Добавил:
Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:

книги из ГПНТБ / Крылова Т.Н. Интерференционные покрытия. Оптические свойства и методы исследования

.pdf
Скачиваний:
60
Добавлен:
25.10.2023
Размер:
12.31 Mб
Скачать

Структура таких многослойных систем разработана теоретически

и достаточно хорошо

осуществляется

практически

[90]. Покрытие

хар актеризуется следующей схемой:

 

 

 

 

 

S1{H'B')m{H"B")m

. . .

St,

 

(III.7)

где Sx — подложка;

Н', В', Н", В".

. . — слои

с низким

и вы­

соким показателями преломления; 5 2 — окружающая среда

(напри­

мер, воздух); т — число повторяющихся

периодов.

 

Если покрытие содержит две многослойные системы с максиму­ мами отражения для А/ и А.", то вся система содержит Am слоев. Чтобы отражение в спектральном интервале, охваченном двумя полосами высокого отражения, было равномерным, необходимо, чтобы полосы были смежными. Условие смежности требует, чтобы разность частот между А/ и А," была равна 2Ag (см. выражение III.5 и табл. III.2). Пользуясь данными таблицы, можно рассчитать систему с высоким отражением в любой области спектра: видимой или другой. Приведем несколько примеров.

При сочетании показателей преломления пв = 2,30 и пи = 1,38 значение Ag = 0,16. Если среднюю часть видимой области спектра характеризовать длиной волны А,0 = 550 нм, то края полосы высокого отражения определятся значениями (1 — Ag) и (1 + Ag) и длины волн смежных максимумов отражения будут равны Я' = 0,84-550 = = 460 нм иА" = 1,16-550 — 640 нм. Чтобы охватить всю видимую

область,

надо

 

взять

две системы, состоящие

из слоев оптической

толщиной

X'

= 115

X"

 

 

 

 

 

нм и — = 160 нм.

 

 

 

При т — 6

система содержит

Am =

24 слоя. Ширина

области

высокого

отражения

составляет

AAg =

0,64,

иначе говоря

около

350 нм. Края области соответствуют примерно 380 и 830 нм (кривая / , рис. III.8).

При

ином сочетании показателей преломления слоев: пв = 2,20

и пн =

1,45, Ag" = 0,13, с помощью двух многослойных систем с ма­

ксимумами отражения для Я' = 0,87-550 = 496 нмик" — 1,13-550 = = 630 нм, можно получить высокое значение коэффициента отраже­ ния в интервале порядка 280 нм. Края полосы должны примерно соот­ ветствовать 410 нм и 690 нм, что несколько уступает предыдущему результату (кривая 2, рис. III.8).

Используя слои с меньшей разницей в показателях преломления, можно получить полосы различной спектральной ширины, как это показывают приведенные значения Ag. Наличие веществ прозрачных в ультрафиолетовой области спектра, имеющих необходимые харак­ теристики, дает возможность получать покрытия, отражающие широкие участки этой области. Например, обычное 15-слойное по­ крытие на поверхности плавленого кварца из веществ с.показате­ лями преломления 2,0 и.1,45, прозрачных в ультрафиолетовой обла­ сти спектра, дает полосу высокого отражения (95—98%) шириной

примерно 60 нм (см. табл. III . 2;

2Ag- = 0,20). 29-слойное покрытие

из тех же веществ, состоящее

из двух систем с максимумами для

X' - 270 нм и X"

= 340 ял* (Я = В = 68 нл/ и Я - Б = 85

«л),

поз­

воляет расширить

полосу высокого отражения до 140 нм

[22].

 

Область высокого отражения может быть расширена еще больше добавлением новых смежных систем, аналогичных описанным. Однако это потребует значительного увеличения числа слоев покрытия [89, 90].

