![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Жаров Г.Г. Судовые высокотемпературные газотурбинные установки
.pdfнапряжения имеют диски с продувкой 'воздуха |
под |
вращаю |
|
щийся |
экран. Меньшую разность температур в осевом |
направлении |
|
(почти |
в 2 раза) имеют диски, охлаждаемые заградительной |
пленкой. |
Изменение температуры охлаждающего воздуха в пределах от 473 до 673 К не влияет на осевую разность температур при обеих рас сматриваемых системах охлаждения. В радиальном направлении разность температур в 2—2,5 раза больше при охлаждении дисков с помощью вращающегося экрана, чем с помощью заградительной воздушной пленки. Причем этот разрыв увеличивается с уменьше нием начальной температуры охлаждающего воздуха. Снижение начальной температуры охлаждающего воздуха в 2 раза при охлаж дении диска с помощью вращающего экрана увеличивает радиальную разность температур почти на 60%, а с помощью заградительной пленки всего на 10%. Эти расчетные данные подтверждаются мно
гими экспериментальными |
данными, |
полученными |
в |
настоящее |
время на натурных турбинах н экспериментальных |
стендах. |
|||
Предполагаемая методика расчета дает возможность с высокой |
||||
степенью точности оценить |
температурные поля турбинных дисков |
|||
с различными системами охлаждения. |
Кроме того, |
она |
может по |
служить основой для получения температурных напряжений в охлаж даемых дисках, что является важным звеном в оценке надежности работы всей газовой турбины.
На основании проведенных исследований можно считать, что расчет температурных полей охлаждаемых дисков методом конечных разностей на ЭЦВМ позволяет вычислить температуру в любой точке диска с заданной точностью и учитывать изменение толщины диска по радиусу и изменение граничных условий. Наиболее эффективной с точки зрения обеспечения наименьшей разности температур в диске является система охлаждения с помощью воздушной заградительной пленки. Для снижения разности температур в диске целесообразно увеличивать температуру охлаждающего воздуха.
Наряду с воздушным охлаждением дисков газовых турбин при меняют охлаждение дисков при помощи водяных экранов, которое в сочетании с воздушным охлаждением может быть весьма эффек тивным. Экспериментальные исследования экранного и экранновоздушного охлаждения на моделях дают основания считать, что экранное охлаждение в некоторых случаях требует меньших затрат энергии, чем воздушное. Однако практического применения водя
ное экранное |
охлаждение в ГТУ пока |
не нашло. |
В работе |
[35] дается сравнение трех способов охлаждения дисков |
|
газовых турбин: воздушно-струйного, |
экранного и экранио-струй- |
ного. Сравнение произведено по среднеарифметической температуре по оси диска в зависимости от изменения расхода воздуха. При чисто экранном охлаждении значение среднеарифметической темпе ратуры соответствует на рис. 123 точкам на оси ординат, когда
GB = 0.
Из приведенных экспериментальных зависимостей на рис. 123 видно, что чисто экранное охлаждение при глубоком экранирова нии имеет такую же интенсивность, как воздушно-струйное при рас-
ходе охлаждающего воздуха Ga |
= 1,8 |
— 2,0%. Но при этом радиаль |
||||||||||||||
ная |
разность |
температуры металла по радиусу диска в 3—3,5 |
раза |
|||||||||||||
больше, чем при воздушно-струйном |
охлаждении. Результативность |
|||||||||||||||
экранно-струйного |
охлаждения |
|
выше воздушно-струйного, так |
как |
||||||||||||
в |
рассматриваемых |
уело- |
t |
к |
|
|
|
|
|
|||||||
виях |
принятых |
для |
ис |
|
|
|
|
|
|
|
||||||
следования |
дисков, |
рабо |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
тоспособность |
воздушно- |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
струйного |
|
охлаждения |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
снижается, начиная cGB = |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
= |
2 — 2,5%. |
Глубина эк |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
ранирования |
диска, |
под |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
которой |
понимается |
отно |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
шение |
высоты |
|
экрана |
|
|
|
|
|
|
|
||||||
к |
радиусу |
диска, |
|
значи |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
тельно |
влияет на |
|
эффек |
|
|
|
|
|
|
|
||||||
тивность охлаждения. Для |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
принятых |
условий |
иссле |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
дования |
установлено, |
что |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
оптимальная |
глубина |
эк |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
ранирования |
находится |
Рис. |
123. |
Расход |
воздуха |
при различных |
спосо |
|||||||||
в |
пределах |
0,27—0,3, |
так |
|||||||||||||
как |
при |
этом |
радиальная |
бах |
охлаждения |
дисков. |
|
|
||||||||
— — — воздушно-струйное |
охлаждение; |
зк- |
||||||||||||||
разность |
|
температуры |
||||||||||||||
|
ранно-струйное |
|
охлаждение. |
|
||||||||||||
уменьшается |
почти |
в |
два |
|
|
|
|
|
|
|
раза, а температура обода остается неизменной. Зазор же между экраном и диском при наличии уплотнения слабо влияет на изме нение температуры диска.
