- •Введение
- •Дифференцирование векторных величин
- •1. Кинематика поступательного
- •1.1. Система отсчета. Путь. Вектор перемещения
- •1.2. Скорость. Ускорение при криволинейном движении
- •1.3. Нормальное, тангенциальное и полное ускорения
- •1.4. Движение точки по окружности. Угловая скорость. Угловое ускорение
- •2. Динамика поступательного движения
- •2.1. Законы Ньютона
- •2.2. Силы в механике
- •2.2.1. Сила тяжести
- •2.2.2. Упругие силы
- •2.2.3. Сила трения
- •2.3. Внешние и внутренние силы. Закон сохранения импульса
- •3. Работа и энергия
- •3.1. Работа силы и ее выражение через криволинейный интеграл
- •3.2. Кинетическая энергия механической системы и её связь с работой
- •3.3. Потенциальная энергия материальной точки во внешнем силовом поле и ее связь с силой, действующей на материальную точку
- •3.4. Потенциальная энергия системы взаимодействия. Связь кинетической энергии системы с работой внутренних и внешних сил
- •3.5. Закон сохранения механической энергии. Закон сохранения и превращения энергии как проявление неуничтожимости материи и ее движения
- •3.6. Удар абсолютно упругих и неупругих тел
- •4. Динамика вращательного движения
- •4.1. Момент силы и момент импульса
- •4.2. Уравнение моментов
- •4.3. Движение центра тяжести твердого тела
- •4.4. Момент инерции тела относительно оси вращения
- •4.5. Уравнение динамики вращательного движения твердого тела относительно неподвижной оси. Закон сохранения момента импульса
- •4.6. Кинетическая энергия твердого тела. Работа внешних сил при вращении твердого тела
- •4.7. Кинетическая энергия при плоском движении твердого тела
- •5. Элементы специальной теории относительности
- •5.1. Преобразования Галилея. Механический принцип относительности
- •5.2. Постулаты специальной теории относительности. Преобразования Лоренца
- •5.3. Следствия из преобразований Лоренца
- •5.3.1. Одновременность событий в разных системах отсчета
- •5.3.2. Длина тел в разных системах отсчета
- •5.3.3. Длительность событий в разных системах отсчета
- •5.4. Пространственно-временной интервал
- •5.5. Релятивистская кинематика. Релятивистский закон сложения скоростей
- •5.6. Релятивистская динамика
- •6. Механические колебания и волны
- •6.1. Понятия о колебательных процессах. Гармонические колебания. Амплитуда. Частота. Фаза колебаний
- •6.2. Свободные гармонические колебания
- •6.2.1. Математический маятник
- •6.2.2. Пружинный маятник
- •6.2.3. Физический маятник
- •6.2.4. Скорость и ускорение точки, колеблющейся по гармоническому закону
- •6.2.5. Энергия гармонических колебаний
- •6.3. Сложение колебаний
- •6.3.1. Сложение колебаний одного направления и одинаковой частоты
- •6.3.2. Сложение двух гармонических колебаний одного направления, но разного периода
- •6.3.3. Сложение взаимно перпендикулярных колебаний
- •6.4. Затухающие колебания
- •6.5. Вынужденные колебания. Резонанс
- •6.6. Волновые процессы
- •6.6.1. Плоская синусоидальная волна. Фазовая скорость. Длина волны. Групповая скорость
- •6.6.2. Скорость распространения волн в упругой среде
- •6.6.3. Поток энергии в волновых процессах
- •6.6.4. Принцип Гюйгенса-Френеля. Интерференция волн
- •6.6.5. Отражение волн. Стоячие волны
- •7. Молекулярно-кинетическая теория
- •7.1. Статистический метод исследования. Термодинамический метод исследования. Термодинамические параметры. Равновесное состояние и процессы их изображения на термодинамических диаграммах
- •7.2. Основное уравнение молекулярно-кинетической теории газов
- •7.3. Средняя кинетическая энергия молекул. Молекулярно-кинетическое толкование абсолютной температуры. Связь основного уравнения мкт с уравнением Менделеева-Клайперона
- •7.4. Средняя скорость молекул. Поток молекул
- •7.5. Распределение молекул по скоростям. Закон Максвелла
- •7.6. Барометрическая формула.
- •7.7. Больцмановское распределение частиц в потенциальном поле. Закон Максвелла-Больцмана
- •7.8. Экспериментальный метод определения числа Авогадро
- •7.9. Эффективный диаметр молекулы. Число столкновений и средняя длина свободного пробега молекулы
- •7.10. Явления переноса в газах
- •7.10.1. Вязкость газов (внутреннее трение)
- •7.10.2. Закон Стокса
- •7.10.3. Теплопроводность газов
- •7.10.4. Диффузия газов
- •8. Термодинамика
- •8.1. Внутренняя энергия системы. Работа. Количество теплоты. Первое начало термодинамики
- •8.2. Степени свободы молекул. Распределение энергии по степеням свободы
- •8.3. Молекулярно-кинетическая теория теплоемкости газа
- •8.4.1. Изохорный процесс
- •8.4.2. Изотермический процесс
- •8.4.3. Изобарный процесс
- •8.5. Адиабатический процесс
- •8.7. Цикл Карно
- •8.8. Принцип действия тепловой и холодильной машин
- •8.9. Второе начало термодинамики
- •8.10. Приведенное количество тепла. Неравенство Клаузиуса
- •8.12. Статистический смысл второго начала термодинамики. Связь энтропии с термодинамической вероятностью
- •9. Агрегатные состояния и фазовый переход
- •9.1. Реальные газы. Уравнение Ван-дер-Ваальса
- •9.2. Экспериментальные изотермы. Критические состояния
- •9.3. Внутренняя энергия реального газа. Эффект
- •Библиографический список
- •Оглавление
7.10.2. Закон Стокса
Рассмотрим для примера равномерное движение маленького шарика радиусом r в газе. Обозначим скорость шарика относительно газа через 0. Распределение скоростей, увлекаемых шариком, должно иметь вид, изображенный на рис.7.15.