Л,нм

Рис. III.8. Спектральные характеристики покрытий, полностью отражающих види­ мую область спектра; S i — подложка (и = 1,52); Si — воздух (n = 1); т — 6:

1

Si

{Н'В')т

 

(Н"В")т

S 2 ; Н'

=

В'

=

115

«ж;

Я "

=

В " =

160

н л ;

И д

= 2,30;

п

и

=

=

1,38;

2

-

S ,

(Н'В')т

(Н"В")т

S2;

 

Я '

= ; В '

=

120

 

нж;

Я "

'В"

=

155

 

нж;

Л і

 

2,20;

гая

=

1,45;

3

S j ( 0 , 5 В ' Я ' 0 , 5 В ' ) т

( 0 , 5 В " Я " 0 , 5 В " ) т

S 2

;

те

ж е

данные,

что

и

д л я

к р и в о й

2;

4

>— S ,

( 0 , 5 Я ' В ' 0 , 5 Я ' ) т

( 0 , 5 Я " В " 0 , 5 Я " ) т

S 2

;

те ж е

данные,

что и

д л я к р и в о й

2;

5

 

 

 

 

 

S A

( Я В ) т

(ННВ)т

S 2 ;

Я

=

В

=

140

н л ;

 

« в

=

2,30;

п я

=

1,38

 

 

 

 

Чтобы обеспечить высокое пропускание с одной стороны от полосы высокого отражения, используется описанный в п. 12 метод нанесе­ ния крайних слоев оптической толщиной —• . Так, высокое пропуска­ ние с длинноволновой стороны от основного максимума дает покры­ тие, построенное по схеме

5 Х (0,5Б'Я'0,5Л') т (0,5В "Н "0,5В ")mS2 (ПІ.8)

(кривая 3, рис. III.8).

Высокое пропускание с коротковолновой стороны обеспечивает

система

 

S i ( 0 , 5 Я ' 5 ' 0 , 5 Я ' ) т (0,5H"B"Q,5H")mS2

(III.9)

6 Т . Н . Крылова

81

(кривая 4, рис. Ш . 8 , где приведена область короче 400 нм); 0,5В

и 0,5Я — слои оптической толщиной

того же показателя

 

о

преломления.

Существуют и другие системы, дающие расширенные области высокого отражения. Так, если толщина одного из слоев основного периода вдвое больше, чем другого, то система

5 1 ( Я Я 5 ) т 5 2 (ШЛО)

даст две полосы высокого отражения, расположенные на некотором расстоянии одна от другой, между которыми остается область с низ­

ким коэффициентом отражения. Так,

например, если взять т = 6;

nHrF=

1,38; пв

 

= 2,30; nsl

1,52, то

для заданной длины

волны

Я0 ^положение

полос с высоким отражением должно соответствовать

значениям gx

=

0,67 и g 2

=

1,33.

Если дополнительно на ту же под­

ложку

нанести

обычную

систему

(НВ)т

из слоев толщиной

ії

— , то

дл% видимой области при Я,0 = 550 нм спектральное отражение будет характеризоваться более широким максимумом отражения, охваты­ вающим обе полосы высокого отражения первой системы и полосу, характеризуемую дополнительной системой (кривая 5 рис. III.8). Глубокие узкие минимумы на кривой остаются при недостаточно большой разности показателей преломления чередующихся слоев.

Чтобы все три полосы были строго смежными, и не оставалось

глубоких минимумов, необходимо иметь слои с отношением

= 2.

 

пн

Это трудно осуществимо для видимой области, но вполне реально для инфракрасной, где имеются слои более высокого показателя прелом­ ления.

Существуют и другие возможности увеличения ширины полосы высокого отражения, однако для успешного их осуществления необ­ ходимы покрытия с большим числом слоев, а также чтобы отношение

показателей преломления слоев пв и пн было не менее двух

[23, 24].

Описанные в этой главе интерференционные покрытия

находят

все более широкое применение в различных оптических

системах.

Область их использования быстро растет. В гл. V I описаны оптиче­

ские устройства, в которых наиболее успешно используются тонкие непоглощающие слои для создания дихроических зеркал, интерферен­ ционных светофильтров и многих других систем.

Как показывает выражение (III.5), ширина спектральной области с высоким отражением в основном определяется разностью показа­ телей преломления чередующихся слоев и не зависит от их абсолют­ ных значений. Характер этой зависимости показан на рис. III.3.и в табл. III . 2, откуда видно, что чем меньше разница в показателях преломления слоев, тем уже полоса высокого отражения. Однако не­ достаточный выбор веществ, особенно пленок с низкими показателями преломления, ограничивает возможности изменения ширины полосы.

