книги из ГПНТБ / Кузнецов, Р. А. Активационный анализ
.pdfкадного излучения, если есть такая возможность, и ширины ка налов анализаторов. Эти выводы легко распространяются на более широкий круг интерферирующих каскадных излучателей.
Следует также отметить, что источниками помех могут быть процессы рассеяния первичного излучения и образования пар с утечкой аннигиляционных квантов в детекторах спектрометра совпадений. Конструкция спектрометра должна предусматри вать минимальную возможность попадания вторичных квантов в другой детектор, так как это приводит к появлению совпадаю щих импульсов.
Чувствительность. Эффективность регистрации у-излучения спектрометром совпадений меньше, чем спектрометром с одним детектором, как это следует из уравнения (8. 4). Поэтому приме нение метода совпадений, как правило, связано с уменьшением предельной чувствительности активационного анализа. Допол нительными неблагоприятными факторами может оказаться по ниженный выход или значительная конверсия одного из компо нентов каскадного перехода.
Понижение уровня фоновой активности в режиме совпаде ний не всегда компенсирует потерю эффективности, так как влия ние первого фактора на чувствительность в грубом приближе нии пропорционально корню квадратному, а второго — прямо пропорционально. Значит, падение эффективности в 10 раз тре бует для повышения чувствительности уменьшения фоновой ак тивности более чем в 100 раз. Повышение избирательности ме тода совпадений обычно связано с необходимостью установле ния более узких границ энергетических интервалов, а это непо средственно сказывается на эффективности. Замена сцинтилляционных детекторов полупроводниковыми также связана со зна чительной потерей эффективности.
Общая активность измеряемой пробы не должна быть боль шой, что может потребовать соответствующего изменения режи ма активации или уменьшения массы пробы. В конечном счете это тоже сказывается на концентрационной чувствительности определения.
В отдельных случаях метод совпадений позволяет повысить чувствительность инструментального анализа, но выигрыш одна ко сравнительно невелик и не превышает одного порядка. По скольку основное достоинство метода совпадений состоит в бо-
.лее высокой избирательности, свое основное применение он на ходит как метод инструментального анализа в области сред них и высоких концентраций.
Аналитические возможности спектрометров антисовпадений
Спектрометры антисовпадений сохраняют основные характе ристики спектрометра с одним детектором — разрешение и эф фективность. Уменьшение фона и непрерывного амплитудного
210
распределения облегчает обработку результатов измерений и повышает надежность и чувствительность определения по у-из- лучению, которое не входит в каскадные переходы. Однако для измерения каскадных излучателей спектрометры антисовпаде ний мало. пригодны. Как показано Купером [250], спектрометр антисовпадений дает улучшение чувствительности для 2 / 3 ра диоизотопов, образующихся при активации тепловыми нейтро нами.
В спектрометрах антисовпадений с источником, размещае мым внутри вспомогательного детектора вблизи основного (см. рис. 56), нельзя измерять препараты с высоким уровнем актив ности. Предел лежит где-то около 1 мккюри и задается уровнем допустимой загрузки в канале защитного детектора.
§ 3. Аналитическое применение запаздывающих нейтронов
Амиель и Пейсах предложили метод активационного опреде ления U и Th, а также некоторых других элементов путем ре гистрации запаздывающих нейтронов, испускаемых при распаде отдельных радиоизотопов [251]. Поскольку число элементов, ко торые приводят к таким радиоизотопам, очень мало, а нейтроны могут быть зарегистрированы без помех со стороны других ви дов излучения, анализ оказывается весьма специфичным.
Последовательность ядерных процессов в этом случае выгля дит следующим образом. При облучении некоторых элементов образуются радиоизотопы, известные как предшественники из лучателей нейтронов. После [5-распада предшественника дочер нее ядро оказывается в столь возбужденном состоянии, что для него становится энергетически возможным испускание нейтро на. Поскольку распад возбужденного состояния происходит прак тически мгновенно, период полураспада нейтронного излучения совпадает с периодом полураспада радиоизотопа — предшест венника. Эти радиоизотопы — короткоживущие и имеют период полураспада в пределах от долей секунды до десятков секунд.
