![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Матаров И.А. Напряжения и деформации железобетонных мостовых конструкций
.pdf[29]. При условиях симметрии (геометрической, расположения материалов по деформативным свойствам, распределения нагруз ки) было доказано, что гипотеза плоских сечений справедлива независимо от того, подчиняется ли материал закону Гука или нет, если только внешняя нагрузка распределена по концам эле мента по тому же закону, что и напряжения в сечении элемен та. При распределении внешней нагрузки по концам элемента по закону, отличному от распределения напряжений в сечениях, сте пень точности решения такая же, как и при обычном использова нии в теории упругости принципа Сен-Венана.
Справедливость гипотезы плоских сечений для железобетон ных элементов может быть экспериментально доказана на ряда примеров. Например, линейное распределение деформаций по вы соте элемента наблюдал Кеспер при исследовании железобетон ных балок в 1925 г. [62]. Деформации измерялись на базе 1 000мм при помощи оптической установки. Кроме того справедлнвості этой гипотезы может быть теоретически доказана для случаев внецентренного сжатия (растяжения), предварительно напряжен ных конструкций, а также при наличии в конструкции только ос таточных напряжений, возникающих от равномерной по длин элемента усадки бетона или в результате силового воздействия
Результаты, полученные американскими учеными при испыта нни коротких колонн, подтверждают справедливость этой гипотезі для внецентренно сжатых элементов [67]. Характерным при мером может служить распределение деформаций по высоте пред варительно напряженной плиты толщиной 16 см, у которой верх няя часть изготовлена из бетона марки 100— 150, а нижняяиз бетона марки 350 [37].
Эпюры полных и упругих продольных деформаций двутавро вой предварительно напряженной балки ЦНИИС высотой 71 а (рис. 15) хорошо иллюстрируют достоверность гипотезы для пред
варительно |
напряженных и внецентренно |
сжатых элементоі |
||
Справедливость этой |
гипотезы подтверждается также результата |
|||
ми многочисленных |
измерений деформаций |
предварительно на |
||
пряженных |
пролетных строений на эксплуатируемых моста: |
|||
[12, |
44]. |
|
|
|
Основные формы задания напряженно-деформированного с« стояния элемента. Рассмотрим напряженно-деформированное состоя ние элемента, который до данного момента подвергался один ра воздействию внешних усилий различного характера, кроме того, элементе развивались усадочные и температурные деформации. Beet
да можно выбрать величину интервала времени Дt, |
в |
течение коте |
||
рого усилия N |
и М изменялись Д/г раз в пределах |
N i < N < N 2 |
||
yWj |
УИ «g УИ2 так, чтобы остаточные деформации |
( е£с) и коэффищ |
||
енты |
a-у и |
уравнения (17) оставались неизменными. Опыт покг |
зал, что только при первичном загружении элемента Д/г = 1. Есл бетон до рассматриваемого момента подвергался воздействию мног< кратно повторных нагрузок и напряжения превышали предел выноі
й) ■ |
6) |
І) |
0,П0*10~3 |
предварительно напряженной двутавровой балки (опыты ЦНИИСа) :
а — деформации при создании предварительных напряжений на 120-й день; б — полные деформации на 138-й и 195-й день; в — упругие деформации от изгиба ющего момента загружение на 195-й день; пунктиром показаны значения расчет ных деформаций, сплошной линией — измеренных
ливости, то практически уловить изменение величин адг , ß# |
и Еп0В |
|||
можно лишь при испытании образцов несколькими десятками |
тысяч |
|||
повторений нагрузки. |
|
то |
после |
|
Если напряжения не превышают предел выносливости, |
||||
достаточно большого числа повторной нагрузки величины a.xN, |
ß* |
и |
||
еш)в приобретают постоянные значения. В |
исключительных |
случаях, |
||
когда для каждого загружения элемента или рассматриваемого |
мо |
|||
мента необходимо принять свой значения |
ах , ß* и е£с , диаграммой |
деформаций волокна служит ветвь диаграммы его разгрузки. Деформированное состояние какого-либо волокна, располо
женного на расстоянии х от верха элемента (или некоторой дру гой координатной оси), определяется величиной полной деформации еж. Что же касается напряженно-деформированного состоя ния данного волокна, то оно может быть задано в различной фор ме. Основная форма — п е р в а я соответствует диаграмме деформа ции бетона (см. рис. 5), т. е. величины, входящие в уравнение (1), заданы. При этом необходимо задать: полные значения или составляющие остаточной деформации, коэффициенты уравнения (16) или (17), величину напряжения.
