![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Коротков П.А. Динамические контактные измерения тепловых величин
.pdfтуемом образце, пропускают электрический ток в течение корот
кого интервала |
времени (1—2 с), а для определения |
термических |
||
характеристик |
измеряют две величины — максимум |
температуры |
||
^max в одной |
из точек образца или эталона |
и время |
т т а х , соот |
|
ветствующее |
наступлению максимума (табл. |
5). |
|
Метод включает в себя разновидности — абсолютные и сравни тельные методы. В свою очередь сравнительные методы имеют модификации.
Используя названный метод, можно проводить опыты с раз
личными материалами |
в |
различных условиях: |
под давлением, |
|
в вакууме, |
при высоких |
и низких температурах. |
||
Один из |
абсолютных |
методов был применен |
[9] для определе |
ния тепловых коэффициентов почвы, которая принималась за неограниченную среду. Действие идеального мгновенного источ ника тепла реализовалось в виде теплоотдачи предварительно нагретой до 60—70° С латунной пластинки размером 150x300 мм.
Поле температур |
(точнее, повышения температур) At, вызван |
|||
ное мгновенным плоским источником интенсивностью Q, |
нахо |
|||
дящимся в центре |
пластины, |
описывается |
выражением |
|
A |
' = w M |
» ( - - ^ ) |
- |
<"'- 2 6 > |
Формула для определения коэффициента температуропровод ности является условием максимума температуры в точке, где устанавливается термоприемник, находящийся на расстоянии х от источника:
(111.27)
2Тшах
Здесь т т а х — время, прошедшее от момента включения источника до момента достижения максимума температуры.
Количество тепла Q, развиваемое мгновенным источником, можно выразить исходя из теплоемкости с, плотности р, повыше
ния температуры материала |
At |
и площади |
пластины S в виде |
|
|
+ 00 |
|
Q = |
cpS |
J Atdx. |
(111.28) |
|
|
—со |
|
Экспериментально это количество тепла, которое отдается пласти
ной среде, можно определить, |
исходя |
из ее массы, |
теплоемкости |
|
и температуры перед началом |
и в конце опыта. Из (III.26) с уче |
|||
том (III.28) |
|
|
|
|
At = |
^ = е х р |
(— -£-), |
(III.29) |
|
откуда объемная теплоемкость будет равна |
|
|||
In ср = |
In f |
|
|
(Ш.ЗО) |
150
Коэффициент теплопроводности находится из (III.3), (III.27) и (III.30).
Время наблюдения составляет несколько минут. Сравнительный метод мгновенного источника тепла имеет
несколько модификаций [36, 48, 49], отличающихся друг от друга взаимным расположением спаев термопар и нагревателей.
Рассмотрим три модификации метода. В основе всех их лежит решение задачи охлаждения неограниченной пластины в неогра-
а) |
6) |
Рис. 86. Схемы измерения а, Я и с по двум модификациям ме тода мгновенного источника тепла
ничейной среде при наличии мгновенного плоского источника тепла в середине пластины.
В первой модификации испытуемый образец (рис. 86, а) со стоит из двух пластин /, между которыми устанавливается тонкая пластинка — нагреватель 2. Образец помещается между этало нами 3, в один из которых устанавливаются спаи дифференциаль ной термопары [48].
Во второй модификации пластинки образца (рис. 86, б) разде лены между собой пластинками из эталонного материала, между которыми помещен нагреватель. Спаи дифференциальной термо пары также помещены в эталонном параллелепипеде.