r L x
0
Рис.7.15
|
В непосредственной бли-зости к поверхности шара эта скорость равна 0, а по мере удаления уменьшается и практически становится рав-ной нулю на некотором рас-стоянии L от поверхности. Чем больше радиус шара, тем больше масса газа, вовлеченная им в движение. L должно быть пропор-ционально r: |
,
где - коэффициент пропорциональности.
Тогда среднее значение градиента скорости по поверхности шара равно
.
Поверхность шара S=4r2 и полная сила трения, испытываемая движущимся шаром, равна
.
Интегрирование уравнений движения вязкой жидкости (газа), проведенное Стоксом, далo для шара значение . Следовательно, сила сопротивления, испытываемая шаром движущимся в вязком газе, прямо пропорционально вязкости газа , радиусу шара r и скорости движения 0:
.
7.10.3. Теплопроводность газов
Рассмотрим газ, заключенный между двумя параллельными стенками, имеющими различные температуры ТА и ТВ (рис.7.16). Проведем ось x перпендикулярно к стенкам. Температура промежуточных слоев газа T(x) будет функцией координаты x. При наличии градиента температур через газ в направлении оси x будет идти поток тепла.
Механизм переноса тепла состоит в следующем. Молекулы в разных слоях газа обладают различной средней кинетической энергией, обусловленной разли-чием температур слоев. В силу хаотичности своего движения молекулы будут непрерывно переходить из слоя в слой, перенося в новый слой энергию, которой обладал покидаемый |
TА
Т1
Т2 TВ s x x
Рис.7.16
|
ими слой. Таким образом, движение молекул газа приводит к перемешиванию молекул, имеющих различные кинетические энергии , т.е. с макроскопической точки зрения к потоку тепла. При подсчете потока тепла введем следующие упрощения:
- будем считать, что молекулы в близких слоях газа, обладающих различными значениями средних энергий , имеют одинаковую среднюю скорость;
- примем, что концентрация молекул n одинакова в соседних слоях газа.
Рассмотрим площадку s, перпендикулярную к оси x. За время t через площадку проходит слева направо молекул. Средняя энергия молекулы соответствует значению в том месте, где они последний раз испытывали столкновение, т.е. на расстоянии длины свободного пробега от площадки s. Обозначим значение температуры в плоскости через Т1. Тогда для одноатомного идеального газа средняя кинетическая энергия запишется в виде
.
Число молекул, проходящих через площадку s за время t справа налево:
.
Средняя энергия этих молекул
,
где Т2 – значение температуры в плоскости .
Полный поток энергии Q, проходящей через площадку в положительном направлении оси x, равен разности двух противоположных потоков
;
. (7.43)
Поток тепла через единицу площади в единицу времени обозначим q, т.е.
.
Из выражения (7.43) находим, что
,
где называется градиентом температуры.
Введя обозначение
,
получим окончательное выражение для закона теплопроводности
.
Поток тепла, проходящий через единицу площади за единицу времени, прямо пропорционален градиенту температуры. - называется коэффициентом теплопроводности. Физический смысл коэффициента теплопроводности определяется следующим образом. Если положить , то =q, т.е. коэффициент теплопроводности показывает количество тепла проходящего через единицу площади соприкасающихся слоев за единицу времени, при градиенте температуры, равном единице. Знак «минус» указывает, что поток тепла направлен в сторону уменьшения температуры.
Средняя энергия всех n–молекул, заключенных в единице объема, равна
.
Если нагреть газ на один градус так, чтобы число его молекул в единице объема оставалось постоянным, т.е. при неизменном объеме, то эта энергия увеличивается до
.
Возрастание внутренней энергии при таком процессе
. (7.44)
Величина представляет собой количество тепла, необходимое для нагревания единицы объема газа на один градус при постоянном объеме, т.е. теплоемкость единицы объема.
Обозначим через су удельную теплоемкость газа, т.е. количество тепла, необходимого для нагревания единицы массы газа на один градус. Поскольку масса единицы объема равна его плотности, то
ЕV ЕV = су . (7.45)
Из выражения (7.44) и (7.45) получаем
и коэффициент теплопроводности запишется в виде
.
Единицу измерения коэффициента теплопроводности получим, подставив в данную формулу единицы измерения соответствующих
величин:
.
Таким образом, коэффициент теплопроводности прямо пропорционален удельной теплоемкости. Это соотношение выведено для одноатомных газов. Можно показать, что оно справедливо и для многоатомных газов.