- •ЛЕКЦИЯ 1
- •2. Электричество и магнетизм
- •2.1. Электростатика
- •2.1.1. Электрический заряд. Закон сохранения заряда
- •2.1.2. Взаимодействие электрических зарядов в вакууме. Закон Кулона
- •2.1.3. Электростатическое поле. Напряженность электростатического поля
- •2.1.4. Сложение электростатических полей. Принцип суперпозиции
- •2.1.5. Электростатическое поле диполя
- •2.1.6. Взаимодействие двух диполей
- •ЛЕКЦИЯ 2
- •2.1.7. Силовые линии электростатического поля
- •2.1.8. Поток вектора напряженности
- •2.1.9. Теорема Остроградского-Гаусса
- •ЛЕКЦИЯ 3
- •2.1.11. Теорема о циркуляции вектора поля
- •2.1.12. Работа сил электростатического поля. Потенциальная энергия
- •ЛЕКЦИЯ 4
- •2.1.13. Связь между напряженностью и потенциалом
- •2.1.14. Безвихревой характер электростатического поля
- •2.1.15. Силовые линии и эквипотенциальные поверхности
- •2.1.16. Расчет потенциалов простейших электростатических полей
- •ЛЕКЦИЯ 5
- •2.1.17. Поляризация диэлектриков
- •2.1.18. Различные виды диэлектриков
- •2.1.19. Вектор электрического смещения
- •ЛЕКЦИЯ 6
- •2.1.21. Изменение D и E на границе раздела двух диэлектриков
- •2.1.22. Напряженность и потенциал электростатического поля в проводнике
- •2.1.23. Определение напряженности поля вблизи поверхности заряженного проводника
- •2.1.24. Конденсаторы
- •ЛЕКЦИЯ 7
- •2.1.25. Энергия электростатического поля
- •2.1.26. Причины электрического тока
- •2.1.27. Плотность тока
- •2.1.28. Уравнение непрерывности
- •2.1.29. Сторонние силы и ЭДС
- •ЛЕКЦИЯ 8
- •2.1.30. Закон Ома для неоднородного участка цепи
- •2.1.31. Закон Ома в дифференциальной форме
- •2.1.32. Работа и мощность тока. Закон Джоуля – Ленца
- •2.1.33. КПД источника тока
- •ЛЕКЦИЯ 9
- •2.2. Электромагнетизм
- •2.2.1. Магнитные взаимодействия
- •2.2.2. 3акон Био–Савара–Лапласа
- •ЛЕКЦИЯ 10
- •2.2.3. Магнитное поле движущегося заряда
- •2.2.4. Напряженность магнитного поля
- •2.2.5. Магнитное поле прямого тока
- •2.2.6. Магнитное поле кругового тока
- •ЛЕКЦИЯ 11
- •2.2.7. Теорема Гаусса для вектора магнитной индукции
- •2.2.8. Закон Ампера
- •2.2.9. Взаимодействие двух параллельных проводников с током
- •ЛЕКЦИЯ 12
- •2.2.10. Воздействие магнитного поля на рамку с током
- •2.2.11. Сила Лоренца
- •2.2.12. Циркуляция вектора магнитной индукции
- •ЛЕКЦИЯ 13
- •2.2.13. Магнитное поле соленоида
- •2.2.14. Магнитное поле тороида
- •2.2.15. Работа по перемещению проводника с током в магнитном поле
- •ЛЕКЦИЯ 14
- •2.2.16. Опыты Фарадея. Индукционный ток. Правило Ленца
- •2.2.17. Величина ЭДС индукции
- •2.2.18. Природа ЭДС индукции
- •ЛЕКЦИЯ 15
- •2.2.19. Циркуляция вектора напряженности вихревого электрического поля
- •2.2.20. Явление самоиндукции
- •2.2.21. Влияние самоиндукции на ток при замыкании и размыкании цепи, содержащей индуктивность
- •ЛЕКЦИЯ 16
- •2.2.22. Взаимная индукция
- •2.2.23. Индуктивность трансформатора
- •2.2.24. Энергия магнитного поля
- •2.2.25. Магнитное поле в веществе
- •ЛЕКЦИЯ 17
- •2.2.26. Диамагнетики и парамагнетики в магнитном поле
- •2.2.27. Ферромагнетики
- •2.2.28. Закон полного тока
- •ЛЕКЦИЯ 18
- •2.2.29. Ток смещения
- •2.2.30. Единая теория электрических и магнитных явлений. Система уравнений Максвелла
- •ЛЕКЦИЯ 19
- •2.3. Колебания и волны
- •2.3.1. Виды и признаки колебаний
- •2.3.2. Параметры гармонических колебаний
- •2.3.3. Графики смещения скорости и ускорения
- •2.3.4. Основное уравнение динамики гармонических колебаний
- •ЛЕКЦИЯ 20
- •2.3.5. Энергия гармонических колебаний
- •2.3.6. Математический и пружинный маятник
- •2.3.7. Гармонический осциллятор
- •2.3.8. Сложение гармонических колебаний одного направления и одинаковой частоты. Биения
- •ЛЕКЦИЯ 21
- •2.3.9. Сложение взаимно перпендикулярных колебаний
- •2.3.10. Фигуры Лиссажу
- •2.3.11. Свободные затухающие механические колебания
- •2.3.12. Коэффициент затухания и логарифмический декремент затухания
- •ЛЕКЦИЯ 22
- •2.3.13. Вынужденные механические колебания
