![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Герасимов В.В. Материалы ядерной техники учеб. пособие
.pdf30 Г л . 3. Свойства реакторных материалов
сталл имеет п вертикальных атомных плоскостей. В результа те показанного на рис. 3.2 сдвига на одно межатомное расстоя ние п вертикальных атомных плоскостей, расположенных выше плоскости скольжения, оказываются напротив (п—1) верти кальных атомных плоскостей, расположенных ниже плоскости
|
|
|
скольжения (на |
рис. |
3.3 — де |
||||
|
|
|
вять |
против |
восьми). |
Одна |
|||
|
|
|
вертикальная |
атомная |
плос- |
||||
|
|
|
кость в верхней половине кри |
||||||
|
|
|
сталла уже не имеет продол |
||||||
|
|
|
жения в нижней половине кри |
||||||
|
|
|
сталла. Такую |
«лишнюю», не |
|||||
|
|
|
полную атомную плоскость на |
||||||
|
|
|
зывают |
экстраплоскостыо. |
|||||
|
|
|
Можно представить |
появление |
|||||
|
|
|
экстраплоскости |
как |
результат |
||||
|
|
|
введения в верхнюю часть кри |
||||||
|
|
|
сталла лишнего атомного слоя. |
||||||
|
|
|
В некоторой |
области |
вблизи |
||||
Рис. 3.3. Краевая дислокация в при |
края |
экстраплоскости |
внутри |
||||||
кристалла |
кристаллическая |
||||||||
митивной кубической решетке. (Стрел |
|||||||||
кой показан |
вектор |
сдвига.) |
решетка сильно |
искажена. Вы |
|||||
атомные расстояния |
меньше |
ше края экстраплоскости меж |
|||||||
нормальных, |
а ниже — больше |
||||||||
нормальных. |
Атом |
на самой |
кромке |
экстраплоскостн |
имеет |
меньше соседей, чем внутри совершенной решетки. Вдоль края экстраплоскости тянется область с несовершенной решеткой.
Область несовершенства кристалла вокруг края экстра плоскости называется краевой дислокацией. В одном измере
нии протяженность этого несовершенства такая же, как и |
дли |
|||||
на |
края |
экстраплоскости— ІО3—ІО4 |
атомных |
диаметров. |
||
В плоскости, перпендикулярной к краю |
экстраплоскостн, |
об |
||||
ласть рассматриваемого |
несовершенства |
имеет |
малые разме |
|||
ры — от двух до десяти |
атомных диаметров. Осью области |
не |
||||
совершенства является край экстраплоскости. Положение |
цен |
|||||
тра |
ядра |
дислокации в |
кристаллографической |
плоскости, |
яв |
ляющейся плоскостью чертежа на рис. 3.3, обозначается зна ком J_. Совокупность таких центров в параллельных атомных плоскостях образует линию дислокации. Если экстраплоскость вводится в верхнюю часть кристалла, то дислокацию назы вают положительной, а если в нижнюю, то отрицательной. Положение центра ядра отрицательной дислокации обозначают знаком Т . Различие между положительной и отрицательной краевыми дислокациями чисто условное. Знак дислокаций имеет большое значение при их взаимодействии. Линия крае вой дислокации перпендикулярна к вектору сдвига.
