- •В. Н. Седалищев Физические основы получения измерительной информации с использованием генераторных и параметрических первичных преобразователей Учебное пособие
- •Введение
- •Глава 1
- •1. Информационно-энергетические основы теории измерений
- •1.1 Понятие информации. Разновидности информации
- •1.2 Количественная оценка информации
- •1.3 Связь понятий энергии и информации Информационный подход к анализу физических процессов
- •1.4 Применение энерго-информационного подхода к анализу физических процессов
- •Аномалии физических и химических свойств воды
- •1.5 Связь теории информации с теорией измерений
- •Количественная оценка измерительной информации
- •Естественные пределы измерений
- •1.6 Причины наличия ограничений количества информации, получаемой при измерениях
- •Разновидности шумов и причины их появления
- •1.7 Способы повышения информативности измерительного процесса
- •1.8 Общая характеристика этапов измерительного преобразования
- •Метрологические характеристики измерительных преобразователей
- •1.2 Классификация физических эффектов и областей их применения в измерительной технике
- •«Фундаментальное единство» природы. Метод электромеханических аналогий
- •Физические основы построения измерительных преобразователей генераторного типа
- •Физические основы создания электромеханических измерительных преобразователей генераторного типа
- •2.3 Пьезоэффект и его применение в измерительной технике
- •2.3.1 Теоретические основы построения пьезоэлектрических измерительных преобразователей генераторного типа
- •2.3.3 Ээсз пьезоэлектрического преобразователя генераторного типа
- •2.3.4 Физические основы работы пьезорезонансных измерительных преобразователей
- •2.3.2 Электрострикция и области применения ее в измерительной технике
- •2.4 Физические основы создания термоэлектрических измерительных преобразователей
- •2.4.1 Пироэффект и применение его в измерительных устройствах
- •2.4.2 Термоэлектрические эффекты в проводниках и полупроводниках
- •2.4.3 Особенности практической реализации термоэлектрических эффектов в измерительных устройствах
- •2.5 Гальваномагнитные эффекты и применение их в измерительных устройствах
- •2.5.1 Эффект Холла и применение его в измерительных устройствах
- •3. Физические эффекты, связанные с модуляцией активного сопротивления ээсз измерительного преобразователя
- •3.1 Принципы построения и разновидности резистивных измерительных преобразователей
- •3. 2 Физические основы создания пьезорезистивных преобразователей контактного сопротивления
- •3.3 Физические основы создания тензорезистивных проводниковых измерительных преобразователей
- •3.4 Физические основы полупроводниковых тензорезистивных преобразователей
- •3.6 Физические основы магниторезистивных измерительных преобразователей
- •3.7 Физические основы работы проводниковых терморезистивных измерительных преобразователей
- •3.8 Физические основы создания полупроводниковых терморезистивных измерительных преобразователей
- •3.9 Физические основы создания фоторезистивных измерительных преобразователей
- •3.10 Физические основы применения явления сверхпроводимости в измерительных устройствах
- •3.10.1 Свойства сверхпроводников
- •3.10.2 Квантово-механическая теория сверхпроводимости
- •Объяснение понятий экситона и поляритона
- •3.10.3 Применение явления сверхпроводимости в измерительной технике
- •3.10.4 Эффект Мейснера и его практическое применение
- •3.10.5 Стационарный и нестационарный эффекты Джозефсона и применение их в измерительной технике
- •4. Физические основы создания электрохимических измерительных преобразователей
- •4.1 Полярографический эффект в растворах и применение его в измерительных устройствах
- •4.2 Физические основы работы кондуктометрических измерительных преобразователей
- •4.3 Применение в измерительной технике электрокинетических явлений в растворах
- •4.4 Принципы работы гальванических измерительных преобразователей
- •5. Физические основы создания первичных преобразователей, основанных на модуляции магнитных параметров измерительной цепи
- •5.1 Принцип работы магнитоиндукционных измерительных преобразователей генераторного типа
- •5.2 Теоретические основы создания индуктивных измерительных преобразователей
- •5.3 Принцип работы вихретоковых измерительных устройств
- •5.4 Физические основы магнитомодуляционных измерительных преобразователей
- •Эффект Виганда
- •5.5 Физические эффекты, связанные с модуляцией магнитных характеристик материалов
- •Пример реализации магнитострикционного эффекта в датчиках линейных перемещений
- •Принцип работы устройства
- •Дополнительные эффекты, возникающие в магнитомодуляционных преобразователях
- •5.6 Физические основы создания магнитоупругих измерительных преобразователей
- •5.7 Зависимость магнитной проницаемости ферромагнетиков от влияющих факторов
- •6. Физические основы создания емкостных измерительных преобразователей
- •6.1 Модуляция геометрических размеров емкостных преобразователей
- •Принципы работы емкостных измерительных преобразователей
- •Емкостной преобразователь с переменной площадью обкладок
- •6.2 Физические основы емкостных измерительных устройств, основанных на модуляции диэлектрических свойств веществ
- •6.2.1 Строение материалов
- •6.2.2 Виды связей и механизмы поляризации диэлектриков
- •6.2.3 Влияние агрегатного состояния вещества на его диэлектрические свойства
- •6.2.4 Примеры практической реализация емкостных измерительных устройств, основанных на управлении диэлектрической проницаемостью веществ
- •7. Физические основы создания биодатчиков генераторного и параметрического типов
- •Глава 1. Информационно-энергетические основы теории измерений
- •Глава 2. Физические основы построения измерительных преобразователей генераторного типа
- •Глава 3. Физические эффекты, связанные с модуляцией активного сопротивления ээсз измерительного преобразователя
- •Глава 4. Физические основы создания электрохимических измерительных преобразователей
- •Глава 5. Физические основы создания первичных преобразователей, основанных на модуляции магнитных параметров измерительной цепи
- •Глава 6. Физические основы создания емкостных измерительных преобразователей
- •Глава 7. Физические основы создания биодатчиков генераторного и параметрического типов
- •Перечень физических эффектов
3.8 Физические основы создания полупроводниковых терморезистивных измерительных преобразователей
У полупроводников кроме собственной проводимости заметную роль может играть и примесная проводимость, что чаще всего определяет механизм чувствительности терморезистивных измерительных преобразователей.
