книги из ГПНТБ / Физико-химические методы исследования цементов учеб. пособие
.pdfсоприкоснутся друг с другом, структура станет '.менее устой чивой (рис. 26). При дальнейшем уменьшении катион приоб ретает возможность свободно перемещаться в промежутке между анионами. Такое положение создает неустойчивость структуры и может повлечь за собой уменьшение координаци онного числа, т. е. полную перегруппировку ионов (рис 2 в
г, Д).
Пределы устойчивости различных координационных чи сел легко вычислитьНапример, предел устойчивости для: К.Ч-6. Шесть анионов, окружающих катион, располагаются, по вершинам октаэдра (рис. 3). Диагональ квадрата 2гп + 2гк =
|
|
= 2га ]/2, |
откуда |
- |
=1^2 — 1 = 0,41. |
Это |
||
|
|
|
|
|
К |
|
|
|
|
|
отношенне будет нижним пределом устой |
||||||
|
|
чивости 'структур с координационным чис |
||||||
|
|
лом 6. Если радиус аннона будет меньше |
||||||
|
|
радиуса катиона, то предел |
г„ : гк будет |
|||||
|
|
обратной |
величиной |
значения нижнего |
||||
|
|
предела |
1 : 0,41=2,41. Эта величина |
бу |
||||
Рис. |
3 Сечение окта |
дет |
верхним. |
пределом |
устойчивости |
|||
структур |
с К.Ч-6. На рис- 4 приведены |
|||||||
эдра |
через центры че |
пределы отношений |
радиусов ионов |
для |
||||
тырех ашюнои |
различных координационных чисел.
Рис. 4. Пределы устойчивости для различных координационных чисел
Представление о шаровидной форме ионов справделиво лишь в первом приближении. Если нон будет находиться в электрическом поле, то центры тяжести противоположных элек трических зарядов разойдутся, образуя диполь. Форма иона,
следовательно, отклонится от шаровой. Дипольный |
момент р |
|
пропорционален |
напряженности поля Е и измеряется про |
|
изведением сдвигаемого заряда Ze на дипольное |
расстояние |
|
d между центрами |
зарядов: р=о.Е = Zed. Коэффициент про |
порциональности а называется коэффициентом деформируемо сти иона или поляризуемостью. Его величина приблизитель но постоянна для данного иона во всех структурах. Ниже при ведены значения а для некоторых катионов н анионов:
Li + |
Na + |
К+ |
Mg*+ |
Al3 ь |
SP+ |
0,075 |
0,21 |
0,87 |
0,12 |
0,065 |
0/43 |
I - |
c i - |
Br- |
J - |
S-’- |
O2- |
0,99 |
3,05 |
4,17 |
6,23 |
7,25 |
3,12 |
В кристаллах каждый ион всегда находится в электриче |
|||||
ском поле других |
ионов. В изолированной ионной молекуле |
поляризующее действие имеет односторонний характер и вы зывает образование диполя н укорочение расстояния между центрами ионов (рис. 5)-
Положительно заряженный ион |
|
|
4* |
|||
будет отталкивать ядро |
аниона и |
|
|
|||
индуцировать |
больше |
отрицатель |
|
|
|
|
ных зарядов на ближайшей к нему |
|
|
|
|||
стороне |
аниона. Вследствие этого |
|
|
|
||
плотность собственного |
электронно |
|
|
|
||
го облака с этой стороны у него бу |
|
|
|
|||
дет меньше и в результате односто |
Рис. |
5. |
Взаимодействие |
|||
роннего |
действия поляризации ша |
двух |
попои: а — без уче |
|||
ровая форма |
будет нарушена. Рас |
та эффекта полярмз шип, |
||||
стояние между нонами будет умень |
ö — с |
учетом эффекта |
||||
|
поляризации |
|||||
шенным |
по |
сравнению с суммой |
|
|
|
|
r„-f гк. |
Чем больше радиус иона н чем меньше его заряд, тем* |
легче он будет поляризоваться; этому условию хорошо удов летворяют анноны. Катионы же, напротив, характеризуются; меньшими размерами и часто большими зарядами. В силу это го они поляризуются значительно слабее, но способность по ляризовать соседние ионы у катионов тем сильнее, чем они; меньше и чем больше их заряд.
В кристаллической решетке необходимо считаться с од новременным действием на один нон нескольких симметрично' расположенных ионов (рис. 6). Поэтому образование диполя
ѳв кристалле не обязательно, но обяза тельно сокращение расстояния между ионами и часто также уменьшение коор
ѳдинационного числа. Поляризация понов-
втой или иной мере имеет место во всех
кристаллах. Возрастание поляризации и.- параллельное уменьшение координацион ного числа влечет за собой переход от ти пичных ионных (координационных) структур !к (молекулярным.