Поэтому длительность облучения мала, а задержка перед из мерением должна быть короткой. Регистрацию нейтронов обыч но проводят с помощью газонаполненных детекторов с BF3, которые располагают в блоке парафина. Импульсы от счет чиков усиливаются и регистрируются счетным устройством, управляемым таймером, задающим время задержки между концом облучения и началом счета. Для понижения уровня фона парафиновый блок окружают защитой из смеси парафина с бором и слоем кадмия. Такая установка может обеспечить эффективность регистрации запаздывающих нейтронов в преде
лах 5—10%.
При делении U и Th возникает несколько предшественников запаздывающих нейтронов, период полураспада которых состав ляет от 0,2 до 60 сек. Поэтому большое значение для точности
211
определения этих элементов имеет правильный выбор продол жительности облучения, выдержки и измерения. По данным ра
боты [251], |
оптимален |
следующий |
режим: / Обл = 60 сек, |
/расп — |
= 20 сек и ^изм = 60 сек. |
Тепловые |
нейтроны вызывают |
только |
|
Определение урана. |
||||
деление 235 |
U и поэтому служат специфичным средством для оп |
|||
ределения |
урана. При |
Ф = 1013 нейтрон/(см2-сек) и указанном |
||
выше режиме 1 мкг U дает 1,2-104 |
нейтронов, что обеспечивает |
достаточно высокую чувствительность, которая, например, при анализе хондритов оказалась равной 3-10-8 г [252]. Точность ана лиза хорошая, и для пробы с содержанием U ~ 1 0 мкг относи тельная погрешность составляет 1%. При наличии в потоке быстрых нейтронов возможны помехи со стороны Th и больших количеств О.
Если, с другой стороны, общее количество U в пробе извест
но, |
то |
можно |
рассчитать относительное содержание |
изотопов |
2Э8 у |
jj |
235 и. В смешанном потоке нейтронов требуется двукрат |
||
ное облучение |
пробы — с кадмиевым фильтром и без |
него. От |
носительная погрешность при определении изотопного состава менее 0,5%.
Определение тория. Из-за небольшой величины сечения де ления 232Th быстрыми нейтронами чувствительность много хуже, чем для U. Так, 1 мкг Th после облучения в потоке с Ф = = 1013 нейтрон/(см2-сек) испускает только 412 нейтронов. Основ ная трудность при определении Th — обычное присутствие U в ториевых рудах. Поэтому требуется облучение пробы с кад миевым фильтром и без него с введением поправки на U.
Определение кислорода, лития, азота и фтора. Некоторые реакции на легких ядрах приводят к образованию радиоизотопа 17N (7V2 = 4,14 сек), который тоже принадлежит к предшествен никам запаздывающих нейтронов. На быстрых нейтронах про текают реакции 170 (п, р)11N и 180(n, d )17N. Однако небольшая распространенность тяжелых изотопов кислорода и малые ве личины сечений обусловливают низкий выход 17N. Так, облуче ние естественного кислорода до насыщения в потоке нейтронов
деления |
с Ф =1013 |
нейтрон/(см2-сек) |
дает |
интегральный |
выход |
|||
нейтронов, равный 80 нейтрон/мг. |
а )3Н |
и ,80(L a )17N |
дают |
|||||
Последовательные реакции 6Li(n, |
||||||||
более высокий выход изотопа 17N. |
Облучение |
раствора |
1 |
мг |
||||
^Li в |
обычной |
воде |
потоком |
тепловых |
нейтронов |
с |
||
Ф = 1013 |
нейтрон/(см2-сек) |
уже дает |
4-104 |
нейтронов. Исполь |
зуя воду, обогащенную 180, можно повысить выход нейтронов.
Изотоп I7N образуется также по реакции 15N(L |
p )17N, |
но ее се |
чение несколько ниже сечения реакции 180(L |
a )17N. |
Последо |
вательные реакции при соответствующем подборе условий мож но использовать для определения Li или О, или же N.
Аналитическое применение находят и реакции с образова нием изотопа 17N, протекающие под действием тормозного из
212
лучения: |
180(у, p )17N |
и 19F(y, 2 p )17N. |
С |
помощью |
мощного |
ускорения |
электронов |
(£торм = 60 Мэе, |
/ = 50 мка) |
чувстви |
|
тельность |
доходит для |
F до 0,09-10-6 г |
и для О до |
0,4-10“6 г |
[253]. Высокая проникающая способность жесткого тормозного излучения и нейтронов позволяет определять О в толстых слит ках металлов [254], но при условии, что содержание F и деля щихся элементов в них мало.
