8. Опыт Франка-Герца. Атомные спектры.
Любое
излучение электромагнитных волн
осуществляется телами. Если излучение
дискретно, то тело должно переходить
с одного дискретного уровня на другой.
Опыты Франка и Герца дали прямое
доказательство дискретности атомных
состояний. Если состояние атомных
систем дискретно, а кинетическую энергию
свободных электронов мы можем менять
непрерывно, то при взаимодействии
электронов с атомами, атомы могут
поглощать энергию лишь строго
определёнными порциями. В ходе опыта
использовалась вакуумная лампа (см.
рис.25). В ней находились накаливающийся
катод, анод и две сетки, которые
соединялись между собой. На сетку
подавался ускоряющий потенциал
.
Изменением его можно было плавно
изменять кинетическую энергию электронов.
На другую сетку подавался задерживающий
потенциал
.
Электроны, ускоренные между сеткой и
катодом, попадали в свободное от полей
пространство. Наблюдалась ВАХ,
представленная на рисунке 26. Если теперь
наполнить трубку парами (например,
ртути) при пониженном давлении, в
пространстве между сетками будут
происходить столкновения электронов
с атомами ртути. Те, что не потеряли
энергию в результате подобных
столкновений, достигнут анода. Те же,
что энергию потеряли, анода не достигают.
Анодный ток убывает. ВАХ лампы в этом
случае представлена на рисунке 27.
Качественно её можно объяснить следующим
образом. Когда энергия электрона меньше
разности энергий между энергетическими
уровнями ртути, то оно не отдаёт энергию
атому при столкновении. С увеличением
ускоряющей разности потенциалов энергия
электронов также возрастает. Когда
разность потенциалов достигает 4,9 эВ.,
электроны при неупругом столкновении
с атомами ртути вблизи сетки отдадут
им всю свою энергию и уже не смогут
преодолеть запирающей разности
потенциалов. Следовательно, на анод
могут попасть лишь
электроны
не испытавшие неупругого столкновения,
и поэтому при разности потенциалов
4,9В. сила тока начинает уменьшаться.
Когда разность потенциалов достигает
такого значения, что достаточное число
электронов после неупругого столкновения
смогут приобрести энергию, необходимую
для преодоления задерживающего
потенциала, начинается новый рост силы
тока. При достижении разности потенциалов
9,8 В., электрон после одного неупругого
столкновения приходит к сетке с энергией:
4,9 эВ., достаточной для второго неупругого
столкновения. При втором неупругом
столкновении электрон теряет всю свою
энергию и не достигает анода. Поэтому
сила тока начинает уменьшаться (второй
максимум на ВАХ). Последующие максимумы
объясняются аналогично. Из опыта
следует, что разница в энергии основного
состояния атома ртути и ближайшего
возбуждённого состояния равна 4,9 эВ.,
что и доказывает дискретность состояний
атомных систем.
Отношение
энергии возбуждения атома к заряду
электрона называется потенциалом
ионизации:
.
Первый потенциал возбуждения соответствует
переходу атома с уровня с наименьшей
энергией на последующий уровень.
Ионизацией
называется процесс отрыва электрона
от атома. Для определения потенциала
ионизации также используют установку,
изображённую на рисунке 25. Потенциал
ионизации определяется по формуле
,
где
– работа выхода электрона из атома.
Для атома водорода ВАХ этого процесса
имеет вид, представленный на рисунке
28. Здесь измеряется ток, создаваемый
положительными ионами. Величина 13,6 В.
называется потенциалом насыщения.