книги из ГПНТБ / Стабильность свойств ферритов. (Анализ физических свойств при внешних воздействиях, прогнозирование. Элементы проектирования)
.pdfвисимости в некотором интервале нагрузок линеины и обладают некоторым порогом чувствительности. Для сердечников с большей чувствительностью предел пря молинейности и порог чувствительности сдви гаются в сторону мень ших нагрузок. Измене
ния |
всех |
параметров |
||
носят упругий |
харак |
|||
тер |
вплоть |
до |
величин |
|
напряжений, |
|
близких |
||
к пределам |
|
прочности. |
||
Снижение |
|
величины |
||
максимального |
рабоче |
|||
го |
поля и |
|
увеличение |
|
температуры |
|
повыша- |
10* |
147 |
ют чувствительность сердечников к действию механиче ских напряжений.
На рис. 3.62 для сердечников марки 0,27 ВТ показано характерное для ферритов с ППГ влияние температуры на зависимость этих параметров от механических напря жений на примере параметров, наиболее чувствитель ных к механическим напряжениям (сигнала неразру шенной единицы Д£/1Л и времени перемагничивания 4). В работе [163] отмечается снижение магнитоупругой чув ствительности параметров при увеличении пористости ферритов.
Эффект встряски («шок-эффект»)
Эффект встряски заключается в специфичности воз действия на ферромагнитные материалы динамических нагрузок (ударов и вибраций). Известно, например, что металлические магниты размагничиваются от удара, тог да как статические механические нагрузки на их намаг ниченность не влияют. По литературным данным «шокэффект» наблюдался лишь у Ni-Zn ферритов [104, 192]. Специфика воздействия удара на магнитное состояние ферромагнетика теоретически [12] объясняется прохож дением через образец упругой волны. Необратимый ха рактер воздействия встряски связан с наличием в фер ромагнетике магнитных структур, характеризующихся состоянием неустойчивого энергетического равновесия.
Причиной такого состояния может служить разнофазность механической структуры, наличие в ней вклю чений, примесей, дефектов и т. п. Проходящая через об разец в момент встряски упругая волна переводит его магнитную структуру в состояние, соответствующее бли жайшему минимуму энергии, что и вызывает необрати мые изменения магнитных параметров. Такие изменения после ударов с перегрузкой до 1000 g и длительностью импульса т < 1 мс наблюдались у некоторых Ni-Zn фер ритов. При этом величина цн изменялась на 10—15% и величина добротности Q — до 20%.
В работах [34, 56, 162] отмечается, что воздействие на феррит упругой волны аналогично воздействию пере менного поля с затухающей амплитудой при получении идеальной кривой намагничивания. Слабое магниДное поле или слабые внутренние напряжения «используют упругую волну в своих интересах» [22, 34]. На результат
148
воздействия удара влияет распределение внутренних на пряжений. Отмечается [34], что эффект удара совпадает
с эффектом |
резкого изменения |
нагруженности образца, |
в частности, резкого снятия нагрузки. |
||
При этом |
в момент удара |
(так же, как и в момент |
резкого изменения механической нагрузки) наблюдается рост магнитной проницаемости. Последействие удара не отличается от последействия статических механических нагрузок. В настоящее время установлено, что для объ яснения «эффекта встряски» может быть предложена еще одна физическая модель, несколько расходящаяся с изложенными выше представлениями. При снятии за висимостей начальной магнитной проницаемости от ме ханических напряжений было замечено влияние скоро сти изменения нагрузки. Особенно сильно этот эффект проявляется у ферритов марок 1500НМЗ и 1000НМЗ, имеющих максимум на кривой ц = ф(а).
На рис. 3.63 видно, что при увеличении скорости из менения нагрузки т в образце феррита марки 1500НМЗ
(т= 1,6 кПа/с; 18 кПа/с, 42 кПа/с, 125 кПа/e) величина этого максимума растет и положение его смещается в сторону больших напряжений. На рисунке также по казаны кривые снятия нагрузки (пунктирные линии). Начиная с максимума, эти кривые расходятся с кривой нагрузки. Величина расхождения (гистерезиса) также растет с увеличением скорости, а после полной разгруз ки релаксирует к нулю, что говорит о «вязкостной» при-
149
роде явления. Исходя из этого, предлагается следующая физическая модель, проиллюстрированная на рис. 3.64.
