- •2) Измерение интервалов времени и длины. Собственное время, собственная длина.
- •3) Виды механического движения. Модели в механике: модель материальной точки, абсолютно твёрдого тела, сплошной среды.
- •4) Кинематическое описание движения. Понятие степеней свободы. Уравнения движения моделей. Число степеней свободы моделей
- •5) Кинематические параметры поступательного и вращательного движений: линейные и угловые перемещения, скорости и ускорения
- •6) Тангенциальное и нормальное линейные ускорения. Определение, значение, связь с угловыми переменными
- •7) Динамические параметры механических систем: масса, центр инерции, импульс. Связь между импульсом и скоростью центра инерции
- •8) Динамические параметры механических систем: момент инерции. Теорема Штейнера.
- •13) Главные оси инерции. Свободные оси вращения. Устойчивые оси вращения.
- •14) Энергия как универсальная мера интенсивности движения. Полная энергия, энергия покоя. Кинетическая энергия в релятивистском случае.
- •15) Кинетическая энергия поступательного и вращательного движений.
- •16) Плоское движение. Кинетическая энергия тела, совершающего плоское движение.
- •17) Потенциальная энергия.
- •18) Сила как мера взаимодействия тел. Момент силы, работа и мощность силы
- •19) Связь между силой и потенциальной энергией. Работа потенциальных сил.
- •20) Законы сохранения в замкнутых системах и их связь со свойствами пространства и времени
- •21) Механическая энергия. Законы сохранения. Консервативные и не консеравтивные системы.
- •22) Законы движения в незамкнутых системах
- •23) Законы Ньютона и их современная трактовка. Первый закон Ньютона
- •Современная формулировка
- •Историческая формулировка
- •Второй закон Ньютона
- •Современная формулировка
- •Историческая формулировка
- •Третий закон Ньютона
- •Современная формулировка
- •Историческая формулировка
- •24) Законы динамики вращательного движения
- •1. Момент силы.
- •2. Момент инерции тела.
- •2. Основной закон динамики вращательного движения.
- •3. Условия равновесия тел.
- •25) Плоское движение. Динамика движения твёрдого тела на примере маятника Максвела
- •26) Частные законы сохранения в незамкнутых системах.
- •1) Электромагнитное поле. Электрический заряд и его свойства.
- •2) Напряжённость электромагнитного поля
- •3) Сила Лоренца. Движение зарядов в электромагнитном поле.
- •4) Напряжённость поля не подвижного точечного заряда. Свойства поля
- •5) Электростатическое поле системы зарядов. Принцип суперпозиции. Поле электрического диполя
- •6) Определение потока вектора напряжённости электростатического поля.
- •7) Теорема Острограского-Гауса.
- •8) Теорема Остроградского-Гаусса и её применение для напряженности электрического поля однородно заряженной бесконечной нити
- •9) Теорема Остроградского-Гаусса и её применение для напряженности электрического поля однородно заряженной бесконечной плоскости
- •10) Теорема Остроградского-Гаусса и её применение для напряженности электрического поля однородно заряженной бесконечной сферы
- •11) Поле бесконечного конденсатора или двух разноимённо заряженных плоскостей -----
- •12) Магнитное поле элемента тока. Закон Био-Савара-Лапласа.
- •13) Расчёт магнитного поля бесконечного прямого поля с помощью принципа суперпозиции.
- •14)Определение циркуляции вектора магнитной индукции
- •15) Теорема о циркуляции и её применение для расчёта магнитного поля бесконечного соленоида
- •16) Силы Ампера
- •17) Основные уравнения электромагнитного поля (уравнения Максвелла) для случая статических поле.
- •18) Основные уравнения электростатики. Потенциал. Связь между напряжённостью поля и потенциалом
- •19) Основные уравнения электростатики. Понятия эдс
- •20) Явления электромагнитной индукции. Закон Фарадея-ленца
- •21) Ток смещения
- •22) Уравнения Максвелла для переменных электромагнитных полей
- •По физической природе
- •По характеру взаимодействия с окружающей средой
- •2) Гармоническое колебание. Основные параметры
- •3) Дифференциальное уравнение гармонических колебаний. Понятие о гармоническом осцилляторе.
- •4) Свободные гармонические колебания пружинного маятника
- •Универсальное движение по окружности
- •Груз как простой маятник
- •5) Свободные гармонические колебания математического маятника
- •6) Свободные гармонические колебания физического маятника
- •7) Гармонические колебания в электромагнитном колебательном контуре
- •8) Свободное затухающее колебание. Дифференциальное уравнение и его решение
- •9) Свободное затухающее колебание пружинного маятника
- •10) Характеристики затухающих колебаний: коэффициент затухания, время релаксации, логарифмический декремент, добротность
- •11) Сложение коллинеарных гармонических колебаний равных частот
- •12) Сложение коллинеарных гармонических колебаний близких частот. Биение
- •13) Сложение ортогональных колебаний равных частот
20) Явления электромагнитной индукции. Закон Фарадея-ленца
Как известно, электрические токи порождают вокруг себя магнитное поле. Связь магнитного поля с током дала толчок к многочисленным попыткам возбудить ток в контуре с помощью магнитного поля. Эта фундаментальное открытие было блестяще сделано в 1831 г. английским физиком М. Фарадеем, который открыл явленение электромагнитной индукции. Оно говорит о том, что в замкнутом проводящем контуре при изменении потока магнитной индукции, охватываемого этим контуром, возникает электрический ток, получивший название индукционного.
