зеленов / eletsehomt48
.pdf2.3. При U=UН, RВНЕШ=0, Ф¹ФН. Внешнее сопротивление включено последовательно с обмоткой возбуж-
+ - дения для уменьшения магнитного потока двигателя. Магнитный по- ток двигателя может быть и больше номинального (Ф>ФН) за счет пи-
тания обмотки возбуждения повышенным напряжением UВ>UВН.
2.4. Характеристики, получаемые изменением напряжения питания якорной цепи (U=var!) в различных схемах с регулируемыми источниками напряжения (Г-Д, ВП-Д, ЭМУ-Д, МУ-Д) или тока.
Заканчивая раздел об общих положениях, определениях и допущениях, принимаемых при изучении теории электропривода, следует сказать о системе относительных единиц, используемых при изложении курса. Во многих случаях введение системы относительных единиц позволяет значительно упростить расчетные формулы и тем самым снизить вероятность ошибок. Кроме того, расчеты упрощаются из-за операций с малыми цифровыми значениями величин. Введение относительных единиц при расчетах параметров и фазовых координат электропривода делает возможным пользование так называемыми универсальными характеристиками (то есть характеристиками в относительных единицах).
Обозначения относительных единиц в курсе теории электропривода ведется по правилу:
Х* = |
Х |
, |
|
||
|
ХБАЗ |
где Х* - относительное значение величины, Х – абсолютное значение величины,
ХБАЗ – базовое значение величины, принимаемое за единицу (или 100%).
127
За базовые значения, как правило, принимаются номинальные величины фазовых координат электрической машины. При отступлении от этого правила специально будет делаться упоминание о том, какая величина в данном случае принимается за базовую.
2.2 Электромеханические свойства электроприводов постоянного тока с двигателями независимого возбуждения при двигательном режиме работы
В системе относительных единиц для двигателей постоянного тока с независимым возбуждением за базовые величины принимается номинальные значения всех фазовых координат, кроме скорости вращения, для которой ωБАЗ=ω0 – скорость идеального холостого хода двигателя.
Таким образом, ω * = ωω0 .
Для двигателей постоянного тока, в том числе для двигателей с независимым возбуждением вводится понятие так называемого номинального (или нормального) со-
противления цепи якоря: RН = UН .
IН
RН – реально несуществующее в электрической машине сопротивление, а абстрактная (расчетная) величина сопротивления, которое должна иметь цепь якоря, чтобы при номинальном напряжении (UН) в этой цепи протекал
ток IН.
Величина RН принимается за базовую величину сопротивления в системе относительных единиц, то есть
R* = R . RН
128
2.2.1 Уравнения механических и электромеханических характеристик
Уравнение электромеханической характеристики ω=f(i) следует из уравнения электрического равновесия цепи якоря
(2.3)
где R=RЯ+rДОБ – полное сопротивление обмоток якоря в горячем состоянии (75°С); rДОБ – добавочное сопротивление;
RЯ=rЯ+rДП+rКО+rЩ – сопротивление обмоток якоря (rЯ), дополнительных полюсов (rДП), компенсационной об-
мотки (rКО) и щеток (rЩ).
Величина rЩ вычисляется по падению напряжения ( UЩ) в щетках двигателя при протекании номинального тока
RЩ = |
UЩ |
. |
(2.4) |
|
|||
|
IН |
|
Значения UЩ могут быть разными в зависимости от типа щеток:
- для угольно графитовых щеток УГ-4 (наиболее распространенных) UЩ=2 В;
- для электро-графитных щеток типа ЭГ-4, ЭГ-8,
ЭГ-12 – |
UЩ=3 В; |
UЩ=0,5 В. |
||||
- для графитных щеток МГ-2 – |
||||||
В уравнении (2.3) противоЭДС якоря |
||||||
|
р |
|
N |
Е = СФω , |
(2.5) |
|
где С = |
× |
- конструктивная постоянная двигате- |
||||
|
|
|||||
|
а |
2π |
|
ля (р, а и N соответственно число пар полюсов, число пар параллельных ветвей и число стержней в обмотке якоря).