В основе работы таких устройств лежат генерационно-рекомбинационные процессы в материалах, возникающие в результате воздействия на материал внешних тепловых полей.
Электроны при своем движении по проводнику испытывают кулоновские силы от других электронов, а также от ядер атомов, в результате чего:
электроны распределяется равномерно в объеме, и появляются некоторые дополнительные эффекты, например, при сверхнизких температурах, кроме сил отталкивания между электронами проявляют себя также и силы притяжения;
температура элементарного объема твердого тела определяется кинетической энергией колебательных движений электронов и атомов;
происходит непрерывный обмен энергии между атомами и электронами.
Необходимо также учитывать, что реальные кристаллы полупроводников имеют не идеальную структуру. Это обусловлено наличием примесей, деформациями и другими причинами дислокаций в структуре кристаллов, что влияет на проводимость материала:
, , (3.36)
где: подвижность носителей зарядов,
концентрации, соответственно, дырок и электронов в веществе.
Температурная зависимость полупроводника определяется влиянием изменения концентрации и подвижности носителей зарядов:
. (3.37)
Данную зависимость удобнее представлять графически в логарифмических координатах.
Рис. 3.12 Зависимость концентрации носителей зарядов от температуры для полупроводников.
Участок (1) на приведенном графике характеризует влияние температуры на концентрацию электронов в полупроводнике, обусловленую собственной проводимостью материала. Участок (3) графика отражает влияние примсей на проводимость полупроводника. На участке (2) еще не проявляет себя собственная приводимость материала, но уже не влияет и примесная проводимость, причем уровень кривой для данного участка зависит от энергетических характеристик материала полупроводника:
(3.38)
где: - энергия связи электронов;
- энергия внешнего теплового воздействия;
А, α – константы материала.
Для обеспечения процесса рекомбинации генерированных тепловым возбуждением зарядов нужны электроны и дырки, а также чтобы имелась возможность для их столкновения. В связи с этим, число рекомбинируемых зарядов будет пропорционально произведению коэффициента рекомбинации, концентраций электронов и дырок (квадрат концентраций электронов):
, (3.39)
где: r – коэффициент рекомбинации;
С учетом того, что сопротивление материала обратно пропорционально концентрации носителей зарядов в нем, можно записать:
(3.40)
(3.41)
где: B - энергетический коэффициент для данного материала,
- сопротивление терморезистора при нормальных условиях.
Для большинства полупроводников:
, . (3.42)
Необходимо учитывать, что подвижности электронов и дырок неодинаковы и являются функциями температуры:
. (3.43)
В результате реальная зависимость сопротивления полупроводника от температуры имеет достаточно сложный вид (рис. ).
Рис. 3.13 Температурные зависимости сопротивления проводников и полупроводников.
Так как реальные градуировочные характеристики полупроводниковых терморезисторов (термисторов) характеризуются нелинейной зависимостью сопротивления от температуры, то при проведении измерений рабочую характеристику преобразователя аппроксимируют с использованием полиномов высокого порядка:
. (3.44)
В эталонных датчиков температуры для соответствующих участков температурного диапазона используют наборы первичных преобразователей.
Создают также полупроводниковые терморезисторы с положительной температурной зависимостью, называемые позисторами.
Рис. 3.14 Вид температурной зависимости позистора.
Изготавливают термисторы путем нагрева спрессованных порошков оксидов металлов при температуре достаточной для спекания их в однородный поликристалл. Особенности производства приводят к тому, что точность воспроизведения параметров термисторов не превосходит нескольких процентов.
Термисторы не используют для прецизионного измерения температуры из-за большого разброса параметров и высокой нелинейности характеристики. Поэтому их применяют в устройствах, например, температурного и токового контроля оборудования. Тепло, возникающее при перегреве системы, приводит к резкому ограничению тока в цепи. В таких устройствах реализуется в основном явление саморазогрева терморезиторов. Полупроводниковые термопреобразователи используют также для создания высокочувствительных измерительных устройств, например, термоанемометров.
В настоящее время широко используют интегральные микросхемы, содержащие полупроводниковые приборы (диоды, транзисторы), выполняющие функцию высокочувствительных термодатчиков, так как вольтамперная характеристика p-n-перехода характеризуется высокой чувствительностью к температуре. Температурная зависимость для идеального диода имеет вид:
, (3.45)
где: обратный ток насыщения.
Если используется источник, обеспечивающий постоянство тока в цепи, то падение напряжения на p-n-переходе будет пропорционально температуре. Экспериментально установлено, что для кремниевого прибора падение напряжения при 25° С составляет приблизительно 0,7 В, и если пропускать ток в 10³ раз больший обратного тока насыщения, то температурная чувствительность составит около 2 мВ на градус в диапазоне от 50 до 400 К.
Такой же температурной зависимостью характеризуется переход база-эмиттер биполярного транзистора. На практике используют схему с закороченными базой и коллектором. Для улучшения характеристик используют два идентичных транзистора, сформированные на одном чипе и работающие в режиме постоянного значения отношения коллекторных токов.