Говоря об экранном водяном охлаждении, следует отметить, что такое охлаждение, по-видимому, сможет найти место для судо вых машин, где в первую очередь учитывают экономические пока затели.
§ 58. Нестационарное температурное поле диска,
охлаждаемого радиальным обдувом
Одним из главных элементов газовой турбины, подверженных действию переменных температур, является турбин ный диск. При конструировании диска основная задача состоит в том, чтобы суммарные напряжения, возникающие при действии центробежных сил, изгибных усилий н разности температуры по высоте диска, не превышали допустимых значений. Если для га зовых турбин с начальной температурой газового потока до 973 К влияние температурных напряжений сказывается в пределах до пустимых норм, то с повышением начальной температуры газа это влияние возрастает и может при резких переходах с одного режима на другой превысить допустимые нормы. При многократном цикли ческом повторении эти напряжения могут привести к усталостным
16 Г. Г. Ж а р о в |
241 |
поломкам дисков. Поэтому исследование нестационарных темпера турных полей для ВГТУ является крайне необходимым при опреде лении их напряженного состояния, тепловых удлинений и коли честв охлаждающего агента.
В литературе рассмотрены некоторые методы расчета нестацио нарных температурных полей охлаждаемых дисков. Мы^приведем одно из решений для уравнения теплопроводности, описывающего нестационарное температурное поле охлаждаемого диска перемен ной толщины [77].
Дифференциальное уравнение теплопроводности для такого диска
имеет вид |
|
|
|
|
|
|
|
|
f H f H t - " ( |
' « - < : |
> = * ' |
( 2 6 1 > |
|
где |
іл |
— температура диска; |
|
|
|
|
|
х — относительный |
радиус |
диска; |
|
||
|
tB |
— заторможенная |
температура |
охлаждающего воз |
||
1 |
dy |
духа; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
т = |
ъ |
параметр, характеризующий |
изменение |
толщины |
||
У |
dx |
диска; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
у— толщина диска;
п= параметр, характеризующий интенсивность охлаж
|
|
дения |
диска. |
|
|
|
|
Решение уравнения (251) должно удовлетворять следующим гра |
|||||||
ничным |
условиям: |
|
|
|
|
|
|
при |
т — О, |
' д |
= |
V , |
|
(252) |
|
при |
х |
= О |
|
||||
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
^3- |
= 0; |
|
(253) |
|
|
|
|
дх |
|
|
|
при |
х |
= 1, |
|
|
|
|
|
|
|
|
І дх£ + я |
( * д |
- * : ) |
= 0, |
(254) |
где ^д0 |
— начальная температура диска; |
|
|||||
tl |
— температура |
охлаждающего |
воздуха, поступающего от |
||||
|
|
компрессора. |
|
|
|
|
|
Будем |
искать решение уравнения |
(251) в |
виде |
||||
|
|
|
|
' д = £ р Л * . |
(255) |
Положим, что в уравнении (255) множители р1 обладают свойством:
при х = xt pi = 1 и при х = X/ (і =j= j) pi — 0, a tR[ — искомые функции, зависят только от времени. Разобьем интервал изменения
242
переменной х на три одинаковых отрезка. Тогда множители р в урав нении (255) можно выразить
(2х- |
і)(х- |
і ) ( ї - с , ) |
Pi |
|
|
|
р2 = 16х2(х— |
1); |
(256) |
||
|
Рз _ |
х 2 |
( 2 х - 1)(х — с 2 ) |
||
|
|
|
1 — с2 |
|
|
Продифференцировав |
по |
дважды |
каждое из выражений, опре |