Для всего элемента характеристики деформативных свойств
бетона могут быть заданы графически |
(см. рис. |
3 и 7) |
или анали |
тически, в виде уравнений: |
|
|
|
= е Ос(-*0 ИЛИ г хс = еус(х), |
e f = e t ( x ) |
И Т. |
Д., |
а также a* = aN(x) и ß ^ = ß w(x).
Полная деформация і — стержня арматуры определяется величи нами, входящими в уравнения (7) и (8).
Следует обратить внимание на такую особенность первой фор мы задания напряженио-деформированного состояния волокна и элемента в целом: во всех случаях, в том числе и при условии,
что характеристики деформативных свойств бетона (s£c, |
а]ѵ> Рлг) |
и арматуры действительны только для данного момента, |
эти ха |
рактеристики при мгновенной разгрузке и обратной загрузке дей ствительны для любых значений напряжений, для которых зада
на диаграмма деформаций |
(см. рис. 5). |
Во в т о р о й форме |
задания напряженио-деформированного |
состояния принимаются отношения величин остаточных деформа ций к упругим деформациям ѵ:
|
(51) |
При этих условиях полная деформация волокна |
|
г х = (1 + ѵх) ех . |
(52) |
Введем еще одну характеристику остаточных деформаций бетона:
TÎ.V= |
1 + |
ѵ-° |
(53) |
|
1 + |
V* ’ |
|
где величина ѵ° характеризует деформации волокон на оси координат (верхних волокон). Величины ѵх и т)Л- для элемента в целом могут задаваться аналитически в виде функций ѵ-1' = ѵ (х) и -qx — 'q(x) или графически.
Упругие свойства бетона для рассматриваемого момента задаются в виде коэффициентов уравнений (16) или (17). Остаточные деформа ции арматуры еа, ос, і, определяемые уравнением (8), задаются также в виде относительной величины ѵа, — отношения остаточной
деформации і — стержня к упругой деформации этого |
стержня |
у> г- |
|
•м — gа» у» £ |
\ t |
Выделим характерную особенность второй формы задания напряженно-деформированного состояния элемента: во всех слу чаях, и в том числе, когда величины е*Сі л*, и постоянны
для •некоторого периода времени, величина ѵ* зависит от на пряжения, т. е. она изменяется в зависимости от упругой дефор мации. Заданные величины ѵк относятся к некоторому опреде ленному напряженному состоянию элемента.
Рассмотрим еще одну возможную — т р ет ь ю форму задания напряженно-деформированного состояния элемента. В этой фор ме часть остаточных деформаций, например, не зависящих от напряжений, задается непосредственно, а остальная в виде отно шения их к упругой деформации. Например, если свободные уса-
♦
дочиые и температурные деформации задавать непосредственно, а отношение остальных остаточных деформаций к упругим обо
значить через срх, то полная |
деформация данного волокна |
|||
S-1' = £-;с |
+ ef + |
(1 + <рх) £■;, |
(55) |
|
где |
.-I" + |
+ |
ЕЛ' |
|
|
/сг\ ’ |
|||
|
~П ' ‘"ПОВ “ |
ст |
||
9-1-------------г----- -- . |
(56) |
|||
|
“у |
деформированного |
состояния |
|
Дополнительные характеристики |
элемента. Введем дополнительные характеристики деформирован ного состояния элемента, которые используем при выводе рас смотренных выше общих уравнений. Для случаев, когда остаточ ные деформации задаются с помощью величины ѵ® (вторая фор
ма), вводим следующие обозначения: |
(57) |
||
А (х) = |
b (x) a.N(ус) т) (х ); |
||
В (х) = b (х) ßjV(х) 7J2(х); |
(58) |
||
С (х) = |
b (х) тгд, (х) 7j3(х), |
(59) |
|
здесь b (х) = ЬХ— переменная ширина элемента; |
|
||
|
|
я |
|
Qa = |
f A{x)dx\ |
(60) |
|
|
О |
|
|
|
И |
|
|
5а = |
f A(x)xdx\ |
(61) |
|
|
b |
|
