- •1. Гармонические колебания
- •2. Потенциальная и кинетическая энергии
- •3. Векторная диаграмма гармонического колебания
- •4. Комплексная форма представления колебаний
- •6 Рис. 4 Рис. 5 Рис. 6. Сложение взаимно перпендикулярных колебаний
- •7. Гармонические осцилляторы
- •7.1. Математический маятник
- •7.2. Пружинный маятник
- •7.3. Физический маятник
- •8. Свободные затухающие колебания
- •8.1. Логарифмический декремент затухания
- •9. Вынужденные колебания
- •Распространение колебаний в однородной ciiлошной среде бегущие волны
- •Энергия волнового движения. Поток энергии. Вектор умова.
- •Плоские и сферические волны
- •Принципы гюйгенса и гюйгенса — френеля. Законы отражения и преломления волн. Дифракция
- •Интерференция волн
- •Стоячие волны
- •Кинетическая и потенциальная энергия стоячей волны.
- •Природа звука. Звуковое поле
- •Скорость звука и ее измерение
- •Отражение и преломление звука на границе двух сред.
- •Распространение звука.
- •Характеристики звука.
- •Источники звука
- •Эффект доплера
- •Акустический резонанс
- •Ультразвук
- •Инфразвук
8.1. Логарифмический декремент затухания
Натуральный логарифм отношения отклонения системы в моменты времени t и называется логарифмическим декрементом затухания:
.(20)
Величина, обратная , показывает число колебаний, совершаемых за время, в течение которого амплитуда колебаний уменьшается в е = 2,7182 раз.
Величина (21)
называется добротностью колебательной системы.
Заметим, что рассмотренная колебательная система является диссипативной, т.к. ее механическая энергия постепенно уменьшается с течением времени за счет преобразования в другие (немеханические) формы энергии.
9. Вынужденные колебания
Они возникают при действии на систему внешней периодически изменяющейся силы (вынуждающей силы) , (22)
где - круговая частота вынуждающей силы.
Дифференциальное уравнение вынужденных колебаний с учетом затухания запишется в виде:
m(d2x/dt2) = -kx - r(dx/dt) + Fmcost.
Перепишем это уравнение в виде:
. (23)
Таким образом, получили линейное неоднородное дифференциальное уравнение второго порядка с постоянными коэффициентами. Решением такого уравнения будет,где – общее решение однородного уравнения (23), (т. е. уравнения (23) с правой частью, равной нулю). Согласно (17)
и с течением времени . Поэтому.
Из решения (23) следует, что (24)
где , (25)
. (26)
Из анализа (25) следует, что хотя амплитуда вынуждающей силы Fm, остается постоянной, амплитуда А вынужденных колебаний зависит от частоты вынуждающей силы.
И
Рис.
11
(27)
амплитуда вынужденных колебаний достигает максимальной величины:. (28)
Это явление называется резонансом.
На рис. 11 приведена зависимость амплитуды А вынужденных колебаний от частоты вынуждающей силы , которая определяется формулой (25); (откуда: при = 0 находим, а при имеем, что объясняется инерционностью колебательной системы).
Явление резонанса, состоящее в резком увеличении амплитуды колебаний при приближении частоты вынуждающей силы к резонансной частоте, широко используется в технике. Его следует учитывать при конструировании машин, кораблей, самолетов и т.д. Необходимо, чтобы их резонансные частоты не совпадали с частотой вынуждающих внешних воздействий.
При затухающих колебаниях энергия системы расходуется на преодоление сопротивления среды. Если восполнять эту убыль энергии, колебания станут незатухающими. Пополнение энергии системы может осуществляться за счет толчков извне, однако эти толчки должны сообщаться системе в такт с ее колебаниями, в противном случае они могут ослабить колебания и даже прекратить их совсем. Можно сделать так, чтобы колеблющаяся система сама управляла внешним воздействием, обеспечивая согласованность сообщаемых ей толчков со своим движением. Такая система называется автоколебательной, а совершаемые ею незатухающие колебания— автоколебаниями.
Посредством этих толчков за счет энергии поднятой гири или закрученной пружины и восполняется убыль энергии маятника, возникающая вследствие трения.
Лекция №24