§ 4. Дейтерий и бериллий в качестве пороговых детекторов
Амиель и др. [255, 256] воспользовались фотоядерной реак цией 2Н(у, я ) 1Н для дискриминации у-излучателей. Поскольку порог этой реакции равен 2,23 Мэе, то дейтериевая мишень со счетчиком нейтронов реагирует только на кванты с энергией выше этого предела. Конструкция измерительной установки ана логична рассмотренной в предыдущем параграфе. Отличие ее состоит только в том, что в середину парафинового блока уста навливают полиэтиленовый сосуд с 1 л тяжелой воды (обогаще ние до 98%).
Измеряемый препарат вводят в центр сосуда, а образую щиеся нейтроны регистрируют борными счетчиками. Подобная система нечувствительна к высокому уровню у-излучения, энер гия которого ниже пороговой. Однако поскольку она анало гична интегральному дискриминатору, то для идентификации радиоизотопов необходим дополнительный критерий, в качестве которого пригоден только анализ кривых распада. При этом процесс идентификации сравнительно прост в связи с неболь шим числом радиоизотопов со столь жестким у-излучением.
Некоторые помехи анализу могут возникнуть в присутствии
сильных поглотителей (В, |
Cd |
и др.) |
или, наоборот, источников |
|
нейтронов. В |
качестве |
последних |
могут выступать пред |
|
шественники запаздывающих |
нейтронов и реакция (у, я) на Be |
|||
(порог 1,67 |
Мэе). Все |
предшественники — короткоживущие, |
||
поэтому небольшая задержка |
(1—3 мин) перед измерением до |
статочна для их полного распада. Величину помехи от фотоядер ной реакции на Be можно оценить экспериментально, если за менить тяжелую воду обычной.
В качестве примера приложения счета фотонейтронов можно привести методики для Na [255], S и Са [256]. В ходе анализа пробу отбирают в полиэтиленовую ампулу и облучают в реак
торе |
[Ф = 5—7-1012 |
нейтрон/(см2-сек)]. Длительность облуче |
ния |
составляет для |
S 10 мин, для С а — 17 мини 1 ч для Na. |
Измерения активности выполняют с фотонейтронным счетчи
ком. |
Фон счетчика мал |
(около 10 |
имп/мин), низка также |
|
эффективность, которая |
составляет |
1• 104 распад/отсчет |
для |
|
37S |
[И имп/(мин-мг)] |
и 2-104 |
распад/отсчет для |
49Са |
[440 имп/(мин-мг)]. В скобках приведена удельная скорость сче та. При этом чувствительность равна 0,3 мкг (Na), 0,8 мг (Са)
213
и 0,19 мг (S). Возможны помехи от других жестких излучате лей (®Мп, 140La, 7SGa), которые, как правило, можно обнару жить из кривых распада.
Относительная погрешность лежит в пределах 1—2%. Испы тания правильности, проведенные на пробах с известным содер жанием определяемых элементов, показали отсутствие систе матической погрешности.
Если в счетчике 2Н заменить на Be, то это будет равносильно снижению уровня дискриминации до 1,67 Мэе. Это приведет к расширению круга определяемых элементов, но при одновре менном снижении избирательности.
§ 5. Применение счетчика Черенкова
Под действием очень быстрых частиц в прозрачных твердых, жидких или газообразных веществах возникает излучение в ви димой области спектра, которое может быть зарегистрировано ФЭУ. Поэтому устройство счетчика Черенкова схоже с устрой ством сцинтилляционного счетчика с той лишь разницей, что в качестве вещества, в котором вызывается свечение, исполь зуется обычная дистиллированная вода или плексиглас.
Счетчик Черенкова относится к пороговым детекторам, кото рые чувствительны к достаточно жесткому излучению. Это свой ство счетчика позволяет использовать его для измерения радио изотопов с очень жестким р~-излучением в присутствии мягкого излучения высокой интенсивности. Поскольку число таких ра диоизотопов мало, метод достаточно избирателен, причем для повышения избирательности можно применить фильтры и сня тие кривой распада.