Уменьшение ширины полосы возможно также за счет повышения порядка интерференции путем использования многослойных покры­ тий, у которых четные слои Я с низким показателем преломления или нечетные слои В с высоким показателем имеют оптическую тол-

Рис. II 1.9. Схема графического расчета спектрального отражения от поверхности с многослойной пленкой

3 5

щину кратную -j X; X; . . . (2, 3-го и т. д. порядка). Так, при уве­ личении оптической толщины слоев 11-слойного отражателя для

%3

области 500—600 нм с nHhH -j- до nHhH = — X ширина полосы высокого отражения на половине, максимального (6А.05) снижается

5

с 140 до 90 нм. Дальнейшее увеличение nHhH до-j- X уменьшает

6*

83

ширину полосы до 70 нм 163, 64]. У 9-слойного покрытия из слоев

 

3

 

 

 

X

 

 

 

 

nBhB

=

и

nHhH -j- ширина полосы в области 450 нм состав­

ляет около 90 нм,

в то время как у такого же 9-слойного

отражателя

из

слоев

nBhB

=

nHhH

=

она в два раза шире (180 нм). Ширина

полосы из слоев

более высоких порядков уменьшается пропорцио­

нально росту порядка

и, как показывает

табл. III . 2, по мере

умень­

шения разницы

между

показателями преломления слоев

при сохра­

нении их

числа

значение

Rmax падает.

Зависимость Rmax

от

числа

слоев 1-го порядка, при различных значениях An = (пв — пн)

пока­

зана далее в табл. VI.11. Используя покрытия с максимумами второго и более высоких порядков, при соответствующем числе чередующихся слоев с малой разницей показателей преломления, можно получить отражающие интерференционные фильтры, выделяющие узкие участ­ ки спектра. Приведенные далее в табл. V I . 12 данные использованы для получения отражающих фильтров для ультрафиолетовой области [65].

В заключение необходимо сказать несколько слов о возможности применения графических расчетов для определения спектральных значений коэффициента отражения многослойных покрытий. Графи­ ческий расчет используется в основном для систем, состоящих из слоев равной оптической толщины. В отличие от просветляющих по­ крытий, здесь необходимо учитывать многократные отражения, вводя соответствующие поправки (рис. 1.12, табл. 1.5). При отсутствии счетно-решающих устройств метод дает значительную экономию вре­ мени. Благодаря своей наглядности он удобен для предварительных расчетов при разработке новых систем. Практически этот метод вполне оправдывается точностью экспериментального воспроизведе­ ния. Он был неоднократно использован для расчета систем с различ­

ным числом слоев [4, 17, 57]. Схема

графического расчета спектраль­

ного отражения от поверхности стекла с 11-слойной

пленкой из слоев

с показателями преломления пв =

2,20; пн = 1,45

(рис. III.9) полу­

чена с учетом рекомендаций, данных в пп. 3 и 9. Большая замкнутая кривая характеризует полосу основного максимума отражения. Более

мелкие

замкнутые

кривые

характеризуют

побочные максимумы.

Цифры

на кривых

отвечают

фазовым углам

An

. На основе гра­

фических расчетов построены кривые рис. I I I . 1.

Многослойные покрытия из диэлектриков, обеспечивающие вы­ сокое отражение света, близкое к 100%, находят успешное при­ менение в качестве зеркал интерферометров, в спектроскопии и лазерной технике. Этому способствует создание большого ассорти­ мента многослойных систем. Однако практическое воспроизведение систем с высокими показателями и незначительными потерями на поглощение и рассеяние ограничено технологическими возможно­ стями. Хорошее качество зеркал требует высокой степени обработки подложек, получения однородной равномерной пленки со строго выдержанными оптическими характеристиками (пп. 22—25, 30).

