![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Лавренко, В. А. Рекомбинация атомов водорода на поверхностях твердых тел
.pdfных аппаратов, возвращающихся в атмосферу после прохождения верхней точки траектории, большое значение имеют вопросы, свя занные с аэродинамическим и лучистым нагревом в полете [14]: тепловая защита экипажа, конструкции и оборудования, выбор конструкционных материалов и определение термических напряже ний в конструкции. Температура воздуха в пограничном слое мо жет достигать значений порядка нескольких тысяч градусов, что приводит к очень большим тепловым потокам к поверхности раке ты [15].
Первостепенное значение приобретает вопрос о температуре наружной обшивки. В то же время точность расчетов по теплооб мену уменьшается с возрастанием чисел Маха, так как учет таких факторов, как диссоциация, рекомбинация, рост толщины погра ничного слоя, производят со сравнительно небольшой точностью [16, 17]. При диссоциации воздуха, вызываемой высокой темпера
турой, молекулы кислорода и азота разлагаются |
на атомы, |
при |
||||
этом поглощается значительное |
количество |
тепла. |
Например, |
при |
||
М = 20 температура идеального |
газа, не |
подверженного |
диссо |
|||
циации, за прямой ударной волной должна быть |
17 500° К, |
а |
для |
|||
реального газа, с учетом поглощения энергии на диссоциацию, |
на |
|||||
высоте |
50 км — только 6500 ° К [18]. Полная |
диссоциация для кис |
||||
лорода |
наступает при 6000° К, а для азота — при |
10 000° К. |
|
|
Простое аналитическое приближение к уравнению состояния диссоциированного воздуха дано в [19]. В результате между по верхностью затупленной носовой части тела и головной ударной волной образуются два слоя: первый — ударный, состоящий из горячего диссоциированного (и частично ионизированного) газа, а второй — пограничный, в котором температура резко падает до температуры поверхности [20, 21]. Некоторое количество тепла,
полученного поверхностью, |
может поглощаться |
при сублимации |
или плавлении вещества с |
поверхности тела, |
причем процессы |
могут сопровождаться горением и диссоциацией вещества, посту
пающего в |
пограничный слой [22, 23]. Если стенку можно |
было |
|||
бы сделать |
некаталитической для процесса рекомбинации |
атомов, |
|||
теплоотдача от горячего диссоциированного газа была |
бы |
зна |
|||
чительно меньшей [24]. Значительное |
снижение |
теплового |
потока |
||
в замороженном пограничном слое [25] |
в случае |
некаталитической |
стенки может иметь место, когда время, необходимое для осуществ ления реакции рекомбинации, становится значительно больше вре мени диффузии частиц в пограничном слое [26]. [
Вопросы влияния каталитической рекомбинации на теплопере
дачу при торможении |
гиперзвукового |
потока детально рассмотре |
|
ны Гуларом [27]; специфика конвективного теплообмена |
при |
||
наличии диссоциации |
и поверхностной |
рекомбинации атомов |
учте |
на Рознером [28]. Им же [29] рассмотрены диффузия и поверхност ный катализ в низкотемпературной плазменной струе с определе нием атомных концентраций в неравновесных сверхзвуковых пото ках активного азота. Особенности передачи тепла каталитически
активным |
(в |
отношении |
атомов |
кислорода) поверхностям при |
|
сверхзвуковых |
скоростях |
струи обсуждены в [30]. |
|
||
С развитием исследований космического пространства |
активи |
||||
зируются |
модельные эксперименты |
по использованию |
ударных |
труб для исследования физико-химических параметров и кинетики химических реакций в воздухе при высоких температурах [31, 32]. Одновременно на основании формально-кинетического подхода де лаются попытки [33, 34] теоретического изучения кинетики ре
комбинации, |
главным образом, для атомарного кислорода. В бо |
лее поздней |
работе Тонга и Судзуки [35] приведены уравнения |
теплоотдачи в критической точке при произвольной скорости го могенной химической реакции и степени каталитичности поверх ности и показано влияние «коэффициента каталитичности» на теп лоотдачу, в частности, при фиксированной высоте 70 км для трех значений скорости невозмущенного потока.
По мнению автора [36], можно использовать энергию реком бинации атомов в разреженных слоях атмосферы в качестве движу щей силы снарядов и искусственных спутников. В «прямоточном кислородно-рекомбинационном реактивном двигателе» можно было бы инициировать и ускорять процесс рекомбинации внутри контро лируемой термодинамической системы и превращать внутреннюю энергию, высвобождающуюся при реакции, в кинетическую энер гию струи выхлопных газов.