- •2.3.14. Свободные колебания в электрическом контуре без активного сопротивления
- •2.3.15. Свободные затухающие электрические колебания
- •ЛЕКЦИЯ 23
- •2.3.16. Вынужденные электрические колебания
- •2.3.17. Мощность, выделяемая в цепи переменного тока
- •2.3.18. Распространение волн в упругой среде
- •ЛЕКЦИЯ 24
- •2.3.19. Уравнения плоской и сферической волн
- •2.3.20. Фазовая скорость
- •2.3.21. Принцип суперпозиции. Групповая скорость
- •2.3.22. Стоячие волны
- •ЛЕКЦИЯ 25
- •2.3.23. Волновое уравнение
- •2.3.24. Дифференциальное уравнение электромагнитных волн
- •2.3.25. Энергия и импульс электромагнитного поля. Плотность потока энергии. Вектор Умова-Пойтинга
ЛЕКЦИЯ 15
2.2.19. Циркуляция вектора напряженности вихревого электрического поля
Чему равна циркуляция вектора вихревого электрического поля E' в случае, изображенном на рис. 2.2.34?
Рис. 2.2.34
Работу вихревого электрического поля по перемещению заряда вдоль замкнутого контура L можно подсчитать по формуле:
(2.2.53)
,
С другой стороны, работа по перемещению единичного заряда вдоль замкнутой цепи равна ЭДС, действующей в этой цепи:
, |
(2.2.54) |
Из сравнения (2.2.53) и (2.2.54) можно сделать заключение, что циркуляция вектора электрического поля равна:
, |
(2.2.55) |
|
Так как никаких других сторонних сил в цепи, где течет индукционный ток, нет, то можно записать:
(2.2.56)
,
Эти выражения для циркуляции справедливы всегда, независимо от того, выполнен контур в виде линейного проводника, диэлектрика или речь идет о контуре (мысленном) в вакууме.
При движении заряда в проводнике из-за сопротивления устанавливается динамическое равновесие.
120
Если контур выполнен из диэлектрика, то каждый элемент его поляризуется в |
||||
соответствии с действующим электрическим полем E' . |
|
|
||
Если заряд q движется в вакууме по контуру, то при каждом обходе контура механическая |
||||
энергия его возрастает на величину |
|
|
|
|
|
|
|
, |
(2.2.57) |
|
|
|
|
|
2.2.20. Явление самоиндукции |
|
|
|
|
До сих пор мы рассматривали изменяющиеся магнитные поля, не обращая внимание на |
||||
то, что является их источником. На практике чаще всего магнитные поля создаются с |
||||
помощью различного рода соленоидов, т.е. многовитковых контуров с током. |
|
|||
Здесь возможны два случая: при изменении тока в контуре изменяется магнитный |
||||
поток, пронизывающий: а) этот же контур; б) соседний контур. |
|
|||
ЭДС индукции, возникающая в самом же контуре, называется ЭДС самоиндукции, а |
||||
само явление – самоиндукция. |
|
|
|
|
Если же ЭДС индукции возникает в соседнем контуре, то говорят о явлении взаимной |
||||
индукции. |
|
|
|
|
Ясно, что природа явления одна и та же, а разные названия использованы для того, |
||||
чтобы подчеркнуть место возникновения ЭДС индукции. |
|
|
||
Явление самоиндукции открыл американский ученый Дж. Генри. |
|
|||
Генри Джозеф (1797–1878) – американский физик, член |
||||
Национальной АН, ее президент (1866–1878). |
|
|||
Работы посвящены электромагнетизму. Первый сконструировал |
||||
мощные подковообразные электромагниты (1828), применив |
||||
многослойные |
обмотки |
из |
изолированной |
проволоки |
(грузоподъемность их достигала одной тонны), открыл в 1831 г. |
||||
принцип электромагнитной индукции (М. Фарадей первый |
||||
опубликовал открытие индукции). Построил электрический двигатель |
||||
(1831), обнаружил (1832) явление самоиндукции и экстратоки, |
||||
установил причины, влияющие на индуктивность цепи. Изобрел |
||||
электромагнитное реле. Построил телеграф, действовавший на |
||||
территории Принстонского колледжа, установил в 1842 г. |
||||
колебательный характер разряда конденсатора. |
|
|||
Явление самоиндукции можно определить следующим образом. |
|
121
Ток I, текущий в любом контуре, создает магнитный поток Ф, пронизывающий этот же контур. При изменении I будет изменяться Ф. Следовательно, в контуре будет наводиться ЭДС индукции.