Изменение нагрузки вызывает смещение доменных границ, которое может происходить скачкообразно (ме ханические скачки Баркгаузена наблюдались целым рядом авторов [102, 147]). Среднестатически элементар ное приращение напряжений До вызывает мгновенный «всплеск» проницаемости Дцо= (;Да. При определенной скорости изменения нагрузки rn— a/t всплески следуют с интервалами At=Ao/m. Если /Д ^ т р, (тр—время релак
сации), то за время At происходит полная релаксация, что соответствует статической зависимости р=<р (а) (кри вая 1). При Д7<тр отдельные всплески накладываются друг на друга, что приводит к накоплению приращений Ар, относительно статической зависимости (кривая 2). Элементарный вклад в это динамическое приращение от каждого всплеска (Дрд) определяется по теории магнит ного последействия [146] через функцию последействия G(t) в виде Дрд = Дро[1—G(A^)]. Изменение напряжений на величину |ба| вызовет « —| ба|/Асг всплесков, а сум марное динамическое приращение р составит
Дрд« = |
|53| ^ - [ 1 —О(Д0]. |
(3.16) |
Добавив динамическое приращение (3.16) к стати |
||
ческой зависимости |
ра = р + аст, получим общую зависи |
мость в виде р0 = р + аа + ДрдЦ или р0 = р + а о + а і|0 0 |, где аі = с[1—G(ДОЗ-
150
Для случая равномерного закона распределения вре мен релаксации в промежутке xmin<>&t<xmax,
(At = Ao/m)
|
|
__ |
Г . |
|
, |
ln До |
■ |
ln т |
|
|
|
а1 |
С I |
~ |
~ ln |
|
|
’ |
|
где |
b — константа, |
или в общем виде |
|
|
|||||
|
|
|
= |
[а—I- я з-}-18з I (с,-f-с2 Іи/ті), |
(3.17) |
||||
где |
а, |
Сі и с2— постоянные, характеризующие |
свойства |
||||||
материала. |
|
нагружения |
|б о |= а |
уравнение (3.17) |
|||||
|
Для |
случая |
|||||||
примет |
вид: |
|ів = |л,+ Л0, |
где Л0= а + с1 + с2 ln т . |
Следует |
отметить, что формула (3.17) описывает наблюдаемый гистерезис при снятии нагрузки. Зависимость (3.17) по казывает, что увеличение скорости нагружения изменя ет зависимость ц = ф(а) в диапазоне скоростей
(AoJXmin) (АсГ/Хтах) •
При т-тіп^'Аа/Хтах имеем статическую зависимость. При гптах>Ао/хтіп наступает «насыщение» динамиче ского эффекта.
Предложенная модель хорошо согласуется с экспе риментальными данными; она позволяет объяснить все эффекты, связанные с воздействием на ферриты ударов, вибраций или резких изменений давлений, а также осо бенности поведения в этих условиях ферритов различ ных марок. В связи с большой магнитной вязкостью Mn-Zn ферритов (большие величины коэффициента дезаккомодации и тр) интервал [«Win, лежит у них в диапазоне сравнительно небольших скоростей и вели чина с=Ацо/Ао невелика. Максимальная динамическая
чувствительность не превышает статическую |
более чем |
|
в три раза, |
а «насыщение» эфекта наступает при дли |
|
тельностях |
импульсов изменения нагрузки |
(ударных |
импульсов) |
порядка нескольких миллисекунд. |
У существенно менее вязких Ni-Zn ферритов эффект повышения чувствительности ощущался только начиная с больших скоростей, соответствующих ударным наірузкам с длительностями менее 0,5 мс. Этим и объясняется сильная чувствительность Ni-Zn ферритов к непосред ственным ударам и падению, приводящим к большим
151
перегрузкам, которые действуют очень короткими им пульсами, соответствующими частотам собственных ме ханических колебаний сердечников.
