- •2) Измерение интервалов времени и длины. Собственное время, собственная длина.
- •3) Виды механического движения. Модели в механике: модель материальной точки, абсолютно твёрдого тела, сплошной среды.
- •4) Кинематическое описание движения. Понятие степеней свободы. Уравнения движения моделей. Число степеней свободы моделей
- •5) Кинематические параметры поступательного и вращательного движений: линейные и угловые перемещения, скорости и ускорения
- •6) Тангенциальное и нормальное линейные ускорения. Определение, значение, связь с угловыми переменными
- •7) Динамические параметры механических систем: масса, центр инерции, импульс. Связь между импульсом и скоростью центра инерции
- •8) Динамические параметры механических систем: момент инерции. Теорема Штейнера.
- •13) Главные оси инерции. Свободные оси вращения. Устойчивые оси вращения.
- •14) Энергия как универсальная мера интенсивности движения. Полная энергия, энергия покоя. Кинетическая энергия в релятивистском случае.
- •15) Кинетическая энергия поступательного и вращательного движений.
- •16) Плоское движение. Кинетическая энергия тела, совершающего плоское движение.
- •17) Потенциальная энергия.
- •18) Сила как мера взаимодействия тел. Момент силы, работа и мощность силы
- •19) Связь между силой и потенциальной энергией. Работа потенциальных сил.
- •20) Законы сохранения в замкнутых системах и их связь со свойствами пространства и времени
- •21) Механическая энергия. Законы сохранения. Консервативные и не консеравтивные системы.
- •22) Законы движения в незамкнутых системах
- •23) Законы Ньютона и их современная трактовка. Первый закон Ньютона
- •Современная формулировка
- •Историческая формулировка
- •Второй закон Ньютона
- •Современная формулировка
- •Историческая формулировка
- •Третий закон Ньютона
- •Современная формулировка
- •Историческая формулировка
- •24) Законы динамики вращательного движения
- •1. Момент силы.
- •2. Момент инерции тела.
- •2. Основной закон динамики вращательного движения.
- •3. Условия равновесия тел.
- •25) Плоское движение. Динамика движения твёрдого тела на примере маятника Максвела
- •26) Частные законы сохранения в незамкнутых системах.
- •1) Электромагнитное поле. Электрический заряд и его свойства.
- •2) Напряжённость электромагнитного поля
- •3) Сила Лоренца. Движение зарядов в электромагнитном поле.
- •4) Напряжённость поля не подвижного точечного заряда. Свойства поля
- •5) Электростатическое поле системы зарядов. Принцип суперпозиции. Поле электрического диполя
- •6) Определение потока вектора напряжённости электростатического поля.
- •7) Теорема Острограского-Гауса.
- •8) Теорема Остроградского-Гаусса и её применение для напряженности электрического поля однородно заряженной бесконечной нити
- •9) Теорема Остроградского-Гаусса и её применение для напряженности электрического поля однородно заряженной бесконечной плоскости
- •10) Теорема Остроградского-Гаусса и её применение для напряженности электрического поля однородно заряженной бесконечной сферы
- •11) Поле бесконечного конденсатора или двух разноимённо заряженных плоскостей -----
- •12) Магнитное поле элемента тока. Закон Био-Савара-Лапласа.
- •13) Расчёт магнитного поля бесконечного прямого поля с помощью принципа суперпозиции.
- •14)Определение циркуляции вектора магнитной индукции
- •15) Теорема о циркуляции и её применение для расчёта магнитного поля бесконечного соленоида
- •16) Силы Ампера
- •17) Основные уравнения электромагнитного поля (уравнения Максвелла) для случая статических поле.
- •18) Основные уравнения электростатики. Потенциал. Связь между напряжённостью поля и потенциалом
- •19) Основные уравнения электростатики. Понятия эдс
- •20) Явления электромагнитной индукции. Закон Фарадея-ленца
- •21) Ток смещения
- •22) Уравнения Максвелла для переменных электромагнитных полей
- •По физической природе
- •По характеру взаимодействия с окружающей средой
- •2) Гармоническое колебание. Основные параметры
- •3) Дифференциальное уравнение гармонических колебаний. Понятие о гармоническом осцилляторе.
- •4) Свободные гармонические колебания пружинного маятника
- •Универсальное движение по окружности
- •Груз как простой маятник
- •5) Свободные гармонические колебания математического маятника
- •6) Свободные гармонические колебания физического маятника
- •7) Гармонические колебания в электромагнитном колебательном контуре
- •8) Свободное затухающее колебание. Дифференциальное уравнение и его решение
- •9) Свободное затухающее колебание пружинного маятника
- •10) Характеристики затухающих колебаний: коэффициент затухания, время релаксации, логарифмический декремент, добротность
- •11) Сложение коллинеарных гармонических колебаний равных частот
- •12) Сложение коллинеарных гармонических колебаний близких частот. Биение
- •13) Сложение ортогональных колебаний равных частот
6) Свободные гармонические колебания физического маятника
Физический маятник — это твердое тело, совершающее под действием силы тяжести колебания вокруг неподвижной горизонтальной оси подвеса, не проходящей через центр масс тела (рис.201).
Если маятник отклонен из положения равновесия на некоторый угол а, то в соответствии с уравнением динамики вращательного движения твердого тела (18.3) момент М возвращающей силы можно
223
записать в виде
где У — момент инерции маятника относительно оси, проходящей через точку О, l — расстояние между точкой подвеса и центром масс маятника, F=-mgsinmg — возвращающая сила (знак минус обусловлен тем, что направления F и всегда противоположны; sin соответствует малым колебаниям маятника, т. е. малым отклонениям маятника из положения равновесия).