|
|
и |
|
|
U = |
J A (x)x2dx\ |
(62) |
|
|
о |
|
|
|
и |
|
|
P.ß = \ B (x )d x ; |
(63) |
||
|
0 |
|
|
|
H |
|
|
Sß = |
f В (x) X2dx; |
(64) |
|
|
b |
|
|
Iß = |
я |
B (x )x 2dx\ |
(65) |
J |
|||
|
o |
|
|
|
H |
|
|
Qß = |
J B (x )x 3dx; |
(66) |
|
|
о |
|
|
|
|
и |
|
Qy = |
I C (x) d x ; |
(67) |
|
|
и |
ô |
|
|
|
|
|
5 V= |
i |
C(x)xdx\ |
(68) |
|
o |
|
H
7V= J C (x) x 2d x ; |
(69) |
|
|
|
н |
|
|
|
|
Qt = |
f C (x )x zdx\ |
|
|
|
|
|
o |
|
|
|
|
|
H |
|
|
|
|
R t = |
\C (x )x i dx. |
|
(71) |
|
|
|
о |
|
|
|
|
Очевидно, величины, определяе |
|||
|
|
мые уравнениями (60), (63) и (67) |
|||
|
|
являются |
площадями |
фигур, огра |
|
|
|
ниченными осями координат и кри |
|||
|
|
выми, описываемыми |
соответствен- |
||
Рис. 16. Диаграмма |
упругих де- |
Но уравнениями (57), |
(58) |
и (59). |
|
формаций бетона и |
напряжений |
Остальные уравнения |
дают |
момен |
|
|
|
ты первой, второй, третьей |
и чет |
вертой степеней площадей рассмотренных фигур относительно оси,
проходящей |
через начало координат. |
|
|
|
Величины, |
выражаемые формулами (57) — (71), вычисляются |
|||
при таком исходном состоянии, когда |
s* = 0 |
так как |
зна |
|
чения коэффициентов уравнений (16) и |
(17), определяемые |
экс |
периментально, при ох = 0 и £у=0. Однако, часто за исходное при
нимают состояние элемента, когда в нем уже имеются упругие де формации, которые подчиняются закону Гука. При нелинейной свя зи упругих деформаций и напряжений такой однозначной зависи мости между приращениями упругой деформации и напряжений не существует. Для того чтобы определить по диаграмме упругих деформаций (рис. 16) приращения напряжения, необходимо знать не только приращения упругих деформаций, но и их величину. Если зависимость между упругими деформациями и напряжения ми выражена формулой (17), то
До? = |
а;ѵ Д syr. 1 + |
[ К |
г + |
Д £у, О2- ( £у‘, О2] = |
|
= |
K + 2ßfv |
^ . О ^ . і + Р й О К и ) 2 - |
|
||
Обозначим: |
|
|
|
|
(72) |
|
К ] |
=*fv |
+ |
2P ;W . |
|
|
|
тогда уравнение, связывающее До* и Дг* х, можно записать по ана логии с уравнением (17)
■ Д °?=Н ѵ ] Д£?,1 |
+ Р;ИАеу.0 |
2’ |
(73) |
|
При новом исходном состоянии вместо ѵх вводим величину отно шения приращений остаточных деформаций к приращению уп ругих:
AsXос, 1
Дѵ* = (74) AeXУИ
Вместо выражений (57), (58), (60)-f-(66) необходимо пользовать ся уравнениями-
[Л(х)] = b (x )[o .N\xДт)(л:); |
(75) |
[5 (х ) |
= b (х) р;(,(Д^(х))2; |
(76) |
|
|
я |
|
|
[S a ] = |
[ \А(л-)] dx и т. |
д.; |
(77) |
|
О |
|
|
|
и |
|
|
[S^J = |
J [J5(-V)] C/^C и т. |
д. |
(78) |
|
о |
|
|
Для случаев, когда в уравнениях (57)—(71) |
г\(х) = гіх = |
1 , вве |
дем обозначения: |
|
|
А°(х), В%X), Q l, Qß , 5°a , Sß и |
т. д. |
|
Эти величины используем при условии, что |
остаточные |
дефор |
мации заданы с помощью величины ѵх, а также если они задают ся непосредственно. Введем обозначения, необходимые при выво де общих уравнений для случаев, когда остаточные деформации заданы непосредственно:
ß(a, s o c ) = |
j |
Ь (x) а'дг Soc d X \ |
(79) |
S ( x , soc) = |
я |
(x ) et/) Soc x d x ; |
(80) |
J b |
H
S(ß, Eoc) = |
I b |
(x) ß^ s0c d x \ |
|
|
|
|
H |
|
|
|
|
S ^ ß , e0c) “ |
,f ^ (’^') ß*V Soc X d X t |
|
|||
|
H |
2 |
|
|
|
7(P, Eoc) = I b |
(x) ßü (s£c) |
d |
x |
; |
|
®(P' £îoc) = |
I b |
(x ) M * o c Y |
d |
x ; |
|
|
H |
9 |
|
|
|
S f ß , t2 ) = |
J b |
(x) ßw (soc) |
x |
d |
x . |
'O C |
n |
|
|
|
|