Таким образом, при использовании обеих модификаций в тело
образца не помещаются ни нагреватель, |
ни термоприемники. |
|||
Количество |
выделившегося тепла Q определяется с помощью |
|||
электрического |
секундомера по времени действия «мгновенного» |
|||
источника тепла |
(0,5—2,5 с). |
|
|
|
Для расчета |
|
нужно также знать повышение температуры At |
||
от начальной t0 |
до максимальной tmax, т. е. At = timx— |
t0. |
||
Коэффициент |
температуропроводности |
определяется |
по фор |
муле
а э б 2
(V 2а8 тт а х — х + б)2 '
151
где х, б и аэ — соответственно расстояние от источника до спая термопары, толщина пластинки образца и температуропровод
ность |
эталона. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Формула |
для |
определения |
коэффициента |
теплопроводности |
||||||
имеет |
вид |
|
|
2 — |
КэАв |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(III.31) |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
S — площадь |
соприкосновения |
источника |
с |
образцом. |
|
|||||
Опыт длится обычно 5—20 мин. Перед началом опыта |
система |
|||||||||
образец—эталон |
в течение 2—Зч |
термостатируется для выравни |
||||||||
|
|
|
|
вания |
температуры |
по всему |
объему. |
|||
|
|
^ |
|
В качестве эталонного |
материала |
|||||
| |
ч_>П |
7 |
|
применяется гипс. Спаи термопар заде |
||||||
|
|
|
|
лываются в литые эталоны в форме |
||||||
|
|
|
|
параллелепипедов размером |
100 X 100 X |
|||||
|
|
|
|
Х150 |
мм. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Формулы для определения |
а и А, по |
|||||
|
|
|
|
второй модификации получаются из ре |
||||||
|
|
|
|
шения |
|
специальной задачи |
охлаждения |
|||
|
|
|
|
трех тел, находящихся в тепловом кон |
||||||
|
|
|
|
такте |
при действии |
мгновенного ис |
||||
|
|
|
|
точника, помещенного в начале |
коорди |
|||||
Рис. 87. Схема измерения а. |
нат. Формулы имеют вид: |
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
||||
к и с по третьей модифика |
|
„ |
_ |
0,(1-6)* |
|
|
||||
ции метода мгновенного ис |
|
|
( К 2 а э т т а х — х + / — б) |
|
||||||
|
точника |
тепла |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
, . . . |
1v Ц - ( 2 - т |
э |
- 2 | Л - т э ) , |
|
|
|||
|
|
|
КяэП |
|
|
|
|
|
|
|
где
П: a3Q (2 А / 5 1 / а э я с т т а х ) .
В третьей модификации метода на границе соприкосновения образца и эталона (рис. 87) помещается спай дополнительной диф ференциальной термопары [36]. Для коэффициента температуро проводности метод является абсолютным, так как для его опреде ления используется формула
а = |
6 |
2 |
(111.32) |
2т п |
|
||
Для определения К применима формула |
(III.31). По сравнению |
с первыми двумя модификациями в этом случае максимум темпе ратуры выражается более четко,
152
Одной из реализаций метода мгновенного источника тепла является прибор для определения из одного опыта коэффициентов а, X и с пластмасс, асбеста, картона и других материалов [14].
Особенность прибора заключается в том, что термопары поме щаются на границе между испытуемым образцом и корпусом при бора. Благодаря этому продолжительность опыта значительно сокращается, так как время достижения максимальной темпера туры, необходимой для расчетов, также уменьшается.
Испытуемый образец 3 (рис. 88, а) имеет форму цилиндра. Он закладывается в металлический корпус 2, состоящий из
двух частей — верхней и нижней.
a)f
Рис. 88. Схемы корпуса прибора (а) и установки (б) для определения коэффициентов а, X и с пластмасс и других изоляционных материалов по методу мгновенного источника тепла
Внутри образца по его оси установлен нагреватель 4. В зави симости от материала и размеров образца нагреватель включается на время 1—3 с. Продолжительность времени его включения контролируется двумя секундомерами — ручным пружинным и электрическим 1 (рис. 88, б). Температура измеряется дифтермопарой 1 (рис. 88, а) и милливольтметром.