Первоначально Лукенс и Лаш [257] предложили проводить измерения с помощью счетчика Черенкова при определении кис
лорода по реакции 160 (п, |
p )16N. Несмотря на уникальность схе |
мы распада изотопа I6N, |
образование высокого уровня мешаю |
щей активности при облучении в реакторе препятствует приме нению других методов физической дискриминации. Так, при об лучении в реакторе Triga, где плотность потока нейтронов с энергией выше 9,6 Мэе равна 109 нейтрон/(см2-сек) [общая плотность потока 3,5-1012 нейтрон/{см1 ■сек)], некоторые пробы (масса 1 г) через 3 мин после облучения имели интенсивность излучения примерно 100 мр/ч. В присутствии излучения такой интенсивности сцинтилляционный детектор (при высокой геомет рии) не может нормально работать.
Все радиоизотопы с очень высокой энергией р~-излучения весьма короткоживущие, поэтому только с появлением быстрых транспортирующих систем оказалось возможным несколько рас ширить сферу приложения счетчика Черенкова в области акти вационного анализа. Лукенс [258] подробно исследовал возмож ности этого метода для определения Be, Li, В, О, F и Mg при
214
облучении потоком нейтронов реактора, работающего в им пульсном или стационарном режиме (табл. 14).
|
|
|
|
|
|
|
Т а б л и ц а 14 |
|
Чувствительность определения Be, |
Li, В, О, F и Mg при использовании |
|||||||
|
|
|
|
счетчика Черенкова |
|
|
|
|
|
|
|
|
Интенсив |
|
Удельная скорость |
Чувстви |
|
Эле |
|
|
|
Эффек |
счета*, ш |
тЦсек-г) |
||
Радио |
r ,/ a> |
|
ность |
|
|
тель |
||
Мэе |
тивность, |
|
|
|||||
мент |
изотоп |
сек |
перехода, |
|
|
ность* *, |
||
|
|
0/ |
% |
|
|
|||
|
|
|
|
/0 |
|
Режим А |
Режим Б |
мкг |
|
|
|
|
|
|
|
||
Ве |
«Не |
0,8 |
3,51 |
100 |
2 ,9 -10~4 |
6,6-10“ |
1,9-10® |
15 |
U |
“Li |
0,84 |
13 |
100 |
25 |
1,3-10ч |
8 -1 0 -“ |
|
В |
“Li |
0,84 |
13 |
100 |
25 |
8 ,8 -107 |
1,3-10“ |
1,1 |
О |
i“N |
7,14 |
10,4 |
26 |
12 |
2,7-10“ |
7 ,0 -104 |
370 |
F |
16N |
7,14 |
10,4 |
26 |
12 |
1,2-10“ |
3,1-Ю ' |
0,83 |
Mg |
26Na |
1,04 |
6,7 |
100 |
— |
6,4-10“ |
— |
160 |
Режим |
Л: импульсный интегральный поток тепловых нейтронов 1,8 • 1014 |
нейтрон/см2, |
||
нейтронов деления — 3,5 • 10м нейтрон /см?. |
2,5 • 1012 |
ней |
||
Режим |
Б: |
стационарный, плотность потока тепловых нейтронов |
||
трон /(см2 • сек), |
нейтронов деления — 5,9 • 10'* нейтрон/(см2 • сек). |
|
|
|
* В расчете на конец облучения. |
принята |
рав |
||
** Режим работы реактора импульсный, минимальная скорость счета |
||||
ной 100 имп/сек. |
|
|
|
В качестве детектора (З'-излучения служит люсит (72X72 мм) в форме цилиндра с углублением, в которое вводится облучен ная проба. Стенки углубления покрыты фильтром из алюминия, меди и полиэтилена, который поглощает все Р- -частицы с энер гией менее 3 Мэе. Импульсы от ФЭУ, который сочленен с люситом, поступают в многоканальный анализатор, работающий в режиме многоканального счетчика. При измерениях переклю чение каналов происходит через 0,4 сек, в результате в памяти многоканального анализатора фиксируется кривая распада ре гистрируемой активности, анализ которой позволяет выявить от дельные компоненты.
В использованной системе время транспортировки равно 0,6 сек. Даже с учетом этой задержки видно, что рассматривае мый метод очень благоприятен для определения лития, особен но при работе реактора в импульсном режиме. Однако для дру гих элементов получающаяся чувствительность много хуже. От носительное стандартное отклонение результатов при импульс ном режиме реактора составляет 2%.