Некоторая эпюра высотой Я , |
постро |
о |
||
енная |
на осях |
координат и ограниченная |
|
|
кривой D (х), |
показана на рис. |
17. Пло |
|
|
щадь |
эпюры |
я |
|
|
|
|
|
|
|
|
S |
= J D (х) dx. |
|
|
|
|
о |
|
|
Моменты первой, второй и третьей сте пеней площади эпюры относительно го ризонтальной оси О— О соответственно равны:
(81)
(82)
(83)
(84)
(85)
о
я
So-o = J D (x)xdx;
|
|
|
H |
|
|
H |
|
|
|
Іо-о |
f D (x) X - dx; |
Qo-o |
- f D (x )x 3dx. |
|
|||
|
|
|
b |
|
|
b |
|
|
Если горизонтальную |
ось координат |
перенести на расстояние г |
||||||
(см. рис. 17), то вертикальная координата (хі |
относительно |
оси |
||||||
О1— О1) линии, находящейся на расстоянии х |
от оси О—О, будет |
|||||||
Хі = х—г. |
Моменты площади эпюры относительно новой оси О1— О1 |
|||||||
|
|
|
(Н-т) |
|
|
|
|
|
|
Sr — |
I |
D {xi + |
r)x d x = So-o — rQ; |
(86) |
|||
|
|
|
— Г |
|
|
|
|
|
|
|
{H—r) |
|
|
|
|
|
|
|
I T = |
J |
D {xi + r )x - d x = |
I o - o ~ r{S 0-o + Sr); |
(87) |
|||
|
|
— Г |
|
|
|
|
|
|
|
{H—r) |
|
|
|
|
|
|
|
Qr = |
I D (Xi + |
/■) x?dx = |
Qo—о — 3г I o—o + |
3r2So-o — r 3Q. |
(88) |
|||
|
—r |
|
|
|
|
I |
|
|
В частности, |
|
|
|
|
|
|
|
|
Qo—о — 2г Іо—о + |
г 2So—о = Qr 4- г |
(/о—о — 2г5о—о + /*2 Q) = Qr~\~rlr |
(89 , |
Зависимости между деформациями различных волокон. Уста новим зависимости между полными и упругими деформациями любого волокна бетона или стержня арматуры и деформациями верхнего волокна. Эти зависимости используем при выводе об щих уравнений.
Сечение В —В (рис. 18) согласно гипотезе плоских сечений по сле деформации элемента остается плоским (сечение ß 1—В 1). По этому полная относительная деформация волокна, расположенного на расстоянии х от верха элемента,
(> - І ) • |
<»> |
Рис. |
18. Схема деформа |
|
ций |
изгибаемого |
элемен |
та |
переменной |
ширины: |
а — схема |
деформаций: |
|
ö — поперечное |
сечение |
|
изгибаемого |
- |
элемента |
где е° — полная |
деформация |
верхнего |
волокна (л '= 0); |
|
||||||||
Хо — расстояние от верха элемента до нейтральной осн дефор |
||||||||||||
маций |
(е^1' = 0) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Из уравнений |
(52), |
(53) |
и |
(90) |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
Ч = 4-- •5 0 - |
і Ь |
|
|
(91) |
||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||
а из уравнений (55) |
и |
(90) |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
~л* |
еи11 |
x j |
|
Еус |
в/ |
|
(92) |
||
|
|
|
|
' |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
"У |
|
|
1 + <?* |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Зависимость |
между |
деформациями |
|
і — стержня (или |
группы |
|||||||
стержней), расположенного |
на расстоянии |
а* от верха элемента, |
||||||||||
и деформацией верхнего волокна выражается уравнением |
|
|||||||||||
|
|
|
|
- - |
■ » (і |
- |
£ |
) • |
|
|
(93) |
|
Следовательно, упругие деформации стержня |
|
|
||||||||||
îa.y, |
/ - ( 1 |
+ v0i<) ( l |
- |
|
- |
6° ^ |
- ) |
-а, ос, і |
(94) |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Л'о/ |
|
|
|
§ 7. |
ОБЩ ИЕ |
УРАВНЕНИЯ |
НАПРЯЖ ЕНИИ И Д ЕФ О РМ А Ц И И |
||||||||
|
|
|
|
ДЛЯ СЛУЧАЕВ, |
К О ГД А З А Д А Н Ы ВЕЛИЧИНЫ ѵ* |
Уравнения напряжений и деформаций для второй формы за дания напряженно-деформированного состояния элемента,, явля ются наиболее общими. Из этих уравнений можно непосредствен но получить уравнения для первой и третьей форм.
