Добавил:
ac3402546@gmail.com Направление обучения: транспортировка нефти, газа и нефтепродуктов группа ВН (Вечерняя форма обучения) Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:

Динамика точки и системы / Тарг, Краткий курс теоретической механики

.pdf
Скачиваний:
1
Добавлен:
01.06.2021
Размер:
14.76 Mб
Скачать

венно, а постепенно и тем медленнее, чем больше инертность этого тела. Количественной мерой инертности материального тела явля­ ется физическая величина, называемая массой тела *, В класси­ ческой механике масса т рассматривается как величина скалярная, положительная и постоянная для каждого данного тела.

Кроме суммарной массы движение тела зависит еще в общем слу­ чае от формы тела, точнее от взаимного расположения образующих его частиц, т. е. от распределения масс в теле.

Чтобы при первоначальном изучении динамики отвлечься от учета формы тела (распределения масс), вводят абстрактное поня­ тие' о материальной точке, как о точке, обладающей массой, и начинают изучение динамики с динамики материальной точки.

Из кинематики известно, что движение тела слагается в общем случае из поступательного и вращательного. При решении кон­ кретных задач материальное тело можно рассматривать как мате­ риальную точку в тех случаях, когда по условиям задачи допустимо не принимать во внимание вращательную часть движения тела. Например, материальной точкой можно считать планету при изу­ чении ее движения вокруг Солнца или артиллерийский снаряд при определении дальности его полета и т. п. Соответственно поступа­ тельно движущееся тело можно» всегда рассматривать как мате­ риальную точку с массой, равной массе всего тела. Справедливость этих утверждений будет обоснована в § 107.

Изучать динамику мы начнем с динамики материальной точки, так как естественно, что изучение движения одной точки должно предшествовать изучению движения системы точек и, в частности, твердого тела.

§ 74. ЗАКОНЫ ДИНАМИКИ. ЗАДАЧИ ДИНАМИКИ МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ

В основе динамики лежат законы, установленные путем обобще­ ния результатов целого ряда опытов и наблюдений, посвященных изучению движения тел, и проверенные обширной общественно­ производственной практикой человечества. Систематически законы динамики были впервые изложены И. Ньютоном в его классическом сочинении «Математические начала натуральной философии», издан­ ном в 1687 г.**. Сформулировать эти законы можно следующим образом.

П е р в ы й З а к о н (закон инерции): изолированная от внеш­ них воздействий материальная точка сохраняет свое состояние покоя или равномерного прямолинейного движения до тех пор, пока приложенные силы не заставят ее изменить это состояние. Движе­ ние, совершаемое точкой при отсутствии сил, называется движением

по инерции.

*Масса является еще мерой гравитационных свойств тела (си. §76).

••Есть прекрасный русский перевод, сделанный А. Н. Крыловым. См.: Соб­

рание трудов акад. А. Н. Крылова, т. VII. М.— Л ., 1936.

>81

Закон инерции отражает одно из основных свойств материи — пребывать неизменно в движении. Важно отметить, что развитие динамики как науки стало возможным лишь после того, как Гали­ леем был открыт этот закон (1638 г.) и тем самым опровергнута господствовавшая со времен Аристотеля точка зрения о том, что движение тела может происходить только под действием силы.

Существенным является вопрос о том, по отношению к какой сис­ теме отсчета справедлив закон инерции. Ньютон предполагал, что существует некое неподвижное (абсолютное) пространство, по от­ ношению к которому этот закон выполняется. Но по современным воззрениям пространство — это форма существования материи, и какого-то абсолютного пространства, свойства которого не зависят от движущейся в нем материи, не существует. Между тем, поскольку закон имеет опытное происхождение (еще Галилей указал, что к этому закону можно прийти, рассматривая движение шарика по наклонной плоскости со все убывающим углом наклона), должны Существовать системы отсчета, в которых с той или иной степенью приближения данный закон будет выполняться. В связи с ^тим в механике, переходя, как обычно, к научной абстракции, вводят понятие о системе отсчета, в которой справедлив закон инерции, постулируют ее существование и называют инерциальной системой отсчета.