Пружинный |
секундомер |
фиксирует время |
Л / т а х |
движения |
|
максимальной |
температуры |
/ т а х с |
момента |
окончания подачи |
|
теплового импульса. Время |
подачи |
импульса |
Ати |
фиксируется |
электрическим секундомером / (рис. 88, б), включенным в цепь питания нагревателя 2. Мощность нагрева устанавливается авто
трансформатором |
3. |
|
|
|
|
|
Коэффициент температуропроводности в общем случае может |
||||||
быть определен |
по |
формуле |
|
|
|
|
|
|
а=. |
г |
~ |
г2 . |
(И 1.33) |
|
|
|
(V 2аэ |
Д т ш а х — х + б) |
|
|
В данном случае |
х |
= 6, |
поэтому |
(III.33) принимает вид |
(III.32). |
По этой модификации метода сначала определяется тепло проводность, а затем теплоемкость.
153
Формула для определения к выводится из (Ш.16) и имеет
вид
л _ AU28 Дт„ |
(111.34) |
|
'шах <-> 1 шах
Здесь А — коэффициент, учитывающий различие материалов образца и корпуса прибора; U — напряжение на концах нагрева теля.
Значение А определяется опытным путем по эталону:
дЯ-э^тах А т т а х
Удельная теплоемкость находится из (III.3). |
|
|||||
Точность |
результата |
будет тем выше, |
чем точнее |
определен |
||
коэффициент |
А и чем ближе |
эталон по своим термическим свой |
||||
ствам и |
размерам к испытуемому образцу. |
|
||||
Метод оказался приемлемым также для комплексного иссле |
||||||
дования |
теплофизических |
характеристик |
различных |
веществ |
||
в интервале |
температур |
4,2—400 К. |
|
|
По описанной в [12] методике исследовались материалы типа льдов, порошков, льдообразных композиционных систем и т. д.
Разновидностью метода мгновенного источника условно можно назвать так называемый метод эталона неограниченной протяжен ности [55]. В этом случае специальный электрический нагреватель отсутствует, а в качестве источника тепла служит сам образец — порция сыпучего материала (зерно, мука какао, и другие порошки).
Комплексное определение из одного опыта выполняется в [47 ] также с помощью решения задачи нагревания неоднородного тела, находящегося в термическом контакте с другим телом. Специаль ный нагреватель при исследовании сыпучих материалов отсут ствует. Эталонный параллелепипед из бетона (а-калориметр) размером 300x 150x 140 мм в середине имеет полость объемом 300 см3 , в которую сверху досыпается материал с более высокой
(комнатной) |
температурой, |
чем температура |
калориметра |
(обычно |
0° С). |
|
|
|
|
Одновременно с засыпкой начинается регистрация времени и |
||||
температуры, которая д/тя более точного определения |
значений |
|||
максимума |
температуры А ^ т а х и соответствующего ему момента |
|||
времени т ш а х производится |
через небольшие промежутки |
времени |
||
(например, |
через 1 мин). Коэффициенты а, к, с определяются по |
|||
формулам, |
аналогичным |
( I I 1.32), ( I I 1.34) |
и ( I I 1.3). |
|
Опыт длится 20—30 мин. Сравнительно большая длительность засыпки материала в щель вызывает потери тепла и неравномерное распределение температуры по плоскости соприкосновения, что не дает возможности строго выполнить граничные условия.
В другой модификации метода [55] измерение теплофизических свойств сыпучих материалов производилось в широком диапазоне
154
изменения температуры. Исследуемый материал загружался в щель цилиндрической формы в соответствии с решением задачи охлаж дения цилиндра в неорганиченной среде — эталоне.