§ 3.1. Дефекты кристаллической структуры |
31 |
Таким образом, под дислокацией понимают линейное несо вершенство, образующее внутри кристалла границу зоны сдви га. Эта граница определяет ту часть плоскости скольжения, где
сдвиг уже прошел, от той |
части, где |
он |
еще |
не начинался. |
|||||||||
В додислокационной |
теории скольжение |
представлялось |
как |
||||||||||
одновременное смещение |
всех |
Д О Т |
|
||||||||||
атомов одного слоя по отно |
|
||||||||||||
шению |
к |
атомам |
соседнего |
|
|||||||||
слоя. |
При |
этом |
приложенная |
|
,s F m |
|
|
||||||
сила должна была быть доста |
|
Ir w |
r |
|
|
||||||||
точной, чтобы преодолеть |
вза |
|
|
|
|
|
|
||||||
имное притяжение между |
все |
— ----9—-Tfifth |
--------- |
|
|||||||||
ми граничными |
атомами |
из |
|
||||||||||
соседних |
слоев. Теоретические |
|
|
|
|
|
|
||||||
значения |
|
скалывающего |
на |
|
|
|
|
|
|
||||
пряжения в ІО3—ІО4 раз пре |
|
|
|
|
|
|
|||||||
восходили |
наблюдаемые |
|
экс |
|
|
|
|
|
|
||||
периментально. |
Чтобы |
объяс |
|
|
|
|
|
|
|||||
нить |
низкое значение |
критиче |
Рис. 3.4. Смещение атомов при сколь |
||||||||||
ского |
скалывающего |
напряже |
жении |
краевой |
|
дислокации |
справа |
||||||
ния, |
пришлось |
предположить, |
налево на одно межатомное расстоя |
||||||||||
что |
при |
«сдвиге» |
соседних |
ние. Атомы в новых состояниях на |
|||||||||
ходятся |
на |
пунктирных |
линиях. |
||||||||||
слоев |
межатомные силы |
прео |
(Стрелкой |
показан вектор сдвига.) |
|||||||||
долеваются |
не |
одновременно. |
|
|
|
|
|
|
В каждый момент времени в смещении участвуют не все атомы, находящиеся по обе стороны от плоскости скольжения, а лишь сравнительно небольшая группа атомов. Для описания такого механизма и было использовано представление об особом типе
несовершенства |
в решетке— дислокациях. |
Рассмотрим |
схему атомного механизма — перемещения |
краевой дислокации при сдвиге на одно межатомное расстоя ние (рис. 3.4). В исходном состоянии положение атомов обо значено светлыми кружочками, а в конечном— черными. Что бы дислокация из исходного положения 1 переместилась в со седнее положение 14, не нужно сдвигать всю верхнюю полови
ну кристалла на |
одно |
межатомное расстояние. |
Достаточно, |
||
чтобы произошли |
следующие |
перемещения атомов: атом I в |
|||
положение 2, 3 — в 4, |
5 — в 6, |
7 |
— в 5, 9 — в 10, |
И — в 12, |
|
13— в 14, 15 — в 16 и 17 — в 18. |
Аналогичным образом сме |
щаются атомы не только в плоскости чертежа, но и во всех атомных слоях, параллельных этой плоскости. Незначительное перемещение атомов в области дислокации приводит к переме щению самой дислокации на одно межатомное расстояние. При этом целая плоскость 7—17 разрывается на две части. Ее нижняя часть объединяется с исходной экстраплоскостыо в це лую плоскость 8—6, а верхняя — превращается в новую экстра-
32 Гл. 3. Свойства реакторных материалов
плоскость 14—18. Под действием касательных напряжений дис локация перемещается в плоскости скольжения ММ путем ука занных выше перемещений атомов. Такое движение дислокации называют скольжением или консервативным движением. В этом случае не происходит диффузионного перемещения атомов. Скорость скольжения дислокации возрастает с приложенным напряжением и изменяется от ІО-7 м/сек при низких напряже ниях до ІО4 м/сек при высоких. Однако скорость скольжения
дислокации |
не должна |
превышать скорости |
распространения |
в данном |
кристалле |
упругой деформации, |
т. е. скорости |
звука. |
|
|
|
На рис. 3.4 в результате скольжения дислокации справа до положения 1 произошел сдвиг справа налево части кристалла, лежащего выше плоскости ММ. На правой грани кристалла образовалась ступенька сдвига. Если под действием сдвигаю щей силы дислокация будет скользить влево в положение 14 и далее, то сдвиг будет охватывать все большую часть плоско сти скольжения. Когда дислокация выйдет на левую боковую грань кристалла, на ней образуется ступенька.