В общем случае магнитный поток (Ф) в выражении (2.5) имеет любое постоянное значение в зависимости от уровня возбуждения двигателя (Ф><ФН).
129
Из (2.3) и (2.5), решаемых совместно, следует урав-
нение естественной электромеханической характеристики (при Ф=ФН и R=RЯ):
ω = |
UН |
- |
iRЯ |
. |
(2.6) |
СФ |
|
||||
|
|
СФ |
|
||
|
Н |
|
Н |
|
Первое слагаемое в правой части (2.6) представляет собой скорость идеального холостого хода (при i=0) –
ω0 = |
UН |
, |
(2.7) |
СФН
а второе слагаемое – падение скорости (Dw) при данной нагрузке (токе якоря i)–
ω = |
iRЯ |
. |
(2.8) |
СФН
Уравнение электромеханической характеристики в относительных единицах получается, если (2.6) разделить на w0 и учесть ее значение по (2.7), а UН=RН×IН. Тогда
ω* = |
UН ×СФН |
- |
iRЯ ×СФН |
|
; |
|||
|
СФ ×U |
Н |
|
СФ × I |
Н |
× R |
|
|
|
Н |
|
Н |
|
Н |
|
||
|
ω* |
= 1- i* R*Я . |
|
|
|
(2.9) |
Уравнение естественной механической характери-
стики w=f(М) получается из уравнения электромеханической характеристики (2.6), если учесть, что М=СФН×i. Тогда в абсолютных единицах
ω = |
UН |
- |
МRЯ |
, |
(2.10) |
|
СФ |
(СФ )2 |
|||||
|
|
|
|
|||
|
Н |
|
Н |
|
|
а в относительных единицах
ω* = 1- |
МRЯ ×СФН |
= 1- |
|
МRЯ |
|
. |
|||
|
|
|
× R |
||||||
|
(СФ )2 |
×U |
Н |
|
СФ × I |
Н |
|
||
|
Н |
|
|
|
Н |
Н |
|
||
Учтя, что СФНIН=МН и М* = М |
МН |
, получим |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ω* = 1- М* R*Я . |
|
|
|
(2.11) |
130
|
Здесь М* R*Я = |
ω* . |
|
|
|
|
|
|
Из приведенных выше соотношений следует, что |
||||||
|
ω* = 1− |
ω* = 1− М* R*Я = 1− i* R*Я , |
|
|
(2.12) |
||
|
то есть уравнения механических и электромехани- |
||||||
ω* ω |
|
|
ческих |
характери- |
|||
1 |
ωН |
|
стик двигателя с не- |
||||
естеств. |
зависимым |
возбуж- |
|||||
ω0 |
|
||||||
|
|
дением |
в |
относи- |
|||
|
|
|
|||||
|
|
|
тельных |
единицах |
|||
|
|
|
совпадают, |
пред- |
|||
|
|
|
ставляя единую ли- |
||||
|
|
|
нейную |
характери- |
|||
|
1 |
М*(i*) |
стику |
(см. рис. |
|||
|
2.11). Это и следо- |
||||||
0 |
|
||||||
МН |
М |
вало |
ожидать, так |
||||
|
IН |
i |
как ток якоря и мо- |
||||
|
Рисунок 2.11 |
мент |
|
двигателя |
|||
|
пропорциональны. |
||||||
|
|
|
Рассмотрим теперь влияние параметров двигателя (R¹RЯ, Ф¹ФН), а также величины питающего напряжения (U¹UН) на вид механической и электромеханической характеристик.
На рис. 2.12 и 2.13 показано влияние на эти характеристики величин R и U при Ф=const.
На рис. 2.12 при Ф=const ток короткого замыкания (IКЗ) и момент короткого замыкания (МКЗ) определяются
как IКЗ = UR , МКЗ = СФIКЗ и зависят лишь от меняющихся ве-
личин R и U. Характеристики по рис. 2.12 при R=var назы-
ваются реостатными.
