- •6.Биноминальное распределение. Распределения Пуассона и Гаусса. Флуктуации.
- •8.Распределение Максвелла по абсолютному значению скорости. Характерные скорости.
- •12.Процессы переноса в газах. Теплопередача, диффузия и трение. Взаимодиффузия в газе из различных молекул. Основные особенности явлений переноса в твердых телах и жидкостях.
- •13.Физические явления в разреженных газах. Явления в сосудах, сообщающихся через пористую перегородку.
- •16.Броуновское движение.Вращательное броуновское движение
- •17 Степени свободы молекул. Теорема о равнораспределении энергии по степеням свободы. Внутренняя энергия идеального газа.
- •18.Теплоемкость идеального газа.Расхождение теории теплоемкостей.
- •19.Внутренняя энергия тел.Теплоемкость изотропных и однородных тел.Количество теплоты.
- •21.Работа.Первое начало термодинамики.Равновесные и неравновесные процессы.
- •23. Скорость звука в газах. Уравнение Бернулли.
- •24.Тепловая машина.Кпд цикла.Холодильная Машина.Цикл Карно.Кпд Карно.
- •25.Формулировка Клаузиуса и Томсона(Кельвина) второго начала темодинамики.Первая теорема Карно.Равенство Клаузиуса.
- •26.Энтропия,Энтропия идеального.Вторая теорема Карно.Неравенство Клаузиуса.Изменени энтропии при необратимых процессах.
- •27.Формулировка второго начала темодинамики с помощью энтропии.Роль энтропии в производстве.Статистический характер.
- •28.Термодтнамическое равновесие. Эмпирические шкалы температур Международная практическая шкала Термодинамическая шкала Отрицательные абсолютные температуры
- •29.Понятие о термодинамич потенциалах.Принцип Ле-Шателье-Брауна.
- •30.Силы межмолекулярного взаимодействия.Ионная связь.Ковалентная связь.Силы Ван-дер-Ваальса.Потенциал Ленарда-Джонса.
- •31.Ураынение Ван-дер-Вальса. Изотермы газа Ван-дер-Вальса. Правило Максвела. Метостобильное состояние
- •32. Приведенное уравнения Ван-дер-Вальса. Внутрения энергия газа ванн-дер-Вальса.
- •33. Эффект Джоуля-Томсана
- •34.Переход из газообразного в жидкое. Экспериментальные изотермы.
- •35. Поведение 2-х фазной сис-мы. Ур Клапейрона-Клаузиуса
- •36.Зависимость свойств реальных газов от идеальных..
- •37.Вириальное ур состояния.
- •38.Сжижение газов. Свойство веществ при температуре близктй к 0.
- •39.Свойства и структура жидкостей жидкие кристаллы. Теплоёмкость жидкостей.
- •40.Поверхностное натяжение. Условия равновесия на границе двух жидкостей и на границе жидкость – твердое тело.
- •41.Давление под искривленной поверхностью жидкости. Капиллярные явления.
- •43.Кипение. Перегретая жидкость. Пузырьковая камера. Переохлажденный пар. Камера Вильсона.
- •44.Жидкие растворы. Растворимость. Теплота растворения.
- •45.Идеальные растворы. Закон Рауля. Закон Генри. Зависимость растворимости от температуры.
- •46. Диаграмма состояния раствора. Кипение жидких растворов.
- •48. Фазовые переходы первого и второго рода. Кристаллизация и плавление. Сублимация. Фазовые диаграммы. Полиморфизм.
- •49.Симметрия твердых тел. Кристаллические решетки. Примитивная решетка. Элементы симметрии решетки. Обозначения атомных плоскостей и направлений.
- •50.Теплоёмкость твёрдых тел. Физические процессы в кристаллах при деформациях. Дислокации.
45.Идеальные растворы. Закон Рауля. Закон Генри. Зависимость растворимости от температуры.