Кристаллы многих химических элементов и соединений' построены по принципу наиплотнейшей упаковки. Наиболее-
важными для кристаллохимии являются кубическая и гексаго нальная упаковка (рис. 7). Плотность заполнения пространст ва шарами в обоих случаях одинакова, но симметрия в рас положении шаров различная. Процент занятого шарами прост ранства (при условии их касания) для обеих упаковок равен 74,25, промежутки составляют, следовательно, немногим более одной четверти обіцего объема. Однако между этими упаков-
.камп существует и практически важное различие: в гексаго нально]! структуре имеется лишь одно направление, нормаль-
.но к которому расположены плотнейшие плоские слон, тогда :как в кубической таких направлений четыре, соответственно четырем объемным диагоналям куба-
Рис. 7. Плотнейшие упаковки шаров: а — кубическая, б — гексагональная
Свободное пространство между шарами в плотнейших упаковках соответствует пустотам двух родов. Одни окруже ны четырьмя шаірамм п имеют, следовательно, координацион ное число 4, другие располагаются между шестью шарами, т. е. имеют координационное число 6. Центры четырех шаров, меж ду которыми образуется пустота первого рода, располагают ся по івершіпнам тетраэдра (рис. 8а), поэтому пустоты с КЧ-4 называются тетраэдрическими. Центры шести шаров, замы кающих пустоту второго рода, расположены по вершинам ок таэдра (ірпс. 8 6), поэтому пустоты с КЧ-6 называются окта- :эдрнческнмн. '
Размеры этих пустот обусловлены пижиимн пределами от ношений радиусов для координационных чисел 4 и 6 (табл. П. Если радиус шаров упаковки принять за единицу, то радиусы шаров, которые могут быть помещены в тетраэдрические, и ок таэдрические промежутки, будут выражаться соответственно
Рис. 8. Типы пустэт п плотнейших уппковюх: а — тетраэдрическая; б — октаэдрическая
числами 0,22 и 0,41. На п шаров, уложенных .плотнейшим образом, приходится п октаэдрических пустот и 2п тетраэдри ческих, т. е. на 1 шар плотнейшей упаковки приходится 1 октаэдраческая и 2 тетраэдрических пустоты. Это относится как к кубической,так и к гексагональной упаховке. Обе структуры отличаются друг от друга не количеством и размерами пус тот, а их взаимным расположением. ;
Принцип плотнейшей упаковки остается справедливым и для ионных химических соединений, каковыми в большинстве своем являются силикаты. Размеры анионов, как правило, зна чительно больше размеров катионов- В ионных структурах анионы располагаются по одному из законов плотнейшей упа ковки, а катионы — в промежутках между анионами, в пусто тах. Этим объясняется тот факт, что самыми распространен ными координационными числами для катионов являются 4 іг 6. Но катионы обычно не заполняют всех пустот между анно нами. Так, в структурах Li20, Na20 и дркатионами запол нены только тетраэдрические пустоты, а в структуре А120 3 — только 2/'з октаэдрических пустот.
Наличие в структурах кристаллов незаполненных пустог обусловливает возможность внедрения в кристаллическую ре шетку посторонних атомов или ионов, что часто сопроьождается искажением решетки и повышением химической активно сти соединения.
Некоторые общие принципы, лежащие в основе струк тур всех ионных кристаллов, были сформулированы Л. Паулпнгом в виде пяти правил;
1. Каждый катион окружен анионным многогранником;, ^расстояние между катионом и анионом равняется сумме ионіных радиусов катиона и аниона, а координационное число»
-■катиона определяется отношением ионных радиусов катиона
шаниона.
2.Общее усилие всех валентных связей, действующих на аннон со стороны тех катионов, в многогранниках которых'
-одновременно находится данный анион, стремится |
уравнове-( |
-сить его заряд. |
; |
3. Наличие у соседних анионных полиэдров общих ребер! |
|
Срис. 9 а, в), H особенно общих граней, уменьшает |
устойчп-і |
твость структуры, если отношение величины радиусов прибли-1 экается к нижней границе устойчивости полиэдра.