В рассматриваемом случае дислокация перемещалась в своей плоскости скольжения. Однако дислокация может переме щаться из своей плоскости скольжения в выше - или нижележа щую соседнюю плоскость. Механизм такого перемещения, назы ваемого переползанием, принципиально отличается от механиз ма скольжения. При перемещении положительной краевой ди слокации (см. рис. 3.2) из своей плоскости скольжения в выше лежащую соседнюю плоскость необходимо, чтобы цепочка ато мов на самой кромке экстраплоскости отделилась от экстрапло скости и ушла в глубь кристалла. Такое растворение кромки экстраплоскости (положительное переползание) является диф фузионным процессом. Возможны два варианта: 1) при подходе вакансий к краевой дислокации атомы с кромки экстраплоско сти перемещаются в соседние вакантные места и 2) атомы с кромки переходят в соседние межузлия и диффундируют от ди слокации. Первый вариант более вероятен, если учесть, что в металле в результате пластической деформации, облучения, термической обработки часто появляется избыточная концент рация вакансий, а энергия образования межузельных атомов внедрения относительно велика.
Перемещение положительной дислокации вниз в соседнюю плоскость скольжения означает, что к краю экстраплоскости присоединился один атомный ряд. Такая достройка экстрапло скости (отрицательное переползание) может осуществляться двумя путями: 1) присоединением атомов из межузлий, диф фундирующих к дислокации, и 2) присоединением соседних атомов, находящіеся в регулярных положениях, с одиовремен-
§ 3.1. Дефекты кристаллической структуры |
33 |
ным образованием вакансий, которые затем мигрируют в глубь
кристалла. |
В отличие |
от |
скольжения — консервативного дви |
жения, не |
связанного |
с |
переносом массы, переползание — не- |
консерватнвное движение — происходит путем переноса массы. Поскольку переползание связано с диффузией, скорость его зависит от температуры, и оно происходит с заметной скоро
стью лишь при |
сравнительно |
|
|
|
|
|
||||
высокой |
температуре. Дисло |
|
|
|
|
|
||||
кация может переползать в но |
|
|
|
|
|
|||||
вую плоскость не одновремен |
|
|
|
|
|
|||||
но вся |
целиком. Достраивание |
|
|
|
|
|
||||
или |
«растворение» |
кромки |
|
|
|
|
|
|||
экстраплоскости |
может |
проис |
|
|
|
|
|
|||
ходить не равномерно по всей |
|
|
|
|
|
|||||
ее длине, а |
локально. В по |
|
|
|
|
|
||||
следнем |
случае |
на |
кромке |
|
|
|
|
|
||
экстраплоскости |
образуются |
Рис. 3.5. Схема образования винтовой |
||||||||
пороги. |
|
Переползание |
дисло |
|
дислокации: |
|
||||
кации |
|
состоит |
в зарождении |
а — разрез по |
A B C D ■ |
б |
— кристалл |
после |
||
|
A B CD — |
|
||||||||
порогов |
и их |
движении |
вдоль |
сдвига: |
|
зона сдвига. |
|
|||
линии дислокации. |
|
|
|
|
|
вин |
||||
Наряду с краевыми в кристалле могут образовываться |
товые дислокации. Характер их поясним на следующем приме
ре. Сделаем |
в |
кристалле надрез |
|
по плоскости |
ABCD |
|||
(рис. 3.5, а) |
и произведем |
сдвиг правой |
(передней) части кри |
|||||
сталла вниз на один период решетки |
(рис. 3.5, б). Образовав |
|||||||
шаяся |
при таком |
сдвиге |
ступенька |
на |
верхней |
грани не про |
||
ходит |
через |
всю |
ширину |
кристалла, |
оканчиваясь |
в |
точке В. |
Простая кубическая решетка в рассматриваемом случае выгля дит так, как показано на рис. 3.6. У переднего края кристалла (вблизи точки А) сдвиг произошел ровно на один период ре шетки так, что верхняя атомная плоскость справа от точки А
сливается |
в единое |
целое со второй сверху плоскостью слева |
от точки |
А. Так как |
надрез ABCD дошел только до середины |
кристалла, то правая часть кристалла не может целиком сдви нуться по отношению к левой на один период решетки. Величи на смещения правой части по отношению к левой уменьшается по направлению от точки А к точке В. Верхняя атомная пло скость оказывается изогнутой (см. рис. 3.6). Точно так же де формируется вторая сверху атомная плоскость; правая часть ее у передней грани кристалла смещается на один период ре шетки и сливается в единое целое с третьей сверху атомной плоскостью. Эта плоскость в правой своей части смещается вниз и сливается с четвертой сверху плоскостью и т. д. Если до сдвига кристалл состоял из параллельных горизонтальных атомных слоев, то после несквозного сдвига по плоскости
2 В . В . Герасимов, А . С . Монахов
34 |
Гл. 3. Свойства реакторных материалов |
|
ABCD он превратился в одну атомную плоскость, |
закрученную |
|
в виде геликоида (винтовой лестницы). |
|
|
На |
рис. 3.7 показано расположение атомов в двух верти |
|
кальных плоскостях, проходящих непосредственно |
по обе сто- |
геликоида.