Идеальные расворы- растворы, у которых теплота растворения =0. Ясно, что в этих растворах характер взаимодействия м\у молекулами растворенного вещества и растворителя такой же, как и м\у молекулами растворителя. Это означает, что взаимодействие м\у молекулами в растворе не меняется, если заменить некоторое число молекул растворенного вещества на такое же число молекул растворителя, и наоборот. Давление насыщенных паров растворителя должно быть меньше их давления над чистым растворителем во столько же раз, во сколько плотность молекул растворителя меньше, чем когда он является чистым, без растворенного в нем вещества. Иначе говоря, давление насыщенных паров уменьшается во столько раз, во сколько уменьшается концентрация растворителя (закон Рауля): ,
где P1 – давление насыщенных паров растворителя над раствором; P1(0) – давление насыщенных паров над чистым растворителем; ν1 – количество молей растворителя; ν2 – количество молей растворенного вещества. Аналогично для давления насыщенных паров растворенного вещества получим: ,
где P2 – давление насыщенных паров растворенного вещества над раствором; P2(0) – давление насыщенных паров над чистым растворенным веществом. Закон Рауля справедлив для идеальных растворов. когда з-н характеризует относительную концентрацию вещества в растворе, если над раствором поддерживается давление P2 насыщенных паров этого вещества (закон Генри),то:
Из закона Генри следует, что для увеличения относительной концентрации растворенного вещества в растворе необходимо увеличить давление насыщенных паров растворенного вещества над растворителем; а для уменьшения концентрации – уменьшить давление.Отсюда следует, что при повышении Т растворимость веществ с положительной теплотой растворения убывает,а при понижении Т растворимость веществ с отрицательной теплотой растворения убывает, а с повышением Т возрастает.
46. Диаграмма состояния раствора. Кипение жидких растворов.
Рассмотрим диаграммы состояния жидких бинарных смесей при атмосферном давлении.
Данная диаграмма соответствует жидкостям, смешивающимся в произвольном количестве лишь при достаточно высокой Т. Линия MNK характеризует насыщенный раствор жидкости A в жидкости В а линия RPK соответствует насыщенному раствору жидкости B в жидкости A. При температуре T>Tк (критической температуры смешивания) жидкости A и B смешиваются в любых пропорциях. Область ниже кривой MNKPR – соответствует состоянию двухфазной системы с насыщенными растворами жидкости A в жидкости B, и жидкости B в жидкости A. Область, расположенная левее линии MNK, соответствует ненасыщенному раствору жидкости A в жидкости B. Область, расположенная правее линии RPK, соответствует ненасыщенному раствору жидкости B в жидкости A. Для характеристики состояния двухфазной системы действует правило рычага.Например, в состоянии характеризуемом точкой O, массы насыщенного раствора жидкости A в жидкости B (mАВ) и раствора жидкости B в жидкости A (mАВ) обратно пропорциональны длинам отрезков OP и ON:
Существуют диаграммы с двумя критическими температурами смешивания.
Данная диаграмма соответствует жидкостям,смешивающимся в произвольном количестве лишь при достаточно высоких (T>Tк1) и достаточно низких
(T<Tк2) тем-х.Область ограниченная линией соответствует области двухфазных состояний, а сама линия соответствует насыщенным растворам.
47. Диаграмма состояния бинарных смесей. Осмотическое давление. Рассмотрим диаграммы состояния системы пар- жидкий раствор при постоянном атмосферном давлении. Данная диаграмма соответствует бинарной смеси, компоненты которой смешиваются в любых пропорциях. Область, ограниченная замкнутой кривой MNDRPM, соответствует двухфазным состояниям, когда в объеме имеются одновременно и насыщенный пар и раствор. Ниже кривой MPR находится однофазное состояние, когда имеется только раствор. Область выше кривой MNDR соответствует однофазным состояниям системы в виде пара. В состоянии, которое соответствует точке P, имеется чистый раствор при температуре T, концентрация которого задается абсциссой этой точки (проекцией на горизонтальную ось). Точка M характеризует парообразное состояние при температуре T. Точка O определяет двухфазную систему. При этом, полная концентрация компонент в системе дается абсциссой этой точки, а массы жидкой и газообразной фаз относятся друг к другу обратно пропорционально длинам отрезков OP и ON.
Существуют и более сложные диаграммы состояния системы пар-жидкий раствор при атмосферном давлении.
Точка O характерна тем, что в ней состав жидкости и насыщенного пара одинаков. Кроме того, она соответствует состоянию, к которому придет кипящий раствор, если пары над ним удаляются. Разность давлений, которая возникает между областями, занятыми чистым растворителем и раствором, разделенными полупроницаемой перегородкой, называется осмотическим давлением. Осмотическое давление равно давлению разреженного газа этих молекул, т.е. может быть рассчитано по формуле для идеальных газов: , где ν -число молей молекул растворенного вещества в объеме V. Данное выражение называется законом Вант-Гоффа.