![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Турбулентное смешение газовых струй
..pdf10 Экспериментальное исследование струи [гл. I
соответствующие |
члены равенства |
(1.3): |
|
|||
|
А = е * = - ^ |
В |
2р'и' |
с = рий |
■рма |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
р и |
рий |
|
Таблица 1.1 |
показывает, |
что |
для рассматриваемых |
|||
газов |
наибольшая |
ошибка |
при |
определении |
скорости |
|
Ьи = |
У 1 + А + |
В ж 10 % получается в затопленной струе |
фреона-12. Для гелиевой струи величина правой части соотношения (1.3) значительно меньше, чем для фреона. Следует, однако, подчеркнуть, что абсолютные величины
слагаемых |
А |
и В велики, а оценка ошибки получена |
|
как разность |
больших |
величин, которые, возможно, |
|
определены |
недостаточно |
точно. |
Заметим, что приведенные оценки даны по максимуму и в реальных условиях, по-видимому, являются несколь ко завышенными. Например, как уже указывалось, к уменьшению ошибки может приводить наличие некото рого разрежения в струе. В работе А. А. Таунсенда [4] на основании анализа уравнения движения в проекции на поперечное по отношению к вектору средней скорости направление показано, что статическое давление в турбу лентном потоке отличается от статического давления в ок ружающей среде на величину 8Р = — рг7'2, где v' — попе речная пульсация скорости. Таким образом, разрежение определяется интенсивностью поперечных пульсаций ско рости v' и в соответствии с результатами, полученными Таунсендом, дает поправку к относительной величине скоростного напора в соотношении (1.3)
6Р _ ' рй2
Поскольку различие между е„ и е1( в струйных потоках не очень значительно, то погрешность измерения, обуслов ленная пульсациями скорости, оказывается практически скомпенсированной (е£ — ~ 0).
2. Для того чтобы с помощью соотношения (1.2) вычис лить среднюю скорость, необходимо знать величину сред ней плотности, которую обычно определяют по измерен ным значениям температуры и концентрации. Измерения температуры и концентрации имеют также самостоятель
§ И Методика измерений в струйных потоках И
ный интерес, так как дают представление о распределении скалярной субстанции в струях и о соответствующих ха рактеристиках переноса.
При измерении температуры в зоне смешения нагретой газовой струи спай термопары обтекается нестационар ным потоком, в котором физические параметры хаотически пульсируют. Исследованию работы различных теплоприемников при обтекании их нестационарным потоком посвя щен ряд теоретических работ [5, 6], в которых выясняются отдельные вопросы методики температурных измерений. Оценим возможную погрешность, возникающую при изме рении температуры термопарой со спаем шаровой формы, в том случае, когда в потоке изменяются по времени все основные параметры. Изменение локальной температуры
0 в шаре |
радиусом |
R (см., |
например, [7]) описывается |
|||
уравнением |
|
|
.2 3Q |
\ |
|
|
|
дв |
__ |
|
( 1. 6) |
||
|
dt |
а г2 |
дг \ |
дг |
/ ’ |
|
|
|
|||||
где 0 = |
0 (г, t) — температура |
в |
произвольной точке |
спая термопары, с граничным условием на поверхности
термопары: |
|
|
|
|
|
50 |
r=R - |
-Г- (Г. |
П |
(1.7) |
|
дг |
|||||
|
|||||
где Т — температура |
потока, Tw— температура поверх |
||||
ности спая термопары, |
а — коэффициент теплообмена, |
||||
Хс — коэффициент теплопроводности |
спая. |
|
|||
