зеленов / eletsehomt48
.pdfгде I2н -номинальный линейный ток в фазе ротора. Аналогично для линии статора можно записать:
|
r1 = rфϒ , х1 = хфϒ . |
(3.8) |
|||
|
ротор |
|
|
|
|
|
|
|
rфΔ, xфΔ |
|
|
rфY, xфY |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
МК3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
rщ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
rщ |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
rдоб |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
rдоб |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рисунок 3.1
А в случае соединения треугольником
r1 |
= |
1 |
rф |
; х1 |
= |
1 |
хф . |
(3.9) |
|
3 |
3 |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
Сопротивление обмотки фазы ротора (r2), если оно не задано в каталоге, может быть определено из соотношения для номинальных потерь в роторе:
′
P2н = 3I22н r2 = Mн ωн , (3.10)
где Mн - номинальный момент АД,
ωн = ω0 Sн - падение скорости АД при номинальной
нагрузке; ω0 - скорость идеального холостого хода АД;
237
Sн - номинальное скольжение АД ( Sн = ω0 −ωн ). ω0
Из (3.10) следует, что
r′ = |
Mнω0 Sн |
. |
(3.11) |
|
|||
2 |
3I22н |
|
Для расчетов сопротивлений в цепи ротора и для расчета искусственных механических характеристик АД с фазным ротором вводится понятие так называемого номинального сопротивления ротора ( R2н ) – такого активного
сопротивления линии ротора, которое при неподвижном роторе и номинальных для статора частоте и напряжении сети вызовет протекание в роторе номинального тока, то есть
R2н = |
|
E |
2н |
. |
(3.12) |
|
|
|
|||
|
|
3I2н |
|
R2н - абстрактная, не существующая фактически ве-
личина сопротивления. Оно имеет значение как очень важная расчетная величина.
По соотношению (3.12) надо было бы записать не активное сопротивление R2н , а полное сопротивление Z2н .
Однако, для АД R2н ≈ Z2н , так как реактивная составляющая
полного (кажущегося) сопротивления очень мала.
Иногда в литературе по теории электропривода встречается для определения R2н расчетная формула
R2н ≈ |
E2н |
, в которой учитывается неравенство Z2н и R2н . |
|
||
|
1,75I2н |
Номинальное сопротивление ротора R2н принима-
ется как базовое для расчета сопротивлений цепей ротора в относительных единицах:
R2 = |
R2 |
. |
(3.13) |
|
|||
|
R |
|
|
|
2н |
|
238
3.1.3 Механические и электромеханические характеристики асинхронных двигателей
Механическая характеристика АД описывается полным уравнением Клосса [1, 2]:
М |
= |
|
2 + q |
|
, |
(3.14) |
||
|
S |
|
Sк |
|
||||
Мк |
+ |
+ q |
|
|||||
|
|
Sк |
S |
|
|
где M и Мк – текущее и критическое (опрокидывающее) значения момента на валу АД;
S и Sк - текущее и критическое скольжение (то есть скольжение при М=Мк) АД;
q – коэффициент, определяемый параметрами АД. Величины Мк, Sк и q определяются по следующим
соотношениям:
|
MК = |
|
mU 2 |
× S |
|
(3.15) |
|||
|
2ω0 (r1Sк + r2¢) ; |
|
|||||||
|
|
|
1 |
1ф |
к |
|
|
||
|
Sк = ± |
|
|
|
|
r2¢ |
|
; |
(3.16) |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
r12 + (x2¢ + x1 )2 |
|||||||
|
|
|
|
|
|
||||
|
q = 2 |
r1 |
×Sк . |
|
(3.17) |
||||
Здесь m1 - |
r2¢ |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||
число фаз обмотки статора. |
|||||||||
Формула |
(3.14), связывающая |
|
электромагнитный |
момент АД со скольжением, хотя и называется точным или полным уравнением Клосса, однако она получена при некоторых допущениях, а именно:
1.Электродвижущие силы, токи и магнитные потоки АД изменяются во времени по синусоидальному закону;
2.Магнитное поле в воздушном зазоре, в стали статора и ротора распределяются синусоидально;
3.Обмотки статора и ротора симметричны, а воздушный зазор по окружности ротора равномерный, что обеспечивает одинаковое протекание процессов во всех
239
трех фазах;
4.Гистерезис и вихревые токи в стали ротора не учитываются;
5.Отсутствуют механические потери в АД (трение
вподшипниках и вентиляционные потери), и поэтому момент на валу двигателя равен электромагнитному моменту (это основное допущение в теории электропривода);
6.В формулах (3.15), (3.17) сопротивления взяты без учета намагничивающего контура машины;
7.Реактивные сопротивления статора и ротора не меняются с изменением насыщения двигателя.