Исследуя результаты своих многочисленных опытов, Фарадей открыл количественный закон электромагнитной индукции. Он показал, что всякий раз, когда в опыте осуществляется изменение сцепленного с контуром потока магнитной индукции, в контуре возникает индукционный ток; возникновение индукционного тока указывает на существование в цепи электродвижущей силы, которая называется электродвижущей силой электромагнитной индукции. Количественное значение индукционного тока, а значит, и э.д.с. электромагнитной индукции ξi задается только скоростью изменения магнитного потока, т. е. (1) На следующем шаге необходимо выяснить знак ξi . Знак магнитного потока задается выбором положительной нормали к контуру, а положительное направление нормали определяется правилом правого винта. Значит, выбирая положительное направление нормали, мы знаем как знак потока магнитной индукции, так и направление тока и э.д.с. в контуре. Пользуясь этими соображениями и выводами, можно прийти к формулировке закона электромагнитной индукции Фарадея: какова бы ни была причина изменения потока магнитной индукции, охватываемого замкнутым проводящим кон¬туром, возникающая в контуре э. д. с. (2) Знак минус говорит о том, что увеличение потока (dФ/dt>0) вызывает э.д.с. ξi<0 т. е. направление поля индукционного тока навстречу потоку; уменьшение потока (dФ/dt<0) вызывает ξi>0 т.е. направления поля индукционного тока и потока совпадают. Знак минус в (2) задается правилом Ленца - общим правилом для нахождения направления индукционного тока, полученного в 1833 г. Правило Ленца: индукционный ток в контуре имеет всегда такое направление, что создаваемое им магнитное поле препятствует изменению магнитного потока, вызва¬вшему этот индукционный ток. Закон Фарадея (см. (2)) может быть выведен из закона сохранения энергии, как это впервые сделал Г. Гельмгольц. Возьмем проводник с током I, помещенный в однородное магнитное поле, которое перпендикулярное плоскости контура, и может свободно двигаться (см. рис. 1). Под действием силы Ампера F, направление которой показано на рисунке, проводник передвигается на отрезок dx. Значит, сила Ампера производит работу dA=IdФ, где dФ — пересеченный проводником магнитный поток. Используя закон сохранения энергии, работа источника тока за время dt( ξIdt ) будет складываться из работы на теплоту Джоуля-Ленца (I2Rdt) и работы по перемещению проводника в магнитном поле (IdФ): где R — полное сопротивление контура. Значит -(dФ/dt) = ξi есть как раз закон Фарадея (2). Закон Фарадея можно сформулировать еще по-другому э.д.с. электромагнитной индукции в контуре численно равна и противоположна по знаку скорости изменения магнитного потока сквозь поверхность, ограниченную этим контуром. Этот закон является универсальным: эдс не зависит от способа изменения магнитного потока. Единицей Эдс электромагнитной индукции является вольт. В самом деле, учитывая, что единицей магнитного потока является вебер (Вб), получим (dФ/dt)=(Вб/с) = (Тл
·м2)/с) = [Н•м2)/(А•м•с)] = [Дж/(А•с)] = [A•В•с/(А•с)] = В
Какова природа эдс электромагнитной индукции? Если проводник (рис. 1) перемещается в постоянном магнитном поле, то сила Лоренца, которая действует на заряды внутри проводника, движущиеся вместе с проводником, будет иметь направление, противоположное току, т. е. она будет порождать в проводнике индукционный ток противоположного направления (не забываем, за направление электрического тока принимается движение положительных зарядов). Значит, возбуждение э.д.с. индукции при перемещении контура в постоянном магнитном поле объясняется действием силы Лоренца, которая возникает при движении проводника. По закону Фарадея, возникновение э.д.с. электромагнитной индукции возможно и в случае неподвижного контура, который находится в переменном магнитном поле. Но сила Лоренца на неподвижные заряды не действует, поэтому в этом случае ее действием нельзя объяснить возникновение э.д.с. индукции. Для объяснения э.д.с. индукции в неподвижных проводниках Максвелл предположил, что всякое переменное магнитное поле возбуждает в окружающем пространстве электрическое поле, и являющейся причиной возникновения индукционного тока в проводнике. Циркуляция вектора ЕB этого поля по любому неподвижному контуру L проводника есть эдс электромагнитной индукции: