- •2.1.2. Способи визначення руху точки
- •2.1.3. Годограф векторної функції
- •2.1.4. Швидкість руху точки
- •2.1.5. Прискорення руху точки
- •Приклади
- •2.2. Кінематика абсолютно твердого тіла
- •2.2.1. Основні положення
- •2.2.2. Поступальний рух твердого тіла
- •2.2.3. Обертальний рух твердого тіла навколо нерухомої осі
- •Координати точки м і орт не залежать від часу; орти , є функціями часу. Отже,
- •Приклади
- •Задачі для самостійного розв’язування
- •Запитання для самоконтролю
- •2.2.6. Плоскопаралельний рух твердого тіла. Рівняння руху
- •2.2.7. Розподіл швидкостей точок тіла при плоскопаралельному русі
- •2.2.8. План швидкостей
- •2.2.10. Миттєвий центр прискорень
- •Приклади
- •2.2.11. Додавання обертальних рухів тіла навколо осей, що перетинаються
- •Аксоїди. Теорема Пуансо
- •2.2.13. Теорема Ейлера. Кути Ейлера. Рівняння руху твердого тіла з нерухомою точкою
- •2.2.14. Розподіл швидкостей і прискорень точок тіла з нерухомою точкою
- •2.4. Складний рух твердого тіла
- •2.4.1. Додавання поступальних рухів тіла
- •2.4.2. Пара обертань
- •2.4.3. Додавання обертань тіла навколо паралельних осей
- •2.4.4. Додавання поступального і обертального рухів тіла
- •2.4.5. Метод “зупинки” (метод Вілліса)
Приклади
Приклад 2.1. Рівнозмінний рух точки.
Рух точки називають рівнозмінним, якщо її дотичне прискорення стале ( ).
Знайдемо швидкість точки і закон її руху по траєкторії.
На підставі (2.34)
,
звідки .
За формулою (2.21)
,
звідки після інтегрування маємо
,
де і – сталі інтегрування, що знаходяться з початкових умов.
У даному випадку початковими умовами є початкова швидкість і початкова дугова координата. Нехай
.
Дістанемо:
; (2.36)
. (2.37)
Приклад 2.2. Рух точки відбувається згідно з рівняннями
( – в метрах, – в секундах).
Визначити:
— швидкість точки;
— закон руху точки по траєкторії;
— годограф швидкості;
— прискорення точки;
— радіус кривини траєкторії точки.
Розв’язання.
Виберемо систему координат, як показано на рис. 2.11. – початкове положення точки на траєкторії.
Складові швидкості точки дорівнюють:
.
Модуль швидкості
.
Рисунок 2.11
Траєкторією точки є гвинтова лінія. Напрям швидкості, тобто напрям дотичної до гвинтової лінії (рис. 2.11), визначаємо за формулами
.
Годограф швидкості знаходимо на підставі формул
.
Звідси – рівняння годографа швидкості (рис. 2.12).
Отже, годографом швидкості є коло радіуса з центром в точці на осі .
Знайдемо закон руху точки по траєкторії :
Рисунок 2.12
.
При , тобто .
.
Для визначення проекцій, модуля та напряму прискорення скористаємося формулами (2.25)-(2.27). Маємо:
;
.
Вектор прискорення лежить в горизонтальній площині і спрямований від точки М до осі (рис. 2.11).
Радіус кривини точки знаходимо на підставі (2.34). Нормальне прискорення визначаємо через повне і тангенціальне за формулами (2.34) і (2.35):
.
Оскільки а , то . Знаходимо
.
2.2. Кінематика абсолютно твердого тіла
2.2.1. Основні положення
Основне завдання кінематики твердого тіла – визначення закону руху і основних характеристик руху – швидкості та прискорення.
При вивченні руху твердого тіла розглядатимемо як характеристики руху всього тіла в цілому, так і характеристики руху окремих точок тіла.
Найпростішими рухами твердого тіла називають поступальний рух і обертальний рух навколо нерухомої осі. Далі покажемо, що будь-який рух можна розкласти на поступальний і обертальний навколо нерухомої осі.
2.2.2. Поступальний рух твердого тіла
Поступальним називають такий рух твердого тіла, при якому довільна пряма, проведена в тілі, рухається паралельно сама собі.
Для дослідження поступального руху твердого тіла доведемо теорему:
при поступальному русі твердого тіла траєкторії всіх його точок конгруентні і всі його точки рухається з однаковими швидкостями й прискореннями.
Розглянемо в тілі дві довільні точки та і визначимо їхні рухи векторним способом:
; .
На підставі рис. 2.13 маємо:
. (2.38)
Функції і визначають векторним способом траєкторії точок та .
Вектор не змінюється за величиною і напрямом з часом. Отже, із (2.38) видно, що траєкторію точки можна дістати з траєкторії точки за допомогою паралельного переносу. Напрям і величину переносу визначає вектор .
Рисунок 2.13
Знайдемо похідну за часом від виразу (2.38)
.
Вектор , тому , тобто
. (2.39)
Диференціюючи (2.39) за часом , дістанемо
. (2.40)
На підставі доведеної теореми можна стверджувати, що поступальний рух повністю визначається рухом однієї довільної точки тіла. Отже, вивчення поступального руху безпосередньо пов’язане з кінематикою точки.