||
делим: |
|
|
|
|
|
dx |
2 |
|
+ ^ |
4 + |
^ - |
\ 2х — 1 ' х — 1 ' |
х — с1 |
||||
|
dp„ |
п |
І 1 |
I |
|
|
rfx |
2р2 1^ + |
-=— |
|
|
|
|
\ л |
л; — |
|
dx V .v 2л: — 1 х—Со
|
|
d 2 Pi _ |
„P l / |
2 |
2 |
+x — q |
||
|
|
d ^ ~ |
2x — 1 ' x — 1 |
|||||
|
|
- P i |
(2л; — I ) 2 + |
(л- — l) 2 |
! |
( x - q ) 2 J ' |
||
|
|
|
||||||
|
dx2 |
4ft |
x |
л; — |
— 2p2 |
|
+ |
( x - 1 ) 2 |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
2 |
|
4 |
|
dx2 |
x |
2x — 1 |
-v — c, |
^ |
|
+ І 2 ^ І ) _ + |
||
Из уравнения |
(255) |
при |
x = 0 |
получаем: |
|
дх А
ИЛИ
dpL
дх v=0
откуда
0; с г . = - - ^ ,
Из уравнения (255) при х = 1 аналогично находим
дх
(257)
(258)
1
I T - c.,)2
(259)
(260)
(261)
(262)
(263)
243
или
|
|
(264) |
откуда |
|
|
|
с. |
(265) |
|
|
и 1 - • |
Подставляя |
в уравнение |
(251) выражения (255) и (256) и полагая |
х = 0, х = 0,5, |
.V = 1 для |
трех рассматриваемых участков, полу |
чаем систему трех дифференциальных уравнений для определения температуры диска:
dt Д1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
6 + |
|
V |
tni + |
64^д2 |
+ |
|
|||
dx |
|
|
|
( |
- 1 - і ) |
5 |
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
1 |
|
|
4с, |
- |
/дз — т (А + |
|
|
|
д1 |
— /г (/"д1 |
— |
Q; |
|
|||||
|
|
1 - е . |
|
|
|
|
-j-) * |
|
|
|
|
|
(266) |
|||||
|
*Д8 |
_ |
4С Х - |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
dx |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
+ (2 + |
т) |
|
|
|
|
|
— 2 с |
|
|
|
|
|
|
|||||
|
4q |
'Я1 |
4 (1 — r2 ) l «sj |
/ 1 |
^ Д 2 |
* ° ) ; |
||||||||||||
dtn!t |
=2('с7Сі) 'ді +З2'да + (10+тіг)/д* + |
|||||||||||||||||
|
+(1-/;/)(4 + |
т 4 |
? 7 |
) |
*дз-л(^лз |
-О- |
||||||||||||
Подставляя в систему (266) значения произвольных постоянных, |
||||||||||||||||||
находим: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
rfx |
|
(44 + |
/г) tA1 |
+ |
64ҐД 2 — (20 + 4л) гд з +• 4ліп |
+ |
ntB, |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
- ^ = ( 5 - 1 , 5 / л ) * д 1 - ( 1 6 + л ) /•-Д2д |
|
|
|
|
||||||||||||
[11 - f 1,5л + |
0,25 (6 + |
л) лг] / д з |
— «(1,5 + 0,25т) / в — ylB |
|||||||||||||||
dta |
= |
— 10*д1 + |
32^д 2 |
— (22 + |
9л + |
пт + |
л) tm |
+ |
|
|||||||||
dx |
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
+ |
л (9 4- лг) |
+ |
ntB. |
|
|
|
|
|
|||||
При решении |
стационарной |
задачи |
распределения |
|
температуры |
|||||||||||||
в охлаждаемом диске система принимает |
вид: |
|
|
|
|
|||||||||||||
(44 + |
л) |
|
— 64*да |
+ |
(20 + |
4л) tm |
— 4 я £ — пСв |
= 0; |
|
|||||||||
(5 — 1,5m) г д 1 |
- |
(16 + л) / д 2 |
+ |
[11 + |
|
1,5л + |
0,25 (6 + |
л ) т ] tn3 - |
||||||||||
|
|
|
— л(1,5 + |
0,25т) £ |
+ |
у £ = |
0; |
|
|
|
(267) |
|||||||
10^д1 — 32^д2 |
+ |
(22 + 9л + |
пт + |
л) гд з |
— п (9 + т ) £ — nt\ |
= 0. |
Применяя для решения уравнения (266) преобразование Лапласа 00
О = J lAe~sxdx;
о
со
6' = |
J&r - *df, |
(268) |
|
о |
|
переходим к алгебраической |
системе уравнений: |
|
(44 -|- п + s) Q1 — 6402 + (20 -J- 4л) 93 = 4nQ's + tms - j - nil)
(5 — 1,5m) 0! — (16 -І- п + s) 02 + [11 + 1,5п + 0,25 (6 + п) т] 03 =
= [(1,5 + 0,25m) n0's — tms — nQ -j-; |
