![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Герасимов В.В. Материалы ядерной техники учеб. пособие
.pdf100 Гл . 4. Теплоносители
Следует заметить, что кроме радиолиза в воде при прохожде нии активной зоны под действием медленных нейтронов обра
зуется радиоактивный изотоп 190 по реакции 180(;г, у) |90. |
Изо |
топ этот дает жесткое у-излучеиие. Это излучение или |
так |
называемая кислородная активность и определяет уровень излу чения теплоносителя в трубопроводах контура работающего ре актора и определяет в значительной степени требования к био логической защите. Период полураспада |90 29,4 сек. В связи с этим после остановки реактора кислородная активность бы стро спадает и активность контура в этом случае определяется осколками деления и радиоактивными продуктами коррозии. Доля изотопа 180 в естественной воде 0,002%. Под действием быстрых нейтронов протекают также реакции 1бО (/г, p )l6N, І70(/г, ,o)17N. Период полураспада 16N 7,4 сек, 17N 4,1 сек. Эти изотопы могут вступать в реакцию с кислородом, давая нитра ты и нитриты, и с водородом с образованием аммиака. В кипя щих одноконтурных реакторах эти соединения могут попадать в пар и вместе с ним на турбину, влияя на радиационную об становку.
При нарушении сплошности оболочек твэлов продукты деле ния и само топливо могут попадать в воду, создавая так назы ваемую осколочную активность. Часть осколков деления скапли вается под оболочкой твэла. Количество их зависит от коэффи циента диффузии в топливе, периода полураспада, летучести. В процессе деления и последующего распада образуется более 250 радиоактивных изотопов, из них 33 являются инертными га зами или летучими. Это в основном изотопы Br, CI, I, Хе. В силу ряда причин, например вследствие технологических дефектов в металле и сварных швах, возможно возникновение неплотности оболочки твэла. Наиболее часто образуется газовая неплотность, которая может предшествовать более серьезным разрушениям оболочки. Осколочная газовая активность в воде первого кон тура опасна в случае течей и попадания газов в рабочие поме щения. При значительных повреждениях оболочки и контакте топлива с теплоносителем в воде первого контура обнаружива ются изотопы Mo, Sr, Ва, La, Zr, Nb и U. Наибольший вклад в активность теплоносителя при 'повреждении оболочки вносит 133Хе с периодом полураспада 5,3 суток.
Следует также заметить, что при заполнении твэлов горючее в том или ином количестве попадает на наружную поверхность оболочек. При эксплуатации осколки деления, образовавшиеся из горючего, загрязнявшего наружную оболочку, переходят в воду первого контура. Естественно, технологический процесс за полнения твэлов горючим и отмывку наружной поверхности обо лочек нужно вести таким образом, чтобы свести их загрязнение к минимуму.
§ 4.4. Водны й теплоноситель |
101 |
Загрязнение воды первого контура может происходить и ак тивированными продуктами коррозии. Образование активных продуктов коррозии происходит либо при переходе в воду про дуктов коррозии облученных материалов активной зоны, либо при активации продуктов коррозии, образовавшихся вне актив ной зоны. Наибольшее количество активных продуктов корро зии образуется первым способом. Радиоактивность продуктов коррозии определяется в основном изотопами 51Сг, 54Мп, 56Мп, 58Со, 60Со, 59Fe, 95Zr и др. Продукты коррозии, в том числе и ак тивные, разносятся водой по контуру и отлагаются на поверх ностях металла, в том числе и на поверхностях твэлов, скапли ваются в застойных зонах.
