![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Жаров Г.Г. Судовые высокотемпературные газотурбинные установки
.pdfДля приведения опытных данных к одинаковым условиям сравне ния используют зависимость
Гг
° Д а в )
|
|
|
<-рв |
|
|
где |
, — эталонный удельный |
коэффициент расхода |
охлаждающего |
||
|
воздуха; |
|
|
|
|
|
gon — опытный удельный |
коэффициент расхода |
охлаждающего |
||
|
воздуха. |
|
|
|
|
Учитывая, что функция / (а в ) мало зависит от основного аргумента |
|||||
ReB |
[при изменении ReD |
в десять раз f (aD ) меняется на 20—30%], |
|||
удельный коэффициент расхода охлаждающего воздуха |
|||||
|
g3 = 0,056co n go |
Re?'3 1 Prr Sr°'5 8 /sinp' Т ; |
Ч 0 ' 2 5 |
(37) |
|
|
|
|
Тг |
J |
k\ur |
Для решеток, испытанных в статических условиях, соп = 1, для лопаток, испытанных на вращающихся моделях, соп = 1/ев р , где 1 + 0,8Su0 '4 2 — коэффициент, учитывающий влияние эффекта
вращения на теплоотдачу;
|
|
Su = |
и — окружная |
скорость; |
|
w2 |
— скорость потока на выходе из решетки; |
|
d/l |
— отношение |
среднего диаметра облопатывания к длине |
лопаток.
Сцелью перенесения полученных опытных данных по теплообмену
вохлаждаемых турбинах на натуру можно воспользоваться выраже нием
|
|
, 0,25 |
|
R e ( ) . 8 2 |
& 0 . 5 8 р |
_ в _ |
f(al) |
г |
|
г і т і |
|
|
|
go |
|
|
|
|
7* \ 0 , 2 5 |
|
(38) |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
"Яоп |
Н е о , з 2 5 г о , |
5 8 р г г [ _ ^ ) / ( а * } |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Для |
сопловых |
лопаток |
|
сх = |
1, |
для |
рабочих |
лопаток |
|
с± = |
[] _і_ о 8Su°'4 2 l |
, если |
опыты |
проводились |
на вращающейся |
||||
-—'•—'•—0 |
' и в т |
||||||||
|
11 -г 0,8Su • |
]оп |
|
|
|
|
|
|
|
модели, и сх — [1 + |
0,8Su0 '4 2 ],ia T , если опыты проводились |
на стати |
ческих моделях. Поскольку в системах охлаждения всегда сущест вуют утечки, то расход воздуха можно представить
« н а т к у т . |
(39) |
|
где |
kyr |
— коэффициент утечки воздуха |
через |
неплотности |
в зависи |
|||||||||||||||
мости |
от |
совершенства |
|
уплотнений: |
|
для |
сопловых |
|
лопаток |
|||||||||||
kVT |
= |
|
|
для рабочих лопаток /гу т = |
1,1-н1,2. |
|
коэффициента |
|||||||||||||
|
В работе |
[20] |
получены |
зависимости |
удельного |
|||||||||||||||
расхода, |
приведенного |
к |
эталонным |
условиям, |
от |
относитель |
||||||||||||||
ного расхода воздуха для различных |
систем охлаждаемых |
лопаток. |
||||||||||||||||||
Из |
рис. 67 |
видно, |
что |
наиболь- |
д3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
шей эффективностью (в смысле ОМ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
использования |
хладоресурса |
воз |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
духа) обладают лопатки с большим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
числом |
мелких |
отверстий |
и |
деф- |
ом |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
лекторные |
лопатки |
с поперечным |
|
|
|
|
г |
|
|
|
|
|||||||||
течением |
охладителя. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
Для |
правильно |
сконструиро |
|
|
|
|
|
У |
|
|
|
|
|||||||
ванных |
лопаток эталонный |
удель |
ом |
|
|
|
|
4 |
|
|
|
|
||||||||
ный коэффициент |
расхода |
охлаж |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
дающего воздуха может быть при |
|
|
|
|
|
" у |
|
|
|
|
||||||||||
нят: |
для |
|
сопловых |
лопаток |
0,010,5 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
g3 *=» 0,02ч-0,025 |
и |
для |
рабочих |
1,0 |
1,5 |
2,0 |
2,5 |
3,0 |
3,5 |
\Q |
||||||||||
лопаток g3 |
я« 0,01 ч-0,017. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Gs,% |
||||||||
|
Количество охлаждающего воз |
Рис. |
67. Обобщенные |
результаты |
опы |
|||||||||||||||
духа, необходимое |
|
для |
снижения |
тов по эффективности воздушного ох |
||||||||||||||||
температуры |
лопатки до |
заданно |
лаждения |
лопаток |
газовых |
турбин. |
||||||||||||||
го уровня |
(^д о п |
при |
известном |
g3), |
1 — рис. |
44, |
а; |
2 — рис. |
44, б; |
3 — рис. |
30; |
|||||||||
находят из зависимости |
|
|
|
4 — рис. 44, |
в; |
5 — рис. |
31; |
6 — рис. |
50. |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
* |
\ 0,25 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
д о п ) |
|
|
|
|
L R e ° r - 3 4 s r ^ F s i n Y ( r A o n - r ; . |
в х ) J |
(40) |
|
Эффективность системы охлаждения будет определяться коэффи циентом эталонного удельного расхода охлаждающего воздуха. Чем меньше величина g3, тем лучше используется хладоресурс воз духа, тем меньшими количествами воздуха достигается заданный уровень температуры лопатки.
