![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Матаров И.А. Напряжения и деформации железобетонных мостовых конструкций
.pdfвости (ко!>1), а затем становятся ниже его (/Со<1), остаточные деформации, очевидно, если и стабилизируются, то при очень большом числе повторений нагрузки и при большой разнице меж ду пределом выносливости и наибольшим напряжением в цикле. Например, в опытах автора при Ко<1, но достаточно близком к единице, не была достигнута стабилизация остаточных деформа ций при N > 5 млн. циклов.
Глава II
ЧИСЛЕННЫЕ МЕТОДЫ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ДЕФОРМАЦИИ ПОЛЗУЧЕСТИ БЕТОНА
§ 4. ОСНОВНЫ Е ПОЛОЖ ЕНИЯ. ЛИНЕЙНАЯ ПОЛЗУЧЕСТЬ
По вопросам деформаций ползучести бетона проведены обшир ные экспериментальные и теоретические исследования. Состоя ние этих исследований достаточно полно освещено в ряде оте чественных и зарубежных работ (А. В. Саталкин [36], И. И. Улиц кий [46], Р. Лермит [18], О. Вагнер [68] и др).
Лабораторные исследования по вопросам ползучести бетона проводились в основном при следующих условиях: величина напря жений постоянна, напряжения вызывали линейную ползучесть; температура и влажность окружающей среды постоянны.
В теории ползучести бетона одной из основных является зада ча определения деформаций ползучести при сложном последст вии, в том числе и нелинейной ползучести, путем преобразования опытных данных, полученных для простого линейного последст вия. В этой области теоретические исследования отечественных
ученых |
(Г. Н. Маслова, |
А. А. Гвоздева, |
А. Р. |
Ржаиицына, |
H. X. |
Арутюняна, С. Е. |
Фрайфельда, И. |
И. |
Гольденблата, |
И. И. Улицкого, И. Е. Прокоповича, П. И. Васильева и др.) зани мают ведущее положение [1, 8, 10, 35, 46, 51]. Что же касается учета влияния температурно-влажностных условий, то в этом на правлении сделано очень мало. Вместе с тем изменение темпе ратуры и влажности существенно влияет на развитие деформа ций ползучести бетона '[38].
Рассмотрим зависимость между напряжениями и деформация ми по теории упруго-ползучего тела, которая является наиболее
общей. По этой теории деформации |
при линейной ползучести и |
|||
одноосном напряженном состоянии '[46]. |
|
|||
s (t) ' |
° (~о) |
: (то) С (г,т0) + \ |
da (т) |
(21) |
с/ »+ С (^!т) dt, |
||||
|
£(-о) |
|
d-z L£(T) |
|
где о (т0) — напряжение в начальный момент т0:
£'('г0) и Е (т) |
— соответственно, модули упругости бетона в момент |
|
|
"о и некоторый момент -с; |
|
С (t, т0) — мера ползучести бетона в |
момент t от напряжения,, |
|
С (t,i) |
приложенного в момент т0; |
t от напряжения, прило |
— мера ползучести в момент |
||
|
женного в момент т. |
|
Линейная ползучесть. Предположим, что кривые ползучести мо гут иметь любое очертание, характер которого зависит от момен та времени t, для которого определяется деформация. По форму ле (21) деформация линейной ползучести в данный момент t
t |
|
еп = о Ы C M + S ^ С (f,т)di. |
(22) |
Т 0 |
|
