книги из ГПНТБ / Матаров И.А. Напряжения и деформации железобетонных мостовых конструкций
.pdfа — эпюра деформаций (сплошной линией показаны полные деформации еЛ ; пунк тиром — упругие ву); <7 — эпюра остаточных деформаций ( в£с); в — эпюра ѵх \г—
эпюра rjx
расположится нейтральная ось деформаций, причем в первом цикле вычислений не учитывается возможное влияние наличия особой точ ки. Наиболее простым и точным является следующий прием. Вы числяются ординаты функций А {х) и В (х ) для точек, ближайших к возможному положению нейтральной оси, затем Д », Дз и т. д. —
Рис. 46. Участок а —в полигональной эпюры іі.*
обычными приемами. Затем при необходимости вносятся поправки к
суммарным величинам {S* — хйй.а ) и т. д., |
учитывающие наличие в |
|||||||||||
эпюрах величин А(х) и В (х) особой точки. |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
Рассмотрим способ определения таких поправок. |
Выделим |
учас |
||||||||||
ток а — b |
эпюры т]х или А {х) полигонального очертания так, |
чтобы |
||||||||||
точки а и b |
были расположены |
симметрично |
относительно |
оси т), |
||||||||
проведенной через точку х:0, т. е. ха = |
х 0 — |
S и х ь = |
Др + |
5 |
(рис.46). |
|||||||
Если |
для всех участков эпюры ч\х за пределами |
участка (а—Ь) |
||||||||||
всегда можно подобрать эпюру |
полигонального очертания, |
которая |
||||||||||
достаточна, |
чтобы аппроксимировала |
уравнение -qx, то для участка |
||||||||||
{а—Ь), где функция 'qx имеет разрыв, такой |
путь невозможен. При |
|||||||||||
мем для участка {а—Ь) аппроксимирующую |
кривую, |
описываемую |
||||||||||
уравнением |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
SXg |
|
|
|
|
|
|
(212) |
|
|
|
'Цх = D + Хд — X |
|
|
|
|
|
|
||||
Для такого уравнения при х |
= |
х0 |
rqx — ± |
со. |
|
|
|
|
|
|||
При известных величинах -qa |
и |
rlb |
получим значения |
коэффици |
||||||||
ентов уравнения (212); |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
D = 7j; |
s |
|
Ä7J5 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
~2xö~ ’ |
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
где Дт] = |
т}ь — т]а; т) = ч}а + |
, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
следовательно, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
S |
|
|
|
|
|
|
(213) |
|
|
|
|
(Хо — Х) |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Из уравнения (213) точка х2, |
соответствующая rqx = |
0, |
находит |
|||||||||
ся выше точки х0 (при положительных значениях Т)а и |
Д-/]): |
|
|
|||||||||
|
|
х2 = х0 — |
Д qS |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
2'і]а |
+ Дт) |
|
|
|
|
|
|
|
Определим |
|
|
|
|
|
|
Sx |
х*о^д |
|
И R = |
7x |
x oS& |
|
Q= |
bxaXN |
|
|
b**N |
|
|
|
|
|
|
|||
для участка (a —b), считая, что |
bx и a* |
в |
пределах этого |
участка |
||
величины постоянные— в противном случае, |
надо рассматривать не |
|||||
эпюру 7].г, а эпюру А (х ), |
т. е. |
|
|
|
|
|
ь |
|
|
ь |
|
|
|
Q= I (Ѵл-х — XQ-/]x) dx |
и R = J (f]xx 2— xQrlxx) dx. |
|
||||
а |
|
|
a |
|
|
|
Опуская промежуточные вычисления, получим: |
|
|||||
|
Q= |
Ay)S2; |
|
|
(214) |
|
R = |
+ |
^ |
) S3 + |
AT]S2A'0. |
(215) |
Вычислим Q и R в предположении, что на участке (а—b) ве личина г]* изменяется по линейному закону:
Q = |
Дт] |
; |
(216) |
R = 4 - ' 4 «53 + |
4*lS2 ( S ~ x ) . |
(217) |
Поправки к Q и R, вычисленные для линейного закона изме нения r)K, т. е. без учета наличия на участке (а—Ь) особых точек, равны:
AQ = |
A-'/S2; |
|
(218) |
Д/? = - f- Дт)42(2л-0- |
5). |
(219) |
Уменьшая 5 или выбирая так точки а и Ь, чтобы Ат) было мало, можно величины поправок сделать достаточно небольшими. Ана логично устанавливаются поправки к величинам
_ |
h |
~ 2л'°53 + -vpQß |
и д г |
_ |
Q ß — 2Xgfß -f-A-pSg |
_ |
||||
|
|
ь*Уы |
|
|
~ |
|
|
bxyN |
' |
|
|
|
ДМ = ДГ- ( -| -S 3 - |
Sxl + |
|
; |
|
(220) |
|||
А7Ѵ |
= |
+ |
Д712 ( 4 |
54 - |
-*§S + |
4 ) • |
■ (2 2 1 ) |
|||
Из уравнений (218) — (221) видно, |
что и при |
учете наличия осо |
||||||||
бых точек на эпюре TJ* величины |
Q, |
R, М и |
N |
имеют |
конечные |
|||||
значения. В практических расчетах |
обычно необязательно |
считаться |
||||||||
с наличием этих особых точек. |
При |
необходимости можно всегда |
||||||||
оценить при помощи величин AQ, |
ДR, |
ДМ и |
Д7Ѵ |
степень |
погреш |
ности, сравнивая величины поправок с полными величинами (для всей высоты элемента) Q, R, М и N .
