Бандурин TOE 1
.pdfQ = IC = I L = γ >> 1
I I g
где γ = C - характеристическая (волновая) проводимость.
L
|
|
|
Iɺ |
|
|
|
Iɺ1 |
|
||||||
|
|
|
Iɺ2 |
|
|
|
|
|
|
|
||||
Uɺ |
|
|
UɺR2 |
|
|
|
|
|
|
UɺL |
|
|
jX L |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
UɺС |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
− jXC |
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
Рис. 7.13. |
|
Векторная диаграмма |
|
φ1 = −90 |
||
+ j |
φ2 |
= arctg |
XC |
|
|
||||
U = U L |
R2 |
|||
|
|
|||
U R2 |
|
|
||
|
|
|
||
I2 |
I |
|
|
|
φ2 |
|
|
|
|
|
UC |
|
|
φ1
I1 +1
Рис. 7.14.
Резонанс в индуктивно связанных контурах
Определим резонансные частоты и частотные характеристики цепи, на рис 7.15.
Собственные частоты при которых наступит резонанс, в случае отсутствия взаимной индукции равны
131
ω1 = |
|
1 |
|
; |
ω2 = |
|
1 |
|
. |
|
|
|
|
|
|
||||
|
L2C2 |
||||||||
|
|
L1C1 |
|
|
|
|
|
C1 |
M |
C |
|
|
|
2 |
e(t) |
L1 |
L2 |
R2 = 0 |
|
|||
|
R1 |
|
|
|
Рис. 7.15. |
|
Схема после развязки индуктивной связи |
||
C1 |
X L1 − X M |
X L2 − X M C |
e(t) |
|
R2 = 0 |
|
R1 |
X M |
|
|
|
|
Рис. 7.16. |
Условием резонанса напряжений будет равенство нулю эквивалентного реактивного сопротивления (мнимой части входного сопротивления)
|
|
|
jωM |
j (ωL − ωM ) − j |
|
1 |
|
||
|
1 |
ωC |
|
||||||
|
|
|
|
2 |
|||||
Z = R1 + j (ωL1 − ωM ) − j |
|
+ |
|
|
|
|
2 |
|
|
ωC1 |
jωM + j (ωL2 − ωM ) − j |
1 |
|
||||||
|
|
|
|
||||||
|
|
ωC2 |
|||||||
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
выделим мнимую часть и приравняем её к нулю, откуда получим уравнение
|
ω L1 |
− |
1 |
|
ω L2 |
− |
1 |
|
|
= ω 2 M 2 . |
|
|
|
|
|
|
|||||
ωC |
ωC |
2 |
||||||||
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
Решая это уравнение относительно ω , найдем частоты, отвечающие резонансу напряжений либо ω′ , либо ω′′ . При этих частотах
сопротивление цепи оказывается минимальным, а ток достигает
максимального значения Im = U .
R1
132
|
Если оба контура предварительно настроены на одну частоту |
||||||||||
ω1 = ω2 = ω0 , то частоты ω′ , |
ω′′ оказываются равными ω′ = |
ω0 |
и |
||||||||
1 |
+ k |
||||||||||
|
ω0 |
|
|
|
|
|
|
||||
ω′′ = |
, причём |
ω′ <ω0 <ω′′ , |
где k – коэффициент связи. Штри- |
||||||||
1 |
− k |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
ховыми линиями показаны характеристики при R2 ¹ 0 . |
|
|
|
||||||||
|
Таким образом, резонансная кривая, состоящая из двух связан- |
||||||||||
ных контуров имеет два максимума и один минимум. |
|
|
|
||||||||
|
|
|
I |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
U |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
R1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ω′ |
|
ω′′ |
ω |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ω0 |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
Рис. 7.17. |
|
|
|
|
||
|
|
|
X |
|
R2 |
= 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
Резонанс |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
токов |
|
|
|
|
|
|
|
Резонанс |
|
|
|
Резонанс |
|
|
|
||
|
|
напряжений |
|
|
|
напряжений |
|
|
|
||
|
|
|
X( w) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
X1( w) |
ω′ ω0 |
ω′′ |
ω |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
R2 ¹ 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
w |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 7.18. |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
133 |
|
|
|
|
ТРЕХФАЗНЫЕ ЦЕПИ
Все звенья трехфазной цепи, начиная от генератора и кончая двигателем, были изобретены и разработаны известным русским инженером и ученым М. О. Доливо-Добровольским.