Процессы эти приводят к активации оборудования первого контура, затруднению его обслуживания и ремонта. Уровень у-излучения у внешней поверхности труб американского реакто ра СМ-1 составлял через сутки после остановки 60—70 мріч [(5,5—6,5) • ІО-2 а/кг]. На отдельных участках зафиксирована активность до 2,5 р!ч (2,3 а/кг), что связано, видимо, с ло кальным накоплением продуктов коррозии. После двух лет ра боты примерно 80% долгоживущей активности (через несколько месяцев после остановки реактора) были обусловлены изотопа ми 60Со и 58Со. Сразу после остановки реактора 50% активности обусловлены изотопами железа и марганца. В качестве мер борьбы с активацией оборудования первого контура за счет отложений продуктов коррозии следует считать правильный подбор конструкционных материалов и водного режима. Про дувка первого контура и очистка воды на байпасе малоэффек тивны, так как скорость отложений продуктов коррозии на внутренних поверхностях контура весьма значительна.
При использовании газового компенсатора объема вода пер вого контура растворяет газ, находящийся в компенсаторе. Вода в газовом компенсаторе объема растворяет газ в количестве, пропорциональном парциальному давлению по закону Генри. Из компенсатора объема газ переносится в первый контур диффу зией. Кроме того, при уменьшении объема воды в первом кон туре в него поступает вода из компенсатора, насыщенная газом. С учетом находящегося в первом контуре водорода суммарное содержание газов в воде может достигать несколько сот нор мальных кубических сантиметров на литр. Присутствие такого количества растворенного газа в воде может затруднить работу циркуляционных насосов. Положение осложняется в том случае, когда газовый компенсатор объема по компоновочным сообра жениям находится при высокой температуре. Растворимость га зов в воде с ростом температуры проходит через минимум при 100° и при дальнейшем увеличении температуры до 300—350° возрастает. Соответственно велика и растворимость газов в воде
102 |
Г л . 4. Теплоносители |
первого контура на выходе из активной зоны. Ыа циркуляцион ные насосы вода попадает при температуре более низкой, чем на выходе из реактора, и растворимость газа в ней соответст венно ниже. Выделившийся из воды газ может привести к сры ву насосов.
Давление газа в компенсаторах объема достигает 150 ат. Даже при малом содержании кислорода в газе ( —0,1 об. %) парциальное давление кислорода в газе составляет 0,15 ат, это приводит к высокой концентрации кислорода в воде 1-го кон тура. Последнее обстоятельство существенно влияет на коррози онную стойкость конструкционных материалов.
Свойства, в частности агрессивность, воды могут существен но изменяться в тех участках контура, где существуют условия для концентрирования примесей, содержащихся в теплоносителе. Такое явление может быть, например, в щелях сварных соеди нений технологического канала кипящего реактора. Внутри ка нала движется вода или пароводяная смесь в состоянии насы щения при температуре 330°. Снаружи канал омывается азотом, нагретым до 380°. За счет теплового потока от наружной стенки канала к внутренней вода, находящаяся в щели, будет испа ряться. Давление пара в щели превысит давление в трубе. Пар будет выходить из щели до тех пор, пока давление в щели и трубе не уравняется. Оставшийся в щели пар будет перегре ваться. Поскольку канал испарительный, давление в нем не остается строго постоянным, а колеблется около среднего зна чения, временами превышая давление в щели. В щель посту пают новые порции воды, и процесс испарения в ней будет про исходить постоянно.
В соответствии с коэффициентом распределения при рас сматриваемых параметрах равновесия концентрация хлоридов в воде будет в ІО4 раз выше, чем в насыщенном паре. С парами будет уходить ничтожное количество хлоридов. Практически весь хлорид-ион останется в воде, находящейся в щели. В щели бѵчет происходить концентрирование хлоридов и, несмотря на низкое содержание хлоридов в пароводяной смеси (2,5- 10-®%), образование все более концентрированного раствора. В соответ ствии с законом Рауля температура кипения раствора растет с увеличением его концентрации. Максимальная температура сре ды в щели 380°. При давлении 130 ат такую температуру ки пения имеет раствор, содержащий-42% хлоридов.
Концентрирование хлоридов происходит и в зоне испарения прямоточного парогенератора с давлением 40—50 ат. При этих параметрах растворимость хлоридов в паре мала. Практически все хлориды, приносимые водой, остаются в зоне испарения. Аналогичное явление наблюдается на первой ступени прямоточ ного подогревателя турбины в кипящих реакторах. Концентриро
§ 4.4. Водны й теплоноситель |
103 |
вание хлоридов ведет к разрушению аустенитных нержавеющих сталей вследствие коррозионного растрескивания.