Возможность внесения указанных допущений подтверждается тем, что механические характеристики, рассчитанные по уравнению (3.14), достаточно близко совпадают с характеристиками, полученными эксперименталь-
но. |
|
|
|
|
|
|
I1 |
|
|
|
|
|
|
r1 |
|
|
x1 |
x/2 |
|||||||||||
Уравнение |
Клосса |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
(3.14) выводится |
из |
Г- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
I/2 |
|
|
|
|
|
|
||
образной схемы замещения |
|
|
|
|
|
|
|
xμ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r/2 |
||||||
АД (рис. 3.2), где контур |
U1ф Iμ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
S |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
намагничивания с |
намаг- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
ничивающим током |
Iμ |
|
|
|
|
|
|
|
|
rμ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
вынесен на зажимы двига- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
теля [4]). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рисунок 3.2 |
|
|
|
|
|
|
|||||||||
Из схемы рис. 3.2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
следует, что |
|
|
|
|
|
|
|
|
U1ф |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
Ι′2 |
= |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
, |
|
|
(3.18) |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
r2′ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
(r1 |
+ |
)2 |
+ (x1 + x2′ )2 |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
где xμ и rμ |
|
|
|
|
|
|
|
S |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
- реактивное и активное сопротивления контура |
|||||||||||||||||||||||||||||
намагничивания; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r2′ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
x = x + x′; |
r = r + |
; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
S |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
μ |
|
|
1 |
2 |
|
|
|
μ |
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ι′2 - приведенный к статору ток ротора.
240
I¢2 = I2 к = I2 |
w1 |
× |
к1 |
@ I2 ×0,95 |
U1н |
. |
(3.19) |
||
w |
к |
2 |
E |
2н |
|||||
2 |
|
|
|
|
|
|
Обозначения остальных величин даны ранее.
Вспомним, что основное допущение теории электропривода состоит в равенстве электромагнитного (Мэм) и вращающего (М) моментов на валу. Поэтому электромагнитную мощность АД можно представить следующим образом:
|
|
|
|
|
R = M ×ω0 . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(3.20) |
|||||||
Эта же мощность может быть выражена так: |
|
|||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
P = m1 × I2¢ |
2 × |
r2¢ |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(3.21) |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
S |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r2¢ |
|
|
|
|||
Из (3.20) и (3.21) следует, |
что |
|
Mω0 |
= m1I¢2 |
2 |
, |
откуда элек- |
|||||||||||||||||||||
|
|
|||||||||||||||||||||||||||
тромагнитный момент АД равен: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
S |
|
|||||||||
|
|
|
r2¢ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
M = m I¢ |
2 |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(3.22) |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
1 2 |
|
|
S ×ω 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
Подставляя в (3.22) значение I2¢ |
из (3.18) , получим |
|||||||||||||||||||||||||||
M = |
|
|
|
|
m1U12ф |
|
|
|
|
|
|
× |
|
r |
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
. |
|
|
|
|
|
|
(3.23) |
||||
|
|
|
r2¢ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