Если предположить, что теплопроводность спая велика |
|||||
(критерий Био Bi |
1), |
и проинтегрировать уравнение |
(1.6), воспользовавшись граничным условием (1.7), мож но получить
ж - ~ т к ; ^ - т^ |
с - 2) |
||
В этом соотношении комплекс |
За |
определяется своист- |
|
|
пкс |
|
|
вами и размерами спая и является константой. В широком диапазоне значений числа Рейнольдса Re при значениях числа Маха 0 < М < 0,3 коэффициент теплоотдачи а выражается следующей зависимостью: а = К^Х RePPr™. Для газов величина Рг — критерия Прандтля— изме няется слабо, поэтому е точностью до не зависящего от
12 Экспериментальное исследование струи [гл. 1
времени коэффициента К выражение (1.8) можно перепи сать так:
§ . = - К х [ ^ ) Р( В - Т ) . |
(1.9) |
Зависимость величины L = X/vp от концентрации с
очень сложна. Для проведения оценок предположим, что имеет место линейная зависимость:
L — L]C |
L-i (1 — с). |
Подставляя эту зависимость |
в выражение (1.9) и записы |
вая каждый пульсирующий параметр в виде суммы сред него и пульсационного значений, после осреднения по времени, можно получить оценку для ошибки при опреде лении профиля относительной избыточной температуры, т. е. разность между измеряемой и истинной относительны ми избыточными температурами:
Д0° — № ° |
е — Тъ _ |
т — т.,\ |
|
|
Т\ — /'2 |
Т\ — 7 2 |
|
|
|
|
|
|
||
с'Т' |
(ш - |
и'Г' |
р (ui — иг) Г!1± |
|
Т\ — ri\ |
м2)(7Ч-Г2) |
|
A Хг |
|
|
|
с'и' Р (Ц1 — иг) и |
||
|
|
«1— М2 |
и |
7.2 |
( 1. 10)
Это соотношение совпадает с соответствующим выражени ем, полученным в работе [6], если выполняется условие
Ш < |
0,1 и |
изменение |
температуры спая из-за пульса |
ций |
невелико. |
|
|
Следует |
отметить, |
что соотношение (1.10) дает воз |
можность найти по измерениям 0 профиль истинной тем
пературы Т, если известны величины р' Т', и' Т', с'и', с, й. Но надежных сведений о величинах и распределениях указанных корреляций нет. Имеющиеся данные о темпе ратурных и скоростных пульсациях [2] можно обобщить, так же как это было сделано выше для пульсаций плотно сти приближенными аппроксимирующими зависимостями:
и'Т' = |
RuT V (u'f V (T J = |
RuTK u (щ - |
щ) К т(Т1 - Т2), |
Ки = |
0,2 |
К? — 0,2 |
/ дТ \ |
|
|
|
\ ду )шах’ |
RuT ^ 0, 8.
§ 1] |
Методика измерений в струйных потоках |
13 |
|
За |
неимением других сведений |
о величинах с Т' |
и си |
можно принять R uT — R cu = 0,8, |
т. е. R cT = 1. Зная рас |
пределение й, с и Т в зоне смешения, можно найти вели чины корреляционных функций, а если известны физиче ские свойства смешиваювдихся газов (от которых зависит отношение LJL?), то определена и вся правая часть соот ношения (1.10).
Расчеты такого рода были проделаны для случая нагре тых струй фреона-12 и гелия, распространяющихся в воз духе; в первом случае
оказалось, что величина |
2 |
|||||
Д0° — АТ° |
не |
превы |
|
|||
шает 0,02, |
причем эта |
|
||||
разность |
отрицательна. |
|
||||
В |
струе |
же |
нагретого |
|
||
гелия измеряемая тем |
|
|||||
пература превышает ис |
|
|||||
тинную, |
и |
для |
затоп |
|
||
ленной |
струи |
Д0° — |
|
|||
- |
Д Г ж 0,1. |
При по |
|
вышении скорости воз |
Рис. 1.1. Схема прибора для газо |
духа' эта ошибка умень |
вого анализа (измерения концентра |
шается. |
ции). 1 — газоотборннк, 2 — гибкая |
магистраль, 3 — датчик анализато |
3.Измерение распрера , 4 — регулировочный кран, 5 —
деления концентрации вакуумный насос, 6 — вакуумметр.