Рассмотренная модель позволила предсказать эф фект накапливающегося увеличения р при воздействии вибрации или последовательных многократных ударов. Так при воздействии на кольцевой ферритовый сердеч ник марки 1500НМЗ, нагруженного инерционной массой 1 кг, вибрации до 200 Гц с перегрузкой до 10 g, наблю далось плавное изменение проницаемости до +20%-
Представляет интерес тот факт, что как для Mn-Zn, так и для Ni-Zn ферритов действие импульсного изме нения механических нагрузок аналогично действию од нополярных импульсных магнитных полей, что позволяет разработать объективные методы оценки наблюдаемых динимаческих эффектов.
Следует однако отметить, что даже незначительное изменение величины р при большой скорости изменения, которая может иметь место при ударах или вибрации, приводит к изменению по времени соответствующего магнитного потока, это вызывает в обмотке сердечника значительную наведенную ЭДС, которая создает удар ные или вибрационные шумы.
Изменение среднего значения напряжения на обмот ке при этом может составить
A U |
Др |
I |
1 1 |
оЩр |
|
|
U |
|і |
1 в |
ц |
Л |
' |
|
где U — напряжение, со — частота |
|
рабочего |
поля, т — |
|||
длительность переднего |
фронта. |
|
и формы |
импульса |
||
В зависимости от длительности |
изменения р величина АU/U может достигать значитель ных величин [61].
Определение допустимых механических нагрузок
В § 3.1 дается подробный анализ механических на грузок, действующих на ферриты при их применении в элементах и узлах радиоэлектронной аппаратуры. Там же приводятся примеры расчета вызываемых динами ческими и статическими нагрузками механических на пряжений. Задача определения допустимых механических нагрузок сводится к тому, чтобы величины вызываемых ими, так называемых, расчетных напряжений арасч не
152
превышали величин допустимых напряжений од, т. е. чтобы выполнялось условие: Орасч^Од. Допустимые ме ханические напряжения, в свою очередь, определяются исходя из величин предельных механических напряже ний аПр с учетом коэффициентов запаса п\
Од —Опр/п. |
(3.18) |
Как уже говорилось, при определении величин допу стимых механических напряжений в ферритовых деталях приходится учитывать величины трех предельных на пряжений: предела прочности — оПч; предела устойчи вости параметров— ауш предела обратимости парамет ров— СоцДанные, необходимые для определения этих величин, приведены в предыдущих параграфах. Следует заметить, что при определении 0 уп и а 0п по зависимо стям параметров ферритов от механических нагрузок и напряжений для разомкнутых магнитопроводов, надо учитывать стабилизирующее действие размагничиваю щего фактора, описанное формулой (3.13).
Вопрос о том, какую из трех величин механических предельных напряжений следует использовать при опре делении величины допустимого напряжения по формуле (3.18), решается на основе следующих соображений. Допустимые рабочие нагрузки не должны вызывать не допустимого изменения параметров феррита и его раз рушения.
Очевидно, что если
где «пч и ПуП— сответственно коэффициенты запаса прочности и запаса устойчивости параметров, то вели чина допустимого механического напряжения должна определяться исходя из предела устойчивости парамет ров, если же а Пч / « п ч < 0 у п / % п , — то исходя из предела прочности. Аналогично допустимые нерабочие нагрузки определяются исходя из соотношения предела прочности и предела обратимости параметров. Допустимые меха нические напряжения в этом случае определяются по пределу прочности, если
(3.19)
где По в — коэффициент запаса обратимости параметров. Следует отметить, что на практике из-за больших
153
величин cron, как правило, выполняется соотношение (3.19) и поэтому нерабочие нагрузки определяются по пределам прочности.
Для.случая статических нагрузок все коэффициенты запаса рекомендуется выбирать равными:
Цдч = tly п = tlo п = 3.