Оценка потенциальных возможностей такого реактивного двига теля осложняется из-за недостатка точных данных о составе ат мосферы, кинетических константах скоростей реакций и аэродина мики полета в атмосфере разреженных газов. При этом следует ввести каталитические поверхности, сильно ускоряющие рекомбина цию. Все же орбитальный прямоточный реактивный двигатель, ис пользующий процесс рекомбинации согласно [36], не просто труд но осуществимый, а невозможный с точки зрения современных дан ных реакционной кинетики, даже если не считаться с большими аэродинамическими потерями.
Вспросы рекомбинации и конденсации продуктов сгорания при истечении из сопла прямоточного реактивного двигателя рассмот рены также в [37]. В качестве характеристик ядерной ракеты при
водят расчетные данные по рекомбинации атомов |
водорода в соп |
ле и зависимости удельного импульса от давления |
в камере. |
Термодинамические свойства атомного газообразного водорода при высоких температурах даны в [38]. Каталитические свойства поверхностей в реакции рекомбинации атомарного водорода при обрели существенное значение в связи с открытием так называе мой геокороны Земли, состоящее из атомов водорода и простираю щейся на расстояние до 20 ООО'км.
Данные о диссоциации и рекомбинации молекул газа за сильны ми ударными волнами важны не только для решения проблем, связанных с гиперзвуковыми полетами на больших высотах, ни также для атмосферных и геофизических исследований. Учет ско-
ростей рекомбинации атомов необходим при исследовании пламен [39, 40], процессов горения [41, 42, 43], механизма цепных реак ций в связи с обрывом реакционных цепей на стенках [44, 45], а также при разработке нормативных материалов для высокотемпера турных рабочих процессов тепловых схем перспективных установок с магнитно-гидродинамическими генераторами (МГД) [46].
Процесс рекомбинации в значительной мере определяет эффек тивность процесса сваривания в случае применения атомарного водорода в горелках для бескислородной сварки и плавления ме таллов. Так, рекомбинация используется при атомноводородной сварке в установках для диффузионной сварки в тлеющем разряде. Здесь в едином цикле осуществляются такие несовместимые при обычных условиях процессы, как предварительная очистка свари
ваемых деталей от окисных и газовых пленок, диффузионная |
свар |
ка и термохимическая обработка поверхности деталей после |
свар |
ки. Выделяющаяся при рекомбинации теплота — источник |
необ |
ходимого локального разогрева, что значительно улучшает условия,
необходимые для образования качественных |
сварных соединений |
при контактной стыковой сварке непрерывным |
оплавлением. Благо |
даря этому возрастает коэффициент полезного действия — важная характеристика качественной оценки нагрева металла при оплав лении.
Методика и анализ ряда работ по рекомбинации атомов [47, 48] могут быть применимы к экспериментальному измерению коэффи циентов диффузии атомов через неоднородные газы. Таким образом найдены, в частности [49], коэффициенты диффузии атомов водорода через смеси молекулярного водорода и аргона при повышенных тем пературах.
Подгорецкий [50] показал, что отражение атомов от твердой стенки может быть рассмотрено в терминах, связанных с эффектом
Мессбауэра. Обсужден |
вопрос о теплообмене и трении между газом |
и стенкой при низких |
температурах. |
Процессы рекомбинации играют определенную роль при гене рировании когерентного индуцированного излучения в химических реакциях. Рассматривая формально-кинетические особенности про цесса генерации излучения с помощью цепных реакций, в частности,
неразветвленной |
химико-квантовой цепной реакции, Тальрозе |
||
[51, 52] теоретически оценивает |
вклад констант |
скорости гетеро |
|
генного обрыва |
в химической и |
волновой цепных |
реакциях. |
Механизмы химических реакций с участием атомов водорода рассматриваются Тальрозе и Гордоном [53] при использовании квантового генератора, являющегося очень чувствительным де тектором на атомы водорода, позволяющим изучать процессы при
очень низких концентрациях атомов в газовой фазе. При |
изучении |
|
с помощью водородного квантового генератора характеристик |
реак |
|
ций атомарного водорода с различными газообразными и |
твердыми |
|
объектами исследуемый газ вводят в колбу-накопитель |
или |
часть |
поверхности колбы заменяют исследуемой поверхностью |
и наблю- |
дают из менения времен релаксации, разницы населенностей и осцилирующей магнитной поляризации, обусловленные взаимодейст вием атомов водорода с введенным объектом. Константы скоростей процессов определяют обратными временами вызываемых ими релаксаций.