(r1 + |
) |
2 |
+ (x1 + x2¢ ) |
2 |
|
Sω0 |
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
S |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Умножая и деля (3.23) на S2 , преобразуем это выражение к |
||||||||||||||||||||||||||||
виду: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
mU |
2 |
|
|
¢ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r S |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
M = |
|
|
|
|
|
|
|
1 |
1 ф 2 |
|
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
(3.24) |
|||||||
ω0 é(r1S + r2¢)2 |
|
+ S |
2 (x1 + x2¢ )2 ù |
|
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
ë |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
û |
|
|
|
|
|
|
|
|||
Обозначим x1 + x2¢ = xк . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(3.25) |
||||||
Тогда |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
mU |
|
2 r¢ ×S |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
M = |
|
|
|
|
|
1 1ф |
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
(3.26) |
||||||
|
ω0 é(r1 × S + r2¢)2 |
+ S2 xк2 ù |
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
|
|
ë |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
û |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Из (3.26) видно, |
что M = f (S) |
- функция экстремальная, так |
||||||||||||||||||||||||||
как величина S входит в числитель и знаменатель в разной степени. |
||||||||||||||||||||||||||||
Найдем такое значение S = Sк , при котором |
|
dM |
|
= 0 . |
||||||||||||||||||||||||
|
dS |
|||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Sк - это так называемое критическое скольжение, при кото-
241
ром М=МК (электромагнитный момент равен критическому, или опрокидывающему значению).
|
dM |
|
mU 2 r¢ |
|
|
r S + r |
¢ |
2 + S2 x 2 |
- S é |
2r r¢ |
+ 2r2 S + 2x2 Sù |
|
||||||||||||||||||
|
= |
1 1ф |
2 |
× |
( 1 |
|
|
|
2 ) |
|
|
|
|
к |
|
|
ë |
1 2 |
|
|
1 |
k |
û |
= |
||||||
|
dS |
ω0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
é(r1S + r2¢)2 + S2 xk2 ù2 |
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ë |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
û |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
mU 2 r¢ |
|
|
¢2 |
|
|
2 |
2 |
|
2 |
2 |
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
= |
|
|
|
1 1ф 2 |
× |
|
r2 |
- r1 S |
|
- xк S |
|
|
|
= 0 , |
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
ω0 |
|
é(r1S + r2¢)2 |
+ S2 x2к ù2 |
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ë |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
û |
|
|
|
|
|
|
|
откуда при S = Sк |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r ¢2 |
- r2 S |
2 |
- x2 S2 |
= 0 . |
|
|
|
|
|
(3.27) |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
1 |
|
к |
к |
|
к |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
Из (3.27) находим: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r2¢2 = Sк2 (r12 + xк2 ), |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
откуда S = Sк = ± |
|
|
r2¢2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
r2 + х2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
1 |
|
|
к |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
Вспомним, |
|
|
что по (3.25) |
xк = x1 + x2′ . Тогда |
|
|
|
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Sк |
= ± |
|
|
|
|
r2¢ |
|
|
|
|
. |
|
|
|
(3.16) |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r12 + (x1 + x2¢ )2 |
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Зависимость M = f (S ), построенная по (3.26) или (3.25), вы-
глядит следующим образом (рис. 3.3).