Можно ли данную реальную систему отсчета при решении тех или иных задач механики рассматривать как инициальную, устанав­ ливается путем проверки того, в какой мере результаты, полученные в предположении, что эта система является инерциальной, подтверж­ даются опытом. По данным опыта для нашейСолнечной системы инер­ циальной с высокой степенью точности можно считать систему отсчета, начало которой находится в центре Солнца, а оси направ­ лены на так называемые неподвижные звезды. При решении боль­ шинства технических задач инерциальной, с достаточной для прак­ тики точностью, можно считать систему отсчета, жестко связанную с Землей. Справедливость этого утверждения будет обоснована в §92.

В т о р о й з а к о н (основной закон динамики) устанавливает, как изменяется скорость точки при действии на нее какой-нибудь силы, а именно: произведение массы материальной точки на ускоре­ ние, которое она'получает под действием данной сит, равно по мо­ дулю этой сим, а направление ускорения совпадает с направлением силы.

Математически этот закон выражается векторным равенством

ma = F.

(1)

При этом между модулями ускорения и силы имеет место зависи­ мость

m a=F.

(Г)

Второй закон динамики, как и первый, имеет место только по отношению к инерциальной системе отсчета. Из этого закона непо­ средственно видно, что мерой инертности материальной точки явля-

Г82

ется ее масса, поскольку при действии данной силы точка, масса которой больше, т. е. более инертная, получит меньшее ускорение и наоборот.

Если на точку действует одновременно несколько сил, то они, как это следует из закона параллелограмма сил, будут эквивалентны

одной силе, т. е. равнодействующей R, равной геометрической сум­ ме данных сил. Уравнение, выражающее основной закон динамики, принимает в этом случае вид

ma = R или (2)

Этот же результат можно получить, используя вместо закона параллелограмма закон независимости действия сил, согласно кото­ рому при одновременном действии на точку нескольких сил каждая из них сообщает точке такое же ускорение, какое она сообщила бы, действуя одна.

Т р е т и й з а к о н (закон равенства действия и противодейст­ вия) устанавливает характер механического взаимодействия между материальными телами. Для двух материальных точек он гласит:

две материальные точки действуют друг на друга с силами, равными по модулю и направленными вдоль прямой, соединяющей эти точки, в противоположные стороны.

Этим законом мы уже пользовались в статике. Он играет большую роль в динамике системы материальных точек, как устанавливаю­ щий зависимость между действующими на эти точки внутренними силами.

При взаимодействии двух свободных материальных точек, они, согласно третьему и второму законам динамики, будут двигаться с

ускорениями,

обратно пропорциональными их массам.

З а д а ч и

д и н а м и к и . Для свободной материальной точки

задачами динамики являются следующие: 1) зная закон движения точки, определить действующую на нее силу (первая задача дина­ мики)-, 2) зная действующие на точку силы, определить закон дви­ жения точки (вторая, или основная, задача динамики).

Для несвободной материальной точки, т. е. точки, на которую наложена связь, вынуждающая ее двигаться по заданной поверх­ ности или кривой, первая задача динамики обычно состоит в том, чтобы, зная движение точки и действующие на нее активные силы, определить реакцию связи. Вторая (основная) задача динамики при несвободном движении распадается на две и состоит в том, чтобы, зная действующие на точку активные силы, определить: а) закон движения точки, б) реакцию наложенной связи.

%75. СИСТЕМЫ ЕДИНИЦ

Для измерения всех механических величин оказывается доста­ точным ввести независимые друг от друга единицы измерения каких-нибудь трех величин. Двумя из них принято считать едини­ цы длины и времени. В качестве третьей оказывается наиболее удобным выбрать единицу измерения или массы, или силы. Так как

183

эти величины связаны равенством (1), то произвольно единицу изме­ рения каждой из них выбрать нельзя. Отсюда вытекает возмож­ ность введения в механике двух принципиально отличных друг от

друга систем

единиц.

П е р в ы й

т и п с и с т е м е д и н и ц . В этих системах за

основные принимаются единицы длины, времени и массы, а сила измеряется производной единицей.