Г Л А В А IV

ОТРАЖЕНИЕ СВЕТА ОТ ПОВЕРХНОСТИ СТЕКЛА С ПЛЕНКОЙ ПРИ РАЗЛИЧНЫХ

УГЛАХ

ПАДЕНИЯ

14. ИЗМЕНЕНИЕ ЭФФЕКТИВНОЙ ТОЛЩИНЫ ПЛЕНКИ

ПРИ ПАДЕНИИ СВЕТА

ПОД УГЛОМ

К

ПОВЕРХНОСТИ

В зависимости от условий эксплуатации тонкие интерференцион­

ные покрытия на поверхности стекла

используются в параллельных,

сходящихся и расходящихся пучках,

падающих под разными углами

к поверхности. С увеличением угла

падения света оптическая раз­

ность хода лучей, отраженных от границ раздела пленки с окружаю­ щими средами, уменьшается, что приводит к уменьшению эффектив­

ной оптической толщины пленок и к изменению спектральных

харак­

теристик отраженного

и про­

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

ходящего

света,

например

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

коэффициентов

отражения

и

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

пропускания,

 

степени

поля­

 

 

 

 

\

 

 

 

 

ризации

и др.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Условия отражения и пре­

 

 

і

 

 

А

 

с

 

 

ломления света на двух гра­

 

 

 

 

 

 

 

 

 

ницах

раздела

трех

 

сред

 

 

 

 

 

 

 

 

 

с

различными

 

показателями

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

преломления:

 

стекла

 

(п3),

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

пленки (п2) и воздуха (п1

=

1)

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

показаны

на

рис. IV. 1.

Луч

Рис. IV. 1.

Расчет

разности хода лучей, отра­

света,

падающий

[из воздуха

женных под углом

от

поверхности

стекла

на

поверхность раздела

пг1п2

 

 

с

пленкой

 

 

 

 

в

точке

А

под

углом

 

ф х

 

луч

АЕ,

отраженный

обратно

к

нормали,

 

разделяется

на

в первую среду, и луч

АВ, преломленный

во

вторую

среду

(п2).

Луч АВ

отражается в точке В

от границы раздела

п2/па

обратно во

вторую среду

 

п2

и после преломления

через

границу

раздела

п2/п1

выходит в первую среду

(CF).

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Оптическая

разность

хода

лучей в

плоскости

CD

равна:

 

 

 

 

 

 

б = п2 (АВ + ВС) —

n\AD.

 

 

 

 

 

 

(IV. 1)

 

Если

геометрическая

толщина

пленки равна h,

а

углы

падения

и преломления, образуемые лучом с нормалью к поверхности, ф х

и <р2,

то мы имеем;

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

АВ

= -r^-;

'

 

 

 

 

 

 

(1V.2)

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

COS(p2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

АС

= 2/1 tg

ф 2 ;

 

 

 

 

 

 

(IV.3)

 

 

 

 

 

 

 

 

AD --

AC sin

 

 

 

 

 

 

(IV.4)

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

85

Если учесть закон преломления на границе двух сред пх и п2, то опти­ ческая разность хода лучей определится

•• п22АВ - nxAD

= 2пЛ

2nxh sin ф! tg ф 2

 

cos ф2

 

 

 

2nji

2n2h sin ф 2

tg cp2)

(IV.5)

coscp2

 

 

 

 

откуда

2n2h cos ф 2 .

 

 

б =

 

(IV.6)

Величину n2h cos ф 2 , определяющую

положение

экстремума и

характер спектрального отражения от поверхности с пленкой при косом падении, часто называют эффективной толщиной пленки.

Если

при падении

света по нормали к поверхности оптическая

разность

хода лучей,

отраженных от границ раздела п1/п2 и п2/п3,

равна 2n2h, то при увеличении угла падения она будет уменьшаться пропорционально косинусу угла преломления света в пленке. В ре­

зультате экстремальное

значение (/?т а х или i? m l n ) сместится в

направ­

лении коротковолновой

части

спектра.

 

Если оптическая толщина

пленки составляет величину,

кратную

четверти длины волны Я0 , и для этой длины волны коэффициент отра­ жения Rlo будет иметь экстремальное значение, то при косом паде­ нии экстремум сместится в положение

(,-^-cos92 )4 = X0cos ф2 .

В результате с увеличением угла падения света на поверхность стекла с пленкой спектральная кривая, характеризующая отражен­ ный свет, а следовательно, и проходящий, сместятся в направлении коротковолновой части спектра. Однако приведенный расчет следует

 

Т а б л и ц а IV. 1.