Рис. 3.7. Расположение атомов в области винтовой дислокации.
роны от плоскости сдвига ABCD на рис. 3.6. Если смотреть со стороны правой грани кристалла, то черные кружочки обозна чают атомы на вертикальной плоскости слева от плоскости
§ 3.1. Дефекты кристаллической структуры |
35 |
сдвига, а светлые кружочки — атомы на вертикальной |
плоско |
сти справа от плоскости сдвига. На рис. 3.7, а плоскость сколь жения ABCD совпадает с плоскостью чертежа. Атомы, обозна ченные черными кружочками, находятся под плоскостью чер тежа, а обозначенные светлыми кружочками — над ней. Стрел ка, направленная сверху вниз, обозначает сдвиговое напряже ние, приложенное к той части кристалла, которая находится под плоскостью чертежа на рис. 3.7, а, т. е. правая плоскость ABCD на рис. 3.5,6 и рис. 3.6. Заштрихована ступенька на верхней грани кристалла, образовавшаяся при сдвиге. Правее линии ВС (см. рис. 3.5, б) между атомными рядами 9 и 14 (см. рис. 3.7, а) положение белых и черных кружочков совпадает, т. е. соответствующие атомы находятся на одной горизонталь ной линии. Та же картина наблюдается на некотором расстоя нии слева от линии ВС, между атомными рядами 1 и 5. Вокруг линии ВС, между атомными рядами 5 и 9, атомы, обозначен ные черными и белыми кружочками, т. е. находящиеся под плоскостью чертежа и над ней, образуют винтовую линию.
Таким образом, после сдвига по плоскости ABCD вдали от линии ВС решетка остается совершенной, а вблизи линии ВС вдоль нее тянется область линейного несовершенства. Линия ВС представляет границу зоны сдвига внутри кристалла, от деляющую ту часть кристаллической решетки, где сдвиг про шел, от той части, где сдвиг еще не начался. Область несовер шенства вокруг линии ВС является дислокацией. Так как появ ление ее в кристалле делает его состоящим из атомной плоско сти, закрученной аналогично винтовой лестнице, то и дислока ция называется винтовой. Схема расположения атомов в вин товой дислокации представлена на рис. 3.7, б.
Винтовая дислокация может быть правой и левой. На рис. 3.5 и 3.6 изображена правая дислокация. Линию дислока ции ВС следует обходить сверху вниз по спирали по часовой стрелке (см. рис. 3.5). Если же на рис. 3.5, а сдвинуть вниз по плоскости ABCD левую часть кристалла, то образуется левая винтовая дислокация ВС. Правую дислокацию нельзя превра тить в левую простым переворачиванием кристалла, как это можно сделать для превращения положительной краевой дис локации в отрицательную. Правая дислокация превращается в левую (и наоборот) зеркальным отражением.
В отличие от краевой дислокации, которая всегда перпен дикулярна к вектору сдвига, винтовая дислокация параллельна вектору сдвига. Другое принципиальное отличие винтовой дис локации от краевой состоит в следующем. Краевая дислокация в определенной кристаллографической плоскости может быть образована сдвигом только в этой плоскости. Винтовая же дис локация может образоваться при сдвиге в любой крнсталло-
2*
36 |
Гл. 3. Свойства реакторных материалов |
графической плоскости, содержащей линию дислокации, по лю бой поверхности, оканчивающейся этой линией. Винтовая дис локация в отличие от краевой не определяет однозначно пло скость сдвига.