2 0 . М Е Т О Д И М П У Л Ь С Н О Г О И С Т О Ч Н И К А Т Е П Л А
Сущность метода заключается в том, что образец с температу
рой |
t0 принимается за неограниченное |
тело, внутри |
которого |
||||||||
действует |
в течение |
определенного |
промежутка |
времени Д^0 |
|||||||
источник |
тепла. В этом случае на изотермической |
поверхности |
|||||||||
соответствующей |
формы, |
отстоящей |
от поверхности |
источника |
|||||||
на расстояние /, наблюдается температурный максимум |
tmax. |
||||||||||
Этот |
максимум |
и момент его наступления фиксируется. |
Метод |
||||||||
является |
абсолютным, |
но может |
быть модифицирован |
в относи |
|||||||
тельный. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Определение а, К и с производится |
по максимальной темпера |
||||||||||
туре |
tmax |
в точке, расположенной вблизи нагревателя. |
линей |
||||||||
В |
одной из реализаций |
этого |
метода |
[15] в качестве |
|||||||
ного |
источника |
тепла |
применена |
металлическая нить 2 длиной L |
и диаметром 0,05—0,1 мм (рис. 89). Нить нагревается током мощ ностью Р. На расстоянии / = 4-нб мм по обе стороны от нити
располагаются спаи |
термопар 3. |
|
|
|
|
|
В начале опыта (в момент времени т0 ) измеряется |
температура |
|||||
t0 образца |
/. После |
этого на 15—30 с включается |
нагреватель. |
|||
В конце действия теплового импульса температура |
вблизи |
нити |
||||
не должна |
повышаться более чем на 3—4° С. После |
отключения |
||||
нагревателя температура в месте спая, достигнув максимума |
tmax, |
|||||
начинает |
уменьшаться. |
|
|
|
|
|
В результате измерения получается весь комплекс величин, |
||||||
необходимых для расчетов: /, L , Р, Дт0 , t0, |
Д £ т а х , Дтг а а х . Вели |
|||||
чины Д^т ах и Д т т а х |
являются усредненными для двух термопар. |
|||||
Приводимые ниже расчетные формулы получены в результате |
||||||
решения |
задачи о |
распределении |
избыточной |
температуры |
||
Л^тах — ^ т а х — в |
неограниченном |
теле |
после |
воздействия |
кратковременного линейного теплового источника конечной дли
тельности At0 |
и постоянной |
удельной мощности |
|
|
|
— |
р |
|
|
|
|
|
q |
~ L Д т 0 |
|
Расчетные |
формулы имеют вид: |
||
|
|
|
ч |
|
i |
р |
|
ш т а х
—Р
СР - л / 2 Д < т а х Ф с ( Г
155
Коэффициенты фа , (рх и ф ф |
определяются по кривым, построен |
||||||
ным в зависимости |
от аргумента |
ф 0 = |
Л ^т ° , изменяющегося |
||||
в пределах от нуля |
до единицы (рис. 90). |
|
|
||||
Рассматриваемый |
метод |
применим |
к |
образцам |
различной |
||
формы из |
различных |
материалов |
(сухих |
и |
влажных, |
кусковых, |
|
плиточных |
и листовых), при |
испытаниях |
в различных |
условиях |
идля различных целей.
Вслучаях термо- и гидростатирования образца температур ный максимум можно определять по одной термопаре. Нагрева-
Рис. |
89. |
Схема измерения по ме- |
Рис. 90. График для определе- |
|
тоду |
импульсного |
источника |
ния сра> фя, и Фср |
|
тель и |
термопары |
укладываются |
либо в специальные канавки |
шириной 0,2 мм, либо между пластинками листовых образцов. Метод модифицируется в относительный путем укладки оди
наковых систем в исследуемый и эталонный материалы. Модификацией импульсного метода является метод определе
ния коэффициентов по произвольному моменту времени т г и соответствующей ему избыточной температуре Att. Коэффициенты могут быть найдены расчетным путем по формулам или путем графического дифференцирования графика, записанного электрон ным потенциометром.