На рис. 2.14 и 2.15 показаны электромеханические и механические характеристики двигателя с независимым возбуждением при изменении магнитного потока Ф и не-
131
ωU=const,R=var
ω0 |
|
R=RЯ |
естеств. |
ω |
R=const, U=var |
|
|
|
||||
|
|
|
U2>U |
|
|
|
||||||
|
|
|
R1>R |
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
U1>UН |
// |
|
|
||||
|
|
|
R2>R1 |
|
|
|
иск. |
|||||
|
|
|
ω0 |
U=U |
// |
|
||||||
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
иск. |
|
|
U3<UН |
// ест. |
|||||
|
|
|
R3>R2 |
|
|
U4<U3 |
// |
|
иск. |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
// |
||
|
|
|
М (i) |
|
|
|
|
|
М (i) |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
МКЗ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(IКЗ |
Рисунок |
|
|
|
|||||
Рисунок |
) |
|
Рисунок 2.13 |
|
||||||||
|
|
Рисунок 2.12 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ω |
|
|
|
ω |
|
|
|
||||
ω01 |
Ф1 |
Ф1<Ф2<Ф |
ω01 |
|
Ф1<Ф2<Ф |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||
ω02 |
Ф2 |
|
|
ω02 |
|
Ф1 |
|
|
|
|||
ω03 |
Ф3 |
|
|
ω03 |
|
|
|
Ф2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ф3 |
|
|
|
|
|
i |
|
|
|
|
|
|
|
|
М |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
IКЗ=U/R |
|
|
|
МКЗ1 МКЗ2 МКЗ3 |
|||||
РисунокРисунок 2.14 |
РисунокРисунок 2.15 |
|
изменных значениях U и R.
Рассматривая механические характеристики на рис. 2.15, нетрудно видеть, что в зоне больших нагрузок ослабление магнитного потока приводит не к увеличению, а к
132
уменьшению скорости двигателя (это показано пунктирными стрелками). Явление уменьшения скорости двигателя с независимым возбуждением при ослаблении его маг-
нитного потока называется опрокидыванием регулирова-
ния. Это явление можно объяснить тем, что при больших токах якоря и соответственно больших моментах нагрузки,
падение скорости ω = |
iR |
= |
МR |
при ослаблении потока |
|
2 |
|||
|
СФ |
|
||
|
( СФ ) |
|
из-за большого падения напряжения iR влияет на величину скорости больше, чем ослабление потока влияет на рост скорости w0 идеального холостого хода. Такое влияние ослабления поля легко видеть из уравнений электромеханической и механической характеристик, полученных ранее.
Из уравнения (2.6) электромеханической характеристики (в общем случае при R>RЯ и Ф¹ФН) можно определить коэффициент жесткости (bi) этой характеристики и зависимость его от параметров Ф и R.
ω = |
UН |
- |
iR |
, dω = - |
R |
×di , откуда |
|
||||
СФ |
СФ |
СФ |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
βi = |
|
di |
|
= - |
СФ |
. |
(2.13) |
|
|
|
|
|
dω |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
R |
|
Для механической характеристики при таких же условиях получим:
ω = |
UН |
- |
МR |
|
, dω = - |
R |
× dМ |
, откуда |
||||
СФ |
(СФ)2 |
|
(СФ)2 |
|||||||||
|
|
|
|
βМ = |
dМ |
|
= - |
(СФ)2 |
. |
(2.14) |
||
|
|
|
|
dω |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
R |
|
Если записать уравнения электромеханической и механической характеристик в относительных единицах, то есть
133
ω* = 1− i* R* = 1− М* R* . Так как i* = М* , то dω* = −R*di* = −R*dМ* , откуда
β* = |
di* |
= |
dМ* |
= − |
1 |
. |
(2.15) |
dω* |
dω* |
|
|||||
|
|
|
R* |
|
Из уравнений электромеханической или механической характеристик двигателя с независимым возбуждением получается очень важное в теории электропривода соотношение. Для вывода его введем абстрактное понятие «скольжение», которое не имеет физического смысла, а используется только в расчетной практике. По аналогии с асинхронными двигателями
s = ω0 −ω = |
ω |
= ω* . |
|
|
|
||
ω0 |
ω0 |
|
|
Ранее из (2.12) следовало, что ω* = R*i* |
= R* М* . По- |
||
этому |
|
|
|
s = R*i* = R* М* . |
(2.16) |
||
При i*=1 (то есть при i=IН) и соответственно при |
|||
М*=1 (то есть при М=МН) из (2.14) следует, что |
|
||
s = R* . |
(2.17) |
Втеории электропривода это соотношение лежит
воснове аналитического и графического методов расчета пусковых сопротивлений в цепи якоря двигателя, что будет показано в дальнейшем.