Sк - называют критическим скольжением, так как при переходе через значение S = Sк (см. 1-й квадрант на рис. 3.3) величина момента двигателя начинает уменьшаться вследствие уменьшения активной составляющей тока ротора. Подставляя значение S = Sк по
(3.16) в выражение (3.24) для М, получим значение М=Мк для двигательного и генераторного режимов работы (при S=+Sк, М=МкД - двигательный режим работы АД, а при S=-Sк, М=МкГ генераторный режим работы АД). После упрощающих преобразований, получается:
Μ кД |
= |
2ω 0 (r1 |
|
m U 2 |
(x1 + x2′ )2 |
) , |
|
(3.28) |
||||
+ r12 |
+ |
|
||||||||||
|
|
|
|
|
1 |
1ф |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
m U 2 |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
1 |
1 |
|
|
|
|
MкГ |
= - |
|
|
|
|
|
ф |
|
. |
(3.29) |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
2ω0 |
( |
|
r12 + (x1 + x2¢ )2 - r1 ) |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
242
Если пренебречь потерями в активном сопротивлении статора |
||||||||||
(они составляют 0,5-1% мощности АД), то есть принять r1 ≈ 0 , то вы- |
||||||||||
ражения для ΜкД и ΜкГ упрощаются: |
|
|
|
|
||||||
|
|
M К д |
|
M |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
-S |
|
-SK |
|
|
|
|
|
S |
||
|
|
|
|
|
SK |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
-M К г |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
-M |
|
|
|
||
|
|
|
Рисунок 3.3 |
|
|
|
||||
|
ΜкД = ΜкГ |
= Μк = ± |
m U 2 |
|
|
|||||
|
1 |
1ф |
. |
(3.30) |
||||||
|
2ω0 (x1 + x2′ ) |
|||||||||
Обозначим |
|
|
r1 |
|
|
|
|
|||
|
|
ε = |
|
|
|
|
|
|||
|
|
r12 + (x1 + x2′ )2 . |
|
|
(3.31) |
|||||
С учетом обозначения по (3.31) отношение |
ΜкГ можно выра- |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
ΜкД |
|
|
зить следующим образом: |
|
|
|
|
|
r1 |
|
|||
|
|
|
|
|
|
1+ |
|
|
||
ΜкГ |
|
r12 + (x1 + x2′ )2 + r1 |
r12 + (x1 + x2′ )2 |
|
||||||
= − |
= − |
или |
||||||||
|
r12 + (x1 + x2′ )2 − r1 |
|
, |
|||||||
ΜкД |
|
1− |
|
r1 |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
r12 + (x1 + x2′ )2 |
|
||
|
|
ΜкГ |
= − |
1+ ε . |
|
|
(3.32) |
|||
|
|
ΜкД |
|
1−ε |
|
|
|
|||
Из (3.32) следует, что |
ΜкГ |
> ΜкД , что обусловлено влияни- |
||||||||
|
|
|
|
243 |
|
|
|
|
ем падения напряжения на сопротивлении r1 обмотки статора (при
двигательном режиме работы АД потери в обмотке статора покрываются энергией, забираемой из сети, а в генераторном режиме работы – энергией, идущей с вала двигателя).
Значение коэффициента ε можно выразить через критическое скольжение Sк следующим образом, учтя соотношение (3.16):
Sк |
= ± |
|
|
|
r ¢ |
|
|
|
× |
r |
= ± |
r ¢ |
×ε . |
(3.33) |
|
|
|
2 |
|
|
|
1 |
2 |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
r |
r |
||||||
r |
2 |
+ (x |
+ x ¢ ) |
2 |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
1 |
|
1 |
|
|
||||
|
1 |
1 |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
Для АД малых и средних мощностей (до 200 кВт) общепромышленных серий, имеющих нормальное (не повышенное) скольже-
ние, обычно r1 » r2¢ и поэтому ε » ±Sк .