Схема атомного механизма перемещения винтовой дислока ции показана на рис. 3.8. Расположение атомов и обозначения
Рис. 3.8. Смещение атомов при скольжении узкой (а) и ши рокой (б) винтовой дислокации слева направо на одно меж атомное расстояние.
те же, что и на рис. 3.7. Сплошные линии соединяют атомы до скольжения. Область несовершенства, внутри которой атомы образуют винтовую дислокацию, находится в исходном состоя нии между атомными рядами 5 и 7 и после смещения на один период решетки вправо между атомными рядами 6 и 8. Пунк тирные линии соединяют атомы после перемещения. Атомы над плоскостью чертежа (белые кружочки) под действием сдвигающих напряжений, обозначенных верхней стрелкой, сме щаются вниз. Атомы под плоскостью чертежа (черные кру-
§ 3.1. Дефекты кристаллической структуры |
37 |
жочкн) под действием сдвиговых напряжений, обозначенных нижней стрелкой, смещаются вверх.
Отметим следующие три обстоятельства. Во-первых, дисло кация перемещается на один период решетки вправо в резуль тате передвижения атомов только внутри области несовершен ства. Атомы вне области несовершенства остаются на своих местах. Во-вторых, дислокация перемещается на один период решетки вследствие передвижения атомов внутри ядра дисло-
Рис. 3.9. Схема сдвига правой части кристалла относи тельно левой на одно межатомное расстояние при про хождении винтовой дислокации от передней грани кри сталла до задней.
кадии всего лишь на расстояние, меньшее половины периода решетки. В-третьих, в области ядра винтовой дислокации ато мы смещаются в направлении действующих на них сил, а сама дислокация перпендикулярна к этому направлению. Последнее отличает винтовую дислокацию от краевой.
При скольжении краевой дислокации зкстраплоскость изме няет свое положение в направлении действующих касательных напряжений. Перемещение винтовой дислокации увеличивает площадь ступеньки сдвига. На рис. 3.8 после скольжения дис локации часть плоскости скольжения, где сдвиг уже совер шился, находится между атомными рядами 1 и 6, а до сдвига между рядами 1 и 5. На рис. 3.9 показан сдвиг на одно меж атомное расстояние при прохождении винтовой дислокации че рез весь кристалл от передней грани до задней. Винтовая дис локация может скользить - в любой кристаллографической плоскости, которая содержит линию дислокации и вектор сдвига.
В отличие от краевой винтовая дислокация может перехо дить из одной атомной плоскости в другую без переноса мас сы — скольжением. Если на пути движения винтовой дислока ции в плоскости Р встречается какой-либо барьер, то дислока ция начинает скользить в другой атомной плоскости R, нахо дящейся под углом к первоначальной плоскости скольжения Р (рис. 3.10). Этот процесс называется поперечным скольжением. Пройдя некоторый путь в плоскости поперечного скольжения
38 |
Г л. 3. Свойства реакторных материалов |
|
И удалившись от барьера, винтовая дислокация может перейти
ватомную плоскость S, параллельную первоначальной плоско сти скольжения Р. Многократное повторение этого процесса называют множественным поперечным скольжением. Напри
мер, в г. ц. к. решетке |
винтовая |
дислокация, |
скользившая |
в |
|||||||||
плоскости |
(111), |
легко |
переходит |
в |
|
плоскость |
поперечного |
||||||
|
|
|
|
скольжения |
|
(111), |
затем |
вновь |
|||||
|
|
|
|
скользит в одной из параллельных |
|||||||||
|
|
|
|
плоскостей |
(111), снова |
совершает |
|||||||
|
|
|
|
поперечное |
скольжение |
по |
плоско |
||||||
|
|
|
|
сти (111) |
и т. д. Кроме |
барьеров, |
|||||||
|
|
|
|
одна из причин поперечного сколь |
|||||||||
|
|
|
|
жения— изменение |
вектора |
прило |
|||||||
|
|
|
|
женных напряжений. В отличие от |
|||||||||
|
|
|
|
краевой |
винтовая |
дислокация |
не |
||||||
|
|
|
|
может |
перемещаться |
с |
помощью |
||||||
|
|
|
|
диффузионного меXанизма. |
|
|
|||||||
|
|
|
|
Граница зоны сдвига всегда яв |
|||||||||
|
|
|
|
ляется замкнутой линией. |
В общем |
||||||||
|
|
|
|
случае |
часть |
границы |
зоны сдвига |
||||||
Рнс. 3.10. Двойное |
поперечное |
может проходить по внешней грани |
|||||||||||
скольжение |
винтовой дислока |
кристалла |
|
(линия |
CD на |
рис. 3.2, |
|||||||
|
ции ВС. |
|
|
линия |
AD |
|
на |
рис. |
3.5) |
и |
внутри |
||
|
|
|
|
кристалла |
|
(линия AB |
на |
рис. 3.2, |
линия ВС на рис. 3.5). Следовательно, линия дислокации долж на замыкаться внутри кристалла или оканчиваться на его по верхности. В общем случае в плоскости скольжения линия дис-
Рис. 3.U. Скольжение смещенной дислокации АС через кристалл со сдви гом на одно межатомное расстояние Ь.