в струях также встре чает определенные трудности из-за пульсаций состава
газовой смеси. Обычная практика измерения концентра ции связана с отбором проб в зоне смешения струй. Проба анализируется тем или иным способом, иногда через значительное время после отбора, иногда подается прямо в анализатор. Это приводит к тому, что анализирует ся уже практически однородная стационарная смесь, в то время как в зоне смешения струи смесь является неоднородной и имеют место пульсации концентрации. При измерениях концентрации, результаты которых бу дут изложены ниже, в качестве анализирующего элемента использовался датчик типа теплового детектора, принцип работы которого основан на зависимости теплофизиче ских свойств смеси, определяющих интенсивность тепло отдачи нагретой нити, от состава смеси. Тарировка такого прибора может быть проведена достаточно надежно и
14 Экспериментальное исследование струй [гл. I
ошибка измерений, определяется процессом отбора проб. Одна из возможных систем газового анализа изображена на рис. 1.1. Отборник 1, выполненный в виде насадка полного давления, соединяется гибкой магистралью 2 с датчиком анализатора 3, который через специальный
кран 4 соединен |
магистралью |
2 |
с вакуумным насосом 5. |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Вакуумметр 6 по давле |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
нию в соответствующей |
|||||
|
|
|
1 |
1 |
|
|
|
X |
X |
части магистрали 2 фик |
|||||
|
|
|
4 = 1м м |
|
|
|
|
|
О |
сировал |
режим |
отбора |
|||
Z5 |
д |
- |
углекислыйгаз |
|
|
|
пробы, |
устанавливав |
|||||||
|
|
|
д |
||||||||||||
|
о |
- Воздух |
|
|
|
> |
° |
шийся при помощи кра |
|||||||
го |
х |
- |
гелий |
|
|
|
> |
|
на |
4. |
|
Предварительно |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
были |
получены |
скоро |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
стные |
|
характеристики |
|||
15 |
|
|
|
|
|
XX |
|
|
|
отборника, |
а именно бы |
||||
|
|
|
|
Х |
X а л |
|
|
|
ла измерена скорость на |
||||||
|
|
|
|
: с |
|
X |
|
|
|
входе в насадок |
в зави |
||||
|
|
|
|
о |
о |
|
|
|
|||||||
10 |
|
|
|
><х |
л |
|
|
|
|
симости |
от |
режима от |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
соса, |
определявшегося |
||||||
|
|
|
|
& |
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
X |
|
|
|
|
|
по давлению Р. Пример |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
X |
|
|
|
|
|
|
такой зависимости дает |
|||||
|
|
|
-------- 3 ----- |
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
о& |
|
|
|
|
|
|
рис. 1.2, где представ |
|||||
|
|
& |
д |
|
|
|
|
|
|
лена статическая харак |
|||||
Ь__________ |
0,050 |
|
0,075 |
0,100 Р, ата |
теристика трубки-отбор |
||||||||||
0 |
|
|
ОШ |
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ника |
диаметром |
1 мм. |
|||
Рис. |
1.2. Статическая характеристи |
По оси абсцисс отложе |
|||||||||||||
ка газоотборника |
Q |
1 мм |
(зависи |
но абсолютное давление |
|||||||||||
мость |
скорости на |
входе |
от давле |
в атмосферах, измеряв |
|||||||||||
ния |
|
за |
регулировочным краном). |
|
|||||||||||
|
|
шееся |
вакуумметром 6, |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
рость |
газа |
на входе в насадок |
по |
оси |
ординат — ско- |
||||||||||
при |
отборе |
из |
покоя- |
щегося объема воздуха, гелия и углекислоты соответственно (скорость определялась по статическому давле нию в отборной трубке). Статическая характеристика на садка показывает, что негомогенность смеси не может повлиять на режим отбора, который при использовании описанной выше системы обеспечивает постоянство объем ного расхода анализируемой смеси. В опытах отбор проб осуществлялся таким образом, чтобы скорость на входе в отборник была близка к средней скорости потока, при этом специальная проверка показала, что наличие потока
§ 1] |
Методика измерений в струйных потоках |
15 |
практически не влияет на скоростные характеристики насадка, представленные на рис. 1.2.
Рассмотрим процесс отбора пробы из среды перемен ного состава с компонентами 1 и 2. Обозначив индексом «О» параметры потока в зоне смешения и индексом «*»— параметры газа в датчике анализатора, можно записать следующие соотношения:
V0 — Vю V2o, х 10 — Vxo^Vot х2о V2o/Vo'
Здесь F0 — объем газа, втекающего в приемное отверстие насадка за единицу времени, х — объемная концентрация рассматриваемого компонента в смеси. Объем газа в дат чике составляет
F * = F 10 (Ты/Т10) I- V2o(T2JT20).
