- •2. Классификация направляемых волн
- •3. Энергия и мощность эмв. Теорема Умова-Пойтинга.
- •4. Вектор Пойтинга. Активная и реактивная мощность эмп. Скорость движения эмв.
- •Активная мощность
- •Реактивная мощность
- •5. Плоские однородные волны. Коэффициент ослабления коэффициент фазы.
- •6. Бегущие и стоячие волны. Прямая и обратная волны.
- •Характеристика
- •7. Телеграфные уравнения. Волновые уравнения для тока и напряжения.
- •8. Основные параметры эмв. Поляризация эмв. Длина волны.
- •9. Групповая и фазовая скорости. Скорость движения энергии эмв.
- •10. Согласование линии передачи с генератором и нагрузкой (общие принципы)
- •11. Критерии согласования лп с генератором и нагрузкой.
- •12. Мощность потерь проводимости. Сопротивление проводников на различных частотах.
- •13. Граничные условия для векторов эмп. Эмп на границе раздела с проводником.
- •14. Эмп в проводнике. Скин-эффект. Локализация эмп с помощью проводников.
- •17. Потери в диэлектрике и их влияние на характеристики линии передач.
- •18. Эмв на границах раздела сред. Полное прохождение и полное отражение. Влияние поляризации на распространение эмв.
- •Коэффициенты отражения и преломления.
- •Формулы Френеля
- •19. Физические принципы распространения эмв в линиях передач различных типов.
- •20. Линии передач т-волны (Основные конструкции, параметры, достоинства и недостатки)
- •21. Коаксиальная линия передач. Основные конструкции и характеристики.
- •22 Вопрос «Двухпроводная линия передачи»
- •26 Вопрос «Условия распространения волн в односвязных волноводах»
- •27 Вопрос «Типы волн в прямоугольном волноводе
- •28 Вопрос «Круглый волновод»
- •25 Вопрос «Расчет согласующих шлейфов»
- •34. Преимущества волоконно-оптической системы передачи (восп)
- •35. Разновидности конструкций полосковых линий. Полосковые линии.
- •36. Микрополосковые линии. Компланарные линии.
- •38. Дисперсия в лп. Искажение сигналов в лп. Методы минимизации искажений сигналов.
- •39. Коэффициенты отражения и прохождения. Ксв. Кбв. Согласование сред и лп.
- •42. Защита лс от мешающих влияний.
- •43. Защита кабелей от почвенной, электрокоррозии, межкристаллитной коррозии.
- •44. Область применения лп различных типов.
- •45.Взаимные влияния в лп. Эквивалентные схемы влияний.
- •46.Меры по уменьшению взаимных влияний в лп различных типов
- •47.Согласующие устройства. Узкополосное и широкополосное согласование
17. Потери в диэлектрике и их влияние на характеристики линии передач.
Термин "диэлектрические потери" возник из-за того, что в идеальном диэлектрике энергия может только накапливаться в виде W=0 E 2/2, (на единицу объема, см. (2.1)), но не теряться. В реальном диэлектрике часть энергии уходит из электрической цепи, превращаясь в другой вид энергии, а именно в теплоту. Есть два основных канала превращения энергии в тепло: потери за счет проводимости и поляризационные потери.
Потери за счет проводимости при постоянном напряжении определим из известных выражений. Из закона Ома можно определить мощность, поглощенную веществом изоляции P=U2/Rизол, а из закона Ома в дифференциальной форме (ф-ла (1.23)) следует, что за счет обычной проводимости удельные потери мощности составят Для случая переменного напряжения появляются дополнительные потери, связанные с поляризацией и токами абсорбции, которые принято представлять в виде:
При воздействии переменного напряжения, период которого много меньше времени установления соответствующей поляризации, диэлектрическая проницаемость, соответствующая этому виду не устанавливается и потери, связанные с этим малы. Поэтому в неполярных диэлектриках потери малы, практически на всех частотах. Если период переменного напряжения близок к времени установления поляризации, то потери максимальны.
Следует отметить, что диэлектрические потери в любых материалах зависят от температуры, частоты, влажности, напряженности поля. Частотная зависимость потерь является характеристикой материала и определяется для каждого диэлектрического материала не только свойствами молекул материала, но и наличием и составом примесей. Как правило, потери имеют максимум при одной или нескольких частотах, в зависимости от типа молекул. Положение максимумов характеризуется собственными частотами установления поляризации. Они могут быть связаны с поворотом полярных молекул в жидком диэлектрике или с поворотом домена в сегнетоэлектрике. Например для диэлектрика, соответствующего схеме рис.3б потери максимальны при частоте м ~1 / . Исследование частотного поведения потерь, т.н. диэлектрическая спектроскопия позволяет изучать структуру веществ.
Температурная зависимость потерь обычно имеет монотонный характер, потери растут с ростом температуры, хотя у некоторых дипольных диэлектриков наблюдаются локальные максимумы, имеющие ту же природу, что и максимумы в частотной зависимости.
С ростом влажности потери также растут, зачастую весьма значительно. Это связано, как с увеличением сквозной проводимости, так и с поляризацией растворенной и эмульгированной воды.
Увеличение напряженности поля сопровождается ростом tg , что объясняется ростом электропроводности. Причины этого будут подробно рассматриваться в следующем разделе.
18. Эмв на границах раздела сред. Полное прохождение и полное отражение. Влияние поляризации на распространение эмв.
ЭМВ на границе раздела сред
ЭМ явления на границе раздела двух разнородных сред (преломление, отражение и т. п.) играют большую роль в теории ЭМП. Границу раздела будем считать плоской и бесконечно протяженной, что позволяет использовать для анализа приближения геометрической оптики и рассматривать ЭМВ в виде лучей. Полученные результаты справедливы и для криволинейных граничных поверхностей и неплоских ЭМВ, если их радиус кривизны значительно больше .
Расположим координатные оси так, чтобы оси y и z лежали в плоскости границы раздела сред (рис. 13.1), а ось x совпадала с направлением вектора нормали ( ) для второй среды (2, 2).
что позволяет сформулировать законы, открытые еще в XVII веке в приближении геометрической оптики В. Снеллиусом и уточненные Р. Декартом [1]:
векторы падающей, отраженной и прошедшей ЭМВ лежат в одной плоскости (плоскости распространения);
угол падения равен углу отражения ( );
отношение синусов углов падения и преломления равно отношению комплексных коэффициентов распространения во второй и первой средах (закон преломления В. Снеллиуса):
. (13.3)