- •Цель и задачи курса
- •Введение
- •Взаимодействие рентгеновских лучей с веществом
- •Основы теории дифракции на кристаллах
- •2.1 Допущения теории дифракции
- •2.2 Уравнение Вульфа-Брэггов.
- •2.3 Уравнения Лауэ.
- •Обратная решётка
- •3.1 Понятие обратной решётки.
- •3.2 Интерференционная функция Лауэ
- •3.3 Сфера Эвальда
- •Методы рса
- •4.1 Метод Лауэ
- •4.2 Метод вращающегося монокристалла
- •4.3 Метод порошков (Метод Дебая-Шеррера)
- •Основы теории рассеяния рентгеновских лучей веществом
- •5.1 Рассеяние рентгеновских лучей
- •5.2 Рассеяние свободными и связанными электронами. Атомный фактор
- •5.3 Рассеяние кристаллической решёткой
- •5.3.1 Структурный фактор
- •5.3.2 Закономерные погасания рефлексов
- •5.3.2.1 Рассеяние примитивной решёткой, состоящей из однородных атомов с размазанной электронной плотностью
- •5.3.2.2 Рассеяние сложной кристаллической решёткой с однородными атомами
- •Кубическая объёмно-центрированная I–решётка. Структурный тип вольфрама.
- •Гцк решётка. Структурный тип меди.
- •5.3.2.3 Рассеяние сложной решёткой с разнородными атомами
- •5.3.3 Интегральная интенсивность и фактор Лоренца
- •5.3.4 Интенсивность отражений от поликристаллических образцов и фактор повторяемости
- •5.3.5. Интенсивность дифракционных максимумов
Гцк решётка. Структурный тип меди.
Рис.20
Рефлексы 100 и 110 (рис.20,а,б). При образовании F – решётки из четырёх Р – решёток между плоскостями {100} и {110} возникают плоскости, им параллельные, состоящие из атомов А2, А3 и А4 и расположенные посредине между ними. Для рефлекса 100 (см. рис.20,а) в исходных плоскостях атомы А1 и А3, а в промежуточных – А2 и А4. Для рефлекса 110 (см. рис.20,б) в исходных плоскостях А1 и А4, в промежуточных - А2 и А3. Суммарные рефлексы в обоих случаях имеют одинаковую амплитуду и противоположны по фазе. Поэтому F100 = 0 и F110 = 0. Рефлексы запрещены.
Рефлекс 111 (рис.20,в). При образовании F – решётки из Р – решёток между плоскостями {111} новые плоскости не возникают и все атомы попадают в одни и те же плоскости. Возникает сильный рефлекс: .
Применим расчётный метод. Координаты атомов: (000), ( ), ( ), ( ). Подставив эти значения в формулу (22), получим
Если все HKL либо чётные, либо нечётные, то каждый косинус равен 1 и FHKL = 4f. Если HKL разной чётности, то два косинуса равны +1 и два -1 и FHKL = 0. Например.
Рефлекс 100:
Рефлекс 110:
Рефлекс 111:
Рефлекс 200:
Итак, если все HKL чётные или все нечётные, структурный множитель интенсивности |FHKL|2 = 16f2 , если частично чётные, частично нечётные, то |FHKL|2 = 0, т.е. рефлекс гасится.
5.3.2.3 Рассеяние сложной решёткой с разнородными атомами
Если атомы А и В в сложной решётке находятся в одной плоскости, амплитуды рассеяния атомов суммируются и возникает сильный рефлекс. Если атомы А и В образуют параллельные плоскости так, что разность хода составляет полволны (плоскости на расстоянии 0.5 d), то происходит вычитание результирующих амплитуд: . Результат вычитания зависит от атомных номеров А и В, т.е. от значений их атомных амплитуд рассеяния fА и fВ. Если амплитуды почти равны – погасание почти полное, если они сильно различаются – погасание небольшое. Например.
Структурный тип CsCl, решётка CsCl (рис.19,а).
а б
Рис.19
В центре элементарной ячейки структурного типа CsCl, в отличие от структурного типа вольфрама (см.рис.16-17), находится ион цезия , атомный номер которого (Z=54) значительно больше, чем у ионов хлора (Z=18), расположенных в вершинах элементарной ячейки. При атомные амплитуды рассеяния принимаем равными Z. Тогда для рефлекса 100 получим:
в случае структурного типа вольфрама ;
в случае структурного типа CsCl .
Ввиду значительной разности Z рефлекс 100 является интенсивным.
Ещё более интенсивным будет рефлекс 110, поскольку ионы цезия и хлора заполняют одни и те же плоскости: .
Рефлекс 111 для CsCl в отличие от типа вольфрама не погасает по тем же причинам, что и рефлекс 100.
Принимая интенсивность рефлекса 110 за 1, находим, интенсивность рефлекса 100 равна 0.45, а рефлекса 111 – 0.13.
Структурный тип CsCl. Решётка CuZn.
Атомные номера цинка и меди Z=30 и Z=29 соответственно, т.е. близки. Поэтому для рефлексов 100 и 111 структурные амплитуды будут малы, а для рефлекса 110, вследствие сложения сумм атомных амплитуд, структурная амплитуда будет велика.
Структурный тип NaCl. Восьмикратнопримитивная решётка NaCl (рис.19,б).
В данной структуре атомные амплитуды рассеяния А и В отличаются не очень сильно. Рефлексы 100 и 110 погасают полностью ввиду наличия между этими плоскостями с атомами А и В промежуточных плоскостей на расстоянии 0.5λ, причём кратности атомов в тех и других одинаковы для каждого сорта атомов А и В. В результате
.
Рефлекс 111 возникает в особых условиях, которые рассмотрим подробно. В этом структурном типе чередуются плоскости {111}, заполненные только атомами металла А и только атомами неметалла В. Плоскости с атомами неметалла лежат ровно посередине между плоскостями с атомами металла, т.е. расстояние между ними равно 0.5d. Значит, имеет место ослабление рефлексов от плоскостей, занятых атомами металла. Величина этого ослабления зависит не от кратности (число атомов А и В в решётке одинаково), а от соотношения fA и fB. Если fA = fB, обеспечено полное погасание. Если fA ≠ fB , погасание тем меньше, чем более отличаются атомные факторы fA и fB. В данном случае разность довольно велика, ибо при ZCl –ZNa=18-10=8. В результате, принимая интенсивность рефлекса 200 за 1, находим интенсивность рефлекса 111 равной 0.13. Для сравнения следует отметить, что у алюминия (F- решётка), если интенсивность рефлекса 200 равна 0.4, то интенсивность рефлекса 111 равна 1. Таким образом, если для алюминия , то для NaCl , т.е. в 19 раз меньше. Сказывается и влияние других множителей.
Структурный тип NaCl. Решётка KCl. В этом случае рефлексы с нечётными индексами погасают, например рефлекс 111, ибо ZK+ = ZCl- и .
Итак, при расчете структурного множителя определяющими параметрами являются две величины: тип элементарной ячейки и рассеивающая способность атома. Величина структурного множителя не зависит от размера элементарной ячейки.