Трехфазные цепи образуются тремя электрически связанными фазами (цепями) А, В, С, находящимися под переменными напряжениями одинакового периода Т, которые сдвинуты по фазе относительно друг друга на определенный угол (120 градусов). К этим фазам подключаются статические и динамические нагрузки, соединенные как правило звездой или треугольником.
eА |
uСА |
|
|
|
A |
|
а |
|
|
eВ |
uAB |
|
b |
n2 |
N |
В |
|
||
eС |
uВС |
|
|
|
|
С |
|
с |
|
|
n1 |
|
|
|
|
Рис. 8.1. |
|
||
Статические нагрузки - |
это |
обмотки трансформаторов, лам- |
||
пы, нагреватели, конденсаторы и др. |
|
|||
Динамические нагрузки - это |
обмотки электрических двигате- |
|||
лей. |
|
|
|
|
Трехфазные цепи являются наиболее экономичными и совер- |
||||
шенными по сравнению с другими многофазными цепями и исполь- |
||||
зуются для электроснабжения большинства мощных потребителей |
||||
электрической энергии. Генерирование и распределение электриче- |
||||
ской энергии осуществляется посредством трехфазных цепей, кото- |
134
рые запитываются от обмоток генераторов и трансформаторов, характеризуемых фазными ЭДС eA(t), eB(t), eC(t).
Соединения обмоток генераторов и трансформаторов
Существуют два основных способа соединения обмоток генераторов, трансформаторов и приемников в многофазных цепях: соединение звездой и соединение многоугольником. Например, соединение генератора и приемника звездой показано на рис. 8.2 , а соединение треугольником — на рис.8.3.
При соединении звездой (рис. 8.2 ) все «концы» фазных обмоток генератора и ветвей звезды приемника называют нейтральными (нулевыми) точками, а соединяющий их провод — нейтральным (нулевым) п р о в о д о м. Остальные провода, соединяющие обмотки генератора с приемником, называют линейными.
|
eА |
|
|
|
A |
|
eВ |
uАВ |
N |
|
|
|
В u |
|
|
|
|
|
eС |
СА |
|
uВС |
|
|
|
|
|
|
С |
|
|
N |
|
Рис. 8.2. |
|
При соединении треугольником (рис. 8.3) или многоугольником фазные обмотки генератора соединяются последовательно таким образом, чтобы «начало» одной обмотки образовало с «концом» другой обмотки общую точку. Общие точки каждой пары фазных обмоток генератора и общие точки каждой пары ветвей приемника соединяются линейными проводами.
Схемы соединения обмоток источников питания и приемников не зависят друг от друга. В одной и той же цепи могут быть источники питания и приемники с разными схемами соединений. Лучи звезды или ветви многоугольника приемника называют фазами приемника, а сопротивления фаз приемника — фазными сопротивлениями.
135
ЭДС, наводимые в фазных обмотках генератора или трансформатора, напряжения на их выводах, напряжения на фазах приемниках и токи в них называют соответственно фазными ЭДС, напряжениями и токами (Еф, Uф, Iф).
A
eС |
eА |
|
|
|
uАВ |
uСА
В
eВ
uВС
С
Рис. 8.3.
Напряжения между линейными проводами и токи в них называют линейными напряжениями и токами (Uл, Iл). При соединении фаз звездой линейные токи равны фазным Iл = Iф. При соединении фаз многоугольником линейное напряжение между проводами, присоединенными к одной и той же фазе приемника или источника питания, равно соответствующему фазному напряжению Uл = Uф .
Положительные направления токов во всех линейных проводах выберем одинаковыми от источника питания к приемнику, а в нейтральном проводе — от нейтральной точки приемника к нейтральной точке источника питания.
Симметричная система фазных ЭДС
В нормальном режиме фазные ЭДС генераторов и трансформаторов образуют симметричную систему, т.е. имеют одинаковую гармоническую форму, одинаковые частоту и амплитуду и сдвинуты по фазе относительно друг друга на 120°.
eА = 2E sin(ωt + α ) ,
eВ = |
2 |
E sin(ωt + α −120°) , |
(8.1) |
eС = 2E sin(ωt + α + 120°) .
136
Волновая диаграмма фазных ЭДС (8.1) при α = 0:
Волновая диаграмма. При построении графика мгновенных значений (рис. 8.4) у ЭДС фазы А выбрана начальная фазаα = 0 .
ЭДС в фазах |
А, В и С сдвинуты относительно друг друга |
симметрично на 1/3 |
периода (8.1). Порядок, в котором ЭДС в фаз- |
ных обмотках генератора проходят через одинаковые значения, например через положительные максимумы, называют последова-
тельностью фаз или порядком чередования фаз. При указанном направлении вращения ротора получаем последовательность фаз ABC А и т. д. Если изменить направление вращения ротора на противоположное, то последовательность фаз получится обратной.
Ве
2Е еА еВ еС
t
Т3 Т3
T
− 2 Е
Рис. 8.4.
Комплексы действующих значений фазных ЭДС равны:
EɺА = E × еj0° , |
|
EɺВ = E × е− j120° , |
(8.2) |
EɺC = E × е j120° .
Изобразим на комплексной плоскости вектора фазных ЭДС
(рис. 8.5).