Беря теперь отношение М по (3.23) к МК по (3.28), получим
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
æ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ö |
|
|
|
|
mU 2 |
×r ¢ ×2ω |
|
+ |
|
|
r2 + |
x + x ¢ |
) |
2 |
||||||||||||||||
M |
|
1 1ф 2 |
|
0 |
ç 1 |
|
|
1 |
|
( |
1 |
|
2 |
|
÷ |
|
|||||||||||
= |
|
|
|
|
|
|
|
|
è |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ø |
= |
||
M к |
éæ |
|
|
|
ö2 |
+ (x1 + x2¢ ) |
2 |
ù |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
êçr1 |
+ |
r2¢ |
÷ |
|
ú ×Sω0 ×m1U12ф |
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||
|
|
êç |
|
|
S |
÷ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ú |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ëè |
|
|
|
ø |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
û |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
æ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ö |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2r ¢S |
+ r2 |
+ |
( |
x + x ¢ |
) |
2 |
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
ç r |
|
|
÷ |
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
2 |
|
ç 1 |
|
|
1 |
|
1 |
|
|
2 |
|
|
÷ |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
= |
|
|
|
è |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ø |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
(r1S + r2¢)2 + (x1 + x2¢ )2 × S2 |
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Это соотношение можно преобразовать (3.33) к следующему виду [3]:
M |
= |
|
2(1+ ε ) |
. |
||
|
S |
|
||||
Mк |
+ |
Sк |
+ 2ε |
|||
|
|
Sк |
S |
с учетом (3.31) и
(3.34)
В учебной и технической литературе соотношение (3.34) чаще встречается в приведенном ранее следующем виде:
|
|
M |
= |
|
2 + q |
|
, |
||
|
|
|
S |
|
Sк |
|
|||
|
|
Mк |
+ |
+ q |
|||||
|
|
|
|
Sк |
S |
|
|||
где q = 2ε = 2 |
r1 |
× Sк . |
|
|
|
|
|
|
|
r ¢ |
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
(3.14)
(3.17)
244
Соотношение (3.14) называется полным уравнением Клосса по имени немецкого инженера, впервые получившего это уравнение (M. Kloss). В практике решения различных задач в теории электропривода чаще всего поль-
зуются так называемым упрощенным уравнением Клосса,
которое получается из полного уравнения (3.14), если пренебречь малым значением потерь в сопротивлении статора и принять r1 » 0 ,
q = 2 r1¢ ×SК @ 0 . Тогда r2
Sк = ± |
|
r2¢ |
|
|
; |
|
(3.35) |
|||
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
x1 + x2¢ |
|
|
|||||
Mк = ± |
m ×U |
2 |
|
|
, |
(3.36) |
||||
|
1 |
1ф |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|||||
|
2ω0 (x1 + x2¢) |
|
|
|||||||
M = |
|
2Mк |
. |
|
(3.37) |
|||||
|
|
|
||||||||
|
|
|
S |
+ |
S |
к |
|
|
|
|
|
|
|
Sк |
S |
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
Механическая характеристика АД по уравнению (3.37), ее характерные точки и режимы показаны на рисунке 3.4 и 3.5. В теории электропривода обычно используют начертание механических характеристик по рис. 3.5. Характерными точками механической характеристики АД является точка номинального режима (МН, SН, ωН), точка критического момента и критического скольжения (МК, SК), а также точки пускового момента (МП, S=1, ω=0) и идеального холостого хода (М=0, S=0, ω0).
Связь между угловой скоростью ω в 1/сек. и скоростью п в об/мин, задаваемой в каталогах на электрические
машины, определяется известной формулой: ω = π30n . Так как n = 60pf , то ω = 2πpf , где p – число пар полюсов двига-
245
|
|
|
МК |
М |
||||
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
МП |
|
|
|
|
|
|
|
|
МН |
|
|
|
|
|
-S |
|
Sн |
|
|
|
|
|
|
-1 |
0 |
|
|
|
S S |
|||
|
|
|
|
Sн Sк |
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
||
|
Режим рекуператив- |
|
|
|
||||
|
ного торможения |
|
|
|
|
|
Режим противовключения |
|
|
|
|
|
|
|
|
Двигат.режим
-Мк -М
Рисунок 1.4
теля, а f – частота питающей сети.
По указанному соотношению легко установить ряд скоростей идеального холостого хода (п0) при f=50 1/с и различном числе пар полюсов двигателя:
р |
1 |
2 |
3 |
4 |
5 |
6 |
8 |
10 |
12 |
п0 |
3000 |
1500 |
1000 |
750 |
600 |
500 |
375 |
300 |
250 |
Двигатели с р=7 и р=9 серийно не выпускаются.
Кратность максимального момента ( λн = |
Μк |
) для асин- |
|
Μ |
|||
|
|
||
|
Н |
|
хронных двигателей общепромышленных серий составляет 1,7-2,6, а для краново-металлургических двигателей 2,3- 3,5.
246