§ 6. Метод треков деления
Прайс с сотр. [259] предложили метод определения деля щихся ядер по трекам, которые образуют продукты деления при движении в веществе. Первоначально этот метод разрабаты вался применительно к проблеме определения возраста по трекам
•спонтанного деления урана, но впоследствии получил широкое
215
распространение как исключительно чувствительный метод ко личественного определения ядер, способных к вынужденному делению.
Было показано, что продукты деления при движении в твер дых телах оставляют за собой узкую непрерывную область ра диационного разрушения (трек), которую можно сделать види мой путем избирательного химического травления. В качестве травящих агентов в зависимости от исследуемого объекта ис пользуют неорганические кислоты (HF, HN03, НС1 и др), ще лочи (NaOH и КОН) и некоторые другие реагенты [260—262]. Длительность травления находится в пределах от нескольких секунд до нескольких часов.
В процессе травления реагент проникает в разрушенную об ласть, растворяет вещество в ней и таким образом увеличи вает размеры начального трека до такой степени, что он ста новится видимым в оптический микроскоп. До травления треки можно наблюдать только с помощью электронного микроскопа, так как их размеры равны примерно 10 нм.
Треки деления после протравливания имеют ряд характер ных признаков, которые позволяют отличить их от дефектов и дислокаций в твердом теле. Прежде всего они имеют специфи ческую форму, которая зависит от исследуемого материала, хи мического реагента и времени травления. Как дополнительные факторы при идентификации могут выступать данные по глуби не треков, не превышающей 20 мкм, закономерности распреде ления подозрительных образований и высокотемпературному отжигу.
Определение формы треков после травления, подбор химиче ского реагента, его концентрации и длительности травления обычно проводят на детекторах, которые были подвергнуты об лучению продуктами деления 252 Cf. Можно прибегнуть также к делению урана, если облучить нейтронами детектор в контак те со слоем урана.
Для количественных определений этим методом проводят облучение пробы излучением (тепловые или быстрые нейтроны, жесткое тормозное излучение), которое вызывает деление ядер тяжелых элементов (U, Th и др.). Детектором индуцированных продуктов деления может служить как вещество пробы, так и подходящий материал, прикладываемый перед облучением к ее ровной поверхности. Второй способ практически оказался более удобен и поэтому получил более широкое распространение, де текторами при этом служат слюда, стекла и некоторые органи ческие полимерные материалы (лавсан, майлар и др.).
После травления подсчитывают число треков, приходящихся на единицу поверхности детектора. Тогда для облучения тепло выми нейтронами связь между концентрацией способных к деле нию ядер и плотностью треков имеет вид:
Ртр ; -^ д е л ^ н н т ^ д е л ^ т р ^ э Ф Ф * |
( 8 . 1 0 } |
216
где ртр плотность треков, трек/см2; ЛГдел— концентрация деля щихся ядер, атом/см3; ФШ1Т— интегральный поток нейтронов, нейтрон/см2\ Одел — сечение деления, см2\ еТр— эффективность
регистрации треков; Яафф— эффективный пробег продуктов де ления, см~1.
Величины /?офф и етр для данного типа детектора определяют ся в отдельных опытах [261]. С учетом постоянных величин кон центрацию определяемых ядер рассчитывают из уравнения
ЛГдел = * - £ * - , |
(8.11) |
1^ИНТ |
|
где k — постоянная величина. |
|
Интегральный поток нейтронов можно |
определить с по |
мощью подходящего монитора. При этом возможны два подхо да. Один из них состоит в облучении известного количества ура на или золота с последующей оценкой Ф1ШТ по радиоактивным продуктам. В другом случае мишень с тонким слоем урана [262] или стекло с известным содержанием урана [263] облучается
в контакте с детектором треков деления. Можно воспользоваться
иметодом внутреннего эталона, тогда известное количество урана добавляется либо прямо к порошкообразной пробе, либо
каликвоте раствора, полученного в результате химической обра ботки пробы.
Основное применение метод треков деления находит в иссле дованиях по геохимии и космохимии урана [260, 264].. Предель ная чувствительность обнаружения урана этим методом весьма высока и достигает 10“ и %.
