- •2. Классификация направляемых волн
- •3. Энергия и мощность эмв. Теорема Умова-Пойтинга.
- •4. Вектор Пойтинга. Активная и реактивная мощность эмп. Скорость движения эмв.
- •Активная мощность
- •Реактивная мощность
- •5. Плоские однородные волны. Коэффициент ослабления коэффициент фазы.
- •6. Бегущие и стоячие волны. Прямая и обратная волны.
- •Характеристика
- •7. Телеграфные уравнения. Волновые уравнения для тока и напряжения.
- •8. Основные параметры эмв. Поляризация эмв. Длина волны.
- •9. Групповая и фазовая скорости. Скорость движения энергии эмв.
- •10. Согласование линии передачи с генератором и нагрузкой (общие принципы)
- •11. Критерии согласования лп с генератором и нагрузкой.
- •12. Мощность потерь проводимости. Сопротивление проводников на различных частотах.
- •13. Граничные условия для векторов эмп. Эмп на границе раздела с проводником.
- •14. Эмп в проводнике. Скин-эффект. Локализация эмп с помощью проводников.
- •17. Потери в диэлектрике и их влияние на характеристики линии передач.
- •18. Эмв на границах раздела сред. Полное прохождение и полное отражение. Влияние поляризации на распространение эмв.
- •Коэффициенты отражения и преломления.
- •Формулы Френеля
- •19. Физические принципы распространения эмв в линиях передач различных типов.
- •20. Линии передач т-волны (Основные конструкции, параметры, достоинства и недостатки)
- •21. Коаксиальная линия передач. Основные конструкции и характеристики.
- •22 Вопрос «Двухпроводная линия передачи»
- •26 Вопрос «Условия распространения волн в односвязных волноводах»
- •27 Вопрос «Типы волн в прямоугольном волноводе
- •28 Вопрос «Круглый волновод»
- •25 Вопрос «Расчет согласующих шлейфов»
- •34. Преимущества волоконно-оптической системы передачи (восп)
- •35. Разновидности конструкций полосковых линий. Полосковые линии.
- •36. Микрополосковые линии. Компланарные линии.
- •38. Дисперсия в лп. Искажение сигналов в лп. Методы минимизации искажений сигналов.
- •39. Коэффициенты отражения и прохождения. Ксв. Кбв. Согласование сред и лп.
- •42. Защита лс от мешающих влияний.
- •43. Защита кабелей от почвенной, электрокоррозии, межкристаллитной коррозии.
- •44. Область применения лп различных типов.
- •45.Взаимные влияния в лп. Эквивалентные схемы влияний.
- •46.Меры по уменьшению взаимных влияний в лп различных типов
- •47.Согласующие устройства. Узкополосное и широкополосное согласование
5. Плоские однородные волны. Коэффициент ослабления коэффициент фазы.
Одной из важнейших характеристик волн является вид поверхностей равных фаз, т. е. поверхностей, у которых в данный момент времени фазы в любой точке одинаковы. Эти поверхности называют фронтом волны. Форма фазовой поверхности зависит от условий возникновения и распространения волн. У плоских волн поверхности равных фаз представляют собой плоскости. Гармоническая волна, описываемая уравнением, где A, k, ω — постоянные, является бегущей волной: во всех точках плоскости z = const значения амплитуд и фаз одинаковы. Плоские волны, у которых плоскости равных амплитуд и фаз совпадают, называются однородными плоскими волнами. Можно легко показать, что при некоторых определенных условиях в плоской гармонической волне плоскости равных амплитуд и фаз могут не совпадать. Такие волны называются неоднородными плоскими волнами. Они играют большую роль при полном отражении. Возникают неоднородные плоские волны при распространении в сложных оптических системах и неоднородных средах. В настоящее время вопросы, связанные с поведением неоднородных плоских волн, весьма актуальны в связи с развитием интегральной и планарной оптики. Не задаваясь пока вопросами возникновения и поведения таких волн, выясним принципиальную возможность их существования.
Плоские электромагнитные волны в однородной
изотропной среде
→
Плоской называется электромагнитная волна, векторы E и
→
H которой имеют постоянные фазы на плоскости, ортогональной
направлению распространения. Эта плоскость называется фронтом
волны, ее называют еще поверхностью равных фаз или волновой
поверхностью или синфазной поверхностью. Плоская волна
→ →
называется однородной, если амплитуды векторов E и H не
меняются в плоскости фронта. Возбудить в неограниченном
пространстве плоскую однородную волну с помощью реального
устройства невозможно, так как при этом источник должен
представлять бесконечную синфазную плоскость и затрачивать
бесконечную мощность. Понятие плоской однородной волны
применяется как простейшая математическая модель,
раскрывающая основные свойства свободных электромагнитных
волн. В реальных случаях это понятие используется при
аппроксимации сложного волнового фронта в локальных условиях
пространства. Так на достаточно большом расстоянии от источника
малый участок сферического фронта в ограниченных участках
пространства из-за малой кривизны можно заменить плоскостью и
сферическую волну локально аппроксимировать плоской волной.
Например, пусть сферическая волна создается элементарным
электрическим вибратором. Рассмотрим электромагнитное поле в
дальней зоне в безграничной однородной изотропной среде без
→ →
потерь. Предположим, что векторы поля E и H требуется знать
только в области V, размеры которой малы по сравнению с
расстоянием до источника r0. Под объемом V можно понимать
объем приемной антенны с поперечными размерами малыми по
сравнению с расстоянием до излучателя. Введем декартову систему
координат x, y, z, ось z которой проведена вдоль радиуса – вектора,
соединяющего середину вибратора Q с точкой O, принятой за
начало координат.
Коэффициент ослабления отраженной волны рассчитывается по формуле:
K=B*2*L
где K — коэффициент ослабления отраженной волны; В - удельное затухание, дБ/м; L - длина кабеля, м.
В этой формуле коэффициент 2 учитывает тот факт, что сигнал испытывает ослабление при передаче от источника СВЧ сигнала к антенне и на обратном пути. Так как при использовании кабеля PK50-7-15 удельное затухание на частотах Си-Би (около 27 МГц) составляет 0,04 дБ/м, то при длине кабеля 40 м отраженный сигнал будет испытывать затухание 0,04*2*40=3,2 дБ. Это приведет к тому, что при реальном значении КСВН, равном 2,0, прибор покажет только 1,38; при реальном значении 3,0 прибор покажет около 2,08.
коэффициент фазы.
Коэффициент фазы характеризует изменение фазы волны или напряжения при распространении электромагнитной волны вдоль линии, является погонным параметром, измеряется в радианах (рад/км) или градусах (град/км), определяется из (4.18):
(4.22)
Скорость распространения энергии по цепям связи. Электромагнитная энергия распространяется по цепям связи с определенной скоростью и зависит от первичных параметров линии, определяется выражением .
Таким образом, затухание цепи определяет качество и дальность связи, а коэффициент фазы – скорость движения энергии вдоль линии.
Кроме скорости распространения энергии при анализе используются понятия фазовой и групповой скоростей. Фазовая скорость определяет скорость движения поверхности равных фаз в НС (или скорость движения волнового фронта); групповая скорость при передаче сигналов определяет скорость распространения максимума огибающей группы составляющих сложного сигнала, т.е. она характеризует скорость распространения группы волн.