К таким системам относится Международная система единиц измерения физических величин (СИ), в которой основными едини­ цами измерения механических величин являются метр (м), килограмм массы (кг) и секунда (с). Единицей же измерения силы является производная единица — 1 ньютон (Н); 1 Н — это сила, сообщаю­ щая массе в 1 кг ускорение 1 м/с* (1Н=1 кг •м/с*). О том, что собой представляют 1 м, 1 кг и 1 с, известно из курса физики. Между­ народная система единиц (СИ) введена в СССР как предпочтитель­

ная с 1961 г.

и в данном курсе

мы пользуемся ею.

В т о р о й

т и п с и с т е м

е д и н и ц . В этих системах за

основные принимаются единицы длины, времени и силы, а масса измеряется производной единицей.

К таким системам относится имевшая большое распространение в технике система МКГСС, в которой основными единицами являются метр (м), килограмм силы (кГ) и секунда (с).,Единицей измерения массы в этой системе будет 1 кГ -с’/м, т. е. мйсса, которой сила в 1 кГ сообщает ускорение 1 м/с*.

Соотношение между единицами силы в системах СИ и МКГСС таково; 1 кГ=9,81 Н или 1 Н =0,102 кГ.

В заключение отметим, что необходимо различать понятия раз­ мерность величины и единица ее измерения. Размерность определя­ ется только видом уравнения, выражающего значение данной вели­ чины, а единица измерения зависит еще от выбора основных единиц. Например, если, как это принято, обозначать размерность длины, времени и массы соответственно символами L, Т и М, то размер­ ность скорости LIT, а единицей измерения может быть 1 м/с, 1 км/ч и т. д.

$ 76. ОСНОВНЫЕ ВИДЫ СИЛ

При решении задач динамики мы будем в основном рассматри­ вать следующие постоянные или переменные силы (законы измене­ ния переменных сил, как правило, устанавливаются опытным пу­ тем).

С и л а т я ж е с т и . Это постоянная сила Р, действующая на любое тело, находящееся вблизи земной поверхности (подробнее см. §92). Модуль силы тяжести равен весу тела.

Опытом установлено, что под действием силы Р любое тело при свободном падении на Землю (с небольшой высоты и в безвоздушном

пространстве) имеет одно и то же ускорение g, называемое ускоре-

184

наем свободного падения, а иногда ускорением силы тяжести *

Тогда из уравнения (Г) следует, что

P = m g или m —Plg.

(3)

Эти равенства позволяют, зная массу тела, определить его вес (модуль действующей на него силы тяжести) или, зная вес тела, опре­ делить его массу. Вес тела или сила тяжести, как и величина g, изменяются с изменением широты и высоты над уровнем моря; масса же является для данного тела величиной неизменной.

С и л а т р е н и я . Так будем кратко называть силу трения скольжения, действующую (при отсутствии жидкой смазки) на движущееся тело. Ее модуль определяется равенством (см. § 23)

F = fN ,

(4)

где / — коэффициент трения, который будем считать

постоянным;

N — нормальная реакция.

С и л а т я г о т е н и я . Это сила, с которой два материальных тела притягиваются друг к другу по закону всемирного тяготения, открытому Ньютоном. Сила тяготения зависит от расстояния и для

двух

материальных точек с

массами т1 и т г, находящихся

на

расстоянии г друг от друга,

выражается равенством

 

 

F = fm 1mJr'1,

(5)

где f

— гравитационная постоянная (в СИ/= 6 ,6 7 3 -Ю-11 м3/кг*с*).

С и л а у п р у г о с т и . Эта сила тоже зависит от расстояния. Ее значение можно определить исходя из закона Гука, согласно которому напряжение (сила, отнесенная к единице площади) пропорционально деформации. В частности, для силы упругости пружины получается значение

 

F=cX,

(6)

где А,— удлинение (или

сжатие) пружины;

с — так называемый

коэффициент жесткости пружины (в СИ измеряется в Н/м).

С и л а в я з к о г о

т р е н и я . Такая

сила, зависящая от

скорости, действует на тело при его медленном движении в очень вязкой среде (или при наличии жидкой смазки) и может быть вы­ ражена равенством

R = \LV,

(7)

где v — скорость тела; ц — коэффициент сопротивления. Зависи­ мость вида (7) можно получить исходя из закона вязкого трения, отк­ рытого Ньютоном.

