- •Динамика
- •3.1. Динамика точки. Две задачи динамики
- •3.1.1. Первая основная задача динамики материальной точки
- •Задачи Определение сил по заданному движению
- •3.1.2. Вторая основная задача динамики материальной точки
- •При решении второй основной задачи динамики материальной точки необходимо придерживаться следующей последовательности действий:
- •2) Изобразить активные силы, действующие на точку.
- •А) Движение груза
- •3.2. Теорема о движении центра масс
- •3.3. Теорема об изменении
- •Задачи Импульс силы. Количество движения
- •3.4. Теорема об изменении кинетического момента
- •3.4.1. Моменты инерции
- •3.4.2. Кинетический момент системы
- •3.4.3. Теорема об изменении кинетического момента системы
- •3.5. Дифференциальные уравнения вращательного движения тела
- •3.6. Теорема об изменении кинетической энергии
- •3.6.1. Работа и мощность силы
- •3.6.2. Кинетическая энергия
- •Задачи Теорема об изменении кинетической энергии материальной точки и твердого тела при поступательном движении
- •Теорема об изменении кинетической энергии твердого тела
- •3.7. Принцип даламбера
- •Метод кинетостатики для материальной точки
- •Метод кинетостатики для твердого тела и механической системы
- •3.8. Принцип возможных перемещений
- •Задачи Возможные перемещения системы
- •3.9. Общее уравнение динамики системы
- •Pис. 567 Так как , а в силу равномерности вращения, то , т. Е.
- •Применение общего уравнения динамики для описания движения системы тел
3.5. Дифференциальные уравнения вращательного движения тела
Дифференциальное уравнение вращательного движе-ния твердого тела имеет вид
.
Пример 1. Исследуем движение под действием силы тяжести физического маятника, т. е. твердого тела, имеющего горизонтальную ось вращения (ось подвеса), не проходящую через центр тяжести тела (рис. 453).
Решение. Составим дифференциальное уравнение враще-ния маятника вокруг его оси подвеса:
= —Ph sin φ, или .
Данное уравнение в элементарных функциях не интегри-руется. Для малых же углов отклонения sin φ ≈ φ, и тогда
.
Это дифференциальное уравнение свободных гармонических колебаний с круговой частотой k = и периодом .
Движение физического маятника
Рис. 453 при малых углах отклонения будет описываться зависимостью
φ = A sin (kt + α),
где постоянные А и α определяются начальными условиями.
Определим длину l математического маятника, имеющего тот же период колебаний, что и физический. Эту длину назы-вают приведенной длиной физического маятника. Как звестно, период малых колебаний математического маятника равен
Т = 2π .
Поэтому l/g =Jя/(Ph). Отсюда получаем приведенную длину физического маятника
,
где М — масса физического маятника
Задачи
3.5.1. По заданному уравнению вращения φ = 5t2 - 2 пластинки, осевой момент инерции которой Jz = 0,125 кг·м2, определить главный момент внешних сил, действующих на пластинку. (1,25)
3.5.2. Вал двигателя вращается с угловой скоростью ω = 90 е -20t + 85 (1 - е -20t ). Определить главный момент внешних сил, действующих на вал, в момент времени
t = 0,1 с, если его момент инерции относительно оси вращения равен 1 кг·м2. (-13,5)
3.5.3. По заданному уравнению вращения φ = 2(t2 + 1) наклонного стержня (рис. 454) с осевым моментом инерции Jz = 0,05 кг·м2 определить главный момент внешних сил, действующих на тело. (0,2)
3 .5.4. Диск (рис. 455) вращается вокруг оси Oz по закону φ = t3. Определить модуль момента пары сил, приложенной к диску, в момент времени t = 1 с, если момент инерции диска относительно оси вращения равен 2 кг·м2. (12)
Рис. 454 Рис. 455 Рис. 456
3.5.5. По заданному уравнению вращения φ = 3 t2 - t стержня (рис. 456) с осевым моментом инерции Jz = 1/6 кг·м2 определить главный момент внешних сил, дейст-вующих на стержень. (1)
3.5.6. По заданному уравнению вращения φ = t3 – 5 t2 однородного цилиндра (рис. 457) радиуса R = 1,41 м, мас-сой т = 60 кг определить главный момент внешних сил, действующих на тело, в момент времени t = 2 с. (119)
3.5.7. Конус (рис. 459), масса которого т = 10 кг, а радиус основания R =1 м, вращается вокруг оси симмет-рии по закону φ = 4 sin 2 t. Определить главный момент приложенных к конусу внешних сил относительно оси вращения в момент времени t = π/4 с, если момент инерции конуса Jz = 0,3mR2. (- 48)
3.5.8. По заданному уравнению вращения φ = 2sin (πt/2) однородной прямоугольной плиты (рис. 459) с моментом инерции относительно оси вращения Jz = 10 кг·м2 определить главный момент внешних сил, действующих на тело, в момент времени t = 1 с. (- 49,3)
Рис. 457 Рис. 458 Рис. 459
3.5.9. Диск вращается вокруг центральной оси (рис. 460) с угловым ускорением ε = 4 рад/с2 под действием пары сил с моментом М1 и момента сил сопротивления
М2 = 6 Н·м. Определить модуль момента М1 пары сил, если момент инерции диска относительно оси вращения равен 6 кг·м2. (30)
Рис. 460 Рис. 461 Рис. 462
3.5.10. Однородный стержень (рис. 461), масса кото-рого т = 2 кг и длина АВ = 1 м, вращается вокруг оси Oz под действием пары сил с моментом M1 и момента сил сопротивления M2 = 12 Н·м по закону φ = 3 t2. Опреде-лить модуль момента M1 приложенной пары сил в момент времени t = 1 с. (16)
3 .5.11. Определить угловое ускорение диска (рис. 462) радиуса r = 0,3 м массой т = 50 кг, если натяжения ведущей и ведомой ветвей ремня соответственно равны
T1 = 2T2 = 100 Н. Радиус инерции диска относительно оси вращения равен 0,2 м. (7,5)
3.5.12. Определить угловое ускоре-ние однородного тонкого диска (рис. 463) радиуса R = 0,6 м, массой 4 кг, вращающегося вокруг вертикальной оси Az под действием момента
Рис. 463 Мz = 1,8 Н·м. (5)