При геометрической интерпретации функции С (t,~) получим по верхность с координатами 1, t и С. Следы этой поверхности на плос костях, проведенных параллельно координатной плоскости С, t (т. е. при тк = const) дадут семейство плоских кривых С (t, тк) мбры пол зучести для различных значений времени приложения нагрузки (рис. 8). Следы этой же поверхности на плоскостях, проведенных
Рис. 8. Общин случай кривых меры ползучести бетона для различных т,-
параллельно координатной плоскости |
Ст (при tj |
= |
const), дадут |
се |
||
мейство кривых функций влияния (по |
Гвоздеву) |
C (tj,x) |
(рис. |
9). |
Ра |
|
зобьем на т интервалов промежуток |
времени (tm), причём эти |
ин |
||||
тервалы могут быть и не одинаковы. Узловые |
значения С (tj, тк) |
|||||
можно задать аналитически или же |
в виде дискретных величин в |
|||||
табличной форме. Принимаем, что величины С (t, тк) (см. |
рис. |
8) |
и |
C (tj, т) (см. рис. 9) |
между узловыми значениями соответственно при |
|
ti и tj+ 1 и при тк и |
тк+1 изменяются по линейному |
закону. Тогда |
поверхность мер ползучести представляется системой |
прямых линий. |
|
Участок поверхности, расположенный внутри контура |
|
С (tj, ск)і С (^/+1і ^K)Î С (tj, *к+і) И С (tf-{-1, и—{-1)»
при указанных предположениях, не может быть плоскостью. Например, простейшей аппроксимирующей поверхностью мож
но принять для каждого участка поверхность в виде двух плоско стей. Для любой точки, находящейся в пределах этого контура, пользуемся линейной интерполяцией. Очевидно, соответствующим выбором числа и продолжительности отдельных интервалов мож но достичь любой заданной точности вычислений. Обозначим через АС (tmii) приращение меры ползучести в некоторый момент іт, вследствие изменения времени приложения усилия в интерва ле от ті_! до %і, т. е. на величину Дт і= ті—т,-_і,
AC (tm, І) = C (tm, T() — C (tm, ti-ï). |
(23) |
Рис. 9. Общий случай линий влияния на меру ползучести при данном tm времени приложения нагрузки т.
Рис. 10. Полигональный график на- |
Рис. 11. Ступенчато-полигональный |
пряжений |
график напряжений ■ |
.Эта величина всегда отрицательная (см. рис. 9). Через ДС (т, тг) обозначим величину приращения меры ползучести от усилия, прило женного в момент ть за период времени Atm = t m — tm- 1 , т. е.
АС (т, т/) = с (tm, т/) — С (t,„ -i, т/). |
(24) |
Эта величина всегда положительная (см. рис. 8). Принимаем, что в пределах каждого интервала времени Ат/ напряжения изменяют ся по линейному закону (рис. 10). Тогда в пределах і — интер вала при полигональном очертании диаграммы напряжений — имеем:
dai |
До/ |
где Да/ |
аі — а(/ - D- |
|
dxi |
Дxi |
|||
|
|
Из уравнения (22) получим такое уравнение для величины де формации ползучести в некоторый момент tm:
|
l=m |
11 |
|
|
|
en (tm) = a (т0) C (tm, TQ) + |
2 |
І7Г 5 |
c |
tf« .*)dx- |
(25) |
|
i=i |
h - i |
|
|
|
При сделанных предположениях уравнение (25) примет вид: |
|||||
і=т |
Г |
|
+ |
AC{tm,i) |
1 |
гп (tm) = 0 ы С {tmtо) + 2 Да/ |
С (tm,t i- 1) |
2 |
• (26) |
||
1 = 1 |
L |
|
|
|
|
При решении ряда задач необходимо знать не полное значе ние деформации ползучести, а приращение ее на последнем интер вале времени, т. е. величину