В работе |
[15] кратко рассматриваются еще две |
модификации |
импульсного |
метода: метод квазимгновенного источника тепла |
|
и метод двух эквипотенциальных поверхностей, |
разобщенных |
в пространстве и времени. Для первой из модификаций указы
ваются поправки к коэффициентам ф^, которые |
зависят от |
ве- |
||||
личины ф 0 = |
. 0 • Для второй |
приводится график, |
позволяю- |
|||
щий вычислять коэффициенты фя |
и |
ф ф . |
[74] |
также |
для |
|
Метод импульсного источника |
применялся |
|||||
определения |
коэффициента тепловой |
активности |
веществ Ь. |
Эта |
156
величина часто входит в различные тепловые расчеты, поэтому она, так же как и температуропроводность, представляет само стоятельный интерес. Кроме того, тепловая активность позволяет
установить контроль над |
точностью |
определения |
теплоемкости |
||
и |
теплопроводности веществ. |
|
|
||
|
Такой контроль бывает необходим в различных случаях, на |
||||
пример: при |
сравнении |
опубликованных данных, |
полученных |
||
в |
результате |
независимых |
измерений |
и при проведении опытов |
по определению теплопроводности жидкостей стационарными ме
тодами при |
повышенных температурах, когда роль излучения |
в процессе |
теплообмена значительно повышается. |
Метод измерения нестационарной тепловой активности жидко стей заключается в следующем. На поверхность образца наносится тонкопленочный термоприемник. Во время измерения на него помещается капля исследуемой смеси. Через термоприемник пропускается импульс тока прямоугольной формы и определенной длительности. Изменение температуры термоприемника реги стрируется осциллографом. Термоприемник включается в схему
моста, |
питаемого импульсным |
напряжением. |
При |
длительности импульса |
100 мкс < т . < 1 ООО мкс тепло |
емкостью металлической пленки можно пренебречь и рассматри вать одномерную задачу.
Тепловая активность |
определяется из решения |
этой задачи |
по приращению температуры. |
|
|
Метод импульсного |
источника применялся [88] |
также для |
исследования теплофизических характеристик вязких жидкостей (жидкий каучук, карбоксиметилцеллюлоза и др.) в диапазоне температур от 20 до 180° С и под высоким давлением насыщенных паров в замкнутом объеме.
Нагреватель выполнен в виде спирали диаметром 1 мм из манганиновой проволоки диаметром 0,1 мм и сопротивлением 100 Ом. В качестве термоприемника служит медное сопротивле ние из проволоки диаметром 0,1 мм и сопротивлением 5 Ом. Оба элемента намотаны бифлярно друг другу и вставлены в тонкую стеклянную трубку, заполненную затем кремнийорганической смолой. В момент включения нагревателя сопротивление термо приемника увеличивается, что фиксируется электронным прибо
ром. |
Коэффициенты |
определяются |
по |
формулам: |
|
|
|
|||
|
|
|
х |
= $ - ^ г - и |
a = a a - f > |
|
|
|
|
|
где |
Ат2 |
И |
А Т 2 — отрезки времени |
от |
момента |
включения нагре |
||||
вателя |
до |
моментов |
отсчета температур Ьг и |
t2; |
At |
= t2— |
tx\ |
|||
аэ и |
4 — коэффициент температуропроводности |
и |
температура |
|||||||
эталонной |
жидкости; |
Р — постоянная |
прибора. |
|
|
|
||||
|
В [40] описана модификация метода импульсного источника |
|||||||||
измерения |
а и с полупроводниковых и диэлектрических материа- |
157
лов в виде образцов малых размеров (от 3 X 3 x 1 до 5 x 5 x 5 мм). Нагреватель выполнен в виде серебряной пленки на кварцевом эталоне. Температура измеряется либо точечным микротермистором, либо угольным болометром. Тепловые импульсы длитель ностью не более 1 мс подаются от конденсатора, управляемого тиристорным выключателем.
21. М Е Т О Д Т Е М П Е Р А Т У Р Н Ы Х В О Л Н
Этот метод находит применение для определения температуро проводности главным образом металлов в условиях низких тем ператур. Из одного опыта по этому методу можно определить зна чение а только при одной фиксированной точке.