Рис. 47. Эпюры деформаций бетона элемента при различных нагрузках:
а—полные деформации при нагрузке Рі\ б — деформации от нагрузок АР і и Д Р2; |
|||
в — полные деформации при нагрузке Р ^ — Рг + |
АРі; Р ^ |
— Ра + ДРг |
|
Рассмотрим еще одну особенность величины т)Л-. |
|
|
|
Допустим, на элемент воздействовала некоторая обобщенная |
на |
||
грузка Р и которая затем была уменьшена до значения Р 2{Р2 < |
Рі)> |
||
при этом остаточные деформации бетона не |
изменились. Для такого |
||
состояния элемента определены значения щх. |
Предположение об |
не |
|
изменности остаточных деформаций, очевидно, будет |
справедливо в |
случаях, когда пластические деформации бетона полностью необрати мы, а температуры деформации от воздействия и усадки бетона по стоянны, или же когда изменение нагрузки — кратковременное-.
Определим, в каком соотношении находятся величины т;Л. и ухп, если нагрузка Р 2 изменяется на величину АРг или ДР 2, но так, что бы новые значения Р (21] = Р2 + ДР хили Я2(2) = Р 2 + АР2 не превышали
Я], т. е. Р р < Р х или Р<2) < Р х. Эпюры деформации бетона ігри раз
личных нагрузках (рис. 47) показаны в предположении, что ДЯ^иДРо имеют отрицательное значение. Пусть от нагрузки ДР х деформация
волокна, |
расположенного на расстоянии х от |
верха элемента, равна |
||||||
Дг*, Обозначим q |
= |
Дб° |
|
|
|
/ |
|
|
, тогда Дз* = qs° I 1 — -if |
||||||||
|
|
|
£у |
|
|
|
\ |
л-0 |
Упругая деформация от нагрузки Я(!) |
|
|
||||||
|
£■X |
___ |
Их |
1 - |
— |
+ q |
1 - |
ео |
|
У,1 |
— |
|
-Ѵо |
|
|
у> |
|
где s°, |
у\х и х 0 соответствуют |
нагрузке |
Р2. |
|
Так как остаточная деформация £-^с= г° ( і — |
+ ѵ° — ц х), |
то
|
|
(223) |
Зная ѵ°, л'0 и 7]л- при нагрузке Р>, можем |
вычислить по формуле |
|
(223) величины ^ х<: при некоторой нагрузке |
Я<:) (или Р і2)), если из |
|
вестны q и х]. |
и т. д. при переносе оси 0—0. При |
|
Определение величины |
выводе общих уравнений было принято, что начальная ось отсче та расстояний совмещена с верхней гранью элемента. Относи тельно этой оси вычисляются величины S a , SßH т. д. Нетрудно убедиться, что все приведенные общие уравнения деформаций элемента сохраняют свой вид, если ось 0—О расположить внут
ри сечения на расстоянии а |
от верха элемента и b от его низа |
|
(т. е. |
а-\-Ь = Н). Величины |
Qa , 5 a и т. д. будут соответственно |
равны: |
ь |
ь |
|
||
|
= J A{x)dx\ |
Sa = J A (x )x d x и T. д., |
|
—a |
|
причем |
TiX a = ------ . |
|
|
1 + ѵЛ |
|
Необходимость перехода от оси 0—0, расположенной на верхней грани элемента, к другой нулевой оси может возникнуть в тех случаях, когда величины еу° весьма малы, и точность вычисления их так же, как и деформаций всех остальных волокон, может в связи с этим существенно снизиться. Поэтому рекомендуется вы бирать положение оси О—0 в местах с сравнительно большими упругими деформациями бетона.