Аеп(т) = еп(tm) — еп (tm-i)-
После преобразования уравнения (26)
і—т
Авп(т) = о (т0) АС (>п,т0) + 4 " 2 Да* [д с (m>ti-1) + АС (m,ti)\.(27)
<э |
|
|
|
— |
Рассмотрим |
случаи, |
когда |
|||
|
|
|
|
функция о(т) вначале каждого |
||||||
|
|
|
|
|
||||||
|
|
, |
|
|
интервала |
получает прираще |
||||
|
|
^5* |
"viS* |
|
ние |
при |
неизменном |
значе |
||
~\é'o~éo ~а |
|
нии т |
(график |
имеет |
ступен- |
|||||
|
|
|||||||||
|
|
_Л чатый характер, рис 11). Гра- |
||||||||
|
|
|
|
|
ницу между интервалами і и |
|||||
Рис. |
12. Ступенчатый график напряжений |
(1Ч“ 0 |
МОЖНО условно |
рассмат |
||||||
|
|
|
|
|
ривать как некоторый |
интер |
||||
вал |
с какой |
угодно малой протяженностью Ат) в |
пределах |
|||||||
которого происходит увеличение напряжения |
на |
величину |
До). |
|||||||
Наличие этого |
приращения |
напряжений |
можно |
учесть, |
вводя в |
|||||
формулу (27) дополнительный член Да) АС( т , т г). |
|
|
|
|||||||
Для общего случая |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
і=т |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Аг п(т) = |
2 [(да)_, + |
|
ДС(,7г,т;._,) + |
±Ц- ДС(го,т,). |
(28) |
||||
|
|
/=1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
Для частного случая, когда напряжения в пределах каждого ин тервала постоянны (рис. 12)
і=т |
|
\ гп(т )= 2 ^ с/_ 1АС (/?7 ,тг_]). |
(29) |
7=1 |
|
§ 5. НЕЛИНЕЙНАЯ |
ПОЛЗУЧЕСТЬ |
Учет нелинейности ползучести осуществляем с помощью си ловой функции F [о (т) ] [1, 8, 46, 51].
Деформация ползучести
t |
|
гп(0 = Д [° ,Ы ]С (г ,т 0) + $ С ( И * * [ . f f ] * ,. |
(30) |
Силовая функция [46, 51] |
|
Д[а(т)] =ао(.т) + р32(т). |
(31) |
Если во всех интервалах параметры уравнения (31) постоян ны, то при полигональном очертании диаграммы напряжений
-п (tm) = (яа0 + ßag) С |
0) + 2 |
f а дТТ" + 2ß (ст(-_і |
|
|
7=1 |
L |
1 |
-ттУ -Ойг] Sс«"')*•
»7-1
После преобразований
£ п ІІт ) = Я °оЕ {tritt ьо) + ^ А°7 ------------------- |
9----------------- |
+ |
+ ß ] a\C ßaAo) + 2 |
Aa‘ |
C (tmiti) + C (tmiti—l) I + |
1=1 |
|
|
/ |
, |
2ДC (t,„i) |
+ Дог I C |
|
H----------g------ |
Для сочетания ступенчатого и полигонального очертания ди аграммы напряжений (см. рис. 11) получаем уравнение
И ч |
_ | ѵ "л _ ' |
г - и 4 ч |
, |
Ч?'л- |
[ С { { т, * 1 - і ) + С ( |
*шЛ)]1 |
, |
||
S n ißni) — |
ß |
Д -*I |
|
{ ß m ^ l —l) |
“Ь |
Д о , |
2 |
j |
”f- |
|
|
li= l ' |
|
|
|
/=1 |
|
|
|
+ ß I 2 |
|
До-_i (°/-1 |
+ |
ai_l) C |
|
1)+ |
2 Да* [ aî - 1 (C |
+ |
|
U =i |
|
|
|
|
|
|
/=1 |
|
|
|
|
+ C (tm,ti)) + |
Д°i ( C |
|
1) -I--------—— |
(33) |
Величину приращения деформации ползучести в самом общем
случае получим из уравнения (33) |
|
|
|
||
|
I —ш. |
|
|
Де; ДС (m,ti) |
|
|
|
|
|
+ |
|
Дгп (ш) = а 2 Г(Д°г_і Н---- ДС (тПііі—і) + |
|||||
|
t = 1 |
|
|
|
|
+ ß 2 1 |
Даі- і (аг_1 + |
а -_і)ДС |
+ |
Даг [ аг_1 (ДС |
+ |
г= і ( |
|
|
|
|
|
+ |
ДС (т,Щ + |
До, |
+ |
J i i Ç W i L ) ] } . |
(34) |
Деформации ползучести по теории старения определяем, пре образуя приведенные формулы, как для частного случая, когда
С(г,т) = С(г,т0) - С ( т ,т 0).