(269) |
— 1O0J + 3202 — (22 + 9n + run + я + s) 03 |
= |
= — [(9 - j - tn) nQ's — lAOs — nil |
|
Решить систему (269) алгебраических уравнений можно с помощью определителей
и 1 - |
At . |
о |
_ |
А2 . |
n |
|
д |
|
д |
> |
и 2 |
- |
д - |
и 3 - |
_ |
||
- |
д |
, |
U |
2 — д , |
U 3 |
д |
||
Тогда, считая sl f |
s2, s3 |
корнями |
уравнения, А = 0; А(- = s |
(при і = 1, 2, 3), получаем:
01 |
|
s (s — |
в, |
|
|
|
|
(s — s2 ) (s — s 3 ) ' |
|
||||
|
|
|
||||
02 |
= -7 |
w 6 3 |
\ / |
Ї ; |
(270) |
|
1 |
|
S(S— |
Sj) (s — |
s 2 ) |
( s — S3) |
4 ' |
0Я = |
|
-А» |
|
|
|
|
|
|
s{s — Sj) (s — s 2 ) (s—S3) ' |
|
Применив теорему разложения операционного исчисления для обратного перехода к определению температуры диска, получим
д і s&sa S i (s — s2 ) (s , — s3 ) ~т"
I |
6,-(s2 )es -T |
^ |
6t -(s3)eS 3 T |
^ 2 7 1 ^ |
|
s 2 ( s a — si) (s2 — ss) |
s a (s3 — s i ) ( s 3 — sa) |
|
Полученное решение можно применить для расчета распределе ния температуры по радиусу диска с учетом его охлаждения и пе ременной толщины. Однако проведенные расчеты [77] показывают, что решение без учета изменения толщины диска для существующих газовых турбин незначительно отличается от полученного. Поэтому для практических расчетов можно применять решения, не учиты вающие изменения толщины диска по радиусу.
Охлаждение дисков при переменных режимах работы способ ствует снижению разности температур, вследствие чего определяю щим режимом, с точки зрения температурных напряжений, является установившийся режим 162], что подтверждается эксперимен том.
При эффективно организованной системе охлаждения диска, работающего в потоке температуры, принципиально можно достичь такого распределения температуры по его радиусу, что при любых режимах работы турбины температурные напряжения будут мини мальными н необходимости в учете их не будет. Поэтому главными мероприятиями для обеспечения меньших напряжений в дисках являются:
— |
интенсивное |
охлаждение |
периферийной |
части диска; |
|||
— |
применение |
материалов с большим |
коэффициентом теплопро |
||||
водности; |
|
|
|
|
|
|
|
— |
максимальная изоляция |
диска |
от |
проточной |
части; |
||
— |
увеличение |
времени перехода |
с режима |
на |
режим. |
§59. Температурное состояние охлаждаемого ротора газовой турбины
|
|
|
В судовых газотурбинных установках наиболь |
|||||
шее распространение получили составные дисковые и |
цельнокованые |
|||||||
роторы. В ГТУ-20 сухогрузного судна «Парижская |
Коммуна» |
рото |
||||||
ры |
турбины выполнены составными с передачей крутящего |
момента |
||||||
от |
консольных дисков валу специальными шлицами. Обе |
турбины |
||||||
судна |
«Джон |
Сержант» |
имеют однодисковые роторы, причем |
диск |
||||
ТВД |
состоит |
из двух частей. Ротор ТВД |
японского |
судна |
«Хокито |
|||
Мари» — цельнокованый. |
Температурные |
напряжения в |
каждой |
из названных конструкций распределены по-разному. Однако оче видно, что в цельнокованых роторах при запусках и остановках двигателей будут возникать большие температурные напряжения из-за большей их массивности и меньшей возможности равномерно прогреваться, чем у составных.