С и л а

а э р о д и н а м и ч е с к о г о

( г и д р о д и н а м и ­

ч е с к о г о )

с о п р о т и в л е н и я . Эта

сила тоже зависит от

* Закон свободного падения тел был открыт Галилеем. Значение g в разных местах земной поверхности различно; оно зависит от географической широты мес­

та н высоты его над уровнем моря. На широте Москвы (на уроян* моря) g— =9,8156 м/с*.

185

скорости и действует на тело, движущееся в такой, например, среде, как воздух или вода. Обычно ее величину выражают равенством

/?=0,5c*pSi>*,

(8)

где р — плотность среды; 5 — площадь проекции тела на плоскость,

перпендикулярную

направлению

движения (площадь миделя);

сх — безразмерный

коэффициент

сопротивления, определяемый

обычно экспериментально и зависящий от формы тела и от того, как оно ориентировано при движении.

И н е р т н а я и г р а в и т а ц и о н н а я м а с с ы . Для экспе­ риментального определения массы данного тела можно исходить из закона (1), куда масса входит как мера инертности и называется поэтому инертной массой. Но можно исходить и из закона (5), куда масса входит как мера гравитационных свойств тела и называется соответственно гравитационной (или тяжелой) массой. В принципе ни откуда не следует, что инертная и гравитационная массы пред­ ставляют собой одну и ту же величину. Однако целым рядом экспе­ риментов установлено, что значения обеих масс совпадают с очень высокой степенью точности (по опытам, проделанным советскими физиками (1971 г.),— с точностью до 10~12). Этот экспериментально установленный факт называют принципом эквивалентности." Эйнш­ тейн * положил его в основу своей общей теории относительности (теории тяготения).

Исходя из изложенного, в механике пользуются единым терми­ ном «масса», определяя массу как меру инертности тела и его гра­ витационных свойств.

Глава XVI

ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ ДВИЖЕНИЯ ТОЧКИ. РЕШЕНИЕ ЗАДАЧ ДИНАМИКИ ТОЧКИ

§ 77. ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ ДВИЖЕНИЯ МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ

Для решения задач динамики точки будем пользоваться одной из следующих двух систем уравнений.

У р а в н е н и я в д е к а р т о в ы х к о о р д и н а т а х . Из кинематики известно, что движение точки в прямоугольных декар­

товых координатах задается уравнениями (см. § 37):

 

2—/ з(0*

(9)

Задачи динамики точки состоят в том, чтобы, зная движение точки, т. е. уравнения (9), определить действующую на точку силу

• Альберт Эйнштейн (1879— 1955) — выдающийся ученый-физик, создате

специальной теории относительности (релятивистская механика) и общей теории относительности.

186

или, наоборот, зная действующие на точку силы, определить закон ее движения, т. е. уравнения (9). Следовательно, для решения задач динамики точки надо иметь уравнения, связывающие координаты х, у, г этой точки и действующую на нее силу (или силы). Эти урав­ нения и дает второй закон динамики.

Рассмотрим материальную точку, движущуюся под действием сил Ft, Ft,. . ., Fn по отношению к инерциальной системе отсчетаОхуг. Проектируя обе части равенства (2), т. е. равенства ma=1>Fh, на оси х, у, г и учитывая, что ах=д?х1№ и т. д., получим:

=

m ^ = ZFkv, т ^ = 2 ^ г,

(10)

или, обозначая вторые производные по времени двумя точками,

=

тУ=

tnz — JlFkz.

(10')

Это и будут искомые уравнения, т. е. дифференциальные уравнения движения точки в прямоугольных декартовых координатах.Так как действующие силы могут зависеть от времени t, от положения

точки, т. е. от ее координат х, у, г, и от скорости, т. е. от vx=x, V[,—у, vz=z, то в общем случае правая часть каждого из уравнений (10) может быть функцией всех этих переменных, т. е. t, х, у, г, х,

у, г

одновременно.