§ 22. Энтропийный метод расчета потерь в ВГТУ с охлаждаемыми турбинами
Из второго закона термодинамики следует, что все реальные процессы в той или иной степени необратимы и непо средственно связаны с исчезновением потенциально возможной ра боты. В случае обратимого процесса тепло, превращенное в работу, может быть вновь преобразовано в тепло без потерь энергии, а в слу чае необратимого процесса часть энергии рассеивается (теряется). Разность между работой обратимого и необратимого процессов яв ляется энергетической потерей. Мерой этой потери (рассеивания)
энергии может служить энтропия — параметр, удобный для исследо вания процессов преобразования тепловой энергии.
Цикл газотурбинной установки, так же как и любой другой цикл, является совокупностью ряда термодинамических процессов, которые могут быть исследованы с помощью энтропии. Энтропия обладает сле дующими свойствами, позволяющими использовать ее для расчетов потерь энергии в любых равновесных процессах:
1. Энтропия представляет собой однозначную функцию состояния термодинамической системы и вполне определяется заданием двух независимых параметров системы (р и V, или р и Т, или Т и V).
2.Энтропия — аддитивная величина. Следовательно, энтропия сложной термодинамической системы равна сумме энтропии ее неза висимых частей. При этом всякая замкнутая термодинамическая система, включающая любое число тел (как это следует из п. 1), имеет в любом равновесном состоянии вполне определенное и притом единственное значение энтропии, и любые потери энергии в термоди намической системе вызывают рост энтропии этой системы.
3.При обратимом подводе или отводе бесконечно малого количе ства тепла dq при температуре тела Т энтропия этого тела изменяется на величину
ds = ^ . |
(41) |
Из первого закона термодинамики известно, что тепло, переданное телу, расходуется на увеличение внутренней энергии dU и на вели чину работы dL, производимую телом за счет этого тепла,
dq = dU + dL.
При обратимом процессе работа dL полностью расходуется на преодо ление этих внешних сил и возникающих при изменении удельного объема сил трения dlTp
dq = dU + (р dV + d/T p ).
Силами трения, возникающими в газе при изменении его объема, ввиду их малости можно пренебречь. Поэтому формулу (41) исполь зуют для расчета изменения энтропии тела при подводе или отводе тепла в реальных процессах передачи тепла, происходящих в проточ ной части газовой турбины.
В случае разности температур между источником и телом потеря энергии от необратимости процесса передачи тепла может быть полу чена как разность работ обратимого и необратимого процессов при
одинаковом количестве тепла |
|
q, участвующего в процессах с началь |
||||||||||||||
ными температурами |
Ті |
и Т{: |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
Г |
|
_ / |
- а |
Т 1 ~ Т |
о |
д |
Т 1 ~ Т ° |
- Г |
(Л |
|
|
9- |
||||
•^обр |
|
-Чшобр — |
Ч |
f |
1 |
|
Ч |
„ ' |
— |
0 |
т ' |
J |
7\ |
1 |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
1j |
|
\1 |
|
|
||||
где Т[ и |
Т 0 |
— температуры горячего и холодного |
|
источников тела; |
||||||||||||
|
Т'і |
— температура |
рабочего тела |
в начале |
необратимого |
процесса.