Изгибаемые элементы. Рассмотрим наиболее простой случай неоднородного напряженного состояния — чистый изгиб элемента переменной ширины. Пусть элемент имеет арматуру в двух уров нях (см. рис. 18). Примем зависимость между упругими деформа циями бетона и напряжениями в виде уравнения второй степени (17). Эпюры напряжений и деформаций элемента в некоторый рассматриваемый момент даны на рис. 19.
По формулам (17) и (91)
= ajS.Tu (1 ~ ^ ) 4 + вѵ (l - |
( 4У • |
(95) |
Условия равновесия дают два уравнения:
л
[ b (х) 0 х dx = — F а оа — F а 0а ;
о
h
J b (х) а х x d x + F аоа {h — а) + F'a a 'a а х — — М.
Рис. 19. Эпюра напряжений и деформаций изгибаемого элемента:
а — схема усилии и напря жений; б — схема деформа ций бетона
Напряжения в арматуре
|
е а (1 + ѵ°) |
( л |
/і0\ „о . |
а _ |
( 1 + ѵ . ) |
I 1 |
- Ѵоі С у ’ |
о', |
Еа(1 + '<») 11 |
д1\„о |
|
a = |
(1 ; |
[ ~ |
~5" |
Подставим значения напряжении в первое уравнение равновесия:
O-MA'tjy.v r,,(i -- /Ц-( I — - ) - (
+F -E ‘ тШтО- %)»?+ |
|
(>- S ) - °- <96 |
||
Из второго условия равновесия |
|
|
||
$0 (*)[<*£ Щ |
- £ |
) хе°у + |
^ - ( і - |
- ^ ) 2-*(£°у)2] ^ + |
+<■ + ^ |
- |
- ) h |
|
= - ЛЕ |
+ т т т д - О - % ) а |
||||
|
|
|
|
(97) |
Если принять, что |
|
|
|
|
|
|
у = — |
(98) |
|
|
|
у Хо |
|
то для чистого изгиба элемента с двойной арматурой получим уравнения:
У ( х \ Qß — 2 х 0 S ß + Iß ) + х 0 9« — 5* + |
(99) |
+ (1 +ѵ °)£ . |
|
|
P a йо |
+ |
>■ |
\ |
= |
0; |
|
(1 + Va) |
(1 + v') / |
\ (1 + M |
(l + |
') |
|
||||
|
|
|
|
|
h |
v'") J |
|
|
|
|
|
|
|
|
+ уИ = 0. |
(100) |
В общем случае, |
когда по высоте элемента расположено несколь |
||||||
ко групп стержней |
арматуры на расстоянии а и а 2, а3, ... , а ,, ... , а п |
||||||
от верха элемента, |
имеющих |
соответственно |
площади сечения |
F n , |
|||
F а2, |
Fa3, |
> F ai, ... |
, Fan и |
модули упругости Eau Ea2 , EaZ, |
... , |
||
Eai, |
••• > Ean, уравнения можно записать в более общем виде: |
|
|||||
|
|
У ( 4 |
S* — 2*о Sß+ l ß) + x 0Qa - |
5, |
|
Уравнения справедливы только для определенного значения |
вели |
||||||
чины изгибающего момента (УИ), которому |
соответствуют |
значения |
|||||
деформаций |
( г* и е£с), |
величин ѵ*, -цх , йа , |
, ... |
и |
т. д. |
||
Если нейтральная ось деформаций расположена внутри |
сечения, |
||||||
т. е. О ^Хо^/г, функция |
■%, как правило, при х = х 0 имеет разрыв |
||||||
и значения |
ее |
стремятся к ± о э ; и здесь |
при вычислении величин |
||||
по формулам |
(60) — (81) |
возникает необходимость определять не |
|||||
собственные |
интегралы. |
Это подробно рассмотрено |
в гл. V. Ока |
зывается, можно задать такой вид функции т]к, при котором ин тегралы в окружности особой точки х=Хо имеют конечные значе ния.
Внецентренное растяжение (сжатие). Если в сечении элемента, кроме изгибающего момента М, приложена на расстоянии с от крайней грани' еще и нормальная сила N (положительная при растяжении), то из условий равновесия запишем уравнения: