- •Передмова
- •1 Інструкції по підготовці і виконанню лабораторних робіт
- •1.1 Вимірювання фізичних величин і розрахунок похибок вимірювання
- •1.1.1 Основні поняття
- •1.1.2 Обробка результатів прямих вимірювань
- •1.1.3 Обробка результатів непрямих (посередніх) вимірювань.
- •1.1.4 Метод найменших квадратів
- •1.2 Правила округлення
- •1.3 Правила побудови графіків фізичних величин
- •1.4 Електровимірювальні прилади
- •1.4.1 Магнітоелектричні прилади
- •1.4.2 Електромагнітні прилади
- •1.4.3 Електродинамічні прилади
- •1.4.4 Теплова система
- •1.5 Основні характеристики електровимірювальних приладів
- •1.6 Правила техніки безпеки при виконанні лабораторних робіт
- •Лабораторна робота № 1-II. Вимірювання питомого опору провідника
- •Лабораторна робота № 21. Вивчення вольтметра і амперметра. Вимірювання опорів методом вольтметра і амперметра. Розширення меж вимірювальних приладів
- •1.21 Теоретичні відомості
- •2.21 Експериментальні дослідження
- •3.21 Хід виконання лабораторної роботи
- •4.21 Контрольні запитання
- •5.21 Література
- •Лабораторна робота № 22. Вивчення електричного поля
- •1.22 Теоретичні відомості
- •2.22 Експериментальна установка
- •3.22 Порядок виконання вимірів
- •4.22 Виконання розрахунків
- •5.22 Контрольні запитання
- •6.22 Література
- •Лабораторна робота № 23. Вимірювання ємності конденсатора за допомогою балістичного гальванометру
- •1.23 Теоретичні відомості
- •2.23 Експериментальна установка
- •3 .23 Порядок виконання лабораторної роботи
- •4.23 Контрольні запитання
- •5.23 Література
- •Лабораторна робота № 24. Вимірювання опорів за допомогою мосту постійного струму
- •1.24 Теоретичні відомості
- •2.24 Експериментальна установка
- •3.24 Хід виконання роботи
- •4.24 Контрольні запитання
- •5.24 Література
- •Лабораторна робота № 26. Визначення внутрішнього опору джерела струму методом «несправжнього нуля»
- •1.26 Теоретичні відомості
- •2.26 Експериментальна установка
- •3.26 Хід виконання лабораторної роботи
- •4.26 Контрольні запитання
- •5.26 Література
- •Лабораторна робота № 27. Градуювання термопари і вимірювання коефіцієнту термоелектрорушійної сили
- •1.27 Теоретичні відомості
- •2.27 Експериментальна установка
- •3.27 Послідовність виконання лабораторної роботи
- •4.27 Опрацювання результатів вимірювання.
- •5.27 Контрольні запитання
- •6.23 Література
- •Лабораторна робота № 28. Дослідження вольт-амперних характеристик вакуумного тріода і визначення його параметрів
- •1.28 Теоретичні відомості
- •2.28 Хід виконання лабораторної роботи
- •3.28 Контрольні запитання
- •4.28 Література
3.26 Хід виконання лабораторної роботи
1. Включити живлення джерела струму U.
2. Змінюючи опір , добитись такого його значення, за якого замикання або розмикання вимикача SA не буде змінювати струм, який проходить через мікроамперметр А («несправжній нуль»).
3. Виміри повторити 5-7 разів і результати занести у Таблицю 1.26.
4. На основі отриманих експериментальних даних за формулою (5.26) зробити розрахунок величини внутрішнього опору . Довірчий інтервал похибки вимірювання визначити за формулою
|
. |
|
Таблиця 1.26
№ п/п |
R0, Ом |
1 |
|
2 |
|
3 |
|
4 |
|
5 |
|
6 |
|
7 |
|
4.26 Контрольні запитання
1.26 Що являє собою електричний струм? За яких умов він виникає?
2.26 Що називається електрорушійною силою джерела?
3.26 Поясніть фізичний зміст електрорушійної сили, напруги і різниці потенціалів?
4.26 За якої умови різниця потенціалів на полюсах джерела буде максимальною?
5.26 За рахунок чого в замкнутому контурі буде виконуватись робота з переміщення заряду по всьому колу?
6.26 Виведіть формулу (5.26).
5.26 Література
1.26. Кучерук І.М., Горбачук І.Т. Загальна фізика. Електрика та магнетизм.- К.: Вища школа. 1990.
2.26. Детлаф А.А., Яворский Б.М., Милковская Л.Б..Курс общей физики. Т.1.2.3. - М.: Высшая школа, 1987.