2.2.2Построение электромеханических и механических
характеристик
Так как характеристики ω=f(i) и ω=f(М) являются линейными, то для построения их (естественных либо искусственных) необходимо знать координаты каких-либо
134
двух точек. Такими точками могут быть заданные в каталоге значения ωН, IН (или МН). Для расчета остальных точек следует поступить следующим образом:
1. Рассчитать номинальный магнитный поток дви-
гателя
СФН = UН − IН RЯ ;
ωН 2. Определить скорость идеального холостого хода
(вторая точка для построения характеристики)
|
U Н |
* |
ω0 = |
|
(в относительных единицах ω 0=1); |
СФН |
3. Определить значение тока и момента короткого замыкания (эта точка удобна для построения искусственных реостатных характеристик)
IКЗ = |
UН |
, IКЗ* = |
|
1 |
, |
RЯ + rДОБ |
* |
* |
|||
|
|
RЯ + rДОБ |
МКЗ = СФIКЗ , М*КЗ = I*КЗ .
Для выполнения всех этих расчетов кроме величин, задаваемых в каталоге или паспорте электродвигателя (РН, UН, IН, ωН, ηН) надо иметь значение сопротивления цепи якоря RЯ. Номинальный коэффициент полезного действия, если он не задан, легко рассчитывается по соотношению
ηН = |
РН |
. |
|
||
|
UН IН |
Величина RЯ может быть приближенно найдена из условия, принимаемого при конструировании электрических машин постоянного тока, а именно (то
есть условия равенства половины номинальных потерь потерям в меди обмоток якоря).
Так как РН = UН IН − РН = UН IН −UН IНηН = U Н IН ( 1 −ηН ) , то
RЯ IН2 = 0,5U Н IН (1−ηН ), откуда |
|
RЯ = 0,5RН (1−ηН ), R*Я = 0,5(1−ηН ) . |
(2.18) |
135
2.2.3 Структурные схемы двигателя с независимым возбуждением
Структурная схема является одним из способов математического описания электропривода как объекта управления (такой объект можно также описать с помощью передаточных функций, дифференциальных уравнений или частотных характеристик). Структурная схема используется как для решения задач статики, так и задач динамики. Она получается преобразованием двух уравнений электрического равновесия электромагнитной и механической частей электропривода:
уравнение электрического равновесия цепи якоря двигателя (электромагнитная часть объекта управления) –
U = СФω + iR + LЯ рi ; |
(2.19) |
уравнение движения, или уравнение равновесия в |
|
механической части объекта управления – |
|
СФi − СФIС = Jрω . |
(2.20) |
В этих уравнениях для общности рассмотрения принято U¹UН, Ф¹ФН и R=RЯ+rДОБ, то есть рассматривается работа электропривода на любой из возможных искусственных электромеханических характеристик.
Из уравнения (2.19) получается передаточная функция электромагнитной части привода, а из (2.20) – передаточная функция его механической части:
U − Е = iR(ТЯ р + 1) , WЭ ( р ) = |
|
i( р ) |
|
= |
|
1/ R |
|
, (2.21) |
|||||
U − Е( р ) |
ТЯ р + |
1 |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
||||||||
i − IС = |
J |
рω , WМ ( р ) = |
ω( р ) |
|
= |
СФ |
, |
|
(2.22) |
||||
СФ |
i( р ) − IС |
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
Jр |
|
|
где ТЯ = LRЯ - электромагнитная постоянная времени
цепи якоря электродвигателя.
Из (2.21) и (2.22) видно, что электромагнитная часть привода с двигателем независимого возбуждения – это
136