- •6.Биноминальное распределение. Распределения Пуассона и Гаусса. Флуктуации.
- •8.Распределение Максвелла по абсолютному значению скорости. Характерные скорости.
- •12.Процессы переноса в газах. Теплопередача, диффузия и трение. Взаимодиффузия в газе из различных молекул. Основные особенности явлений переноса в твердых телах и жидкостях.
- •13.Физические явления в разреженных газах. Явления в сосудах, сообщающихся через пористую перегородку.
- •16.Броуновское движение.Вращательное броуновское движение
- •17 Степени свободы молекул. Теорема о равнораспределении энергии по степеням свободы. Внутренняя энергия идеального газа.
- •18.Теплоемкость идеального газа.Расхождение теории теплоемкостей.
- •19.Внутренняя энергия тел.Теплоемкость изотропных и однородных тел.Количество теплоты.
- •21.Работа.Первое начало термодинамики.Равновесные и неравновесные процессы.
- •23. Скорость звука в газах. Уравнение Бернулли.
- •24.Тепловая машина.Кпд цикла.Холодильная Машина.Цикл Карно.Кпд Карно.
- •25.Формулировка Клаузиуса и Томсона(Кельвина) второго начала темодинамики.Первая теорема Карно.Равенство Клаузиуса.
- •26.Энтропия,Энтропия идеального.Вторая теорема Карно.Неравенство Клаузиуса.Изменени энтропии при необратимых процессах.
- •27.Формулировка второго начала темодинамики с помощью энтропии.Роль энтропии в производстве.Статистический характер.
- •28.Термодтнамическое равновесие. Эмпирические шкалы температур Международная практическая шкала Термодинамическая шкала Отрицательные абсолютные температуры
- •29.Понятие о термодинамич потенциалах.Принцип Ле-Шателье-Брауна.
- •30.Силы межмолекулярного взаимодействия.Ионная связь.Ковалентная связь.Силы Ван-дер-Ваальса.Потенциал Ленарда-Джонса.
- •31.Ураынение Ван-дер-Вальса. Изотермы газа Ван-дер-Вальса. Правило Максвела. Метостобильное состояние
- •32. Приведенное уравнения Ван-дер-Вальса. Внутрения энергия газа ванн-дер-Вальса.
- •33. Эффект Джоуля-Томсана
- •34.Переход из газообразного в жидкое. Экспериментальные изотермы.
- •35. Поведение 2-х фазной сис-мы. Ур Клапейрона-Клаузиуса
- •36.Зависимость свойств реальных газов от идеальных..
- •37.Вириальное ур состояния.
- •38.Сжижение газов. Свойство веществ при температуре близктй к 0.
- •39.Свойства и структура жидкостей жидкие кристаллы. Теплоёмкость жидкостей.
- •40.Поверхностное натяжение. Условия равновесия на границе двух жидкостей и на границе жидкость – твердое тело.
- •41.Давление под искривленной поверхностью жидкости. Капиллярные явления.
- •43.Кипение. Перегретая жидкость. Пузырьковая камера. Переохлажденный пар. Камера Вильсона.
- •44.Жидкие растворы. Растворимость. Теплота растворения.
- •45.Идеальные растворы. Закон Рауля. Закон Генри. Зависимость растворимости от температуры.
- •46. Диаграмма состояния раствора. Кипение жидких растворов.
- •48. Фазовые переходы первого и второго рода. Кристаллизация и плавление. Сублимация. Фазовые диаграммы. Полиморфизм.
- •49.Симметрия твердых тел. Кристаллические решетки. Примитивная решетка. Элементы симметрии решетки. Обозначения атомных плоскостей и направлений.
- •50.Теплоёмкость твёрдых тел. Физические процессы в кристаллах при деформациях. Дислокации.
23. Скорость звука в газах. Уравнение Бернулли.
Скорость звука в газах дается общим выражением
Поскольку колебания плотности газа и связанные с ними колебания температуры в звуковой волне происходят очень быстро, а теплопроводность газа мала, то для таких процессов теплообмен не играет никакой роли. Поэтому распространение звука можно считать адиабатическим процессом. Вычислим производную dP/dρ. Поскольку V~1/ρ и для адиабатного процесса
, P const, то
Скорость звука в воздухе (при нормальных условиях) равна 330 м/с.
Уравнение Бернулли относится к ламинарному стационарному течению идеальной жидкости. Оно имеет вид u+где u – удельная (на единицу массы) внутренняя энергия жидкости; P – давление в жидкости; ρ – плотность жидкости; gh – удельная потенциальная энергия жидкости; ϑ2/2 – удельная кинетическая энергия макроскопического течения жидкости.
24.Тепловая машина.Кпд цикла.Холодильная Машина.Цикл Карно.Кпд Карно.
Циклическим называется процесс, начало и конец которого совпадают.
Коэффициент полезного действия. По своему значению система, выполняющая циклический процесс, является
машиной, которая производит работу за счет количества теплоты, поступающего в нее из термостата Чем больше количество теплоты, поступившего из термостата, превращается в работу, тем более эффективна машина. Эффективность машины характеризуется коэффициентом полезного действия n, определяемым как отношение произведенной машиной работы А за один цикл к количеству теплоты Q(+}, полученному машиной
от термостатов:
В этой формуле работа А графически измеряется площадью кривой, изображающей цикл, и задается форму-
лой ; Q{+) — количество теплоты, которое вошло в систему от термостатов. Эта величина положительна.
Формулу можно переписать:
Где -интегралы по тем участкам цикла, где соответственно теплота втекает в машину и вытекает из
нее; Q_(-)- количество теплоты, вытекающее из машины (отрицательная величина). С учетом выражений
для к. п. д. может быть представлено в виде1
Эта величина всегда меньше единицы, поскольку Q(-)отрицательно.
Цикл Карно. Наиболее простым по содержанию, но важным в принципиальном отношении, является цикл Карно . Он состоит из двух изотерм при температурах Т1, и Т2 между состояниями 1, 2 и 3, 4 и двух адиабат (бQ = 0) между состояниями 2, 3 и 4, 1. Направление цикла указано стрелками. При выполнении цикла Карно необходимы два термостата. Термостат с более высокой температурой T1 называется нагревателем, а с более низкой температурой Т2 — холодильником. При прохождении адиабатических участков цикла система должна быть изолирована от окружающей среды в тепловом
отношении, т. е. не должна обмениваться теплом с окружающей средой. Ниже на показано изображение цикла
Карно через энтропию S и температуру.
Коэффициент полезного действия цикла Карно. В этом случае Q(+) и Q(~} легко рассчитать.
Количество теплоты, поступающее в систему на изотермическом участке 1, 2 от нагревателя, равно
После вычисления на участке 3, 4 имеем
После нескольких преобразований формула1 имеет вид Отметим, что формула справедлива для обратимого цикла Карно.
Холодильная машина и нагреватель. При проходе цикла в обратном направлении машина не производит работы, а, наоборот, над машиной совершается работа. Эта работа превращается в теплоту, причем так, что некоторое количество теплоты берется от тела с более низкой температурой, к этой теплоте добавляется
за счет работы эквивалентное количество теплоты и
суммарное количество теплоты передается нагревателю. Таким образом, чистый результат цикла состоит в том, что тело с меньшей температурой, от которого отнимается теплота, охлаждается, а тело с большей температурой, которому отдается теплота, нагревается. Такая машина, работающая по обратному циклу, называется холодильной машиной или нагревателем в зависимости от назначения.