Рассмотрим, какая связь существует между - величинами Оа , |
5* |
||
и т. д., вычисленными при одном положении оси 0-0 |
и после пере |
||
носа этой оси на расстояние |
а. Очевидно Паа и |
связаны |
со |
старыми значениями Па и Пр |
равенствами: |
|
|
% « = |
( - r r î J V - |
(225) |
Между S« и S«,а. Sß и Sß>a |
(Sa,a и Sß,a — моменты |
первой степе |
ни эпюр после переноса оси) существуют такие соотношения: |
||
^ , a = ( 4 T ^ ) ( S « - a ß a ) ; |
(226) |
|
S ß ,a = ([± 2 L °)2( S ß - a Q ß). |
(227) |
Зависимости между І а и І а,а, а также/ß и Iß,aвыражаются урав
нениями |
|
|
|
|
|
/«. « = |
т т і |
(/a ~ |
2aS* + |
а2 s« ); |
(228> |
= |
) |
( h |
— 2aSß + |
ß2 s ß )■ |
(229) |
Между Qß, a и Qß существует такая зависимость:
Qß, о= |
J(Qß - 3a/ß + 3a2Sß - |
S ß ). |
(230) |
Определение Па |
S a и / а при изменении начального состояния. |
•За исходное может приниматься такое состояние, при котором в конструкции имеются деформации и в том числе упругие. Этот прием используется при решении задач об остаточных деформа циях и напряжениях после частичной или полной разгрузки эле мента; при определении деформаций й напряжений от кратковре менно прикладываемой дополнительной нагрузки и т. д. В таких случаях приходится пользоваться зависимостью между напряже ниями и упругими деформациями, выраженной уравнением (73). Поэтому, прежде чем решать общие уравнения, следует вычислить
[Па ], [S a ] и т. д., построить эпюры величин [А(х)~\ |
и [В (х )] по |
|
уравнениям (75) и (76). Если |
и необходимо |
определить |
только |
|
|
|Qa], [Sa] и [/a] При |
ИЗВеСТНЫХ й “ , S« и |
/а, |
то можно ограничиться построением эпюры bx ß]v sf и вычислением площади, статического момента и момента второй степени этой эпю ры:
|
[ÖÜ] |
= |
ß° |
+ 2$bx fö Bf dX- |
(231) |
||
|
[Я ] |
= |
Sa + |
2 J bx ß# |
ef xdx\ |
(232) |
|
|
|
= |
l l |
+ 2\bx |
ef x 2dx. |
(233) |
|
Так |
как коэффициенты |
ß^ |
уравнения (17) |
при переходе к |
|||
новому |
исходному состоянию |
не меняют своей величины, то Qß > |
|||||
Sß и т. д. также постоянны. |
|
|
|
|
|
Поэтапное решение задач. Только в отдельных случаях из вестны Vх и ту. Как правило, эти величины заранее нельзя назна чить, поэтому пользуются методами итерации и поэтапным реше нием задач или сочетанием этих обоих приемов. Рассмотрим не* сколько вариантов поэтапного определения напряжений п дефор. маций железобетонных элементов.
Вариант I. Принимаем в качестве исходного (начального) мо мент приложения внешних усилий или создания предварительно го напряжения. Весь промежуток времени от 0 до іт разбивается на т достаточно малых, но, как правило, неодинаковых промежут ков так, чтобы в пределах каждого этапа величины напряжений (см. рис. 12), упругих деформаций и внешних усилий можно было принять постоянными. Для каждого і-интервала задаются величи
ны прироста деформаций усадки Дгус,; , температурных деформаций Ач, I и вычисляются величины прироста остаточных деформаций Asn.i от действия постоянных усилий и кратковременно прикладывае
мых повторных нагрузок АЕпоп, г |
Величины AîyC, / и Аs£ г |
могут быть |
||
неодинаковыми для |
различных |
волокон по высоте элемента. |
|
|
Де£ . и Дг£ов_г вычисляются с учетом всей предшествующей |
ис |
|||
тории изменения |
напряженного состояния данного |
волокна |
к- |
•Величины деформаций от постоянных нагрузок н остаточных де формаций от повторных кратковременных нагрузок у волокна могут изменяться по иным законам, чем у соседних волокон или участков по высоте элемента, если бетон обладает различными физико-механическими свойствами и условия его твердения не одинаковы по высоте элемента. В частности, на некоторых уча стках высоты элемента может быть линейная ползучесть бетона, а на других — нелинейная. Задаются характеристики упругих
свойств бетона для конца каждого |
і-ннтервала: |
коэффициенты |
|||||||||
а’іи ß« уравнения |
(17). |
Эти характеристики |
могут |
быть |
различ |
||||||
ными у отдельных волокон. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
При определенных |
условиях |
необходимо |
вычислить |
прирост |
|||||||