локации является кривой (линия АС на рис. 3.11). Отдельные малые участки этой кривой имеют краевую или винтовую ори ентацию, но большая часть ее не перпендикулярна (как крае вая) и не параллельна (как винтовая) вектору сдвига. В послед нем случае имеем смешанную дислокацию. Вблизи точки С дис локация чисто краевая, так как линия ее перпендикулярна к вектору сдвига. Вблизи точки А (см. рис. 3.11) дислокация чисто винтовая, поскольку линия ее параллельна вектору сдвига.
§ 3.1. Дефекты кристаллической структуры |
39 |
Под действием приложенных касательных напряжений зона сдвига, заштрихованная на рис. 3.11, расширяется. В общем случае отдельные участки смешанной дислокации выходят на поверхность кристалла не одновременно. На рис. 3.11 линия смешанной дислокации заканчивается на грани кристалла. Но она может образовать и замкнутые плоские петли внутри кристалла.
Отдельные участки дислокационной петлѣ имеют чисто краевую или чисто винтовую ориентацию, а большая часть — смешанную. Плоская петля смешанной дислокации, как и лю бая дислокация, является границей сдвига. В более общем случае дислокация может образовать замкнутую петлю, не ле жащую в одной плоскости. Участок петли, имеющий винтовую ориентацию, путем поперечного скольжения может перейти в атомную плоскость, параллельную первоначальной плоскости скольжения.
Контур и вектор Бюргерса. Мерой искаженности кристалли ческой решетки, обусловленной присутствием в ней дислока ции, является вектор Бюргерса. Он определяет энергию дисло кации, действующие на дислокацию силы, величину связанно го с дислокацией сдвига, влияет на подвижность дислокации.
Если дислокация образуется в кристалле путем чистого |
сдви |
га так, как это показано на примере винтовой дислокации |
(см. |
рис. 3.5), то вектор сдвига п является вектором Бюргерса. Век тор сдвига определяет величину и направление смещений ато мов в той области, где сдвиг уже произошел, т. е. определяет степень искаженности решетки, связанной с присутствием в ней дислокации.
Однако не все дислокации обусловлены сдвигом. Не все дислокации можно определить через вектор сдвига. Более об щим является определение вектора Бюргерса не как вектора
сдвига, а как меры искаженности |
кристаллической |
решетки. |
Для оценки степени искаженности |
кристаллической |
решетки, |
вызванной дислокацией, сравнивают несовершенный кристалл, содержащий дислокацию, с совершенным кристаллом.. Для этого используют контур Бюргерса — замкнутый контур произ вольной формы, построенный в реальном кристалле путем по следовательного обхода дефекта от атома к атому в совер шенной области кристалла.
На рис. 3.12, а показано построение контура Бюргерса во круг краевой дислокации. От исходной точки А в совершенной области кристалла проводится линия от атома к атому. Зам кнутая линия ABCD, соединяющая атомы совершенной обла сти решетки и охватывающая краевую дислокацию, является контуром Бюргерса. Проведем аналогичный контур в совер шенном кристалле, не имеющем дислокации (рис. 3.12, б). Это