Выражение в скобках представляет собой изменение энтропии системы, включающей горячий источник и тело, за счет необратимо
сти |
процесса |
передачи тепла |
с конечной разностью |
температур |
|
ТІ - |
Т{ |
|
|
|
|
|
|
Л |
<L- |
As |
|
|
|
j,' |
|
"-"сист- |
|
Следовательно, |
потеря энергии от необратимости этого процесса |
||||
|
|
П — ^ о б р |
-^-необр = |
Т0 AsC H C T . |
(42) |
Поскольку при любом необратимом процессе энтропия системы тел, участвующих в процессе, увеличивается, то при этом увеличи вается и непревратимая часть тепла, которая является потерей энер гии в данном процессе и равна произведению температуры окружаю щей среды Т0 (холодного источника) на прирост энтропии системы.
Р. Клаузиусом была доказана возможность вычисления по формуле
(42)энергетической потери для любого теплового процесса преобра зования энергии.
Так как в термодинамической системе может участвовать несколько рабочих тел в разных количествах и в различных процессах, а сле довательно, имеет место изменение энтропии каждого из этих тел, то суммарная потеря энергии в системе в общем случае
|
|
Я = 7-0^2 sTG?-Ss?G? )+<7о, |
(43) |
|
где |
Т0 |
— температура окружающей |
среды; |
і-го потока на |
GJ, |
sf — расход в единицу времени |
и энтропия |
||
|
|
выходе из рассматриваемой термодинамической системы; |
||
Gf, |
sf |
— расход в единицу времени и энтропия, |
вносимая пото |
|
|
|
ком в рассматриваемую систему (узел машины или |
||
|
|
схемы); |
|
|
q0 — отвод тепла в окружающую среду.
Выражение (43) позволяет рассматривать не только изолирован ную от других тел термодинамическую систему, но и любую совокуп ность тел. Это дает возможность определить энергетические потери в любом отдельном узле машины и долю потерь, вносимую данным узлом в общую потерю в системе (машине).
В случае, если неизвестно, имеются ли в данном узле потери энергии, достаточно сложить изменение энтропии всех тел, принима ющих участие в процессах, происходящих в этом узле. Если измене ние энтропии всех этих тел в сумме равно нулю, то потери в данном узле отсутствуют. Если сумма изменений энтропии всех этих тел не равна нулю, то суммарная потеря энергии в данном узле может быть вычислена по формуле (43).
Таким образом, рассматривая высокотемпературную ГТУ с охла ждаемой турбиной как термодинамическую систему, можно с помощью энтропии учесть все потери в цикле и рассчитать довольно точно ос новные параметры ГТУ с учетом охлаждения. К тому же, выражая
все потери через одну величину •— энтропию, можно легко сравнить все виды потерь в цикле и выявить влияние каждой из них иа основные характеристики ГТУ.
С помощью энтропийного метода расчета [60] можно рассчитать потери энергии:
—за счет отвода тепла в охлаждаемой (воздухом или водой) турбине;
—в процессе утилизации отведенного от турбины тепла;
—связанные с отбором и прокачкой охлаждающего агента;
—от охлаждения турбины при наличии регенерации.
Потери энергии, связанные с подмешиванием в поток газа охлаж дающего агента и ухудшением аэродинамики потока, отдельно не рассматривались, так как их величины можно определить эксперимен тальным путем на натурных машинах, что сделано рядом исследовате
лей н результаты описаны |
в работе [41 ] . |
В энтропийном методе |
также предлагается и остальные потери |
(в турбине, компрессоре, камере сгорания и др.) учитывать с помощью
энтропии. Это дает |
возможность довольно точно рассчитывать цикл |
|
ВГТУ с различным охлаждением турбин. |
||
§ 23. |
Термодинамические потери |
|
|
энергии в ВГТУ |
за счет отвода тепла |
|
в охлаждаемой |
турбине |
Наиболее характерной для ВГТУ с охлаждае мой турбиной и свойственной всем системам охлаждения, как воздуш ным, так и жидкостным, является потеря, связанная с отводом тепла от газа к охлаждаемым элементам в проточной части турбины. Осо бенность этой потери состоит в том, что отбор тепла в проточной части турбины происходит в процессе расширения газа. При этом параметры газа изменяются не только вследствие его расширения (с потерями на трение), но и вследствие отвода тепла от газа к охлаждаемым элемен там проточной части. Помимо понижения температуры газа за какимлибо венцом лопаток наблюдается также уменьшение полезной ра боты, получаемой в данном венце (и во всей турбине).