Рассмотрим температурное состояние цельнокованого охлаждае мого ротора при пуске и остановке ГТ-25-700 [53]. Возникающие разности температур в цельнокованом охлаждаемом роторе зави сят от механических свойств материала ротора, расхода и параметров охлаждающего воздуха и режима запуска и остановки. Семиступенчатый ротор турбины ГТ-25-700 изготовлен из стали перлитного класса 25Х2МФ. Для первых ступеней рабочих лопаток применена сталь ЭИ612. Механические свойства материалов ротора приведены в табл. 40.
Воздух охлаждает только первые четыре ступени путем после довательной продувки зазоров в хвостовых соединениях лопаток. Расход и давление воздуха, представленные в табл. 41, составляет 1 %.
В зависимости от режимов течения газа и охлаждаемого воздуха коэффициенты теплоотдачи по проточной части были приняты:
|
|
|
|
|
Таблица 40 |
|
|
|
Механические |
свойства |
материалов |
ротора ГТ-25-700 |
|
|
Т е м п е р а т у р а |
°0,2 |
|
б |
|
|
М а т е р и а л |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|||
К |
|
|
|
|
||
|
Л/я/лг2 |
|
|
|||
|
|
|
/0 |
|||
|
293 |
450—550 |
800—870 |
18—30 |
30—50 |
|
|
673 |
440—480 |
710—740 |
19—22 |
35—45 |
|
ЭИ612 |
773 |
420—450 |
680—710 |
15—21 |
23—45 |
|
|
873 |
400—450 |
640—680 |
15—20 |
30—40 |
|
|
973 |
390—430 |
460—500 |
9—12 |
11—18 |
|
|
293 |
810—1020 |
890—1060 |
16—19 |
60—64 |
|
25Х2МФ |
673 |
624 |
724 |
17,3 |
67,9 |
|
773 |
594 |
638 |
63,8 |
75 |
||
|
||||||
|
723 |
496 |
560 |
56 |
78,4 |
— 2070; |
1830; |
1600 и |
1370 вт/(м2-К)~ |
|
в щелевых |
каналах |
||||||
хвостовиков |
лопаток для |
1, 2, |
3 |
и 4-й ступеней соответственно; |
||||||||
— 930 вт/(м2-К) |
— от |
газа |
к |
лопатке; |
|
|
|
|
||||
— 1400 вт/(м2-К)— |
на цилиндрической |
поверхности |
ротора |
|||||||||
и на полках |
лопаток; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
— 700 вт/(м2-К)— |
в |
уплотнениях |
на |
большем |
диаметре; |
|||||||
— 465 вт/(м2-К)— |
в уплотнениях на меньшем диаметре; |
|||||||||||
— 233 вт/(м2-К)— |
между |
концевыми |
уплотнителями |
и под |
||||||||
шипниками, |
|
|
|
|
|
v. |
|
|
|
|
|
|
Температура ротора |
при установившемся |
тепловом |
режиме в за |
|||||||||
висимости |
от |
расхода |
охлаждающего |
воздуха |
и его |
температуры |
||||||
приведена |
в |
табл. |
42. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Температурное |
состояние ротора |
при нестационарных |
режимах |
работы с мгновенным поднятием температуры газа до номиналь ного значения оценивается радиальной разностью температур.