137
+ j
С
UɺCA
Eɺ |
|
|
С |
120° |
|
N |
|
|
EɺА |
A |
|
UɺВC |
120° |
+ 1 |
|
||
EɺВ |
|
|
|
UɺAВ |
|
В
Рис. 8.5.
Фазовый оператор
Часто при анализе трехфазных цепей используется оператор a, который представляет собой фазовый множитель и при домножении обозначает поворот против часовой стрелки на 120° .
|
|
|
|
а = 1е j120° = -0,5 + j0,866 |
|
(8.3) |
||||||
С учетом оператора а можно записать: |
|
|
||||||||||
|
|
|
EɺА = E × е jα , |
EɺВ = а2 EɺА , |
EɺC = аEɺА . |
(8.4) |
||||||
В результате |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
UɺАB = U Л × е j (α +30°) , UɺВС = а2UɺAB , UɺСА = аUɺAB . |
(8.5) |
||||||||||
Свойства оператора а: |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
а2 = 1е j 240° = 1е− j120° |
= -0, 5 - j0,866 , |
|
||||||||
|
|
|
|
а3 = 1е j 360° = 1. |
|
|
|
|||||
Таким образом,1 + а + а2 = 0 . В результате: |
|
|
||||||||||
Eɺ |
+ Eɺ |
+ Eɺ |
= Eɺ |
+ а2 Eɺ |
А |
+ аEɺ |
А |
= Eɺ |
А |
(1 + а2 |
+ а) = 0 . |
(8.6) |
А |
В |
C |
А |
|
|
|
|
|
|
Фазные напряжения(напряжения приёмника)
Фазные напряжения – это напряжения между фазами и нулевым проводом или нейтралью.
138
а
b
с
UɺA |
UɺВ |
UɺС |
N
Рис. 8.6.
UɺA = UФ × e jβ
Где UɺВ = а2 ×UɺA .UɺC = a ×UɺA
Линейные напряжения
Линейные напряжения – это напряжения между фазами, причем эти напряжения могут быть найдены по известным фазным ЭДС.
А
UɺAВ |
UɺСА |
В
UɺВС
С
N
Рис. 8.7.
Из диаграммы (рис. 8.5) видно, что линейные напряжения рав-
ны:
uAB = eА − eB = |
|
2 |
|
|
|
3 |
E sin(ωt + α + 30°) , |
|
|||||
uBC = eB - eC = |
|
|
|
|
|
|
|
|
E sin(ωt + α - 90°) , |
|
|||
2 |
|
3 |
(8.7) |
||||||||||
uСА = eС − eА = |
|
|
|
|
|
E sin(ωt + α + 150°) , |
|
||||||
2 |
|
|
3 |
|
|||||||||
где UɺAB = U Л × e j (α +30°) , UɺВС = U Л × e j (α −90°) , UɺСА = U Л × e j (α +150°) – |
ком- |
плексы действующих значений, U Л = 3Е – действующее значение. Так же линейные напряжения могут быть найдены по извест-
ным фазным напряжениям:
139
ɺ |
ɺ |
ɺ |
= U |
Л × e |
jλ |
|||
U AВ |
= U A |
-U B |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= UɺB -UɺC |
= а2 ×UɺAВ , где U Л = 3UФ . |
|||||||
UɺВС |
UɺCА = UɺC -UɺA = a ×UɺAВ
Симметричный режим трехфазной цепи
Симметричный режим характеризуется симметричной системой фазных ЭДС и напряжений, а также одинаковой нагрузкой фаз.
Трехфазная цепь с одинаковой нагрузкой фаз называется сим-
метричной.
Симметричный режим является нормальным режимом трехфазных цепей и рассчитывается известными методами в комплексной форме.
Соединение звезда-звезда с нулевым проводом
при EɺA = Ee jα , Z = Z × e jϕ , Z N = Z N |
× e jϕ N . |
|
|
|
|||||||
|
|
EɺА |
|
A |
IɺА |
Z |
|
||||
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
UɺА |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
N |
EɺВ |
|
В |
IɺВ |
Z |
n |
||||
|
|
|
UɺB |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
IɺN |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
Eɺ |
|
|
С |
IɺС |
Z |
||||
|
|
|
С |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
Z N |
|
|
UɺC |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
UɺN |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 8.8. |
|
|
|
||
Где |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
IɺA , IɺB , IɺC – |
линейные токи, равные фазным токам; |
|
|||||||||
UɺA , UɺB , UɺC |
– фазные напряжения; |
|
|
|
|||||||
IɺN и UɺN – |
ток и напряжение нулевого провода. |
|
|||||||||
По 2-му закону Кирхгофа и закону Ома: |
|
|
|
||||||||
IɺA = (EɺА − UɺN ) / Z = UɺА |
Z |
, |
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
140