Из уравнений (28) и (34) получим: при линейной ползучести
Д£П(т) — ДС (т) ат\ |
(35) |
|||||
при нелинейной ползучести |
|
|
|
^ |
і=т |
|
Деп(т) = ДС (/tt) jaam+ |
2ß |
|
||||
2 |
До/ - іаг-і + |
2 Даі°і |
||||
|
|
|
1 = 1 |
|
1=1 |
|
д |
, |
°ш-1 |
. |
Аат |
(36) |
|
Д ° т |
I |
2 |
+ |
3 |
||
|
В этих формулах ДС (ni) = С (tm,i) — С (т- і л);
|
До„ |
|
До, |
|
|
|
, |
- |
. “ ■‘I - 1 . |
- |
|
До* |
|
-т . |
|
|||||
°/п ~~ ат -1 "г |
2 ’ |
а 1-1 ~ ° і_1 |
2 ’ |
О/ — |
+ |
2 * |
Рассмотрим случаи, когда параметры силовой функции пере менны во времени. Величину С° (tin> т,) назовем мерой нелинейной ползучести, тогда
= C {tm,1i) [а |
+ ß (^m,Tj)0 (T«)]; |
(37) |
+ ß(^m,T;)a (*C/)] = C ° (^ ,ti)o (t/). |
(38) |
Здесь все величины даны для момента tm от напряжения, приложен ного в момент "ч\ а (trn^i) и ß (ітЛі) — параметры силовой функции; и £п — соответственно деформации нелинейной и ли
нейной ползучести.
Приращение деформации ползучести за время Мт = tm — tm-i от-напряжения, приложенного в момент тг, равно
Де°(тгч) = £пѴтЛі) [а {ітГч) + ß |
о (т,)] — |
£п(7/н—Ь^/) [Я (^ш—Ь"ч) ф ß (tm—U^i) Т ß |
Ь^і) а (г;)]. |
Ограничимся такими случаями, когда при избранной разбивке времени іт на интервалы можно принять, что за период т при изменении напряжений в пределах і — интервала, параметры а и ß неизменны, т. е.:
а |
= |
а |
= |
а(4,,тг_х) = |
а(^т _ ьтг_і) = |
а(/га,і); |
ß(^m,Tx) = |
ß(*m_l,T,) = |
= |
ß(4i-l,T i-l) = |
ß(m,t). |
Тогда, если напряжения прикладываются в любой момент т при условии Ті- і ^ т^Т {, можно написать:
Д£°(т,т) = Деп{т,т)[а.(т,1) + ß(m,i)a(T)].