Уравнение (142.4) можно записать в виде
Принимая
0=mgl/J. (142.5) получим уравнение
идентичное с (142.1), решение которого (140.1) известно:
=0cos(0t+). (142.6)
Из выражения (142.6) следует, что при малых колебаниях физический маятник совершает гармонические колебания с циклической частотой 0 (см (142.5)) и периодом
Т = 2/0=2J/(mgl)=2L/g.
(142.7)
где L = J/(ml) — приведенная длина физического маятника.
Точка О' на продолжении прямой ОС, отстоящая от оси подвеса на расстоянии приведенной длины L, называется центром качаний физического маятника (рис. 201). Применяя теорему Штейнера (16.1), получим
т. е. ОО' всегда больше ОС. Точка подвеса О и центр качаний О' обладают свойством взаимозаменяемости: если ось подвеса перенести в центр качаний, то точка О прежней оси подвеса станет новым центром качаний и период колебаний физического маятника не изменится
7) Гармонические колебания в электромагнитном колебательном контуре
Среди исследований различных электрических явлений особое место занимают исследования электромагнитных колебаний. При колебательном процессе электрические физические величины (заряды, токи) периодически изменяются и процесс сопровождается взаимными превращениями электрического и магнитного полей. Для возбуждения и поддержания электромагнитных колебаний применяется колебательный контур — цепь, которая состоит из последовательно включенных резистора сопротивлением R, катушки индуктивностью L, и конденсатора емкостью С. Исследуем последовательные стадии колебательного процесса в идеализированном контуре, у которого сопротивление пренебрежимо мало (R≈0). Для возбуждения колебаний в контуре конденсатор предварительно заряжают, сообщая его обкладкам заряды ±Q. Следовательно, в начальный момент времени t=0 (рис. 1а) между обкладками конденсатора появится электрическое поле, энергия которого равна Q2/(2C) . Если конденсатор замкнуть на катушку индуктивности, то он начнет разряжаться, и в контуре начнет течь возрастающий со временем ток I. В результате энергия электрического поля будет падать, а энергия магнитного поля катушки (она равна (1/2)LI2 ) - увеличиваться.
Так как R≈0, то, используя закон сохранения энергии, полная энергия поскольку полная энергия на нагревание не тратится. Поэтому в момент t=(1/4)T, когда конденсатор полностью разрядится, энергия электрического поля станет равной нулю, а энергия магнитного поля (а следовательно, и ток) достигает максимального значения (рис. 1б). Далее, начиная с этого момента ток в контуре будет уменьшаться; значит, начнет уменьшаться магнитное поле катушки, и в ней индуцируется ток, который течет (по правилу Ленца) в том же направлении, что и ток разрядки конденсатора. Далее, начнет перезаряжаться конденсатор, появится электрическое поле, которое будет стремиться ослабить ток, который в конце концов станет равным нулю, а заряд на обкладках конденсатора станет максимальным (рис. 1в). Далее те же процессы будут протекать в обратном направлении (рис. 1г) и к моменту времени t=Т система придет в первоначальное состояние (рис. 1а). После этого рассмотренный цикл разрядки и зарядки конденсатора будет повторяться. Если бы в контуре потерь энергии не было, то совершались бы периодические незатухающие колебания, т.е. периодически изменялись (колебались) бы заряд Q на обкладках конденсатора, сила тока I, текущего через катушку индуктивности и напряжение U на конденсаторе . Значит, в контуре появляются электрические колебания, причем колебания сопровождаются превращениями энергий электрического и магнитного полей. С электрическими колебаниями в колебательном контуре можно провести аналогию с механическими колебаниями маятника (рис. 1 внизу), которые сопровождаются взаимными превращениями кинетической и потенциальной энергий маятника (на рисунке Е - кинетическая энергия, П - потенцияльная). В данном случае энергия электрического поля конденсатора Q2/(2C) аналогична потенциальной энергии маятника, энергия магнитного поля катушки (LQ2/2) — кинетической энергии, сила тока в контуре — скорости движения маятника. Индуктивность L аналогична массе m, а сопротивление контура — силе трения, которая действуюет на маятник. По закону Ома, для контура, который содержит резистор сопротивлением R, катушку индуктивностью L, и конденсатор емкостью С где IR—напряжение на резисторе, UC = Q/C - напряжение на конденсаторе, ξs = -L(dI/dt) – э.д.с. самоиндукции, которая возникает в катушке при протекании в ней переменного тока (ξs – единственная э.д.с. в контуре). Значит, (1) Разделив формулу (1) на L и подставив и получим дифференциальное уравнение колебаний заряда Q в контуре: (2) В рассматриваемом колебательном контуре внешние э.д.с. отсутствуют, значит колебания в контуре представляют собой свободные колебания. Если сопротивление R=0, то свободные электромагнитные колебания в контуре будут гармоническими. Тогда из (2) найдем дифференциальное уравнение свободных гармонических колебаний заряда в контуре: Из формулы (1) следует, что заряд Q гармонически колеблеься по закону (3) где Qm — амплитуда колебаний заряда конденсатора с циклической частотой ω0, которая называется собственной частотой контура, т. е. (4) и периодом (5) Выражение (5) впервые было получено У. Томсоном и называется формулой Томсона. Сила тока в колебательном контуре (6) где Im = ω0Qm — амплитуда силы тока. Напряжение на конденсаторе равно (7) где Um=Qm/C - амплитуда напряжения. Из формул (3) и (6) вытекает, что колебания тока I опережают по фазе колебания заряда Q на π/2, т.е., когда ток равен максимальному значению, заряд (а также и напряжение (7)) обращается в нуль, и наоборот.