При упаривании теплоносителя, например в местах валь цовки трубных досок, концентрация NaOH возрастает до опас ного предела, что ведет к развитию щелочной хрупкости и раз рушению металла. Это явление не наблюдается при подщелачи вании воды летучей щелочью — гидроокисью аммония. При упа ривании и концентрировании гидроокись аммония разлагается на воду и газообразный аммиак. Следует заметить, что гидро
окись |
аммония— слабая |
щелочь. |
Константа |
диссоциации |
ее |
равна |
при нормальных |
условиях |
1,79-ІО-5 |
и уменьшается |
с |
ростом температуры. |
|
|
|
|
Изменение концентрации веществ, участвующих в рассмот ренных процессах, можно рассчитать, используя учение о хими ческих равновесиях.
Химические равновесия в растворах. Состояние термодинами ческого равновесия характеризуется тем, что система, способ ная обмениваться энергией с окружающей средой, остается (как угодно долго) неизменной (в термодинамическом смысле) до тех пор, пока не изменятся внешние условия. Если процесс мож но реализовать не только в прямом, но и в обратном направле нии и при этом так, чтобы не только сама система, но и окру жающая ее среда вернулись в первоначальное состояние, то он называется обратимым. Для того чтобы процесс был обратимым, достаточно, чтобы он в каждой самой малой своей стадии был бесконечно близким к равновесному состоянию. При наличии в равновесной системе компонентов А, В, D, Е, соотношение ве
личин концентрации в молях на литр |
(С) этих компонентов оп |
|||
ределятся константой равновесия. Так, при реакции |
|
|||
тА + |
пВ ^lpD + |
qE, |
(4.19) |
|
константа равновесия |
|
|
|
|
|
|
ГР Г'Ч |
- |
(4.20) |
ң |
... |
е |
||
|
|
С"\С% |
‘ |
|
В газовой фазе при расширении газа производится работа (при T = const):
А = рАѴ;
(4.21)
dA = pdV.
Подставляя p = RT/V, получаем
А = Г RT |
dV = RTln |
. |
(4.22) |
. I V |
' V |
i |
|
104 Г л . 4. Теплоносители
Для идеальных газов при 7=const молярные объемы |
обратно |
пропорциональны концентрациям (С= 1/V): |
|
A = R T \ п - £ ц |
(4.23) |
с2 |
|
Предположим, что в газовой фазе идет реакция |
|
mA + nß pD + qE. |
(4.24) |
Введем в реакционное пространство tn молей компонента А и п молей компонента В. Концентрация их до введения в реакци онное пространство составляла сА и св. После введения в ре акционное пространство концентрация газов А и В обратимо изменилась до СА и Cs . При этом совершится изотермическая работа изменения концентрации m молей идеального газа А от сл до Сд и п молей идеального газа В от св до Св:
ax = RT ln — + RT ln |
(4.25) |
p m |
р п |
С Л |
° J3 |
Выведем из реакционного пространства образовавшиеся там р молей газа D и q молей газа Е. (В реакционном пространстве концентрации их Со и Се, вне его Со м Се) . Работа этого изотер мического процесса
а2 = — 1п- ^ ----- RT 1 п - ^ - . |
(4.26) |
|
С ра |
С% |
|
Если скорость вывода газов D и Е из равновесного пространст ва равна скорости, с которой они образуются, равновесие не будет нарушено. Сумма всех значений совершенной работы равна максимальной работе А реакции, так как все стадии про цесса были проведены обратимо:
|
( |
г п |
|
п |
|
|
р |
г д \ |
|
1 п - і - + 1п -5 |
----- ln ——----- ln ———I = |
||||||
|
|
с - |
|
С% |
|
СЪ |
С% ] |
|
= RT (ln |
С~° С<'Е ■— ln ~ |
^ |
Е~ |
\ |
|
= RT (ln Ke — ln Ac). (4.27) |
||
IV |
m p n |
|
m |
n |
J/ |
|
|
|
puAbB |
|
CACB |
|
|
Максимальная работа обратимого процесса не зависит от его пути. Поэтому ее можно представить в виде разности двух зна чений некоторой функции Z, характеризующих начальное и ко
нечное состояния: А = — (Z2
— Z a) = — A Z .