Глава
9
РАДИОХИМИЧЕСКИЕ МЕТОДЫ АНАЛИЗА
§ 1. Особенности и методика радиохимических разделений
Радиохимический вариант имеет важное значение для ак тивационного анализа в целом. Прежде всего радиохимические методы незаменимы в тех случаях, когда чисто инструменталь ный подход не дает удовлетворительного решения. Число таких случаев достаточно велико, и они крайне важны. Здесь, в пер вую очередь, можно отметить анализ проб с сильноактивирующейся основой. Радиохимические методы широко используются* когда требуются надежные определения при концентрациях* близких к предельной чувствительности активационного метода. Важную роль радиохимические методы играют при определе ниях, включающих большое число элементов. Радиохимическое выделение оказывается необходимым и при определении эле ментов, для которых избирательность инструментальных мето дов низка. Можно еще упомянуть применение химических мето дов в тех случаях, когда возникает необходимость предвари тельной подготовки пробы перед облучением (концентрирование* удаление нежелательных компонентов и т. д.). Наконец, к по мощи радиохимического метода часто еще прибегают, когда отсутствует необходимое ядернофизическое оборудование, кото рое достаточно дорого и сложно в эксплуатации.
Для радиохимических разделений используют обычные ме тоды аналитической химии. Однако выполнение радиохимиче ских разделений имеет некоторые особенности, которые выте кают главным образом из того факта, что носителем каче ственной и количественной информации служит активность ра диоизотопов. Поэтому добавление в разумных пределах ста бильных изотопов (а иногда и радиоактивных, но с другой схе мой распада) не влияет на результат конечного определения. Следовательно, путем введения носителя можно проводить раз деление в оптимальных концентрационных условиях, а по вы ходу носителя (индикатора) определять химический выход.
Обычно раствор носителей определяемых элементов добав ляют к анализируемой пробе перед ее разложением, которое выполняют каким-либо подходящим способом [265, 266J. В боль шинстве случаев для этого находят применение обработка раст ворами неорганических кислот или их смесью и сплавление с
218
солями щелочных элементов. На выбор методики разложения могут оказать влияние и особенности решаемой аналитической задачи (необходимость удаления основы на первой стадии, оп ределение летучих элементов и т. д.).
Для элементов, имеющих более чем одно стабильное валент ное состояние, необходимо создать условия, которые обеспечи вают полный химический обмен между введенным носителем и аналитическим радиоизотопом. В противном случае возможна значительная потеря активности и химический выход носителя не будет соответствовать выходу радиоизотопа. В конечном сче те это приведет к искажению результатов анализа.
Для обеспечения полного обмена между носителем и радио изотопом необходимо соблюдать несколько общих правил [116]:
1.Носители вводить до разложения пробы.
2.Носители должны быть в виде растворимого соединения, которое не осаждается реагентами, используемыми для разло жения пробы.
3.Когда возможно, проводить цикл окислительно-восстано вительных реакций.
4.Комплексообразующие реагенты, которые образуют устой чивые ковалентные связи с определяемыми элементами, должны отсутствовать в растворах, используемых на этой начальной стадии.
5.Исследовать возможные потери на этой стадии радиоизо топа путем улетучивания, образования коллоидов или любым другим путем.
Количества вводимых носителей зависят в основном от ме
тодов разделения, которые используются в последующих ста диях. Если схема химического разделения предусматривает при менение метода осаждения, то количество носителя лежит в пределах 5—30 мг.
При многоэлементных схемах анализа часто нежелательно вводить носители всех элементов в полном количестве при разложении пробы, так как это может вызвать некоторые за труднения при выполнении отдельных начальных операций. В таких случаях сначала можно ввести носитель в количестве нескольких микрограммов с добавлением полного количества после завершения предварительных стадий.
Некоторые методы химического анализа позволяют прово дить разделение и радиохимическую очистку радиоизотопов в безносительном состоянии. К ним относятся экстракция, ионооб менная и экстракционная хроматография и некоторые другие методы. Разделение в безносительном состоянии имеет опреде ленные достоинства, основные из которых — небольшие объемы растворов, простота подготовки препаратов к измерению, воз можность приготовления тонких источников для спектроскопии слабо проникающих излучений и т. д. В результате уменьшают ся расход реактивов и затраты времени на проведение анализа.
219