При сделанных раньше допущениях получим уравнение для определения величины приращения деформации нелинейной пол зучести за время Atm от действия напряжений в интервале і:
|
Де°(/га,г) = |
а(т ,і) [(Д°і'_ і + ^ r ) |
АС |
+ |
|
|
+ |
AgfAC2(W,T° ] |
+ ' ß (m,i) {До;_, (o,_x + |
ДС(m w ) + |
|
||
+ |
До, [ б;_ , (ДС (ш л і- і) + ДС(ОТ,Т,)) + |
^ |
(ДС (т ,ц -і) + |
|
||
+ 2ДС (т,т,_;[))]} + |
а (m ,i) [ог_х ДС (т,тг_і) — агДС (лг,тг_і)] + |
|
||||
|
+ ß(т,і) [ |
ДС (т,-ч-і) — |
АС (яг.т,)]. |
(39) |
Введем следующие обозначения:
при а = а (т,і) и ß = ß(m,t)
? і - «( |
+ Щ -) + |
(»i- і + |
«,'_]) + |
|
|
+ і» , (« ;_ , + ^ f ) ] ; |
- |
( « ) |
ГI |
=Доi j^~2— h P ( ° |
i - \ 4— g- ^ аг) |
! |
|
d (m,i) = a [аг_іДС |
— агДС (т,хг)] + |
|
||
+ ß [ aï - i ДС (т ,'г -і) — о2ДС (/ге,тг)] |
= |
|
||
= [аа,_! + |
ßa2_j] АС (т,тг-і) — [ааг + ßa^] АС (т,хг). |
(42) |
||
Тогда |
|
|
|
|
Де° (т,і) = |
АС (mtxi-\)qi + |
АС [m^i) г ; + |
d (m,t). |
(43) |
Определим приращение деформации ползучести от напряжений, действовавших на всех т интервалах:
|
|
|
|
І=ГП |
|
|
|
|
|
|
Д£п И |
= |
2 |
Аг°п(т,і). |
|
|
|
(44) |
|
|
|
|
|
і = 1 |
|
|
|
|
|
Учитывая, что d — 2d (/n, |
і), получим |
|
|
|
|
||||
|
і =т |
[ÄC(OT,T/_ 1)qr£ + ДС(/П.Т,)Г/] |
-М - |
(45) |
|||||
Аг° (т )= S |
|||||||||
|
і=1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
При вычислении |
и a |
для тех интервалов, где имеется линейная |
|||||||
ползучесть, принимается а = 1 |
|
и ß= 0. По теории старения |
|
||||||
|
Ае.°п(т) ■ = АС (т) |
I =т |
d. |
|
|
(46) |
|||
|
% (qi + Гі) |
|
|
||||||
|
|
|
|
|
І—1 |
|
|
|
|
Рассмотрим частный случай, |
когда в интервалах |
от i — 1 |
и до |
||||||
i = n — нелинейная ползучесть при |
постоянных значениях a и ß, а в |
||||||||
интервалах і > n + |
1 — линейная ползучесть. При |
этих |
условиях ве |
||||||
личину d в формулах (45) и (46) можно представить в |
таком. виде: |
||||||||
d = |
— [a + ßa (т„) — 1 ] ДС (т,тп) О(т„). |
|
|
(47) |
Сделаемнекоторые пояснения силовой функции Е [а (т)]. Для упрощения обозначим ее через F (а) и представим в виде про изведения:
F (о) = аш (к), |
(48) |
гд е * = 7 ^ Г
Очевидно, функция сÙ(K) характеризует степень влияния нели нейности ползучести на деформации последействия, в зависимости
от интенсивности величины напряжений, |
поэтому |
функцию со (к) |
||||||||
можно |
назвать относительной мерой |
ползучести |
(рис. |
13). Если |
||||||
Кі предельная относительная величина напряжений |
(когда |
еще |
||||||||
протекает линейная |
ползучесть), то при |
к = к і |
ffl(Vci) = l, |
а |
при |
|||||
к ^ к і |
а (к) ^ 1 . Величина |
/Сі принимается |
равной |
0,5. |
H. |
X. Ару |
||||
тюнян |
для функции |
F (o) |
предлагает |
такой |
вид [1]: |
F (a) = |
||||
= a + ß ö 2. Недостаток этого уравнения |
заключается в том, что при |
|||||||||
К|=0,5 |
функции F (а) |
и со(/Сі) имеют |
разрыв. С |
этим |
можно |
со |
||||
гласиться только при малых значениях ß. И. И. Улицкий [46] |
счи- |
Рис. 13. Характеристики де формации ползучести:
/ — область |
линейной |
ползучести; |
|
II |
— то |
же, нелинейной; |
|
о — £п (f m) ; |
G — мера |
ползучести |
|
С |
в — относительная мера |
||
|
|