У р а в н е н и я в п р о е к ц и я х на о с и е с т е с т в е н ­

н о г о

т р е х г р а н н и к а . Для получения этих уравнений

спроектируем обе части равенства та= 2 F h на оси МхпЬ, т. е. на ка­ сательную Мх к траектории точки, главную нормаль Мп, направ­ ленную в сторону вогнутости траектории, и бинормаль Mb (см. в

§ 42 рир. 122; на нем Охуг — оси,

по отношению к которым дви­

жется точка). Тогда, учитывая,

что

(см. §43) ax=dvldt,

a„=w*/p,

аь= 0, получим

 

 

 

 

=

m

^ ^ F kn, 0 = 2 F „ .

(И)

Уравнения (11), где v=ds/d/, представляют собой дифференциа­ льные уравнения движения точки в проекциях на оси естественного трехгранника.

§78. РЕШЕНИЕ ПЕРВОЙ ЗАДАЧИ ДИНАМИКИ (ОПРЕДЕЛЕНИЕ СИЛ ПО ЗАДАННОМУ ДВИЖЕНИЮ)

Если ускорение движущейся точки задано, то действующая сила или реакция связи сразу находится по уравнениям (1) или (2). При этом для вычисления реакции надо дополнительно знать активные силы. Когда ускорение непосредственно не задано, но известен закон движения точки, то для определения силы можно воспользоваться уравнениями (10) или (11).

187

Задача 86. Воздушный шар весом /" опускается с ускорением а. Какой груз Q (балласт) надо сбросить, чтобы шар стал подниматься с таким же ускорением.

Ре ш е н и е . На падающий шар действуют сила тяжести Р и подъемная сила

Т(рис. 211, а). Составляя уравнение (2) в проекции на вертикаль, найдем, что

(Pig) а=РF.

Когда будет сброшен балласт (рис. 211, б), вес шара станет равен P—Q, а подъемная сила останется той же. Тогда, учитывая что шар при этом движется вверх, -получим

СP-Q )a/g=F -(P -Q ).

Исключая из этих уравнений неизвестную силу F, найдем

Q = 2P/(l+g/a).

Задача 87. Лифт весом Р (рис. 212) начинает подниматься с ускорением а. Определить натяжение троса.

t S

Р е ш е н и е . На лифт действуют,сила тяжести Р и реакция троса Т. Сос­ тавляя уравнение (2) в проекции на вертикаль, получим (P/g)a=T—P, откуда

T=P{l+a/g).

Если лифт опускается с таким же ускорением, то натяжение троса будет рав­ но f 1= P ( l —а/в).

Задача 88. Радиус закругления в точке А моста равен R (рис. 213). Найти, какое давление на мост в точке А окажет автомобиль масс!* т, движущийся со скоростью V.

Р е ш е н и е . В точке А автомобиль имеет нормальное ускорение a„=i?/R.

При этом на него действуют сила тяжести P=mg и реакция N. Тогда по уравне­ нию (2), составленному в проекции на нормаль, или непосредственно по второму

188

из уравнений (И) будет

rm?/R=mg—N, откуда N=m{g—»*//?).

Сила давления иа мост равна по модулю N, но направлена вниз.

Задача 89. Кривошип ОА длины I, вращаясь равномерно с угловой скоро­ стью со, перемещает кулису К, движущуюся поступательно вдоль направляющих 1, 1 (рис. 214). Найти, пренебрегая трением, чему при этом равна сила давления Q ползуна А на кулису, если вес кулисы Р.

Р е ш е н и е . Проведем координатную ось Ох. Тогда положение кулисы опре­

делится координатной x= l cos ф и, поскольку <р=о>t, закон движения кулисы бу­ дет x= l cos и>1. Зная этот закон, воспользуемся первым из уравнений (10'). Вы­

числяя производную от х, получим

х — —шЧ cos = —ш*х. Кроме того, <?х= —Q. В результате находим

(P/g)aPx=Q и Q=(P/g)<o*x.

СледовательНо, сила давления ползуна на кулису изменяется пропорционально расстоянию х кулисы от оси О.