ф 4.4. Водны й теплоноситель |
105 |
Функция Z называется термодинамическим потенциалом при по стоянном объеме, часто ее называют также свободной энергией. Уменьшение Z равно максимальной работе обратимого изотер мического процесса. Поскольку система совершает работу, тер модинамический потенциал конечного состояния Z2 меньше тер модинамического потенциала начального состояния Z\. Величи на максимальной работы процесса положительна. Отсюда знак минус в уравнении (4.28). Связь между изменением свободной энергии в ходе обратимого процесса, константой равновесия и концентрацией исходных продуктов имеет вид
AZ = — А = — RTlnK c + R T lnkc. |
(4.29) |
Это выражение часто называют изотермой Вант-Гоффа. Изменение термодинамического потенциала при изотермиче
ских условиях определяет направление самопроизвольных про цессов в изолированных системах. Самопроизвольные изотерми ческие процессы всегда идут при постоянном объеме в направ лении уменьшения термодинамического потенциала. Ничего принципиально не изменится в приведенных рассуждениях, если реакция будет протекать не в газах, а в разбавленных раство рах. В этом случае для строгости рассуждений концентрации следует заменить активностями
AZ = — RT In К а + RT 1п Да. |
(4.30) |
Максимальная полезная работа реакции А служит мерой хими ческого сродства реагирующих веществ. Из уравнения изотермы следует, что в зависимости от величины начальных и конечных концентраций реагирующих веществ А может принимать лю бые значения. Поэтому величиной химического сродства принято называть максимальную полезную работу реакции, когда на чальные и конечные концентрации всех участников реакции рав ны единице. При этом
А = RT In К с = — AZ. |
(4.31) |
Таким образом, чем больше максимальная работа реакций или чем отрицательнее величина свободной энергии, тем выше хими ческое сродство реакции. Если в реакции участвуют твердые тела, то их присутствие отражается на величинах А и AZ, но в выражения In Ас и Кс концентрации их не входят, так как пере несение их в реакционное пространство не сопровождается ра ботой.
В случае диссоциации какого-либо вещества в растворе уста навливается равновесие между концентрациями исходного ве щества и продуктами его диссоциации. Если было взято
С0 моль/л бинарного электролита и его степень диссоциации а
(доля продиссоциировавших молекул), то после диссоциации
106 |
Г л . 4. Теплоносители |
концентрация недиссоциировавшего остатка равна С0(1—а), а концентрация каждого из обоих ионов равна С0 а. Введя эти величины в выражение для константы равновесия реакции дис социации, получим
К с = с 0- |
^ - |
(4.32) |
|||
|
|
|
|
1—а |
|
или, переходя к активностям, |
|
|
|
||
к |
° |
= с |
а |
“2 |
(4.33) |
|
|
1—а |
|
Константа диссоциации К,- существенно зависит от температуры. Если концентрация ионов водорода, обусловленная диссоциа
цией |
молекул |
воды |
при комнатной |
температуре, |
равна |
ІО-7 |
|
(что |
соответствует величине рН = 7), |
то при |
температуре |
300° |
|||
концентрация |
ионов |
водорода составляет |
ІО-5'6. |
Константа |
диссоциации аммиака, как указывалось выше, с ростом темпепатуры уменьшается. При комнатной температуре добавление в воду аммиака в количестве 5—10 мгіл обусловливает pH, рав ное 8—9, т. е. дает щелочную среду. Вследствие уменьшения константы диссоциации вода с тем же количеством аммиака имеет при 300° значение pH, соответствующее практически нейтпальной среде. Указанные обстоятельства следует иметь в виду ппи оценке агрессивности водного теплоносителя по отношению к тем или иным реакторным материалам.