Косинусы углов

2 ) преломления

света

в пленках

 

 

 

 

с различными

показателями преломления

 

 

 

 

п 2

 

 

 

 

град

1,40

1,45

1,60

1,80

2,00

2,20

2,30

2,50

 

15

0,983

0,984

0,987

0,990

0,992

0,993

0,994

0,995

25

0,953

0,957

0,964

0,972

0,977

0,982

0,983

0,986

35

0,912

0,919

0,934

0,948

0,958

0,965

0,968

0,974

45

0,863

0,873

0,897

0,920

0,935

0,947

0,949

0,959

50

0,836

0,849

0,877

0,905

0,924

0,938

0,941

0,952

55

0,811

0,825

0,860

0,891

0,912

0,928

0,932

0,945

60

0,785

0,802

0,841

0,876

0,901

0,919

0,930

0,938

65

0,762

0,781

0,824

0,864

0,891

0,911

0,919

0,932

70

0,741

0,762

0,810

0,853

0,883

0,904

0,912

0,927

рассматривать как приближенный. Он дает возможность оценить смещение экстремума и спектральной кривой, но не учитывает дефор­ маций спектральной кривой, вызванных явлениями поляризации света, отраженного под углом.

Табл. IV. 1, где приведены значения косинусов углов Ф2 , дает возможность быстро оценить изменение эффективной толщины пленки, величину смещения экстремума, а также найти оптическую толщину пленки, обеспечивающую положение экстремума в нужной спектраль-

п2 h2, нм

'"О

10

20

30

40

50

60

1>щаа

Рис. IV.2. Зависимость [эффективной

толщины пленок

разного

показателя преломления от изменения угла падения света

ной области

при падении света под заданным углом

к

поверхности.

Как уже было сказано, эффективная толщина пленки при падении света из воздуха под углом ц>1 к поверхности уменьшается в отноше­

нии n2h cos ф 2 , где ф

2 — угол преломления света

в

пленке. На

рис. IV.2 показано изменение эффективной оптической толщины

пленок с различными

показателями преломления

при

изменении

угла падения света в воздухе в пределах 70°. Исходная

оптическая

толщина равна 100 нм.

Из приведенных данных видно, что эффективная толщина пленки уменьшается тем значительнее, чем ниже ее показатель преломления. При увеличении угла падения спектральная кривая коэффициента отражения для поверхности с пленкой смещается тем значительнее, чем ниже показатель преломления пленки.

15. ОСНОВНЫЕ ЗАВИСИМОСТИ, ОПРЕДЕЛЯЮЩИЕ ПОЛЯРИЗАЦИЮ ОТРАЖЕННОГО СВЕТА [3,6]

Расчет коэффициента спектрального отражения света, падающего под некоторым углом ф 1 э образуемым лучом с нормалью к поверх­ ности с пленкой, можно производить с учетом многократных отраже-

87

ний с использованием рекуррентных методов. При падении света под углом, отличным от нуля, отраженный свет поляризован. Коэффи­ циенты Френеля для первой и второй поверхностей раздела опреде­ ляются выражениями (1.45):

 

 

( Г 8 ) і 2

 

{Сф^ с2п2)

__

sin

(ф! — ф 2 ) .

 

 

 

:

(Сфх + сгіц)

 

sin

(фх + ф 2 ) '

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

2 П2 СаП3)

_

Sin (ф 2 — фз) .

 

 

 

 

 

2п2

+

еап3)

 

sin

( ф 2

Т-ФЗ) '

(IV.7)

 

 

 

 

 

 

 

 

tg (ф! -

•Фг) .

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

2Пх +

с,п2)

'

tg (Фі Л- ф2 ) '

 

 

 

(Гр)23

3п2

с2п3)

 

tg (Фа —

Фз)

 

 

 

3п2

+

с2п3)

 

tg (ФІ+ Фз)

 

 

 

 

 

 

 

где сх, с2ис3

—косинусы углов падения (фх) и преломления (ф 2 И фз)

света в трех рассматриваемых средах (рис. IV. 1) с показателями пре­

ломления

tii,

п2 и я 3 :

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

cos фх ;

 

 

 

 

 

 

 

С2 = — Y n l ~~п \ s i n 2

 

(IV.8)

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

• п\ sin2 ф1

 

Индексы

sup

относятся к коэффициентам

Френеля для составляю­

щих, лежащих в перпендикулярной и параллельной плоскостях к пло­ скости падения.

