- •1. Фотоэффект.
- •2. Эффект Комптона.
- •3. Поляризация фотонов. Интерференция фотонов.
- •4. Дифракция рентген-х лучей в кристаллах. Методы исслед дифракции: способы Лауэ, Брэгга и Дебая-Шерера.
- •5 . Эффект Рамзауэра – Таунсенда.
- •6.Понятие волн де Бройля. Уравнения де Бройля. Эксперименты по волновой природе элементарных частиц
- •Эксперименты по волновой природе элементарных частиц.
- •7. Законы излучения абсолютно черного тела, формула Планка.
- •8. Опыт Франка-Герца. Атомные спектры.
- •9 . Опыты Резерфорда Ядерная модель атома.
- •10. Постулаты Бора...
- •11. Спектральн. Линии. Изотопический сдвиг спектр. Линий.
- •13. Постулаты квантовой механики и описание динамических переменных с помощью операторов.
- •14. Квантовомеханические операторы, их свойства, собственные значения и собственные функции.
- •15. Условие одновременной измеримости различных динамических переменных. Соотношение неопределенностей.
- •16. Частица в одномерной прямоугольной потенциальной яме с абсолютно непроницаемыми стенками.
- •17.Частица в одномерной прямоугольной потенциальной яме конечной глубины
- •1 8.Прохождение частицы сквозь потенциальный барьер(туннельный эффект)
- •19. Контактная разность потенциалов, эффект холодной эмиссии электронов, альфа – распад.
- •20. Уравнение Шредингера для атома водорода, собственные значения и собственные функции угловой части.
- •21. Атом водорода, собственное значение и собственная ф-я радиальной части ур-я Шредингера
- •22. Уравнение Шредингера для атомов щелочных метало, собственные значения и энергии.
- •23. Спектральные серии щелочных атомов, правила отбора
- •24. Дублетный характер спектров щелочных металлов. Спин эл-на, спин-орбитальное взаимодействие.
- •25. Маг и мех моменты электрона. Правило квантования.
- •26. Маг и мех момент атома. Векторная модель атома. Jj и l-s связь…
- •27.Эффект Зеемана.
- •28.Эффект Пашена-Бака.
- •31.Электронные конфигурации, принципы заполнения электронных оболочек атомов, правило Хунда.
- •32. Рентгеновские спектры.
13. Постулаты квантовой механики и описание динамических переменных с помощью операторов.
Как и любая область науки, квантовая механика базируется на нескольких основных положениях, принимаемых без доказательства. Эти основные положения сформулированы в виде постулатов.
I постулат. Состояние движения квантового объекта описывается волновой функцией .
Физический смысл волновой функции в том, что её квадрат есть плотность вероятности обнаружения частицы в данном квантовом состоянии. Плотность вероятности определяется так: , так как функция комплексна. Тогда вероятность обнаружения частицы в данном квантовом состоянии, описываемом волновой функцией, будет: .
II постулат. Волновая функция подчиняется волновому уравнению: .
Здесь – оператор Гамильтона (полной энергии системы), а уравнение, сформулированное во втором постулате, называется уравнением Шредингера.
III постулат. Каждая динамическая переменная представляется определённым линейным эрмитовым оператором.
IV постулат. При иизмерении некоторой динамической переменной, описываемой оператором , с определённой вероятностью получается одно из собственных значений этого оператора. Вероятность измерения собственного значения равна , где есть коэффициент разложения волновой функции по собственным функциям оператора : . Среднее значение динамической переменной, описываемой оператором в состоянии, описываемом волновой функцией , определяется так: .
Согласно третьему постулату операторы, описывающие динамические переменные, должны быть линейными и эрмитовыми. Однако третий постулат не даёт конкретных значений этих операторов. Вид основных операторов определяется так, чтобы полученные с помощью них значения, совпадали с экспериментальными. Остальные операторы получаются путём формальной замены в функции, описывающей соответствующую величину в классической физике, всех переменных на соответствующие им операторы. Необходимо следить за тем, чтобы полученный оператор оставался линейным и эрмитовым.
Оператор координаты есть оператор умножения на эту координату: , например, .
Оператор проекции импульса на оси декартовой системы координат есть , например, . Так как импульс величина векторная, то в векторной форме . Тогда, после соответствующих преобразований, получим . Например, .
Оператор полной энергии имеет вид: .
Получим теперь уравнение для оператора . В классической физике функция Гамильтона есть полная энергия системы. Функция Гамильтона выражается через обобщённые координаты так: – сумма кинетической и потенциальной энергий. Тогда, пользуясь общим правилом, запишем оператор : , или .
Оператор момента импульса. В классической физике . Тогда, расписывая по координатам вектор , получим: ; и . Теперь по общему правилу, производя формальную замену, мы можем записать: , , . Перейдём теперь к сферической системе координат (1). Теперь, производя дифференцирование, при переходе к новым переменным, получим: . Так как , то . Таким образом, . Возвращаясь к формуле (1), мы можем переписать последнее уравнение: . Отсюда для имеем уравнение: .