- •2. Классификация направляемых волн
- •3. Энергия и мощность эмв. Теорема Умова-Пойтинга.
- •4. Вектор Пойтинга. Активная и реактивная мощность эмп. Скорость движения эмв.
- •Активная мощность
- •Реактивная мощность
- •5. Плоские однородные волны. Коэффициент ослабления коэффициент фазы.
- •6. Бегущие и стоячие волны. Прямая и обратная волны.
- •Характеристика
- •7. Телеграфные уравнения. Волновые уравнения для тока и напряжения.
- •8. Основные параметры эмв. Поляризация эмв. Длина волны.
- •9. Групповая и фазовая скорости. Скорость движения энергии эмв.
- •10. Согласование линии передачи с генератором и нагрузкой (общие принципы)
- •11. Критерии согласования лп с генератором и нагрузкой.
- •12. Мощность потерь проводимости. Сопротивление проводников на различных частотах.
- •13. Граничные условия для векторов эмп. Эмп на границе раздела с проводником.
- •14. Эмп в проводнике. Скин-эффект. Локализация эмп с помощью проводников.
- •17. Потери в диэлектрике и их влияние на характеристики линии передач.
- •18. Эмв на границах раздела сред. Полное прохождение и полное отражение. Влияние поляризации на распространение эмв.
- •Коэффициенты отражения и преломления.
- •Формулы Френеля
- •19. Физические принципы распространения эмв в линиях передач различных типов.
- •20. Линии передач т-волны (Основные конструкции, параметры, достоинства и недостатки)
- •21. Коаксиальная линия передач. Основные конструкции и характеристики.
- •22 Вопрос «Двухпроводная линия передачи»
- •26 Вопрос «Условия распространения волн в односвязных волноводах»
- •27 Вопрос «Типы волн в прямоугольном волноводе
- •28 Вопрос «Круглый волновод»
- •25 Вопрос «Расчет согласующих шлейфов»
- •34. Преимущества волоконно-оптической системы передачи (восп)
- •35. Разновидности конструкций полосковых линий. Полосковые линии.
- •36. Микрополосковые линии. Компланарные линии.
- •38. Дисперсия в лп. Искажение сигналов в лп. Методы минимизации искажений сигналов.
- •39. Коэффициенты отражения и прохождения. Ксв. Кбв. Согласование сред и лп.
- •42. Защита лс от мешающих влияний.
- •43. Защита кабелей от почвенной, электрокоррозии, межкристаллитной коррозии.
- •44. Область применения лп различных типов.
- •45.Взаимные влияния в лп. Эквивалентные схемы влияний.
- •46.Меры по уменьшению взаимных влияний в лп различных типов
- •47.Согласующие устройства. Узкополосное и широкополосное согласование
13. Граничные условия для векторов эмп. Эмп на границе раздела с проводником.
Граничные условия для нормальных составляющих векторов электрического поля.
На поверхности идеального проводника есть только нормальные составляющие:
Граничные условия для нормальных составляющих векторов магнитного поля выводятся применением четвертого уравнения Максвелла в интегральной форме (3.4) к элементарному цилиндру (рис. 4.2).
; . (4.4)
Таким образом, нормальная составляющая вектора магнитной индукции на границе раздела сред непрерывна, а нормальная составляющая вектора напряженности магнитного поля ( ) претерпевает скачок, равный обратному отношению магнитных проницаемостей сред.
14. Эмп в проводнике. Скин-эффект. Локализация эмп с помощью проводников.
СКИН-ЭФФЕКТ (поверхностный эффект)
Рассмотрим цилиндрический проводник, по которому течёт ток. Вокруг проводника с током имеется магнитное поле, силовые линии которого являются концентрическими окружностями с центром на оси проводника. В результате увеличения силы тока возрастает индукция магнитного поля, а форма силовых линий при этом остаётся прежней. Поэтому в каждой точке внутри проводника производная направлена по касательной к линии индукции магнитного поля и, следовательно, линии также являются окружностями, совпадающими с линиями индукции магнитного поля. Изменяющееся магнитное поле по закону электромагнитной индукции
создаёт электрическое индукционное поле, силовые линии которого представляют замкнутые кривые вокруг линии индукции магнитного поля. Вектор напряжённости индукционного поля в более близких к оси проводника областях направлен противоположно вектору напряжённости электрического поля, создающего ток, а в более дальних — совпадает с ним. В результате плотность тока уменьшается в приосевых областях и увеличивается вблизи поверхности проводника, то есть возникает скин-эффект.
Локализация ЭМП с помощью проводников
Рассмотрим механическое действие, которое оказывает ЭМВ на идеально проводящую поверхность. Из граничных условий (9.20) следует, что наводит поверхностные токи.
С помощью анализа силы, действующей на элемент поверхностного тока в магнитном поле, в [4] выводится формула для вычисления давления, оказываемое на проводник произвольным ЭМП:
Таким образом, ЭМП оказывает силовое механическое действие, которое аналогично силовому механическому действию вещества.
Из проведенного в разделе анализа можно сделать вывод, что металлические проводники можно использовать для локализации и экранирования ЭМП.
Эффективность экранирования (рост ослабления ЭМП) усиливается с ростом частоты. Улучшить экранирующий эффект можно применением магнитных материалов, магнитная проницаемость которых на рабочей частоте значительно больше единицы (см. Приложение 3).
Для высоких и очень высоких частот целесообразно использовать формулы для сильного скин-эффекта.