величины остаточных деформаций вследствие увеличения |
модуля |
||||||||||
упругости As£Tj t . Затем |
определяются: |
полный |
прирост ос |
||||||||
таточной деформации |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
As« . |
Де« |
+ As? , |
+ |
Ae« |
. + As« , |
+ |
As« . |
|
|||
О С , I |
ус, |
1 |
t, I |
' |
пов, I Г |
п, i |
' |
|
ст, i |
|
полная величина остаточной деформации в конце і-интервала:
£ К |
ЕК |
ДsK . |
О С , І |
ьос, I |
ос, I |
величины ѵг , 1 + v« и 7j |
. Зная |
характеристику упругих свойств |
бетона, а также усилия от постоянной нагрузки, действовавшей в те чение і-интервала, можно вычислить значения е°_. , а затем Е« .,
т. е. величины упругих деформаций в конце і-интервала. Если в і-ин- тервале прикладываются кратковременные повторные нагрузки, то на
пряжения и упругие деформации от них вычисляются по тем же фор мулам, при 1 + ѵ° = 1 7)Кі і = 1; Sa = [2a ]°, Sa = [Sa [° И T. Д.
Аналогично определяются напряжения и деформации от при |
|
роста постоянной нагрузки в начале /-интервала |
(см. рис. 12). |
Величины упругих деформаций и напряжений в |
начале /-интер |
вала соответственно равны:
£ у Ѵ і = £У, £ = |
+ A £ t l И ° 1 - 1 = ° і = 0 ^ - 1 + A ° \ - l |
|
Результаты вычислений располагаются |
в табличной форме. Вычис |
|
ление Де«0В[ г; As« г |
и Де«Ті ., а также саг |
и ан, , ѵаг и ѵ„г дано во вспо |
могательных таблицах.
Приводим некоторые положения к определению величин ѵа/ и ѵнг при этапном решении задач. Прирост остаточных деформаций в лю бом стержне (s j ос) на каждом этапе определяется суммированием прироста отдельных составляющих этих деформаций, [см. уравнение
(в)]-В отношении сталей с явно выраженной площадкой текучести сказанное справедливо до тех пор, пока напряжения не достигнут предела текучести (ат). Если в каком-то і-стержне, расположенном на расстоянии Û; (Сі) от верха элемента, напряжение достигнет предела текучести, то задача определения е ' ос несколько упрощается, т. е.
где г* — полная деформация элемента на уровне t-стержня, считая
от условного исходного состояния и до конца данного этапа;
CQ — начальное напряжение, существовавшее к исходному состоя нию.
Для описанной методики поэтапного решения задач принят в качестве условного начального состояния элемента момент при
ложения внешней |
нагрузки |
или создания в нем предваритель |
ных напряжений. |
Однако к |
этому времени в элементе уже могут |
иметься начальные напряжения и деформации, вызванные усад кой бетона и температурными деформациями. Если пренебречь начальными напряжениями и деформациями, то на первых этапах могут быть два подхода к определению напряжений и деформаций. Для случая, когда первый этап выбран такой продолжительности, что ожидаемые деформации из-за усадки и температурных воздей
ствий Де «ус,і и Де |
невелики |
по |
сравнению |
с |
упругими |
||
деформациями |
от |
внешней |
нагрузки |
(предварительного |
|||
напряжения), |
можно |
ограничиться |
введением |
в |
расчет упру |
гих деформаций, полученных только от внешней нагрузки (пред варительного напряжения). Если ожидаемые на первом этапе упругие деформации от усадки и температурных воздействий су щественны, то целесообразно определить величины деформаций
от совместного действия внешней нагрузки или предварительного напряжения, а также усадки (Декус,і) и температурных дефор маций (Де"/,і).
Рассмотрим случаи, когда необходимо учитывать начальные напряжения и деформации. Очевидно, при этом полные напряже ния равны сумме начальных напряжений и напряжений от дейст вия внешних усилий. Величины полных напряжений необходимы
для‘вычисления Деппов,г и Де "не определим начальные напряжения, возникающие в элементе в
период с момента, когда элемент можно рассматривать как твер дое тело, и в нем начинают появляться напряжения и деформации вследствие усадки бетона и температурных деформаций (началь ный период) и до момента приложения внешних сил или предва рительного напряжения (условное исходное состояние). Для этого периода напряжения и деформации могут определяться поэтапно с использованием для первых этапов соответствующих уравнений н методов итерации.