Эти же величины рекомендуется выбирать при одиноч ных ударах и линейных перегрузках. Запас прочности при вибрациях и многократных ударах рекомендуется брать не менее 10. При всех видах динамических нагру зок в (3.16) следует вводить коэффициент динамичности
Кд . В этом случае формула примет вид:
сГ д ^ ;(а Пр/«)^Сд-
Глава 4
ВЛИЯНИЕ ТЕПЛОФИЗИЧЕСКИХ СВОЙСТВ ФЕРРОМАГНИТНЫХ ДИЭЛЕКТРИКОВ НА ТЕПЛОВЫЕ РЕЖИМЫ ЭЛЕМЕНТОВ РАДИОЭЛЕКТРОННОЙ АППАРАТУРЫ
4.1. |
ВЛИЯНИЕ ТЕП Л О ВЫ Х |
Р Е Ж И М О В Н А Н А Д Е Ж Н О С Т Ь |
|
И С Т А Б И Л Ь Н О С Т Ь |
Ф ЕРРИ ТО ВЫ Х И З Д Е Л И Й |
При |
разработке различной радиоэлектронной аппа |
ратуры большое внимание уделяется анализу тепловых режимов работы проектируемых конструкций, при этом особые трудности возникают в связи с тенденцией мик роминиатюризации. Одной из основных проблем, возни кающих при этом, является отвод тепла от деталей и блоков аппаратуры, так как с уменьшением размеров возрастает их разогрев в процессе функционирования вследствие уменьшения теплоотводящих поверхностей; кроме того, компактное расположение деталей обуслов ливает их взаимный разогрев, что еще более усложняет теплоотвод. Использование систем принудительного ох лаждения, в свою очередь, усложняет конструкцию устройства и делает ее менее надежной. Кроме того, мо жет оказаться, что система охлаждения будет больше и тяжелее самого устройства, что не позволит осущест вить комплексную микроминиатюризацию.
Интересные данные по исследованию условий тепло отвода в радиоэлектронных устройствах приведены в [168]. В этой работе обсуждаются основные проблемы теплоотвода, возникающие в связи с микроминиатюриза цией аппаратуры и приводятся некоторые результаты. Например, сотрудникам американской компании «Ge neral electric» удалось использовать тепло, образующе еся в приборах, непосредственно для накала радиоламп, что позволило создать принципиально новую конструк цию (без нитей накала). Кроме того, на основе спецкерамик и компактных блоков на базе танталовых подло жек были разработаны и изготовлены напылением в условиях вакуума емкости, сопротивления и даже индук тивности, способные работать при температурах до 500 °С. Этой же фирмой были разработаны логические
155
йхемы с двумя устойчивыми состояниями в виде коіѵЕ пактных блоков, выдерживающих высокие рабочие тем пературы.
Рассмотренный пример показывает, что решение кон кретных задач ори тесном сотрудничестве специалистов различных специальностей приводит к техническому прогрессу в области электроники. Выполненные микро модульные конструкции имеют высокую надежность, так как даже при высоких рабочих температурах практиче ски отсутствуют внешние факторы, влияющие на доб ротность схемы, а прямое соединение отдельных деталей исключает необходимость в соединительных проводах, — все это ведет к упрощению схем и уменьшению числа отказов при работе. Можно было бы привести еще ряд примеров, характеризующих необходимость анализа тепловых режимов работы различных радиоэлектронных приборов, однако рассмотренный пример является весь
ма убедительным и наглядным. |
в |
этой области особое |
||
Среди |
отечественных работ |
|||
место занимают исследования |
Г. |
Н. Дульнева |
[35, 37], |
|
в которых |
наиболее полно рассматриваются |
тепловые |
режимы работы широкого класса деталей, блоков и узлов радиоэлектронной аппаратуры в стационарном и регулярных режимах; предлагаемые методы расчетов обладают достаточной для практики точностью и срав нительной простотой.
Однако в указанных работах не рассмотрена весьма обширная группа радиоэлектронных приборов, относя щихся к технике СВЧ диапазона. Тепловые режимы этих приборов в настоящее время изучены слабо, хотя име ется ряд исследований, носящих, как правило, частный характер [15, 17, 50, 68, 128, 143]. В связи с интенсивным развитием техники СВЧ диапазона, в которой широко используются ферритовые детали различной конфигу рации, состава и структуры и повышенными требовани ями, предъявляемыми к надежному функционированию, стабильность и надежность работы ферритовых устройств СВЧ при различных внешних воздействиях приобретает особенно важную роль. Известно, что работоспособность аппаратуры ухудшается с повышением температуры, по этому расчет надежности проводится при условии, что перегрев элементов не выходит за заданные пределы. Если температура внутри ферритового устройства пре вышает эти пределы, то происходит ухудшение его основ-
156