Т.к. магнитная индукция В пропорциональна току I следовательно
где L – коэффициент пропорциональности, названный индуктивностью контура.
Если внутри контура нет ферромагнетиков, то (т.к. ).
Индуктивность контура L зависит от геометрии контура, числа витков, площади витка контура.
За единицу индуктивности в СИ принимается индуктивность такого контура, у которого при токе возникает полный поток . Эта единица называется
Генри (Гн).
Размерность индуктивности:
Вычислим индуктивность соленоида L. Если длина соленоида l гораздо больше его диаметра d ( ) , то к нему можно применить формулы для бесконечно длинного соленоида. Тогда
здесь N – число витков. Поток через каждый из витков Потокосцепление
Но мы знаем, что , откуда индуктивность соленоида
где n – число витков на единицу длины, т.е. – объем соленоида, значит
, |
(2.2.58) |
Из этой формулы можно найти размерность для магнитной постоянной:
122
При изменении тока в контуре возникает ЭДС самоиндукции, равная:
(2.2.59)
,
Знак минус в этой формуле обусловлен правилом Ленца.
Явление самоиндукции играет важную роль в электротехнике и радиотехнике. Как мы увидим дальше, благодаря самоиндукции происходит перезарядка конденсатора, соединенного последовательно с катушкой индуктивности, в результате в такой LC- цепочке (колебательном контуре) возникают электромагнитные колебания.
2.2.21. Влияние самоиндукции на ток при замыкании и размыкании цепи, содержащей индуктивность
Рассмотрим несколько случаев влияния ЭДС самоиндукции на ток в цепи.
Случай 1.
По правилу Ленца, токи возникающие в цепях вследствие самоиндукции всегда направлены так, чтобы препятствовать изменению тока, текущего в цепи. Это приводит к тому, что при замыкании ключа К установление тока I2 в цепи, содержащей индуктивность L, будет происходить не мгновенно, а постепенно (рис. 2.2.35).
Рис. 2.2.35
Сила тока в этой цепи будет удовлетворять уравнению
(2.2.60)
,
123
Скорость возрастания тока будет характеризоваться постоянной времени цепи:
(2.2.61)
,
В цепи, содержащей только активное сопротивление R, ток установится практически мгновенно (пунктирная кривая рис. 2.2.35).
Случай 2.
При переводе ключа из положения 1 в 2 в момент времени |
, ток начнет |
уменьшаться, но ЭДС самоиндукции будет поддерживать ток в цепи, т.е. препятствовать резкому уменьшению тока (рис. 2.2.36). В этом случае убывание тока в цепи можно описать уравнением
, |
(2.2.62) |
|
Оба эти случая говорят, что чем больше индуктивность цепи L и чем меньше сопротивление R, тем больше постоянная времени τ и тем медленнее изменяется ток в цепи.
Рис. 2.2.36
Случай 3.
Размыкание цепи, содержащей индуктивность L. Т.к. цепь разомкнута, ток не течёт, поэтому рисуем зависимость (рис. 2.2.37).
124
Рис. 2.2.37 |
|
|
При размыкании цепи в момент времени |
, |
. Это приводит к резкому |
возрастанию ЭДС индукции, определяемой по формуле
Происходит этот скачок вследствие большой величины скорости изменения тока .
резко возрастает по сравнению с и даже может быть в несколько раз больше
. Поэтому нельзя резко размыкать цепь, включающую в себя трансформаторы и другие индуктивности.
125