Известна роль процессов рекомбинации в реакциях электрохи мического синтеза, протекающего на электродах с участием сво бодных атомов [54, 551, и в одной из центральных проблем электро химической кинетики — определении механизма перенапряжения при катодном электролитическом выделении водорода [56].
Изучение процессов, происходящих при взаимодействии ато мов и ионов с поверхностными слоями твердого тела [46], имеет
самостоятельное научное значение для физики и химии |
твердого |
||
тела. |
|
|
|
Большая часть |
исследований кинетики |
рекомбинации атомов, |
|
как известно [57, |
58], предпринята для |
выяснения |
механизма |
элементарных стадий гетерогенных каталитических реакций. Не обходимость же регулирования каталитических свойств поверхности становится очевидной, если принять во внимание, что почти все современные химические производства основаны на использовании каталитических процессов.
В связи с этим понятно развитие работ по рекомбинации атомов еще с начала 30-х годов [11, 59]. Особенно следует отметить фунда ментальные работы Шехтер и Рогинского по кинетике химических реакций в электрическом разряде, обобщенные в [60, 61, 62]. Даль нейшее стимулирование работ было вызвано развитием космиче ских исследований и ракетной техники. В связи с проблемой тепло вого массообмена при наличии химических реакций как в газовой
фазе, так |
и на поверхности |
обтекаемых тел [21] различные |
авто |
ры стали |
более интенсивно |
изучать в лабораторных условиях на |
|
различных |
моделях реакцию рекомбинации атомарных |
частиц |
|
газа. |
|
|
|
Некоторые исследователи для изучения атомарных реакций использовали проволочную калориметрию [63, 64, 651. Калоримет рические методы измерения скорости рекомбинации атомов и ра дикалов особенно эффективны ввиду того, что реакции рекомби нации отличаются значительной экзотермичностью. Как уже отме чалось, калориметрический метод был впервые использован Бонгофером и Вудом [11]. Так, в опытах Вуда тонкая платиновая проволока, помещенная в струю водорода, выходящего из дуговой лампы, накаливалась до свечения. Степень атомизации водорода составляла несколько процентов.
Более прецизионен метод компенсационной микрокалориметрии на тонких металлических проволоках, разработанный Шехтер и Рогинским I I , 66, 67). Атомы газа струей вытягивались из разряд ной трубки электродного прерывистого разряда и попадали на по
верхность металлической проволоки |
диаметром ~ 0 , 1 мм, нагре |
ваемой прямым пропусканием тока |
до температур ~ 1 5 0 0 ° С. Ко- |
личество атомов, рекомбинирующих на 1 см2 поверхности в 1 сек, рассчитывали по формуле
д, |
_ дЦУ • 2 • 6,023 • 10" |
|
r |
~~ |
SD |
где AW — R (J\ — /?) — разность |
мощностей электронагрева про |
волоки, требуемых для поддержания одинаковой температуры и,
следовательно, постоянного |
сопротивления |
R в условиях |
|
отсутст |
|||||
вия гетерогенной |
рекомбинации |
и ее протекания при постоянстве |
|||||||
п р о ч и х |
условий |
реакции; |
IY |
и / 3 |
— значения тока накала, |
необхо |
|||
димого |
для |
поддержания R = |
const при выключенном и |
включен |
|||||
ном разряде |
соответственно; |
5 — площадь |
поверхности |
катализа |
|||||
тора; D — энергия диссоциации |
молекулы |
газа. |
|
|
|||||
Д л я |
расчета значения устанавливающейся температуры |
прово |
локи использовалась температурная зависимость удельного элек тросопротивления металла и измеренные величины электросопро тивления.