Наиболее просто термодинамическая потеря рассчитывается энтро пийным методом, позволяющим к тому же сравнить потери, получае мые при различных способах охлаждения проточной части и различ ных способах утилизации отведенного от газа тепла.
Аэродинамические потери в ступени (концевые, на трение и т. д.) меняются при введении охлаждения незначительно, и изменением аэродинамического к. п. д. венца, связанным с введением охлажде ния, в первом приближении можно пренебречь. Поэтому внутренний к. п. д. охлаждаемого венца можно принять таким же, как и для неохлаждаемого. При неизменном аэродинамическом внутреннем к. п. д. венца
і]в = const
"прирост энтропии, связанный с необратимостью процессов расшире ния в венце, ASjj = const.
Процесс расширения газа в турбине в связи с этим удобно рас сматривать состоящим из двух процессов:
1) адиабатического расширения газа в данной ступени без учета влияния отвода тепла;
2) отвода тепла от газа к охлаждающей среде в данной ступени. Потерю в проточной части турбины, связанную с процессом отвода тепла от газа, при этом можно выделить и рассчитать отдельно, как это изложено ниже. Количество тепла, отбираемое от газа к эле ментам проточной части, определяют экспериментально или имею щимися в литературе методами [75] после приближенного расчета
размеров проточной части (лопаток, ротора, статора и т. д.). Уточнение количества отнимаемого от газа тепла можно произ
вести после точного расчета размеров проточной части турбины и па раметров газа с учетом охлаждения.
При отводе количества тепла dq от газа к охлаждаемому элементу dF проточной части энтропия газа уменьшается, как указывалось
выше, |
на величину |
|
|
dsr = ^ , |
(44) |
где Тг |
— температура газа, омывающего данный элемент |
поверх |
ности |
проточной части. |
|
Энтропия теплоносителя, к которому отведено количество тепла
dq, увеличится на величину |
|
d s T = - ^ - , |
(45) |
где Тт— температура теплоносителя, при которой к нему подводится тепло dq.
Потеря энергии в процессе теплопередачи составит |
|
dn = Т0 AsC H C T = Т0 (dsT - dsr). |
(46) |
Поскольку температура газа всегда выше, чем температура охлаж дающего теплоносителя, то изменение энтропии теплоносителя всегда больше, чем изменение энтропии газа, и выражение в скобках при отборе тепла от газа всегда больше нуля. В случае передачи тепла от этого теплоносителя другому (окружающей среде) изменение энтро пии приобретает вид
AsCHCT = dsT — dsr — dsT + ds0 = ds0 — dsr. |
(47) |
Иначе, наличие промежуточных теплоносителей в процессе передачи тепла не отражается на потере в данном процессе, и определяющим является лишь конечный результат отвода тепла к окружающей среде или его полезное использование.
Увеличение энтропии системы, включающей рабочее тело (газ) и теплоноситель при отводе тепла к теплоносителю по всей поверх ности охлаждаемого элемента (венца), определяют после интегриро-
вания уравнения изменения энтропии системы по всей охлаждаемой поверхности
AsC I I C T = AsT — Asr = J dsT — j dsr. |
(48) |
|
F |
F |
|
Ввиду свойства аддитивности энтропии изменение энтропии тепло носителя AsT находят по параметрам теплоносителя до и после про цесса подвода к нему тепла по соответствующим таблицам или по диа грамме Т — s (i —s) для этого теплоносителя. При неизменной тем пературе теплоносителя (например, при отводе тепла к окружаю щей среде с температурой Т0) изменение энтропии теплоносителя (окружающей среды)
Asr=\dsT=l± |
= ^ , |
(49) |
F |
F |
|
где q — тепло, отведенное от 1 кг газа в данном элементе |
проточной |
|
части турбины и отданное затем |
окружающей среде. |
|
Второй интеграл в выражении (48) не может быть рассчитан по на чальным и конечным параметрам газа, поскольку в проточной части турбины одновременно с понижением температуры газа от теплооб мена на охлаждаемых поверхностях происходит изменение параметров
газа за счет его расширения, а также отбора полезной |
мощности |
(в венце рабочих лопаток). При этом отбор тепла от газа |
влияет на |
процесс расширения газа в ступенях и влечет за собой уменьшение полезной работы, получаемой в турбине.