4. Если в структуре имеется несколько видов катионов, тоі те, валентность которых больше, а координационное число
JPHC 9 Типы структур из тетраэдров и октаэдров: а — галит
.NaC!, б —сфалерит ZnS, в—рутил ТЮ2, г—кристобалнт Si02
імепьше, стремятся расположиться так, чтобы не связывать элементы полиэдров друг с другом. Самой устойчивой струк турой будет такая, при которой соседние полиэдры соприка саются вершинами (рис. 9 6, г)-
5. Число существенно различных составных частей в кри сталле стремится быть наименьшим, т. е. катионы, окружаю щие все химически однородные анионы, должны быть по воз
можности одинаковыми. |
, . ( |
|
. ' . |
2. КРИСТАЛЛОХИМИЯ СИЛИКАТОВ |
|
Силикаты составляют треть всех природных минералов. Почти все породообразующие минералы, составляющие зем ную кору, являются силикатами. Немаловажное значение си ликаты имеют в промышленности. Керамическая и стекольная тіромышлениость, промышленность строительных материалов целиком базируются на силикатах.
Силикаты самые сложные по химическому составу из всех классов неорганических веществ. Они включают вещества, со держащие Si и 0 2 вместе со многими другими элементами. Тот факт, что большинство силикатов нерастворимо в воде, весьма затруднял структурно-химическое изучение их обычны ми химическими методами.
Только появление рентгеноструктурного анализа позволи ло выяснить правильные структурные формулы этих соедине ний. Расшифровка структур силикатов явилась одним из важных достижений кристаллохимии, коренньим образом из менившим прежние химические представления о структуре си ликатов. >
Кристаллохнмическне исследования силикатов показали, что они не имеют раздельно существующих молекулАтом кремния всегда имеет координационное число 4, т. е. ближай шими атомами, окружающими его, является 4 атома кислоро да, образующие тетраэдр.
Радикалы |
[SiOi]1- охотно объединяются друг |
с дру |
гом через общие |
атомы кислорода, нейтрализуя их |
валент |
ность. В результате образуются более сложные радикалы поликремниевых солей. Такое объединение радикалов [SіО-i]1— происходит только путем обобщения вершин тетра
эдров, а не ребер или граней. Однако в каждом |
тетраэдре |
|
SiOj могут быть обобщены 1, 2, 3 |
или все четыре |
вершины. |
В результате получается большое |
разнообразие |
отношений |
Si : О в силикатах. Различные по форме сочетания взаимно связанных SiO^-тетраэдров носят название кремнекислородного мотива структуры.
Не все атомы кислорода в силикате обязательно входят в кремнекпслородный мотив, часть из них может оставаться вне этого мотива — это так называемые свободные ионы ки слорода. Одновалентные ионы ОН~, F - и др., а также неііт
ральные частицы, например Н20, никогда не входят в кремнекислородные мотивы. AI и некоторые другие элементы могут замещать в кремнекнслородном мотиве часть атомов Ь і . При этом образуется алюмокремникиелородный мотив, причем AI отнюдь не всегда имитирует в силикатах кремний.
Кремпекнслородные и алюмокнслородные мотивы — ра дикалы — не всегда бывают конечных размеров, как это ха рактерно для других солей кислородных кислот. Они часто об разуют бесконечные цепи, листы или трехмерные каркасы. Изучение структур таких силикатов обычными химическими методами невозможно, так как при изменении агрегатного со стояния неизбежно разрушение радикалов бесконечной цепи (листы пли трехмерные каркасы). Изучение структур таких силикатов обычными химическими ліетодамін невозможно, так как при изменении агрегатного состояния >нензбежно разру шение радикалов бесконечной протяженности.
Существует несколько классификации силикатов, основан ных «а различии характера кремнекпслородных радикалов, способов их сочленения, степени основности и т. д. По харак теру кремнекпслородных радикалов все силикаты делятся на 2 большие группы:
Кис. 10. Строение кремнекисло родных мотивов конечных раз меров
а) с кремнекислородными радикалами конечных разме ров,
б) с кремнеккслородными радикалами бесконечных раз меров.
Состав и строение кремнекнслородных мотивов конеч ных размеров представлены па
рис. 10 и в табл 2. Изоморфное замещение кремния алюмини ем в силикатах, имеющих ради калы конечных размеров, не характерно.
Радикалы Si —О-мотивов конечных размеров
|
Химический |
Заряд |
Заряд да |
|
Ферма радикала |
состав |
|||
радикал,: |
1 атом |
|||
|
радиола |
|||
|
|
|
||
Тетраэдр |
ISiOJ |
- 4 |
— 4 |
|
Сдвоенный тетраэдр |
[ S i a0 7 ] |
- 6 |
- 3 |
|
|
|
|
о |
|
5 сочлененных тетраэдров |
[Sî.O,*l |
- 1 2 |
— 9— |
|
“5 |
||||
Трехчленное кольцо |
[ S i 3o 0j |
- б |
__О |
|
|
||||
Четырехчленное кольцо |
[S i.J 0 1о] |
- 8 |
- 2 |
|
Шестичленное кольцо |
[ S ißOls] |
- 12 |
—2 |
|
Сдвоенное . шестичленное |
|
|
|
|
-сольдо |
l ü i 12O30J |
- 1 2 |
—1 |
Состав и строение силикатов с Si—0-радикалами беско нечных размеров представлены на рис. 11 и в табл. 3.