Если температуры компонентов газовой смеси успевают выравняться (Г1Ис = Гг*)» что практически всегда имеет место в опытах, то объемная концентрация подчиняется соотношению
( 1. 11)
Эта формула показывает, что объемная концентрация, измеряемая прибором, равна объемной концентрации рас сматриваемого компонента в зоне смешения только в том случае, когда Г10 = Т20 (т. е. когда смесь гомогенна или когда температура ее компонентов одинакова). Ввиду того, что отбор смеси производится при постоянном объемном расходе и объемы, проходящие в датчик для анализа, велики, при Т10 = Т 2о можно считать также, что
х10 = хы . Это означает, что в случае изотермического или гомогенного смешения можно по данным измерений полу чить точное распределение средней по времени объемной концентрации в зоне смешения. Поскольку из зоны сме шения в отборник обычно поступает негомогенная среда, данные по объемным концентрациям можно считать в до статочной степени точными только в том случае, когда температуры смешивающихся газов не сильно различают ся. Например, для того чтобы ошибка в определении объем ной концентрации не превышала 5?о, необходимо согласно соотношению (1.11), чтобы абсолютные температуры
16 |
Экспериментальное исследование струи |
[гл. I |
различались не более чем на 5%. Определение массовой концентрации по результатам измерений тоже зависит от ви да смеси, поступающей в отборник, так как средние по вре мени массовая и объемная концентрации связаны между собой различными соотношениями в зависимости от того — является ли смесь гомогенной или пет. По определению массовая концентрация
j рю dVю
Сю = г1о + см = ' Р , V — |
;----- УГ7• |
) ((iio dV10 |
+ p.2:) d\ 2:) |
V |
|
Здесь p — молекулярный вес, с — массовая концент рация. После осреднения концентрации с10 по времени получаем
сю — |
P ioXio --- (р ю --- рго) С10К10 |
( 1. 12) |
РюИю Р20Х2)
В датчике прибора смесь гомогенна и пульсации концент
рации отсутствуют (т. |
е. |
= с±* = 0), поэтому имеем |
Ci* — Ci> |
|
(1.13) |
|
М'Л» + |
Как известно, при смешении струй наблюдаются зна чительные пульсации концентрации. Поскольку надеж ные данные о величине с'у! отсутствуют, т. е. использова ние точного соотношения (1.12) для определения массовой концентрации невозможно, то она определялась с по мощью соотношения (1.13), что соответствует условию
с'и' = 0. |
(1.14) |
Поэтому при обработке результатов опытов в основном использовались измерения объемной концентрации, ко торые в соответствии с вышеизложенным проводились при возможно малой разнице температур смешивающихся газов.
При измерении каждого из осредненпых параметров ошибка может достигать 10% и более в зависимости от
§ 2] Исследование пачальпого участка турбулентных струй 17
конкретных условий измерения. Кроме указанных систе матических ошибок возможны также случайные ошибки, о величине которых обычно судят по разбросу опытных данных.
Проведение большого числа опытов может уменьшить (практически свести к нулю) влияние случайных ошибок измерения. Однако указанные систематические погреш ности можно устранить только в результате привлечения новых независимых методов измерения средних величин и определения пульсационных характеристик потоков. Применяемая методика обеспечивает точность измерений, необходимую для установления качественных и, в опре деленной мере, количественных закономерностей изучае мых течений.
§ 2. Экспериментальное исследование начального участкр турбулентных струй
1. Целью проведенных опытов было установлени распределения газодинамических параметров в попереч ных сечениях зоны смешения в зависимости от отношения значений плотности вещества окружающей среды и струи
п = Рг/pi |
и отношения соответствующих значений скоро |
|
сти т = |
n-Juv Параметр т изменялся в диапазоне |
0—1,7; |
п — в диапазоне 0,27—8,2. Изменение величины |
п было |
обусловлено разницей молекулярных весов и, в неболь шой степени, относительным подогревом одного из газов, который не превышал 100 °С.