Изменение энтропии газа от теплообмена с охлаждаемыми поверх ностями в процессе его расширения, как это видно из формулы (44), можно рассчитать для любого элемента проточной части, если известен закон изменения температуры газа, омывающего данный элемент проточной части, и известна зависимость отведенного от газа тепла dq,
как функция от температуры газа |
ТГ, при которой отводится от газа |
|||
данное количество тепла |
|
|
|
|
A s r = J - ^ = J a x ( r r 7 7 ' x ) ^ - |
( 5 °) |
|||
F |
Г |
F |
Г |
|
Распределение коэффициентов теплоотдачи а х от газа к охлаждае |
||||
мой поверхности, например |
рабочих или сопловых лопаток, как это |
|||
указывалось выше, определяют |
относительно точно |
изложенными |
||
в литературе методами [37]. Зная |
локальные значения |
коэффициен |
тов теплоотдачи от газа к стенке, рассчитывают известными методами температурное поле в данной охлаждаемой детали и локальные зна чения отбора тепла по охлаждаемой поверхности.
При изоэнтропийном торможении газа у стенки отбор тепла от газа происходит при заторможенной температуре газа на данном участке проточной части. Заторможенная температура не зависит от потерь
в проточной части на трение газа. Эта температура не меняется в пре делах соплового венца (при адиабатическом процессе):
и меняется в венце рабочих лопаток на величину, соответствующую отбираемой в венце работе L B :
гр |
гр |
| |
о |
гр |
|
о |
|
гр |
. і-в |
1 |
і |
I |
. А'в |
При отводе тепла q заторможенная температура в венце умень шается на величину qlcp, т. е. для направляющего венца
T\n = Tl»-^L |
(51) |
и для рабочего венца |
|
|
|
tfp = 7 l P |
- - ^ |
- - f . |
(52) |
|
ЬР |
^р |
|
Таким образом, температуру газа, при которой отводится тепло от газа в межпрофильном канале, в общем случае можно выразить фор мулой
77 = Г з — \ - d x - |
Г "* ( T V - Г » ) ^ |
( 5 3 ) |
|
J Cry |
J |
Ср |
|
I |
I |
|
|
где ТІ — температура торможения газа на поверхности лопатки на входе в данный венец.
При подстановке выражения (53) в (50) получают изменение энтро пии на любом участке проточной части, в том числе и на лопатках. Поток газа на рабочем венце поворачивает весьма плавно и, следо
вательно, |
работа L B отнимается от газа относительно равномерно по |
ходу газа |
в межлопаточном канале. Поэтому можно считать, что |
понижение заторможенной температуры газа в венце рабочих лопаток
за счет |
отбора |
полезной |
работы происходит линейно |
от |
темпера |
туры TZp |
перед |
венцом до |
более низкой температуры ТАр |
за |
венцом |
Второй интеграл в выражении (53) рассчитывают при известном |
|||||
распределении |
локальных |
значений коэффициентов теплоотдачи ах |
от газа к стенке лопатки, известном температурном поле на поверх ности лопатки, а также при известной температуре газа, омывающего лопатку. В каждом отдельном случае для заданного профиля лопатки можно определить расположение охлаждающих каналов и заданных
параметров газа на венце. Следовательно, |
можно также определить |
|||
и изменение температуры газа при течении его в межпрофильном |
ка |
|||
нале, а затем и изменение энтропии газа по формуле (50). |
|
|||
Поскольку энтропия, температура и давление газа являются |
||||
функциями |
состояния, то при |
известной |
степени расширения |
газа |
в венце (а |
следовательно, и |
давлении |
его за венцом лопаток) по |
известному значению энтропии газа вычисляют температуру и энталь пию газа за венцом:
т"л = гЫ, |
/л,); |
h = f(s4; |
рл). |
Это позволяет рассчитать уменьшение |
полезной работы, получаемой |
в венце, определить скорость газа и размеры проточной части и уточ нить во втором приближении изменение энтропии газа в венце.