Поскольку при известном содержании атомов в источнике — разрядной трубке — определенному парциальному давлению атом ного газа отвечает определенное значение числа N атомов, ударяю
щихся |
об |
1 смг |
поверхности в |
1 сек, легко |
подсчитываются |
соот |
||
ветствующие значения коэффициента рекомбинации у. |
Последний |
|||||||
является |
вероятностью реакции и представляет отношение |
числа |
||||||
ударов |
атомов |
о поверхность, |
приводящих |
к |
реакции, |
к полному |
||
числу |
ударов |
|
|
|
|
|
|
|
При |
этом величину N рассчитывают из |
простых соотношений |
||||||
классической кинетической теории газов [68, 69]. |
|
|
||||||
Д л я |
определения степени |
атомизации газа |
в струе |
и, следова |
тельно, парциального давления атомов, использовали метод щели Вреде [70]. Методика измерения концентрации атомов этим методом основана на том, что атомы, проходя через узкую щель, ширина ко торой меньше длины свободного пробега, рекомбинируют на ее стенках. Давление в объеме (1) до щели Вреде создается атомами и молекулами газа, в объеме (2) за щелью присутствует только моле кулярный газ. Объемы (1) и (2) соединяются с двойным манометром Мак-Леода, с помощью которого производят измерение давлений. Концентрацию атомов вычисляют по формуле
|
|
|
|
= |
Рх-Рг |
|
|
|
|
|
|
|
у * |
0,3 |
|
|
|
где |
ра |
— концентрация |
атомов |
в мм Hg; pL |
— давление в |
объеме |
||
(1) к рг |
— давление в объеме (2). |
|
|
|
||||
|
Большинство |
изученных в [ 1 , 66, 71, 72] |
металлов (Pt, |
Си, |
№ , |
|||
Fe, |
Ag) |
оказало |
очень |
сильное |
каталитическое воздействие |
на |
ато- |
марный азот и водород во всем интервале температур. При исследо вании температурной зависимости у существенным результатом яви лось обнаружение кажущейся энергии активации, величина кото рой составляла порядка нескольких килокалорий. Отметим, что в указанных работах измеряли не «истинный» или общий коэффици
ент рекомбинации, учитывающий |
также образование молекул газа |
в возбужденных состояниях [73], |
а тепловой, относящийся к обра |
зованию молекул в основном состоянии и связанный с выделением тепла. Один из интересных результатов [67] — открытие стабили зирующего действия аргона на атомарный газ.
Метод Шехтер и Рогинского [1] был рекомендован ими как метод определения теплот хемосорбции газов на твердых поверхностях [74, 75]. Теплоту хемосорбции рассчитывали при этом графическим
путем по точке |
пересечения |
кривой, |
выражающей |
функцию |
||||||
'g |
(Q — Щ, |
с прямой |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2,3RTm |
^ |
' ё |
v„ |
' |
|
|
|
где |
Q — искомая |
теплота |
адсорбции; |
|
Е — кажущаяся |
энергия |
||||
активации |
рекомбинации; |
Тт |
— температура, |
соответствующая |
||||||
максимуму |
на экспериментальной кривой Nr |
(Т), v 0 |
= 101 3 Ns, |
|||||||
Ns |
— число |
адсорбционных |
мест на |
1 |
см2. |
|
|
|||
|
Одна из первых работ по механизму |
процесса — [76], где деталь |
||||||||
но разработаны возможные элементарные стадии процесса |
гетероген |
ной рекомбинации атомов, включая не только схему адсорбция — рекомбинация атомов при ударе налетающего атома, но и схему адсорбция — рекомбинация в слое. Последняя, в частности, соот ветствовала экспериментам Лейпунского [77], изучавшего рекомби нацию атомов Н в вакууме при температурах от —180 до 0° С в заранее созданном слое атомов Н, адсорбированных на металлах.
Наиболее интересным результатом [761 является вывод темпе ратурной зависимости коэффициента рекомбинации, сделанный исходя из предположения, что адсорбция атомов следует изотерме Ленгмюра. Результат, полученный Шехтер,
прежде всего свидетельствует о том, что скорость |
процесса реком |
бинации увеличивается при возрастании энергии |
адсорбции газа |
на исследуемой каталитической поверхности. |
|
В дальнейшем была предложена схема химических реакций в тлеющем разряде, согласно которой эти процессы идут, в основном, через свободные атомы и радикалы и содержат гетерогенную стадию, определяющую скорость суммарной реакции. В свете этих пред ставлений разобраны кинетические особенности реакции синтеза аммиака в разряде [78] при ударе положительных ионов и при электронном ударе.