Максимальная |
разность |
температур |
наблюдалась в районе |
4 и 5-й |
|||
|
|
|
|
|
|
Таблица 41 |
|
Расход и давление |
охлаждающего |
воздуха |
по ступеням ротора |
ГТ-25-700 |
|||
|
|
|
|
|
Н о м е р с т у п е н и |
|
|
|
В е л и ч и н а |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
2 |
3 |
4 |
Расход |
воздуха, |
кг/ч: |
|
|
|
|
|
общий |
|
|
14 490 |
12 500 |
10 422 |
8640 |
|
на одну |
лопатку |
213 |
184 |
153 |
127 |
||
Давление, |
Мн/м": |
|
|
|
|
||
в камере охлаждающе |
0,93 |
0,798 |
0,66 |
0,501 |
|||
го |
воздуха |
|
|
|
|
|
|
в монтажных |
зазорах |
0,865 |
0,729 |
0,58 |
0,425 |
•» |
5 |
с; |
° |
t s « |
|
Относи иый pi воздух |
0,5
0,2
0,1
0,0
0,5
0,2
0,1
0,0
& • >>
Темпера! охлаждаї щеговоз хаК. |
1 |
|
|
450 |
459 |
450 |
459 |
450 |
531 |
450 |
835 |
563 |
457 |
563 |
457 |
563 |
625 |
563 |
799 |
|
|
|
|
Таблица 42 |
|
Температура охлаждаемого ротора |
ГТ-25-700 |
||||
Т е м п е р а т у р а |
р о т о р а ГТ-25-700, |
К , по |
с т у п е н я м |
|
|
2 |
3 |
|
5 |
б |
7 |
524 |
565 |
603 |
683 |
745 |
549 |
605 |
683 |
731 |
711 |
746 |
543 |
692 |
771 |
777 |
731 |
749 |
558 |
821 |
775 |
727 |
743 |
743 |
551 |
614 |
646 |
677 |
703 |
747 |
587 |
677 |
723 |
743 |
722 |
749 |
586 |
747 |
785 |
788 |
727 |
743 |
591 |
839 |
813 |
773 |
725 |
745 |
587 |
ступеней. В табл. 43 приводятся данные максимальных радиальных разностей температуры, имеющих место в 4-й ступени.
Суменьшением расхода охлаждающего воздуха увеличивается радиальная разность температур.
Сцелью оценки температурного поля лопатки турбины, охлаж даемой теплоотводом в диск, было рассмотрено сечение наиболее напряженной лопатки первой ступени при зажигании камеры сго рания. Разности температур в такой лопатке через 5 с после зажига
ния камеры сгорания составляют около 100—150 К, что приводит к значительным температурным напряжениям.
Из изложенного следует, что температурные поля охлаждаемого ротора газовой турбины могут вызвать значительные напряжения, которые при расчетах необходимо учитывать. Особенно опасен для рабочих лопаток внезапный сброс температуры с режима макси мальной нагрузки. Из-за неравномерного охлаждения кромок и средней части лопаток возникают растягивающие напряжения, которые складываются с напряжениями от действия ЦБС. Неиз-
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Таблица 43 |
|
Радиальные |
разности температур |
в четвертой |
ступени |
ротора ГТ-25-700 |
||||||
|
|
|
|
О т н о с и т е л ь н ы й р а с х о д в о з д у х а , |
" / |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
/0 |
|
В е л и ч и на |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
1 |
0,5 |
0,5 |
0,2 |
0,2 |
0,1 |
0,1 |
Начальная |
температу |
563 |
450 |
563 |
450 |
563 |
450 |
563 |
450 |
|
ра охлаждающего |
возду |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ха, к |
разность |
300 |
287 |
346 |
290 |
404 |
393 |
453 |
448 |
|
Радиальная |
температур, К
бежное циклическое повторение таких режимов приводит к появле нию трещин в лопатках, а иногда и к их поломкам задолго до того, как будет исчерпан ресурс, определенный по длительной проч ности.
Проведенные расчеты многими авторами показывают, что при резком изменении температуры газа разность температур централь ной части и кромок лопаток может достигать 50—80% от величины заторможенной температуры газа.
Одним из способов снижения температур в сечении лопатки при запусках машин является уменьшение толщины лопатки в ее сред ней части. Для охлаждаемых оболочковых лопаток разности темпе ратур будут значительно меньше, так как толщина оболочки невелика.