Изменение pH в щелях и зазорах может происходить вслед ствие гидролиза. Уксуснокислый натрий NaAc — соль сильного основания и слабой кислоты — при растворении в воде диссо циирует на Na+ и Ас- . Небольшое количество Н+ воды почти целиком соединяется с Ас- в уксусную кислоту, так как это слабая малодиссоциированная кислота. Недостаток Н+ пополня ется за счет дальнейшей диссоциации воды, причем образуется эквивалентное количество ОН- .
Ионы ОНне соединяются с ионами Na+, так как NaOH — сильное полностью диссоциированное основание. В силу этого обстоятельства в растворе в результате гидролиза накаплива ются недиссоциированиая уксусная кислота и ионы гидроксила, придающие раствору щелочную реакцию. Описанные процессы можно представить следующей схемой:
NaAc = |
Na+ + А с " | = N a+ + о н - + Н Д с |
(4.34) |
Н20 = |
Н+ + о н - 1 |
|
Степень гидролиза ß характеризует долю молекул соли, подверг шихся гидролизу. Если в литре было растворено Со молей со ли NaAc, то она дала С0 молей ионов Ас- , из которых после
§ 4.5. Д войной слой |
107 |
гидролиза осталось [Ас~] = С0(1—ß) и образовалась кислота [НАс] = [ОН- ] = C0ß. Кислота и ОНобразуются в эквивалент ных количёствах. Константа гидролиза Кг в разбираемом случае по уравнению Ас- + Н 20 = НАс + 0Н~ равна
Кг |
[НАс] [ОН- |
(4.35) |
|
[Ас—] |
|||
|
|
Подставляя полученные ранее концентрацип в это выражение, получаем
К г = |
.<С.Р)‘----= |
. |
(4.36) |
|
|
C0 ( l - ß ) |
1 - ß |
V |
|
В большинстве случаев степень |
гидролиза невелика и |
(1—ß) |
||
можно приравнять единице. Тогда |
|
|
||
Кг = |
Qß2 = Д |
. |
(4.37) |
|
|
|
|
^0 |
|
Отсюда |
|
|
|
|
[О Н -]=Ѵ га д Г |
и ß== \/f |
(4.38) |
Наличие в котловой воде свободной щелочи может привести к разрушению металлов в результате так называемой щелочной хрупкости.
§ 4. 5
Строение и свойства поверхностного слоя раствора на границе с металлом
Перенос и отложение продуктов коррозии, существенно влияющие на температуру оболочки твэла и его работоспособ ность, коррозионная стойкость металлов и сплавов зависят от строения и свойств поверхностного слоя раствора на границе раздела металл — вода и, в частности, от знака и величины за ряда на поверхности твердого тела.
На границе между металлом и раствором существует двой ной электрический слой, образованный электрическими заряда ми в металле и ионами противоположного знака, расположен ными в растворе у поверхности металла. В зависимости от кон кретных условий катионы раствора могут отдавать металлу свой положительный заряд либо электрод, посылая в раствор свои ионы, будет заряжаться отрицательно (рис. 4.3). Возникновение заряда может происходить также за счет ионизации адсорбиро ванных на поверхности металла газов. Заряды поверхности при
108 Г л . 4. Теплоносители
тягивают из раствора ионы противоположного знака н отталки вают одноименно заряженные ионы. Таким образом, в приле гающем к электроду слое раствора появляется избыток ионов со знаком заряда, противоположным знаку заряда поверхности металла. Этот слой вместе с заряженной поверхностью металла
образует двойной электрический слой на |
границе |
металл — ра |
|||||||
|
|
|
|
створ. В связи с присутст |
|||||
|
|
|
|
вием |
свободных |
зарядов в |
|||
|
|
|
|
пределах двойного слоя зна |
|||||
|
|
|
|
чение |
|
электростатического |
|||
|
|
|
|
потенциала в нем |
изменяет |
||||
|
|
|
|
ся с расстоянием от поверх |
|||||
|
|
|
|
ности электрода. Между ме |
|||||
|
|
|
|
таллом |
и раствором |
возни |
|||
|
|
|
|
кает |
разность |