Другим важным калориметрическим методом является метод Смита [79]. В настоящее время он считается классическим и имеет много разновидностей. Сущность экспериментальной процедуры Смита заключается в пропускании атомов, образуемых в высоко
вольтном газовом разряде, в достаточно длинную |
диффузионную |
(условие диффузии: длина свободного пробега К |
2г) боковую |
трубку, часть внутренней поверхности которой покрыта исследуе мым материалом. Некоторая часть атомов теряется на покрытых стенках, остальная выделяет теплоту рекомбинации на небольшой пробе, покрытой некоторым высоко каталитическим веществом (платина для обнаружения Н и К О — для ОН — радикала).
Смит разработал теорию метода, позволяющую определять коэффициент рекомбинации из наклона прямой линии полулогариф
мической |
зависимости |
отношения |
разогревов |
АТ/АТ0 |
пробы от |
|||||
расстояния до разрядной трубки |
[79]. За основу им была |
положена |
||||||||
выведенная |
формула |
|
|
_i_ |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
п = « 0 е х р ( — р > 2 х), |
|
|
|
||||
где |
п — число атомов |
газа на |
расстоянии |
х; |
п0 |
— число атомов |
||||
газа |
при х — 0; у — коэффициент |
рекомбинации; |
р = |
(vc/4SD)4'i |
||||||
v — средняя |
тепловая |
скорость |
|
атомов; |
с — длина окружности |
|||||
диффузионной боковой |
трубки; 5 — площадь ее поперечного сече |
|||||||||
ния; |
D — |
коэффициент |
диффузии. |
|
|
|
|
|||
Многие исследователи используют различным образом |
видоизме |
ненный метод Смита. В частности, в [80] водород после прохождения через разрядную трубку попадал на катализатор-конус на медноконстантановой термопаре, пригоняемой к стенке системы и разме щаемой в центре водородного потока. Исследованные поверхности
[80] в порядке убывания |
активности располагались в виде ряда Pt, |
Со, N i , Си, бронза, Fe, |
Сг, Cd, Zn, парафин, Sn, несколько отлич-_ |
ного от ряда Бонгофера |
[81], а также [82, 83]. |
Воеводский и Лавровская [84, 85] определяли скорость взаимо действия на данной поверхности по разогреву термопары, помещен ной в тонкостенный кварцевый капилляр, покрытый снаружи исследуемым веществом. Абсолютные концентрации атомов измеря ли с помощью щели Вреде. Фактически это было одной из реали заций метода термоэлектрического зонда Кондратьева и Конд ратьевой [65]. Константа скорости гетерогенной реакции могла быть рассчитана из формулы
где Q — количество тепла, выделяющееся на 1 см2 поверхности капилляра за счет реакции атомов в 1 сек; q — тепловой эффект реакции, рассчитанный на один атом; /г — средняя концентрация
атомов в струе; Р = — константа скорости диффузии, Nu —
значение |
критерия |
Нуссельта |
для |
диффузии; |
D — |
коэффициент |
|
||||||||||||||||
диффузии; |
/ — расстояние от разряда до капилляра; W — |
скорость |
|
||||||||||||||||||||
струи. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
В работе [2] эти авторы исследовали рекомбинацию атомов водо |
|
|||||||||||||||||||||
рода на молибденовом |
ангидриде, |
а л ю м о с и л и к а т о м |
катализаторе, |
|
|||||||||||||||||||
активированном угле и показали, что |
|
уто, |
'• YAisi:Yc = |
50 : 5 : 1. |
|
||||||||||||||||||
|
Воеводский и Лавровская отметили критическое явление «за |
|
|||||||||||||||||||||
жигания поверхности» в соответствии с теорией Франк-Каменецкого |
\ |
||||||||||||||||||||||
; [86], когда в результате изменения внешних условий (общего давле- |
і |
||||||||||||||||||||||
ния |
или температуры) |
реакция |
переходит из кинетического режима |
'. |
|||||||||||||||||||
в диффузионный, что приводит к резкому повышению температуры, |
і |
||||||||||||||||||||||
например, |
от |
100—-200 до |
1000° С и выше. На основании |
|
анализа |
|
|||||||||||||||||
критических явлений BVI85] |
предложен |
|
метод определения |
энергии |
' |
||||||||||||||||||
активации Е процесса рекомбинации. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
Авторы |
[85] полагают, |
|
что |
из |
условий |
критического |
перехода |
|
||||||||||||||
коэффициент рекомбинации у и величина Е могут быть вычислены |
|
||||||||||||||||||||||
точнее, чем методом теплового баланса. На основании |
проведенных |
|
|||||||||||||||||||||
измерений у и применения некоторых положений теории переход |
|
||||||||||||||||||||||