ползучести ы(л') |
Рис. 14. Относительная мера ползучести по опытным данным:
/, 2 — бетоны марки |
400 |
и 500 |
соответствен |
но (опыты Серегина); |
3 — бетоны марки 140 |
||
(опыты Карапетяна); |
1', |
2\ |
3' — соответст |
вующие значения по формулейі(к)=1-}-<7 к
тает, что в этом уравнении значение коэффициента ß должно быть
переменным, т. е. ß = |
(—-------кА |
ѵ, |
где ѵ — |
экспериментальный |
||||
параметр. |
\ Япр |
/ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Уравнение F (а) можно принять в следующем виде: |
|
|||||||
|
|
F (а) = |
|
оса + |
ßa2. |
|
|
(49) |
Тогда функция |
|
|
|
|
|
|
|
|
со(к) = |
ос |
ß^ = |
сс |
4" ß^?np ^ = сс ~Ь ЦК, |
(50) |
|||
где q = ß/?np. |
|
|
|
к = |
кѵ |
|
|
|
Определим ос при условии, что |
т. е. |
со(к^) = |
1: |
|||||
со (лу) |
= |
ос + |
= |
1 и |
ос = |
1 — |
q K x. |
|
Представляя относительную величину меры ползучести ш(к) в функции относительной величины напряжений (к), можем полу чить сопоставимые результаты, используя данные опытов с бето нами различной прочности. Графики относительной меры ползу
чести, построенные на основании опытов Серегина [38] |
и Кара |
|
петяна [15] |
для бетонов марок 146, 400 и 500 кГ/см2, |
показаны |
на рис. 14. |
По данным Карапетяна, величина относительной меры |
|
ползучести |
со (к), а следовательно, при данном значении |
к зависит |
от возраста бетона. Однако уже к возрасту 100 дней эти величины
стабилизировались. Пунктиром |
показаны эпюры со (к), вычислен |
ные по формуле со (к) = 1+д/с, |
т. е. в предложении /г(а) = a + ß o 2. |
Глава III
УРАВНЕНИЯ НАПРЯЖЕНИИ И ДЕФОРМАЦИИ ДЛЯ ПЕРВОЙ СТАДИИ
§ 6. ИСХО ДН Ы Е ПОЛОЖ ЕНИЯ
О гипотезе плоских сечений. При выводе уравнений, которым должны удовлетворять напряжения и деформации железобетон ного элемента в любой рассматриваемый момент, приняты сле дующие допущения: плоские сечения остаются плоскими и после деформации элемента; продольные волокна не давят друг на друга; деформации волокон не зависят от их положения по ши рине сечения; элемент имеет одну или более плоскостей симметрии: элемент работает в условиях плоского изгиба без коробления или скручивания. Сделаем несколько замечаний о справедливости гипо тезы плоских сечений при работе железобетонного элемента в пер вой стадии напряженного состояния при изгибе, т. е. до появления трещины в растянутой зоне.
Справедливость этой гипотезы в теории сопротивления мате риалов не вызывает сомнения при любой зависимости между на пряжениями и деформациями. Еще в опытах Баушингера и Баха доказано, что при чистом изгибе железа с напряжениями, на много превышающими предел текучести, сечения все же остают ся плоскими [29]. Истинность этой гипотезы для железобетонных элементов в первой стадии напряженного состояния подтверж дается экспериментально в повседневной лабораторной практике. Следует только иметь в виду, что для элементов, работающих в первой стадии, речь, очевидно, идет все же о некоторых средних продольных деформациях на любой малой длине, но такой, когда еще можно пренебречь неоднородностью структуры бетона.
Для изгибаемых железобетонных элементов справедливостьзакона плоских сечений доказана еще в 1933 г. В. Л. Николаи