As = 1- |
|
Как |
показали |
произведен- |
||||||||
|
ные |
расчеты, |
характер |
распре |
||||||||
|
|
|
деления |
коэффициентов |
тепло |
|||||||
|
|
|
отдачи |
и |
температуры |
стенки |
||||||
|
|
|
лопатки |
|
по |
контуру |
профиля |
|||||
|
|
|
обычно |
таков, |
что |
|
количество |
|||||
|
|
|
тепла, отбираемого |
|
у |
входной |
||||||
|
|
|
п выходной |
кромок |
|
лопатки, |
||||||
|
|
|
значительно больше, чем в сред |
|||||||||
|
|
|
ней |
части межлопаточного ка |
||||||||
|
|
|
нала, с плавным переходом меж |
|||||||||
|
|
|
ду |
ними. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Расчеты, проведенные |
путем |
||||||||
|
|
|
разбивки межлопаточного |
кана |
||||||||
|
|
|
ла на большое число (100) |
|||||||||
|
|
|
участков |
(рис. |
68), |
показали, |
||||||
|
|
|
что энтропия |
газа |
значительно |
|||||||
|
|
|
меняется на входе и на выходе |
|||||||||
Рис. 68. Изменение энтропии системы по |
из канала |
(соответственно |
отби |
|||||||||
длине |
охлаждаемой |
лопатки. |
раемому |
|
теплу). |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
Как видно из рис. 68, это |
||||||||
изменение энтропии на венце можно аппроксимировать |
|
достаточно |
||||||||||
точно |
прямой |
линией от значения |
энтропии |
на |
входе |
|
в канал до |
ее значения на выходе из канала. При линейном изменении энтропии газа в венце лопаток формула (50) принимает вид
|
As„ |
Qoxn |
(54) |
|
ср |
||
|
|
|
|
где температура газа |
|
' 9охл |
|
ср |
|
(55) |
|
|
|
2сп |
|
Таким образом, увеличение непревратимой части тепла за счет теплообмена на данном венце лопаток приближенно определяется по формуле
П ' = Т0( As. ср )
а в случае отдачи тепла в окружающую среду
! г. ср
108
Потеря Я' показывает увеличение непревратимой части тепла в про цессе его передачи в данном венце от газа к теплоносителю.
При понижении ( за счет отвода тепла) температуры газа на выходе из данного венца лопаток понижается соответственно и потеря в этом венце с уходящими газами
|
Д Я у х . г = ц — Ц — Т0 Asr ) |
(57) |
где |
i 4 — энтальпия газа за венцом без его |
охлаждения; |
Д— энтальпия газа за венцом при его охлаждении;
Т0 Asr — необратимая потеря тепла.
Сучетом формулы (46) потеря в венце составит:
П" = П — Д Я у х . г = |
Т0 (AsT — Asr ) — |
|
— (ц — І'І — То Asr ) = То AsT — (Ц — Q. |
(58) |
|
При отводе тепла в окружающую |
среду с температурой |
Т 0 без его |
полезного использования эта потеря получается равной уменьшению полезной работы в данном охлаждаемом венце:
n" = q — (ц — Q. |
(59) |
Энтальпию і'і на выходе из охлаждаемого венца вычисляют, как ука зывалось выше, по известным из расчета неохлаждаемого венца эн тальпии г4, давлению д, и уменьшению энтропии газа Asr в процессе отвода тепла.
Изложенный в литературе [16] метод позволяет рассчитать изме нение давления за каждым венцом, связанное с отводом от венца тепла, путем определения полной энтальпии и энтропии газа за вен цом. Однако это изменение весьма мало, и его можно не учитывать. Следовательно, при расчете задаются отношения давлений в охлаж даемой турбине такие же, как и в неохлаждаемой турбине. При неиз менном отношении давлений в венце изменение температуры газа за венцом за счет охлаждения равно
т.; =
є'»
Кроме потери Я", связанной с передачей тепла теплоносителю в данном охлаждаемом венце, понижение температуры газа на выходе из венца вызывает уменьшение полезной работы в последующих вен цах турбины. С учетом этого вся потеря энергии в турбине за счет охлаждения t'-ro венца лопаток (или любого другого охлаждаемого элемента проточной части турбины, расположенного между 1-м и і + 1 -м венцами) равна:
k
Я = То AsT (iA - Q + £ (L - 1 о х л ) в , |
(60) |