Расчет составляющих коэффициентов отражения Rs и Rp в зави­ симости от угла падения для однослойной пленки производится по

формуле аналогичной (1.56), однако с учетом

угла падения света ф х

на

пленку.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

n

( r * ) i 2 + ('*)м + 2 ( r x ) n

Ы 2 3 с о з а

 

(IV.9)

 

 

 

 

1 + ('«)в

Ыя»

+ 2

( г , ) 1 2

( г ж ) 2 8

cos р '

 

 

 

 

 

 

 

 

где

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

а = ( - А 1 2 + А 2

3 - і ^ ) ;

 

 

 

 

 

 

 

6 = ( A 1 2

+

A 2 3 - i ^ ) .

 

 

 

 

Индекс х

относится к s или р-составляющей;

значения

rs и гр

нахо­

дятся из

(IV. 7).

 

 

 

 

 

 

 

и ггз

 

 

 

 

Как

уже было

сказано (п. 2), величины

г 1 2

вещественны,

если Д 1 2

и Д 2 3 имеют значения 0 или я . Знаки

косинусов Д 1 2

и Д 2 3

должны совпадать

со знаками

г 1 2

и г 2 3 . Следовательно,

фазы

Д 1 2

и

Д 2 3

равны

нулю, когда гХ2 и г23

положительны,

и равны я, когда

г12

и г 2 3 отрицательны.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Для s-составляющей

Д 1 2

и А 2 3 не зависят от угла падения. Дей­

ствительно, согласно (IV.7),

изменение знака у (rs )1 2 или (rs )2 3

и ска­

чок фазы у А1 2

или А 2 3 на я мог бы иметь место при условии

 

или

 

C j t t j — С2П2 і

(IV. 10)

 

 

 

 

Выразив съ с2

и с3 через их значения

(IV.8), придем к условию

 

«х =

п2

или я 2 =

п3 ,

(VI.11)

откуда видно, что условие (IV. 10) выполнимо при всех углах в опти­ чески одинаковых средах, поскольку отсутствуют границы раздела, и невыполнимо в оптически разных средах. Этот результат пока­ зывает, что скачка фазы у s-составляющей не происходит ни на одной из границ раздела.

Для р-составляющей изменение знака при р)12

и скачок фазы на

первой границе наблюдаются при угле падения

ф В і , удовлетворяю­

щем соотношению

 

 

с2п1

= сгп2,

(IV. 12)

что с использованием (IV.8) приведет к условию

 

t g 9 B l

= ^ - -

(IV.13)

Здесь ф в , угол Брюстера для поверхности раздела первой и второй сред, при котором происходит скачок фазы на я .

Для

определения скачка фазы у А 2 3

на второй границе

раздела

необходимо знать условия изменения знака у величины р)23.

 

Соот­

ветствующий угол падения

ф В г угол

Брюстера для

второй гра­

ницы

раздела — находим из условия

 

 

 

 

 

 

 

 

- • ' ^ - ч я г ^ з г

 

 

 

( I V 1 4 )

Анализ этого выражения показывает, что при значениях п2

или п3

больших, чем | / 2 , скачка фазы у А 2 3 не происходит

ни

при

каком

угле падения. Практически доступные значения п2 и п3обычно

больше,

чем ] / 2 ,

а потому не удается наблюдать скачок фазы у р-составляю-

щей

на

второй

границе раздела.

 

 

 

 

р)12

В

табл. IV.2

показано

изменение коэффициента

Френеля

и (/рЬз и

Ф а з Ліг и А23 Д л я

р-составляющей в зависимости

от

угла

падения ф х на границе с воздухом, у пленок с показателями прелом­ ления 1,45 и 2,20 на поверхности стекла п3 1,52.

Ниже для пленок различного показателя преломления приведены

значения

углов ф В ,

на

границе с

воздухом:

 

 

 

 

 

 

«2

1,30

1,40

1,45

2,0

2,20

2,35

2,50

О

52°

26'

54°

28'

55°

24'

63°

26'

65°

33'

66°

57'

68°

12'

 

Соседние файлы в папке книги из ГПНТБ