- •В.Г. Крыштоп, н.И. Филиппова основы атомнОй и ядернОй физикИ
- •Введение
- •1. Тепловое излучение
- •2. Фотоэффект
- •3. Тормозное рентгеновское излучение
- •Эффект Комптона
- •Примеры решения задач
- •Проектное задание
- •Модуль 1. Полуклассические теории строения атома Комплексная цель модуля
- •1.1. Первая физическая модель атома – модель Томпсона
- •1.2. Опыт Резерфорда. Планетарная модель атома.
- •1.3. Спектральные закономерности
- •1.4. Постулаты Бора. Опыты Франка и Герца
- •1.5. Боровская модель атома водорода
- •1.6. Магнитный момент атома водорода
- •1.7. Гипотеза де-Бройля
- •1.8. Принцип неопределенности
- •1.9. Примеры решения задач
- •Выполните следующие задания
- •1.10. Тесты рубежного контроля
- •1.10. Принципы оценивания
- •Модуль 2. Основы квантовой механики Комплексная цель модуля
- •2.1 Уравнение Шредигера
- •2.2. Частица в прямоугольной яме
- •2.3. Потенциальные барьеры
- •2.4. Туннельный эффект.
- •2.5. Квантование момента импульса
- •2.6. Атом водорода
- •2.7. Спин электрона
- •2.8. Полный момент импульса электрона.
- •2.9. Примеры решения задач
- •2.10. Тесты рубежного контроля
- •2.11. Принципы оценивания
- •Заключение
- •Ответы на тесты рубежного контроля
- •Литература
- •Содержание
1.9. Примеры решения задач
Задача 1. Лобовое столкновение.
На какое минимальное расстояние приблизится α-частица с кинетической энергией Ка к первоначально покоившемуся ядру при лобовом столкновении?
Решение.
Система α-частица – ядро предполагается замкнутой, поэтому в процессе сближения будут сохраняться как ее импульс, так и собственная механическая энергия. Отсюда для двух состояний – когда α-частица далеко от ядра и в момент максимального сближения (система движется как единое целое), — можно записать:
Ра ~ Ра+1Л у Ка = Ка+и + М , (1)
где q и q0 — заряды сс-частицы и ядра атома лития. Имея в виду, что К = р2/2т, перепишем первое равенство в (1) через К:
таКа = (та + ти)Ка+и . (2)
Из последнего равенства находим Ка+и и полученное выражение подставим во второе уравнение из (1). В результате:
1 + К„ [ mhi
Задача 2.
Найдем относительное число ΔN/N частиц, рассеянных в интервале углов от θ1 до θ2. Остальное предполагается заданным.
Величина ΔN/N пропорциональна согласно(1.9) площади кольца, внутренний и внешний радиусы которого равны b1 и b2, т. е.
(*)
Значения же bt и Ь2 однозначно связаны с углами 9Х и Э2 формулой (1.1) или (1.2). Заменив параметр b в (*) выражением (1.2), получим:
Задача 3.
Покоившийся атом водорода испустил фотон, соответствующий головной линии серии Лаймана. Найти:
а) скорость отдачи, которую получил атом;
б) отношение кинетической энергии атома отдачи к энергии испу щенного фотона.
Решение
а) В этом процессе атом приобрел импульс р, равный импульсу вылетевшего из него фотона:
р = ħω/с. (*)
Кроме того, энергия возбуждения Е* атома распределилась между энергией фотона и кинетической энергией атома, испытавшего отдачу:
Е* = ħω +рг/2т,
где E* = ħR(1 - l/22) = (3/4) hR.
Из этих трех формул находим
откуда следует, что скорость отдачи атома
здесь т — масса атома.
б) Искомое отношение с учетом (*) равно
т. е. оказывается величиной чрезвычайно малой, и поэтому энергией отдачи атома, как правило, пренебрегают.
Задача 4. Волны де-Бройля. Какую энергию ΔЕ необходимо сообщить нерелятивистскому электрону, чтобы его дебройлевская длина волны λ уменьшилась в п раз?
Решение.
Обозначим конечную дебройлевскую длину волны как λ' Имея в виду, что λ 1/р ,запишем:
где К — первоначальная кинетическая энергия электрона. Отсюда
где т — масса электрона.
При каком значении кинетической энергии К дебройлевская длина волны λ релятивистского электрона равна его комптоновской длине волны λС ?
Решение.
Исходим из равенства λ = λс, где λ определяется формулой (1.37), а λс — формулой (21). Поэтому можно записать
(1)
Из релятивистской динамики известно (П. 5), что
(2)
Подставив (2) в (1), получим уравнение
К2 + 2тс2 К - т2с4 = О
Решение которого
Задача 6. Соотношение неопределенностей.
Убедиться, что измерение х-координаты микрочастицы с помощью микроскопа (рис. 1.12) вносит неопределенность в ее импульс Δрх такую, что Δх · Δрх ≥ ħ . Иметь в виду, что разрешение микроскопа, т. е. наименьшее разрешаемое расстояние d = λ/sin 0, где λ — длина световой волны.
Решение.
У фотона, рассеянного на микрочастице и прошедшего через объектив О, проекция импульса рх не превышает, как видно из рисунка, значения
р sin θ = hk sin θ, где k = 2/λ. Эта величина характеризует и неопределенность Δрх фотона. Но при рассеянии фотона на микрочастице последняя испытывает отдачу, в результате чего ее импульс получит такую же неопределенность Δрх, как и фотон: Δрх ≈ hk sin θ
Имея, кроме того, в виду, что неопределенность координаты х микрочастицы Δх ≈ d = λ/sin θ, получим в результате:
,
в чем и следовало убедиться.
Задача 7. Электрон находится в одномерной прямоугольной потенциальной яме с очень высокими «стенками». Ширина ямы I. Оценить с помощью (1.20) силу давления электрона на стенки ямы при минимально возможной его энергии.
Решение.
В данном случае Δх ≈ l. Кроме того, при минимальной энергии можно считать, что Δрх ≈ р. Тогда согласно (1.39) р≈ ħ/1 и полная энергия электрона в яме (учитывая, что потенциальная энергия здесь равна нулю) определяется как
Теперь представим себе, что одну из стенок ямы отодвинули на малое расстояние dl. Это означает, что сила F, с которой электрон действует на эту стенку, совершила работу Fdl за счет убыли энергии Е:
Отсюда искомая сила
F = ħ2/ml3.
Проектное задание