- •Методы решения физических задач
- •§1. Координатный метод решения задач.
- •1.1. Решение кинематических задач координатным методом.
- •VX определяем из уравнения (1.10), Vy из уравнения (1.11), подставив в него значение tп:
- •1.2. Решение задач по динамике координатным методом.
- •1.3. Применение координатного метода к статическим задачам.
- •§ 2. Метод решения задач переходом в систему отсчёта, связанную с одним из движущихся тел.
- •§3. Метод составления системы уравнений.
- •3.1. Система идентичных уравнений.
- •3.2. Система уравнений законов сохранения.
- •§4. Метод решения задач, заданных графическим способом.
- •1) Кпд тепловой машины, работающей по любому циклу, определяется по формуле
- •§ 5. Графический метод решения физических задач.
- •§6. Метод отрицательных масс.
- •§ 7. Метод индукции.
- •§ 8. Методы расчёта резисторных схем постоянного тока.
- •8.1. Расчёт эквивалентных сопротивлений линейных бесконечных цепей.
- •8.2. Шаговый (рекуррентный) метод расчёта эквивалентного сопротивления электрической цепи.
- •8.3. Метод объединения равнопотенциальных узлов.
- •8.4. Метод разделения узлов.
- •8.5. Метод преобразования и расчёта цепей с помощью перехода «звезда» - «треугольник».
- •§ 9. Векторный метод решения задач.
- •§ 10. Метод решения обратной задачи.
- •§ 11. Обобщённые методы решения заданий базового, повышенного и высокого уровней сложности киМов егэ.
- •Примеры решения задач в свёрнутом виде.
- •§ 12. Элективный курс «Методы решения физических задач»
- •Список литературы
- •Содержание
1) Кпд тепловой машины, работающей по любому циклу, определяется по формуле
η = 1 – (Q2/Q1), (4.23)
где Q1 – количество теплоты, получаемое рабочим телом (газом) от нагревателя, Q2 – количество теплоты, отдаваемое рабочим телом холодильнику. Адиабатные процессы (2 – 3) и (4 – 1) происходят без теплообмена газа с окружающей средой, Q = 0.
(1 – 2) – изохорный процесс (V = const), идущий с повышением температуры
(Т2 >Т1). Следовательно, в этом процессе газ получает теплоту Q1 от нагревателя, которая идёт на изменение внутренней энергии газа, без совершения работы газом
Q1 = CVν (T2 – T1). (4.24)
Температуры газа Т1 и Т2 определим из уравнения Клапейрона - Менделеева для состояний газа 1 и 2:
T1 = P1V1 / ν R и T2 = P2V1 / ν R (4.25)
Подставив эти значения в (4.24), получим
Q1 = CVν (T2 – T1) = CV V1 (Р2 – Р1)/R. (4.26)
В изохорном процессе (3 – 4), идущем с понижением температуры (Т3 > Т4), газ отдаёт количество теплоты Q2 холодильнику, которое равно
Q2 = CVν (T3 – T4). (4.27)
Температуры газа Т3 и Т4 определим из уравнения Клапейрона - Менделеева для состояний газа 3 и 4:
T3 = P3V2 / ν R и T4 = P4V2 / ν R . (4.28)
Подставив выражения для этих температур в (4.27), получим
Q2 = CVν (T3 – T4) = CV V2 (Р3 – Р4)/R. (4.29) Выражения для Q1 и Q2 подставляем в формулу для КПД цикла (4.23) и получаем соотношение:
η = 1 – (Q2/Q1) = 1 - [ V2 (Р3 – Р4)/ V1 (Р2 – Р1)] (4.30)
Подставив значения давлений и объёмов, взятые из графика цикла (рис.24), получаем значение КПД цикла η = ¼ = 0,25 = 25% .
2) Работа, совершаемая газом при адиабатном расширении (2 – 3), определяется из первого закона термодинамики, записанного для этого процесса. Т.к. Q = 0, то
А = - Δ U = = - CVν (T3 – T2) = CVν (T2 – T3). (4.31)
Мольная теплоёмкость при постоянном объёме для одноатомного газа равна
CV = 3 R/2, а выражения для температур Т2 и Т3 берём из соотношений ((4.25) и (4.28). Подставив их значения в уравнение (4.31), получим
А = CVν (T2 – T3) = 3( P2V1 – P3V2)/2 = 1350 Дж = 1,35 кДж.
3) Максимальное значение КПД обеспечивает цикл Карно, состоящий из двух адиабат и двух изотерм. Изотермы должны соответствовать максимальной и минимальной температурам заданного цикла. Таковыми температурами являются Т2 и Т4, соответственно.
КПД цикла Карно определяется по формуле:
η = 1 – Тmin/ Tmax = 1 – T4/T2 . (4.32)
Подставив в (4.32) выражения для T4 (4.28) и T2 (4.25), получим выражение для КПД цикла Карно
η = 1 – (P4V2 / P2V1) = 1 – 6/33 = 0,82 = 82%.