ного состояния [87], в предположении об образовании на |
поверхности |
|
|||||||||||||||||||||
катализатора |
комплексов |
(# 2 ) а дсі |
в |
[84, |
85] |
рассчитано |
отношение |
|
|||||||||||||||
истинной |
поверхности |
катализатора |
к |
геометрической |
из |
данных |
|
||||||||||||||||
по рекомбинации |
атомов |
водорода |
и |
|
кислорода на |
Pt |
и |
ZnO • |
|
||||||||||||||
• С г 2 0 3 . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
При измерении термических характеристик пробы автором рас |
|
|||||||||||||||||||||
считаны абсолютные концентрации атомов и, как и предполагает |
|
||||||||||||||||||||||
теоретический |
аналяз, найдено, |
что коэффициент рекомбинации |
по |
|
|||||||||||||||||||
стоянен |
во всем относительно |
широком |
интервале |
концентрации |
|
||||||||||||||||||
атомов. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
Янг [481 предложил метод для исследования порядка хемилю- |
|
|||||||||||||||||||||
минесцентных |
реакций, коэффициента |
диффузии лабильных |
частиц |
|
|||||||||||||||||||
и |
каталитической |
активности |
поверхностей. Он |
основан |
|
на |
рас |
|
|||||||||||||||
чете скорости |
рекомбинации |
и |
интенсивности послесвечения. |
Д л я |
|
||||||||||||||||||
измерения малых концентраций атомов используется |
манометр |
|
|||||||||||||||||||||
Вреде [88] малой инерционности (1 сек) |
и высокой |
чувствительности |
|
||||||||||||||||||||
(р |
= |
Ю - 5 |
мм |
рт. |
ст.). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
В соответствии с [48] и [47] измерены коэффициенты диффузии |
|
|||||||||||||||||||||
атомов |
азота |
в молекулярном |
азоте |
и |
|
каталитическая |
активность |
|
|||||||||||||||
поверхностей |
серебра |
и окиси |
меди. При |
спектроскопическом |
на |
|
|||||||||||||||||
блюдении за затуханием послесвечения и соответственно за уменьше |
|
||||||||||||||||||||||
нием концентрации атомов в азоте, содержащемся в замкнутом со |
|
||||||||||||||||||||||
суде, в который вводили различные |
катализаторы, |
установлено, |
|
||||||||||||||||||||
что каталитическая активность (у) изученных поверхностей по от |
|
||||||||||||||||||||||
ношению к рекомбинации атомов |
N |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
а |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
Ьр + |
с |
' |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Где |
Ь, |
с — постоянные, |
характерные |
|
для |
данной |
поверхности; |
|
|||||||||||||||
а — постоянная, не зависящая от'природы поверхности. |
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
2 |
2—2052 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
НАУЧНО-ТЕХНИЧЕСКАЯ |
1 |
БИБЛИОТЕКА С б С Р |
В [891 показана зависимость от давления интенсивности неко торых инфракрасных и вакуумных ультрафиолетовых полос, име ющихся в атомном азоте.
Интересный вид люминесценции полупроводника, возбуждаемой
энергией, выделяющейся при рекомбинации радикалов |
или |
атомов |
|
на его поверхности, рассмотрен в [90]. Люминесценция |
обусловлена |
||
рекомбинацией электрона на активаторе, на который |
он |
попадает |
|
из зоны проводимости. В свою очередь, заброс электрона |
в |
верх |
нюю зону происходит с донорного уровня хемосорбированного ра дикала при его рекомбинации со свободным радикалом из газовой фазы. Теоретический расчет интенсивности люминесценции [90] по казал, что изменяя изгиб зон путем хемосорбции постороннего газа или наложения электрического поля, можно управлять интен сивностью люминесценции.
Аналогичный случай люминесценции твердых тел возбужден ной поверхностной рекомбинацией атомов исследован в [91]. Абсо лютные значения энергии, выделившейся при гетерогенной реком бинации атомов N на СаО в виде люминесценции и тепла, были из мерены актинометром и калориметром. Теплоту, выделившуюся при рекомбинации атомов азота на MgO, также измеряли, а энер гию люминесценции оценивали сравнением ее интенсивности све чения с интенсивностью свечения СаО. Отношение энергии, выде лившейся в виде люминесценции, к тепловой энергии для СаО ока залось равным ~ 2 • Ю - 3 , для MgO — 8 • Ю- "5 . Выделение тепла на СаО и MgO объяснено при этом с позиций представлений о про цессе гетерогенной рекомбинации атомов, развиваемых Вайсом с сотрудниками [93].