3.26. Трофимова Т.И. Курс физики.М.:1983.
4.26. Савельев И.Н. Курс физики. Т 1-3.М.:1982.
5.26. Клименко А.П. та інші. Методичні вказівки №№1-9 до лабораторних рабіт.
Лабораторна робота № 27. Градуювання термопари і вимірювання коефіцієнту термоелектрорушійної сили
Мета роботи: експериментально вивчити явище термоелектрорушійної сили, навчитися вимірювати коефіцієнт термоелектрорушійної сили термопари.
1.27 Теоретичні відомості
У 1877 році А. Вольта зробив відкриття: коли два різних метали приходять у взаємний контакт, між ними виникає різниця потенціалів. Ним був встановлений ряд металів, в якому кожний попередній метал у контакті з одним із наступних електризується позитивно. Цей ряд має вигляд: , , , , , , , , , .
При подальшому дослідженні було встановлено, що якщо кілька різних металів приєднати один до одного послідовно, то на кінцях кола виникне різниця потенціалів, яка залежить від природи крайніх провідників і не залежить від того, які провідники знаходяться між ними. Різниця потенціалів, яка виникає при зіткненні різнорідних металів, була названа контактною різницею потенціалів. Контактна різниця потенціалів зумовлена неоднаковими роботами виходу електронів з контактуючих металів і неоднаковою концентрацією електронів.
В металах або їх сплавах структурні частинки (атоми чи молекули) розташовуються у вузлах кристалічних грат, зближуючись так, що орбіталі -електронні оболонки, зовнішніх валентних електронів перекриваються. Через це валентні електрони належатимуть усім структурним частинкам у межах обєму кристала тому, що не можна позначити їх належність до якогось певного атому. Це означає, що валентні електрони в межах металу створюють спільність подібно газу вільних електронів, у який занурено кристалічні грата з іонами у вузлах.
Вузли кристалічної решітки металу (додатні іони) знаходиться у постійному тепловому коливальному русі, а вільні електрони - у хаотичному тепловому русі, маючи теплову кінетичну енергію величиною kT. Електронний газ утримується к металі силами електричної взаємодії з іонами кристалічних грат – тобто являють собою частинки, які знаходяться в потенційному полі, через що їх розподіл по енергіях можна вважати Больцманівським. Величину електричної взаємодії електронів з іонами кристалічних грат характеризуватимемо «роботою виходу» А, тобто величиною роботи, яку мають виконати зовнішні сили, аби електрон міг би вийти з металу.
Примемо, умовно, що робота виходу металу (рис.1.27.) більша від роботи виходу металу ( ), а концентрація електронів . Тоді, коли метали приходять у взаємний контакт, деяка частина електронів починає дифундувати з металу в метал , внаслідок чого останній метал , заряджається негативно, а перший - позитивно. На контакті виникає внутрішнє електричне поле з напруженістю Е , яке буде протидіяти подальшій дифузії електронів з металу в метал . Через деякий час – час релаксації, встановиться динамічна рівновага, для якої буде характерний розподіл концентрації електронів в металах, що показаний штрих-пунктирною лінією на Рис. 1.27.
Кожному значенню роботи виходу можна спів ставити певний потенціал
|
. |
|
Для концентрації електронів у потенціальному електричному полі з відповідним потенціалом на контакті двох металів можна записати у вигляді
|
. |
|
Звідки можна одержати, вважаючи
|
. |
|
|
Між вільними кінцями з'єднаних металів вбуде діяти різниця потенціалів -«контактна різниця» потенціалів.
|
. |
(1.27) |
Неважко перевірити, що в замкнутому колі, при деякій температурі контактна різниця потенціалів дорівнює нулю. Інша справа, коли один із спаїв підтримувати при температурі , а другий - при температурі . У такому разі в замкненому колі з'явиться контактна різниця потенціалів, яка збуджує в ньому електричний струм. Цю різницю потенціалів називають термоелектрорушійною силою:
|
, |
(2.27) |
де - стала Больцмана, - заряд електрона, - коефіцієнт термоелектрорушійної сили.
Експеримент показує, що різних пар металів і даної пари металів для різних температурних інтервалів має неоднакове значення. Тому для практичної роботи слід знати диференційні значення при різних температурах:
|
, |
(3.27) |
на основі яких складається градуювальник графік термопари.
Термопара являє собою прилад, що складається з двох різнорідних металевих провідників (дротин), що мають надійний контакт (кінці їх спаяні). Термопари широко використовуються для вимірювання температури, зокрема мідь-константановими, або залізо-константановими термопарами вимірюють температури до 500-800 ºС, а платиновими з домішками родію (платина-платина плюс 10% родію) температури до 1700 ºС.