Рис. 11. Строение кремнекислородиых мотивов бесконечных
размеров: а — типы кремнекислородиых цепочек, |
б |
-— |
кремнекислородиых слоев |
} |
Гос. в*‘5«йЧ«8> |
|
|
н ау н н о -тох и п ’-.-сі |
|
|
библ:-.о :окл о |
|
|
ЭКЗЕМПЛЯР |
ЧИТАЛЬНОГО 3 /
Таблица 3 Радикалы Si—O -IHOTÏIEOB бесконечных размеров
Форма радикала |
Химический |
Заряд |
|||
|
|
|
знак радикала |
па 1 ато |
|
Цепочка |
|
|
[ Sі Оз]133 |
_ 2 |
|
Сдвоенная |
цепочка |
с 4-член- |
|
|
|
ными кольцами |
|
ISloOsl1» |
— 1 |
||
Сдвоенная |
цепочка |
с 6-члсины- |
[м.,0,,]1“ |
1 |
|
нц кольцами |
|
|
- ’.т |
||
Сдвоенная цепочка с 8-членными |
|
||||
|
2 |
||||
кольцами |
|
|
[SI„017]'» |
||
|
|
_ 1 з |
|||
Лист с 6-членными кольцами |
[S:20 5]S» |
||||
— 1 |
|||||
Лист с 4- и 8-члеиными кольца- |
|
|
|||
НИ |
|
|
[S'a^Vi2“ |
—1 |
|
Лист с 5-членными кольцами |
[Si30 7l2 о |
■2 |
|||
~ 3 |
|||||
|
|
|
|
В силикатах плотнейшую упаковку составляют ионы кис лорода, гидроксильные ноны или изоморфно замещающие их ионы фтора. Все структуры силикатов с точки зрения теории
.плотнейших упаковок можно разделить на следующие:
1.Структуры подчиняются плотнейшим упаковкам.
2.Структуры, в которых плотнейшая упаковка охватыва ет не все анионы (О2 - ; OH“ ; F- ) силиката. Часть из них рас полагается в пустотах между шарами плотнейшей упаковки. Это структуры, являющиеся плотнейшими упаковками с лиш ними анионными шарами.
3- Структуры, в которых анионы распределяются по мес там плотнейших шаровых упаковок, но не занимают всех этих мест, т. е. имеются крупные пустоты, соизмеримые с размера ми шаров упаковки. В эти пустоты могут попадать крупные катионы и анионы (одноатомные или комплексные) и нейт ральные частицы, например молекулы воды.
Такие крупные катионы, как Са2+. Zi4 + . К+ и др., внедряясь в решетку, часто нарушают плотнейшую упаковку. Они не помещаются в октаэдрические пустоты упаковки из О2ионов, раздвигают их, образуя координационные много гранники е 8 и большим числом вершин.
В основу классификации силикатов может быть положен способ связи кремнекислородных тетраэдров между собой. С учетом возможных сочленений тетраэдров [SiO.,)'1- разли чаются следующие структуры силикатоз (рис. 12):
'Рмс. 12. Типичные структуры силикітов: а—островная струк тура 2Ca0-Si02, б — острознзи структура циркона ZrSiO.,, и —слоистая структура каолина, г—каркасная структура к, н- стоЗалита
Островные структуры. Простейшей структурой силикатов является такая, при которой кремнекнслородные тетраэдры
[SіО.,]4~ |
связаны |
между |
собой катионами. |
Типичной ост |
|
ровной структурой |
является |
структура двухкальциевого си |
|||
ликата |
— 2CaÖ’S i02, состоящая из изолированных тетра |
||||
эдров |
[SiO.il'1" |
и ионов |
кальция, которые |
располагаются |
|
попеременно выше и ниже |
«ремнекислородных |
тетраэдров. |
|||
Перемещение атомов в сочетании с небольшим |
поворотом |
тетраэдров обусловливает полиморфные превращения двух кальциевого силиката. К. группе островных силикатов относят ся все ортогпликаты.
Цепочечные структуры. Силикаты,входящие в эту группу, характеризуются непрерывной связью кремнекислородных тетраэдров через ионы кислорода <в виде цепочек. Цепочки из кремнекислородных тетраэдров между собой могут соеди няться кислородно-катионными связями в двух перпендику лярных к ним направлениях.
Слоистые структуры. В структуре ряда силикатов 'Кіремтіекнслородные тетраэдры связаны друг с другом тремя верши-