- •1.Задача о вычислении объема цилиндрического тела. Двойной интеграл.
- •2.Свойства двойного интеграла
- •1. Геометрический смысл двойного интеграла.
- •6. Оценка двойного интеграла снизу и сверху: если , то где s - площадь области d.
- •3.Замена переменных в двойном интеграле.
- •4.Вычисление двойного интеграла в Декартовой системе координат.
- •1.Вычисление двойного интеграла в декартовой системе координат для правильной области
- •2. Вычисление двойного интеграла в декартовой системе координат для неправильной области
- •5.Вычисление двойного интеграла в полярной системе координат.
- •6.Тройной интеграл.
- •7.Свойства тройного интеграла.
- •2.11. Свойства тройного интеграла
- •8. Вычисление тройного интеграла в Декартовой системе координат.
- •9.Вычисление тройного интеграла в цилиндрической системе координат.
- •10. Вычисление тройного интеграла в сферической системе координат
- •11.Скалярное поле. Поверхности и линии уровня скалярного поля.
- •12.Производная по направлению скалярного поля.
- •13.Градиент скалярного поля, его свойства
- •14.Векторное поле. Векторные линии векторного поля.
- •15.Поверхностный интеграл первого рода, его свойства.
- •16.Методы вычисления поверхностного интеграла первого рода.
- •17.Поток векторного поля, его гидродинамический смысл.
- •18.Поверхностный интеграл второго рода, его свойства.
- •19.Связь между поверхностными интегралами первого и второго родов.
- •20.Вычисление потока векторного поля через замкнутую поверхность. Теорема Остроградского-Гаусса.
- •2) Если функцию f(X,y,z) интерпретировать как плотность распределения вещества вдоль дуги ав, то - масса дуги ав.
- •22.Вычисление криволинейного интеграла первого рода.
- •24.Криволинейный интеграл второго рода, его свойства.
- •4) Составим интегральную сумму вида
- •25.Вычисление криволинейного интеграла второго рода.
- •26. Формула Грина
- •27.Условия независимости криволинейного интеграла от пути интегрирования.
- •2) Интеграл не зависит от формы пути интегрирования, а зависит лишь от положения точек m0 и м;
- •4) В каждой точке области d.
- •28.Циркуляция вектора. Теорема Стокса.
- •29. Числовой ряд. Сходимость числового ряда
- •32. Необходимое условие сходимости числового ряда.
- •33. Знакоположительные числовые ряды. Признаки сравнения.
- •35. Радикальный признак Коши
- •36. Интегральный признак Коши
- •37. Знакопеременные числовые ряды. Абсолютная и условная сходимость.
- •38. Достаточный признак сходимости знакочередующегося числового ряда (Теорема Лейбница)
- •39. Функциональный ряд. Область сходимости функционального ряда.
- •40. Степенной ряд. Интервал и радиус сходимости степенного ряда.
- •1) Если степенной ряд сходится при некотором значении , то абсолютно сходится при всяком значении , для которого справедливо .
- •2) Если степенной ряд расходится при некотором значении , то он расходится при всяком : .
- •41. Свойства степенных рядов.
- •1) Если степенной ряд сходится при некотором значении , то абсолютно сходится при всяком значении , для которого справедливо .
- •2) Если степенной ряд расходится при некотором значении , то он расходится при всяком : .
- •42. Ряды Тейлора и Маклорена. Разложение функций в ряд Тейлора.
12.Производная по направлению скалярного поля.
Определение |
Следовательно, характеризует скорость изменения величины U в точке M0 в направлении вектора .
Очевидно, что функция U имеет бесчисленное множество производных по направлениям в каждой точке M.
Получим формулу для вычисления производной по направлению. Так как
где величины x0,y0,z0, cosα, cosβ, cosγ фиксированы, то U(M1) есть функция только смещения ρ.
Обозначим эту функцию
При ρ = 0 имеем ψ(0) =U(x0,y0,z0)=U(M0).
Следовательно:
Т. е. получим формулу:
выражающую производную от функции U = f(x,y,z) по направлению вектора
.
13.Градиент скалярного поля, его свойства
Пусть задано скалярное поле U=f(x,y,z).
Градиентом скалярного поля U=f(x,y,z) в точке M(x,y,z) называют вектор
Если функция U=f(x,y,z) имеет частные производные U'x, U'y, U'z в каждой точке некоторой области, то скалярное поле порождает в этой области векторное поле .
Преобразуем формулу для вычисления производной по направлению: здесь
Угол между векторами и обозначим через φ , тогда скалярное произведение равно но .
Значит т. е. производная скалярной функции U=f(x,y,z) в точке M в направлении вектора равна проекции на направление вектора .
Из формулы (3.27) следует, что, когда направление вектора совпадает с направлением вектора , производная по направлению
имеет своё наибольшее значение, т. е. вектор , вычисленный в точке М, показывает направление наибольшего возрастания скалярного поля, и скорость его возрастания равна В направлении, перпендикулярном направлению , как это следует из формулы (3.27), , т. е. в этом направлении из точки М поле не меняется. Вспомним, что, если поверхность задана уравнением F(x,y,z)=0, нормаль к поверхности в точке M0(x0,y0,z0) может быть задана уравнением: Теперь для скалярной функции U=f(x,y,z) построим поверхности уровня f(x,y,z)=C, тогда уравнение нормали к поверхности уровня в точке M0(x0,y0,z0) запишется: т.е. имеет направляющий вектор
Следовательно, вектор есть вектор, перпендикулярный поверхности уровня функции U=f(x,y,z).
**********************************
14.Векторное поле. Векторные линии векторного поля.
Одной из характеристик стационарного векторного поля служат векторные линии.
Определение |
Например, скорость движения частиц жидкости направлена по касательной к ее траектории, поэтому векторными линиями поля скоростей потока жидкости являются траектории ее частиц.
Пусть задано векторное поле тогда вектор коллинеарен вектору поля , ф
т. е. Следовательно, уравнение векторных линий поля можно получить, решив систему дифференциальных уравнений:
Найдем работу, которая совершается при перемещении материальной точки М из точки А в точку В вдоль некоторого гладкого контура L под действием непрерывного силового поля
(рис. 3.17).
Контур L разбиваем на n элементарных дуг точками А = М0, М1, ..., Мi-1, Мi, ..., Мn = В.
Если элементарные дуги достаточно малы, то в силу непрерывности ожно считать, что на каждой элементарной дуге сила является постоянной и равна своему значению в некоторой точке Ni, находящейся на элементарной дуге.
При этих предположениях элементарная работа ΔAi, совершаемая при передвижении материальной точки вдоль дуги Мi - 1 Мi, приближённо равна скалярному произведению .
Следовательно, вся работа вдоль контура L приближённо выражается суммой Обозначим через λ длину наибольшей из хорд .
Тогда Т. е. мы пришли к криволинейному интегралу второго рода, который в координатной форме имеет вид: и который называют линейным интегралом вектора (x,y,z)
вдоль линии L.
Криволинейный интеграл (3.32) или (3.33) по замкнутому контуру L называют циркуляцией векторного поля по контуру L и обозначают