Эти положения справедливы при условии, что элемент изготов ляется одновременно, как одно целое. Однако элементы могут со стоять из разнородных частей, выполненных раздельно, причем в некоторых из них могут создаваться предварительные напряжения. Поэтому напряжения и деформации до момента объединения ча стей элемента должны определяться в каждой части самостоятель
но. Напряжения и деформации в отдельных частях |
к моменту их |
■ объединения рассматриваются как начальные. Если |
при исходном |
состоянии внешняя нагрузка не прикладывается или не создается предварительное напряжение, то начальные деформации опреде ляются только от Дз "уС,1 и Де "t,l.
В варианте I основное допущение состоит в том, что напряже ния и упругие деформации в пределах каждого интервала неиз менны, H величины ( 1 + ѵ " і ) в конце интервала, определен
ные для этих напряжений, могут быть приняты также для вычис ления напряжений, уже изменившихся к концу этого интервала вследствие развития остаточных деформаций. Подбором соответст вующего числа интервалов можно получить любую точность ре шения.
Вариант Іа. На каждом этапе можно проводить вычисления в несколько циклов. Первый цикл — напряжения постоянны и упру гие деформации определяются по приведенной методике. Второй цикл — деформации ползучести вычисляются при постоянном на пряжении, равном средней величине напряжений в начале этапа и в конце его, определенных в первом цикле.
Величина ѵ кі относится к упругой деформации в конце эта
па; определенной в |
первом цикле. Это |
позволяет |
подучить |
||
уточненные |
значения |
упругих |
деформаций |
для конца этапа. |
|
Вычисления |
могут |
быть |
повторены |
(третий, |
четвертый |
циклы). |
|
|
|
|
|
Вариант Іб. Возможна разновидность второго и последующего циклов. Прирост деформаций ползучести определяется не при среднем напряжении, а приводится в соответствие с изменением напряжений в пределах этапа (интервала) по линейному закону (см. рис. 11). Из примеров (см. гл. ѴІІ); видно, что наиболее про сто и с любой точностью можно производить расчеты по основно му варианту I.
Вариант II. Рассматриваемый промежуток времени делится на небольшое число (2—3) неодинаковых характерных интервалов. Вычисления проводятся в порядке, принятом в варианте Іб. По ва рианту II можно приближенно оценить влияние усадки и ползуче сти бетона на напряженное состояние железобетонного элемента.
Вариант III. Более просто, но с еще меньшей точностью, могут быть получены результаты в случаях, когда деформативные свой ства бетона по высоте элемента одинаковы и необходимо исследо вать только влияние линейной ползучести бетона. Ведя расчет по варианту II, в первом и втором циклах берутся одинаковые для всех волокон значения ѵх, т)*=1. В варианте III достаточно опре делить для каждого этапа необходимые величины только для крайнего волокна ( А е ус = А е ( = А е По в = Д е с=т 0 ). Полученные данные, очевидно, должны быть близкими к результатам вы числений по методу С. Е. Фрайфельда (метод «временного модуля деформации»), так как в нем приняты те же основные допущения, что и в варианте III. Разница состоит только в том, что у Фрай фельда принимается изменение напряжений в каждом волокне бе тона по некоторой параболе, а в варианте III — по линии полиго нального очертания.
В частном случае варианта III весь период времени рассматри вается как один этап.
§ 13. УРАВНЕНИЯ ТРЕТЬЕЙ И ПЕРВОЙ Ф О Р М
Уравнение третьей формы. Численные методы решения уравне ний (142), (147). Вычисления можно осуществить по нескольким
вариантам.
Вариант I — разбиваем высоту элемента на п участков, для каж дого из которых принимаем средние величины е(,с , е‘ , а 1, (3‘, и
Ьі (рис. 48); <7/ и гі в пределах г-го участка постоянны.
Вариант II — высота элемента разбивается на п участков. Для
Ьі а.1 |
bia‘ qt |
bi ߣ |
bl ß‘ q\ |
|
каждого l-го узла вычисляются: —-— ; — |
----- ; — j — и ——5— , |
|||
п |
|
гі |
rj |
r- |
при этом, если какая-либо величина |
а,, |
г и |
qi (или одновременно |
|
несколько из этих величин) имеет в |
і узле |
ступенчатое |
измене |
ние, то произведениявычисляются для конца і-го участка и нача ла (і+1) -участка. В пределах каждого участка приведенные выше произведения изменяются по линейному закону.