потенциалов. |
|||
|
|
|
|
В |
|
простейшем |
случае |
||
|
|
|
|
двойной электрический слой |
|||||
|
|
|
|
можно |
уподобить |
плоскому |
|||
|
|
|
|
конденсатору, |
|
расстояние |
|||
|
|
|
|
между |
обкладками которо |
||||
j |
|
|
d“ |
го определяется |
радиусом |
||||
|
|
ионов |
d. Такая упрощенная |
||||||
Рис. 4.3. Распределение избыточных ка |
картина |
справедлива |
лишь |
||||||
тионов у отрицательно заряженной по |
для отдельных |
случаев, на |
|||||||
верхности |
металла |
при |
низкой (в) и |
пример, |
для |
концентриро |
|||
при более |
высокой |
(б) |
концентрации |
ванных |
растворов. В |
реаль |
|||
|
раствора. |
|
|||||||
|
|
|
|
ных случаях |
двойной слой |
имеет более сложное строение. Под действием беспорядочного молекулярного движения ионы стремятся равномерно распре делиться в объеме. В результате молекулярного движения и электростатического взаимодействия ионов с заряженной по верхностью ионная обкладка двойного слоя приобретает диф фузное строение (рис. 4.3, а). Создается распределение ионов, при котором концентрация противоположно заряженных ме таллу ионов возрастает по мере приближения к поверхности. В разбавленных растворах средняя толщина такой диффузной обкладки двойного слоя достигает 1 мкм. В концентрированных растворах эта величина измеряется десятками или единицами ангстремов.
В общем случае ионную обкладку двойного электрического слоя можно условно разделить на две части (рис. 4.4). Первая часть, образованная ионами, практически вплотную притянуты ми к поверхности металла, — «плотный» или «гельмгольцевешй» слой. Вторая часть — диффузионный слой — ионы, находя щиеся на расстоянии от поверхности, сравнимом по величине с радиусом иона или превышающем его. Диффузная часть двой-
§ 4.5. Д войн ой слой |
109 |
кого слоя играет существенную роль в переносе продуктов кор розии, обусловленном явлением электрофореза.
Распределение потенциала в плотной и диффузной частях двойного слоя представлено на рис. 4.4. Поскольку плотная часть двойного слоя может
Рис. 4.4. Распределение потенциала в |
Рис. 4.5. Дифференциальная |
емкость, |
|||
плотной и диффузной частях двойно- |
рассчитанная по уравнению |
двойного |
|||
го слоя; |
ф а— разность |
потенциалов |
слоя для растворов одно-одиовалент- |
||
металла |
и |
раствора; |
фі — падение |
иого электролита различных концент- |
|
лотенциала |
в диффузной |
части двои- |
раций, и.; |
|
|
|
|
ИОГО СЛОЯ. |
|
/ — 0,0001; 2 — 0.001; 3 — 0.01; 4 — 0,1. |
“го электрода, в частности, при отрицательном заряде поверх ности емкость равна 18 мкф/см2. Емкость электрода зависит от потенциала (рис. 4.5). Минимум емкости отвечает потенциалу электрода, на поверхности которого отсутствует электрический заряд. В этой точке при так называемом потенциале нулевого заряда двойной слой наиболее «размыт», т. е. имеет диффузное строение. С диффузной частью двойного слоя связаны электрокинетические явления. При наложении электрического поля мо жет иметь место движение жидкости относительно стенок твер дых тел — электроосмос и движение твердых частиц в раство ре — электрофорез.
При прохождении электрического тока через раствор пере носятся электрические заряды и,, следовательно, совершается ■определенная работа. Электрическая работа равна произведе нию разности потенциалов между электродом и раствором на величину перенесенного заряда. Эту разность потенциалов назы вают электродвижущей силой ср. Если в гальваническом элемен те произошло превращение одного моля ионов • электролита в