Опыты проводились на специальной модели, позволяю щей осуществлять истечение дпух соосных потоков раз личного состава и скорости. На рис. 1.3 схематически изображена рабочая часть модели. Диаметр центрального сменного сопла 1 составлял 20 и 50 мм. Выходной диаметр ' наружного сопла 2 составлял 150 мм. К нему примыкала камера постоянного сечения, ограничивавшая диаметр наружного потока. Сопла профилировались по методу Витошинского [8], причем степень поджатия по площадям для всех сопел составляла около 5. Для выравнивания потока и снижения интенсивности турбулентных пульса ций скорости во внешнем и во внутреннем контурах были установлены перфорированные плпгттттгг ? и готовые
хонейкомбы 4. Относительная площаА |
жгйто'-оп^щшдавд! |
| |
научко-точн:! в с 'а я |
1 |
б.юллоге: н С- ОР |
|
л--р |
ЧВТАЛЬ: ОГО 'А Л А
18 |
Экспериментальное |
исследование |
струи |
[гл. I |
пластин |
была около 0,45—0,5 при |
диаметре |
отверстий |
|
в них 3 мм. |
достаточную |
равномерность по |
||
Эти меры обеспечили |
токов: значения толщины вытеснения 8]^ и 62 соответствен но по внутреннему и наружному контурам на срезе цент рального сопла при скорости 30 м/с составляли для сопла
Рис. 1.3. Схема установки для исследования распространения га* зовых струй в спутном потоке воздуха. 1 — центральное сопло» 2 — наружное сопло, 3 — перфорированные пластины, 4 — хо* нейкомбы, 5 — рабочая камера.
диаметром |
20 |
мм: бх ~ 0,32 мм, 62 ~ |
1,0 |
мм; |
для сопла |
||
диаметром |
50 |
мм — соответственно |
~ |
0,5 |
мм, |
62 ~ |
|
~ 0,75 мм- |
Интенсивность продольных пульсаций скорости |
||||||
по термоанемометрическим измерениям на всех |
режимах |
||||||
течения |
не превышала в центральном сопле 1% и в |
на |
|||||
ружном |
сопле — 1,5%. |
|
|
|
|
Как известно [1], струйное течение, образованное пото ком газа, вытекающим из сопла конечного размера, может быть разбито на три условных участка: начальный, ос новной и переходный. В настоящем параграфе речь пой дет о начальном участке струи. Он характеризуется на личием «певозмущенного» ядра, которое ограничено коль цевым слоем смешения, образующимся вокруг него.
§ 2] Исследование начального участка турбулентных струй 19
Этот слой смешения имеет приблизительно прямолиней ные границы и их пересечение с осью струи соответствует концу начального участка, определяемому длиной «невоз мущенного» ядра. В этом ядре сохраняются те значения параметров струи, которые она имеет на срезе сопла. На рис. 1.4 представлена схема начального участка струи. На этой схеме штрихпунктириой линией обо значена ось сопла и струи, у х и т/г обознача ют внутреннюю и на ружную границы зоны смешения, ширина ко торой Ъ монотонно ра стет вниз по потоку.
Ось х — продольная ко ордината — совпадает с линией, продолжающей
кромку сопла, ось у на |
|
правлена к оси |
струи. Для описания картины течения |
в слое смешения |
начального участка определяются ус |
ловные границы |
зоны смешения и распределение в этих |
границах газодинамических параметров потока. Для это го производится построение экспериментально получен ных профилей скорости, температуры и концентрации в различных сечениях слоя смешения при разных значе ниях параметров т и п , затем определяется взаимное рас положение профилей и устанавливается влияние трех параметров: расстояния от кромки сопла, значений т и п на вид каждого профиля и их взаимное расположение.
Следует сразу оговориться, что проследить по резуль татам измерений за влиянием каждого из перечисленных факторов не удается как из-за ограниченных возмож ностей экспериментов, так и из-за неточности измерений, обусловленной причинами, описанными в предыдущем па раграфе. Наиболее отчетливые результаты относятся к влиянию относительной плотности п на вид профилей и их взаимное расположение.
В пределах начального участка при фиксированных значениях указанных параметров вид профилей и их взаимное расположение не изменяются. На рис. 1.5 в качестве примера приведены первичные результаты