- •Оглавление (пример)
- •Тепловая схема с теплообменом с боковой поверхности
- •2. Одномерный составной стержень, с теплообменом с боковой поверхности с внутренним источником теплоты
- •3. Нестационарный процесс распределения температур в однородном стержневом элементе
- •Двумерная пластина с теплообменом со средой
- •5. Составной стержневой термодинамический элемент
- •6. Двумерное растекание теплоты на границе двух материалов
- •7. Двумерное растекание теплоты в области со сложной границей
- •8. Нестационарный процесс распределения температур в однородном стержневом элементе
- •10. Нестационарный процесс распределения температур в однородном стержневом элементе
- •11. Тепловая схема составного стержня
- •Нестационарный процесс распределения температур в однородном стержневом элементе
- •13. Тепловая схема однородного стержня
- •14.Однородный стержневой элемент, теплоизолированный с боковой поверхности.
- •15. Однородный стержневой элемент, теплоизолированный с боковой поверхности
- •Список использованной литературы
Двумерная пластина с теплообменом со средой
Рассмотрим двумерную пластину, пренебрегаем изменением температуры по ее толщине. В этом случае, температурное поле пластины является двумерным и изменяется только по оси х и у.
Зададим граничные условия 3 рода, т.е. на границах пластины происходит теплообмен со средой. Для решения задачи примем следующие начальные данные:
температуры сред и коэффициенты теплоотдачи со сторон границ пластины соответственно равны: Та1=400 0С, Та2=50 0С, Та3=500 0С, Та4=60 0С,α1=3000 Вт/м2 0С, α2=60 Вт/м2 0С, α3=100 Вт/м2 0С, α4=2000 Вт/м2 0С;
длина пластины L равна 80 мм;
теплопроводности материалов λ1 = 50 Вт/м 0С, λ2 =30 Вт/м 0С,
λ3 = 390 Вт/м 0С, λ4 = 400 Вт/м 0С;
А0=0.0004 м2 ;
Рассмотрим баланс потока теплоты в i-ом выделенном объеме, воспользовавшись интегральным уравнением теплового баланса
где Vi = A∆xi – объем i-го элемента;
Si- площадь всей поверхности выделенного i -го объема. Индекс i относит рассматриваемые переменные к i-му выделенному объему.
Поверхностный интеграл в левой части уравнения (3.3.1) выражает суммарный тепловой поток, пересекающий поверхность выделенного i-ro объема. Так как, рассматриваемая задача является стационарной, т.е. dT/dt =0
Уравнения теплового баланса, записанные для узлов тепловой схемы, имеют вид:
где R – тепловые сопротивления выделенных объемов между узлами и рассчитываются и соответствуют кондуктивной проводимости
А на границе материалов тепловые сопротивления рассчитываются как ,где λi и λg-коэффициенты теплопроводности граничащих материалов.
Конвективные тепловые проводимости, которые входят в ветви .
Соответственно тепловые проводимости равны
g1=1.2; g2=0.5; g3=0.5; g4=0.024; g5=0.3; g6=0.4; g7=0.024; g8=0.04; g9=0.3; g10=0.024; g11=1.2; g12=2.2; g13=3.9; g14=1.15; g15=2.95; g16=0.04; g17=2; g18=1.2; g19=3.9; g20=0.8; g21=2; g22=0.8; g23=0.04; g24=0.8
В стационарном случае, вектор-столбец температур Т описывается матричным уравнением, при , т.е.
Введя вектор-столбец тепловых потоков ветвей J=||J1 J2 J3 J4 J5 …… J24||Т, систему уравнений можно записать в матричном виде
AJ=0
Матрица A называется матрицей инциденций, для рассматриваемого случая имеет размерность 9*24 и равна:
Она получается путем сложения по горизонтали отдельных матриц в программе MathCAD с помощью функции augment
Уравнение является, по существу, дискретным уравнением баланса тепловых потоков в тепловой схеме. Вид матрицы A нетрудно понять. Строки матрицы соответствуют узлам графа, а столбцы матрицы соответствуют ветвям графа, причем номер столбца равен номеру ветви в тепловой схеме.
Вводим вектор столбец температур узлов графа
Сравнение матрицы инциденций A и матрицы показывает, что последняя матрица является транспонированной по отношению к матрице А, т.е. равна
ΔТ=АТТ
Полученные матрично-топологические соотношения устанавливают связь между тепловыми потоками в ветвях тепловой схемы и преобразование узловых температур в разности температур в ветвях. Матрица инциденций А отображает структуру тепловой схемы.
Матрица А, естественным образом, была получена из системы уравнений баланса тепловых потоков в узлах графа.
Для исчерпывающего описания графа тепловой схемы необходимо располагать соотношениями, связывающими тепловые потоки и разности температур в ветвях графа, в соответствии с элементами схемы, представленными ветвями.
Выше было показано, что тепловой поток Ji в i-ой ветви равен Ji=giΔTi.
Тогда связь векторов-столбцов J и ΔТ может быть записана в следующем матричном виде:
,
где G – квадратная матрица проводимостей ветвей размерностью М*М, М – количество ветвей графа.
Матрица проводимостей G формируется следующим образом: если ветвь i представляет собой тепловую проводимость gi (кондуктивную или конвективную), то элемент ii матрицы G равен gi.
Строим матрицу проводимостей G:
Она получается путем сложения по горизонтали отдельных матриц в программе MathCAD с помощью функции augment и сложения по вертикали с помощью функции stack.
Строим новую матричную функцию:
-вектор – столбец начальных температур в момент времени равный нулю в узлах тепловой схемы.
Подставляя в уравнение, находим искомые температуры в узлах стержневого элемента
Т2=399.6650С
Т3=379.6520С
Т4=426.6760С
Т5=431.8190С
Т6=429.1660С
Т7=435.1150С
Т8=441.0480С
Т9=442.650С