§79. РЕШЕНИЕ ОСНОВНОЙ ЗАДАЧИ ДИНАМИКИ ПРИ ПРЯМОЛИНЕЙНОМ ДВИЖЕНИИ ТОЧКИ

Движение материальной точки будет прямолинейным, когда действующая на нее сила (или равнодействующая приложенных сил) имеет постоянное направление, а скорость точки в начальный момент времени равна нулю или направлена вдоль силы.

Если при прямолинейном движении направить вдоль траектории координатную ось Ох, то движение точки будет определяться пер­ вым из уравнений (10),'т. е. уравнением

m T F = 2/:** или

О 2)

Уравнение (12) называют дифференциальным уравнением прямоли­ нейного движения точки. Иногда его удобнее заменить двумя урав­ нениями, содержащими первые производные:

= = <13>

В случаях, когда при решении задачи надо искать зависимость скорости от координаты х, а не от времени t (или когда сами силы

зависят от дс), уравнение

(13) преобразуют к переменному х.

Так

как d v jd t—dvxld x ‘d xld t= dvjdx'vx, то

вместо (13) получим:

 

mvx

= 2 Fkx,

= vx.

(14)

Решение основной задачи динамики сводится к тому, чтобы из данных уравнений, зная силы, найти закон движения точки, т. е. x= f(t). Для этого надо проинтегрировать соответствующее диффе­ ренциальное уравнение. Чтобы яснее было, к чему сводится эта математическая задача, напомним, <гго входящие в правую часть уравнения (12) силы могут зависеть от времени t, от положения

189

точки, т. е. от х, и от ее скорости, т. е. от vx—x. Следовательно, в общем случае уравнение (12) с математической точки зрения пред­ ставляет собой дифференциальное уравнение 2-го порядка, имеющее вид mx—F(t, х, i).

Если для данной конкретной задачи дифференциальное уравнение (12) будет проинтегрировано,.то в полученное решение войдут две постоянные интегрирования Ci и С %и общее решение уравнения

(12) будет иметь вид

 

x= f(t, Си Сг).

(15)

Чтобы довести решение каждой конкретной задачи до конца, надо определить значения постоянных С± и С*. Для этого использу­ ются обычно так называемые начальные условия.

Изучение всякого движения будем начинать с некоторого опреде­ ленного момента времени, называемого начальным моментом. Ов этого момента будем отсчитывать время движения, считая, что в начальный момент t= 0. Обычно за начальный принимают момент начала движения под действием заданных сил. Положение, которое точка занимает в начальный момент, называется начальным положе­ нием, а ее скорость в этот момент — начальной скоростью (началь­ ную скорость точка может иметь или потому, что до момента /= 0 она двигалась по инерции, или в результате действия на нее до момента <=0 каких-то других сил).Чтобы решить основную задачу динамики, надо кроме действующих сил знать еще начальные услот вия, т. е. положение и скорость точки в начальный момент времени *.

В случае

прямолинейного движения начальные условия

зада­

ются в виде

при i= 0 х —хо, vx=vtt.

(16)

 

По начальным условиям можно определить конкретные значения постоянных Сх и С, и найти частное решение уравнения (12), даю­ щее закон движения точки, в виде

* = /(<. *о. »*)•

(17)

Поясним все сказанное на примере следующей простейшей за­ дачи.

Задача 90. Материальная точка с массой т движется под действием постоян­

ной по модулю и направлению силы Q (рис. 215). Найти закон движения точки при начальных условиях (16).

Р е ш е н и е . Составляя дифференциальное уравнение движения в виде (13)

иучитывая, что QX=Q, получим

*Могут встречаться задачи, в которых для определения постоянных и тегрирования вместо начальных задаются так называемые краевыеусловия, напри­

мер могут быть заданы условия на «краях» интервала времени [/0, fjl в виде: при

t= tо д:= * 01 а ПРИ t=*tt x~Xf. Пример, показывающий, какие особенности могут иметь решения таких задач, называемых краевыми задачами, будет рассмотрен в §94.

190

Тут вы можете оставить комментарий к выбранному абзацу или сообщить об ошибке.

Оставленные комментарии видны всем.