Сущность метода заключается в следующем. Если в образце установить нагреватель, мощность которого изменяется по гармо ническому закону, то в образце установятся гармонические коле бания температуры той же частоты с амплитудой и фазой, зави сящими от координат теплоприемника.
Обычно в качестве теплоприемников применяются две термо пары, спаи которых закладываются в двух точках образца. Пусть температура t образца в точке, где установлен нагреватель, со вершает колебания около своего среднего значения в соответствии
с уравнением в комплексной |
форме |
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
t = Ae-v. |
|
|
(111.35) |
|||
Колебания в двух других точках с координатами |
хх и х2 |
по от |
||||||||||
ношению |
к первой точке |
запишутся в виде: |
|
|
|
|||||||
и |
|
|
|
|
|
t1 |
= |
Ae~^ |
|
|
(111.36) |
|
|
|
|
|
|
*2 |
= |
Ле-ф«, |
|
|
(111.37) |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
где |
ф, |
ф х |
и |
ф 2 — ф а з ы |
колебаний температуры |
в |
соответствую |
|||||
щих |
точках; |
А — амплитуда |
при х = 0. |
|
|
|
|
|||||
В |
141 ] показано, что |
соответственно: |
|
|
|
|
||||||
|
|
|
(i>=XY'<?r' |
ф 1 |
= |
Х |
1 1 ^ ^ ; |
<Pa = * i ] / ^ r ' |
(HI.38) |
|||
где |
Т — период колебаний. |
|
|
|
|
|
|
|||||
Делением |
(III.35) на (III.36) и вычитанием ф 2 |
из ф х в уравне |
||||||||||
ниях (III.38) получим выражения для вычисления |
коэффициента |
|||||||||||
температуропроводности: |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
я / x2 —Xl |
\ |
я ( xt — X l \ |
|
|
В работе [45] показывается возможность определения а и Я, методом температурных волн без введения термоприемника в об разец. Для этого необходимо либо двукратное измерение на раз-
158
ных частотах, что нежелательно, либо однократное измерение частоты с дальнейшим использованием при обработке результа тов измерения амплитудных и фазовых соотношений регистрируе мых температурных колебаний.
Метод температурных волн для случаев цилиндрического и плоского термопреобразователей был применен также для изме рения тепловой активности жидкостей [62].
Сущность данной разновидности метода заключается в том, что при нагреве малоинерционного термопреобразователя в виде плоской фольги или тонкой проволоки переменным током с ча стотой / его сопротивление пульсирует с удвоенной частотой 2f. Колебания сопротивления приводят, в свою очередь, к появле нию компонента переменного тока утроенной частоты 3/. Для определения тепловой активности могут быть использованы либо колебания амплитуды напряжения, либо сдвиг по фазе напря жения относительно колебаний температуры термоэлемента.
Первичный преобразователь прибора состоит из измеритель ного капилляра и туго натянутого внутри него термоэлемента в виде фольги с размерами 120x1,5x0,01 мм или вольфрамовой нити диаметром 0,015 мм.
Внутри трубки циркулирует термостатирующая жидкость. Преобразователь включен как плечо в мост Вина, другими пле чами которого служат безындукционные сопротивления. Мост питается от звукового генератора. К измерительной диагонали присоединен микровольтметр типа В6-4.
Вариант метода температурных волн для измерения тепловой активности жидкостей описан в [112]. Приемный преобразова тель представляет собой капилляр диаметром 1 мм, внутри ко торого натянута вольфрамовая нить диаметром 0,02 мм. Нить нагревается током, содержащим переменную и постоянную состав ляющие. Тепловая активность вещества, находящегося в капил ляре, определяется по величине емкости конденсатора, баланси рующего реактивную составляющую сопротивления нити, вклю ченной в мостовую схему.
159