- •3.4. Плоское движение твердого тела.
- •3.4.1. Уравнения плоскопараллельного движения
- •3.4.2. Разложение ппд на поступательное и вращательное движения
- •3.4.3. Независимость угловой скорости фигуры от выбора полюса
- •3.4.4. Определение траектории точек тела
- •3.4.5. Определение скоростей точек тела
- •3.4.6. План скоростей и его свойства
- •3.4.7. Мгновенный центр скоростей
- •Вопросы для повторения
- •3.4.8. Теорема об ускорениях точек плоской фигуры и ее следствия
- •3.4.9. Мгновенный центр ускорений
- •3.4.10. План ускорений и его свойства
- •Вопросы для повторения
- •3.5.* Сферическое движение твердого тела
- •3.6.* Общий случай движения свободного твердого тела
- •3.7. Сложное движение точки
- •3.7.1. Относительное, переносное и абсолютное движения точки
- •3.7.2. Теорема о сложении скоростей
- •3.7.3. Теорема о сложении ускорений (теорема Кориолиса)
- •3.7.4. Ускорение Кориолиса
- •Вопросы для повторения
3.7.4. Ускорение Кориолиса
Ускорением Кориолиса называется составляющая абсолютного ускорения точки в ее сложном движении, равная удвоенному векторному произведению угловой скорости переносного движения на относительную скорость точки:
. (3.63)
Появление поворотного ускорения обусловлено двумя причинами:
вследствие относительного движения точки, перемещающейся по отношению к подвижной системе отсчета, изменяется переносная скорость точки;
2) вследствие вращательного переносного движения дополнительно изменяется направление относительной скорости по отношению к неподвижной системе отсчета.
Например, если человек движется равномерно вдоль радиуса платформы вращающейся с постоянной угловой скоростью, то его относительной скоростью является скорость его движения вдоль радиуса, а переносной – скорость той точки платформы, где человек находится в данный момент (рис. 3.41).
Пусть в момент t человек занимает положение М, а в момент t + Δt – положение М1.
Так как относительное движение равномерное и пря-молинейное, то относительное ускорение человека равно нулю. Однако, благодаря вращению платформы, за время Δt относительная скорость изменяется по направлению от до .
З а это же время Δt происходит изменение модуля переносной скорости от до , благодаря относительному перемещению человека из точки М в точку М1. Указанные изменения и вызы-вают появление ускорения Кориолиса.
Рис. 3.41 Рис. 3.42
Модуль ускорения Кориолиса (3.63) определяется как модуль векторного произведения
. (3.64)
Ускорение Кориолиса равно нулю в трех случаях:
если , то есть в случае поступательного пере-носного движения или в моменты времени, когда угловая скорость непоступательного переносного движения обращается в нуль;
если , то есть в случае относительного покоя точки или в моменты времени, когда относительная скорость обращается в нуль;
если , то есть когда векторы и параллельны, то есть относительная скорость точки параллельна оси переносного вращения, как например, при движении точки М вдоль образующей вращающегося цилиндра (рис. 3.42).
Н аправление ускорения Кориолиса определяется по правилу векторного произведения. По этому правилу (рис. 3.43) вектор направлен перпендикулярно плоскости, проходящей через векторы и так, чтобы видеть поворот вектора к проис-ходящим против хода часовой стрелки.
Направление вектора ускорения Кориолиса можно определить по
Рис. 3.43 правилу Жуковского (рис. 3.43): для определения направления вектора ускорения Кориолиса необходимо вектор спроектировать на плоскость, перпендикулярную вектору и повернуть проекцию в сторону вращения на 90.
Для иллюстрации правила Жуковского рассмотрим пример. Предположим, что диск вращается вокруг оси, перпендикулярной его плоскости, по часовой стрелке с угловой скоростью , а по хорде диска KL движется точка М (рис. 3.44). Определим модуль и направление поворотного ускорения точки М в положении, указанном на рисунке, если относительная скорость точки в этот момент равна .
Т ак как точка движется в плоскости диска, перпенди-кулярной его оси вращения, то и модуль пово-ротного ускорения равен ак=2ωеvr. Направление поворо-тного ускорения получаем, повернув в плоскости диска вектор по часовой стрелке на 90○.
Рис. 3.44 Таким образом, при плоском относительном движении, когда траектория точки плоская кривая, вектор относительной скорости перпендикулярен вектору угловой переносной скорости . Тогда направление ускорения Кориолиса можно определить, повернув вектор относительной скорости на 900 в сторону переносного вращения.