В работах школы Вайса [93, 94, 95, 96, 97, 98, 99] развиты но вые калориметрические методы определения общего коэффициента
рекомбинации, |
основывающиеся |
на методе Смита, но более точные |
и удобные для |
расчета величины |
у. |
Вуд и Вайс рассчитали [94] коэффициенты рекомбинации ато мов водорода на поверхностях титана, ванадия, хрома, марганца,
железа, |
кобальта, никеля, |
меди, |
палладия, платины, |
золота, |
се |
|||
ребра |
при |
комнатной |
температуре. Коэффициент рекомбинации |
|||||
у' определяли, исходя |
из безразмерного параметра |
|
|
|||||
|
|
|
б' |
= |
(4Dtl)/y'cR, |
|
|
|
где Da |
— коэффициент |
диффузии |
атомов через молекулярный |
газ, |
||||
с — средняя |
квадратичная |
скорость атомов, R — радиус |
цилиндра. |
Те же авторы [49] измерили каталитическую активность титана, никеля, меди, алюминия, палладия, вольфрама и платины при взаи модействии атомов водорода, азота и кислорода при повышенных температурах, вплоть до 1300° К- Экспериментально каталитиче скую активность указанных металлов определяли в стационарных условиях в цилиндрической трубке с подвижной пробой, содержа щей проволоку из активного металла. Теоретический анализ этой системы с помощью безразмерного параметра б (диффузионное число
Рейнольдса) позволил оценить коэффициент поверхностной реком бинации из измерений относительной концентрации атомов на пробе в различных точках трубки.
Указанная методика справедлива в режиме |
вязкого |
течения, |
||
где применяются уравнения диффузии. В то |
же |
время |
измерения |
|
могут быть использованы для исследования |
перехода |
от |
вязкого |
течения к свободно-молекулярному при уменьшении давления в системе и радиуса трубки. В [49] впервые было обращено,внимание на растворение водорода в кристаллической решетке некоторых из ученных металлов и влияние оклюзионной способности на адсорб ционные процессы.
Кинг и Вайс [100] при 365—500° К изучали кинетику рекомби нации атомов Н с напыленными пленками углерода при суммарном давлении газа 0,02—0,1 мм рт. ст. Найдено, что углерод пленки расходуется на химическую реакцию двумя процессами, протекающи
ми |
с |
различными скоростями и энергиями |
активации, |
равными |
||
9,2 |
и |
7,1 ктлімоль |
соответственно. Кинетика |
этой реакции оказа |
||
лась связанной со степенью |
кристалличности |
пленки. |
Основными |
|||
продуктами реакции являются С Н 4 и С 2 Н 0 . Кроме того, |
происходит |
|||||
рекомбинация атомов Н на пленке углерода. Энергия |
активации |
|||||
этой |
|
реакции 2,3 |
ккал/моль. |
В изученном интервале температур ре |
комбинация атомов водорода преобладает над образованием угле водородов.
Задача о замене трубки бесконечной длины на каталитический зонд в экспериментах по рекомбинации атомов решена в [98]. Введение каталитической пробы аналитически трактуют как задачу о системе с трубкой определенной длины [101], стенки которой обладают коэффициентом рекомбинации у', отличным от у для про бы. Решение задачи сводится к нахождению трех функций, одна из них выражает профиль концентрации атомов в трубке бесконеч ной длины, вторая — в трубке конечной длины, а третья представ ляет экспериментальное соотношение между концентрацией атомов на пробе и положением пробы.
Дальнейшее уточнение выведенных ранее граничных условий для рекомбинации атомов на каталитической поверхности прове дено в [102] методами математической физики. Безразмерный па раметр 8 модифицируется и принимает вид
Эта поправка становится важной для поверхностей с большими коэффициентами рекомбинации; так, при у = 0,2 поправка дости гает 10%. Результатом работы [102] является также вывод уравне ния для диффузии атомов в присутствии каталитической поверх ности.
Различные особенности диффузии и гибели атомов рассмотрены [101, 96, 97] в зависимости от геометрии экспериментальной систе мы. При этом динамика радикальных реакций [101] на поверхности
2* |
19 |