- •В.Н. Иванов, в.Н. Лиссон, в.П. Шабалин
- •Электростатика и постоянный ток.
- •Магнетизм
- •Предисловие
- •Содержание теоретического курса
- •Оформление контрольных работ
- •Порядок оформления задач
- •Электростатика и постоянный ток
- •1.1. Электрический заряд. Закон сохранения заряда. Закон Кулона. Напряженность поля
- •1.2 Принцип суперпозиции полей
- •1.3. Поток напряжённости. Теорема Гаусса для электростатического поля в вакууме
- •1.4. Потенциал электростатического поля. Работа, совершаемая силами электростатического поля при перемещении в нём электрического заряда
- •1.5. Примеры применения теоремы Гаусса к расчёту электростатических полей
- •. Электрическое поле в диэлектрических средах. Дипольные моменты молекул диэлектрика. Поляризация диэлектрика
- •1.7. Теорема Гаусса для электростатического поля в среде
- •1.8. Условия для электростатического поля на границе раздела изотропных диэлектрических сред
- •1.9. Проводники в электростатическом поле. Электроемкость проводника
- •1.10. Взаимная ёмкость. Конденсаторы
- •1.11. Потенциальная энергия системы точечных зарядов. Энергия заряженного проводника и электрического поля
- •1.12. Постоянный электрический ток. Сила и плотность тока
- •1.13. Законы постоянного тока. Сторонние силы
- •1.14. Правила Кирхгофа
- •Примеры решения задач
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Задачи для самоконтроля
- •Контрольное задание № 3
- •Варианты контрольного задания № 3
- •Магнетизм
- •Сила Лоренца и сила Ампера. Вектор магнитной индукции
- •Закон Био и Савара. Принцип суперпозиции. Магнитное поле прямого и кругового токов
- •2.3. Магнитное взаимодействие проводников с токами. Контур с током в магнитном поле
- •2.4. Циркуляция магнитного поля (закон полного тока) в вакууме. Теорема Гаусса для магнитного поля
- •2.5. Работа перемещения проводника с током в постоянном магнитном поле
- •2.6. Движение заряженных частиц в магнитном и электрическом полях
- •2.7. Магнитные моменты электронов и атомов. Намагниченность вещества
- •2.8. Магнитное поле в веществе. Циркуляция магнитного поля (закон полного тока) в веществе
- •2.9. Условия для магнитного поля на границе раздела изотропных сред
- •2.10. Виды магнетиков
- •2.11. Электромагнитная индукция. Основной закон электромагнитной индукции
- •2.12. Явление самоиндукции
- •2.13. Взаимная электромагнитная индукция
- •2.14. Энергия магнитного поля в неферромагнитной изотропной среде
- •2.15. Система уравнений Максвелла
- •Примеры решения задач
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Задачи для самоконтроля
- •Контрольное задание № 4
- •Варианты контрольного задания № 4
- •Библиографический список
- •Содержание
- •2.8.Магнитное поле в веществе. Циркуляция магнитного поля
Решение
Проведём анализ условия задачи. При движении проводник будет пересекать линии индукции. За счёт этого в проводнике возникнет ЭДС индукции
= – dФ/dt, (1)
где в данном случае
dФ = BdS = Bldt . (2)
Подставляя (2) в (1), получаем:
= – Bl.
Сила индукционного тока в цепи согласно закону Ома
I = / R = – (Blv)/R.
Тепловая мощность, выделяемая на внешнем сопротивлении
P = I2R = B2l22/R.
Эта мощность будет равна мощности, которую необходимо подводить к системе за счёт внешней силы, действующей на проводник, для того, чтобы скорость движения проводника была постоянной. Таким образом:
P = B2l22/R= 10,01400/0,4 = 10 Вт.
8. Две катушки равномерно намотаны на цилиндрический сердечник, длина которого много больше диаметра. Индуктивность первой катушки 0,2 Гн, второй- 0,8 Гн. Сопротивление второй катушки 600 Ом. Какой ток потечёт по второй катушке, если ток в 0,3 А, текущий в первой катушке, выключить в течение времени 0,001 с.
Решение
Данная задача относится к разделу взаимной индукции. Сила тока во вторичной обмотке
I2 = 2/R2. (1)
Величина 2зависит от взаимной индуктивностиL12и быстроты изменения силы токаI1
2 = –L12dI1/dt = –L12I1/t = –L12(I1 – I01)/t. (2)
Взаимная индуктивность двух соленоидов, имеющих общий сердечник, рассчитывается по формуле
L12 = 0n1n2lS. (3)
Собственные индуктивности
L1 = 0n12lS, (4)
L2 = 0n22lS, (5)
поэтому, учитывая выражения (3), (4), (5), получаем
L12 =. (6)
Подставляя выражение (6) в выражение (2), а полученный результат - в выражение (1), получаем:
I2 = (L12I 01)/R2 = (I01)/R2t.
I2== 0,2 А.
9. На тороид квадратного поперечного сечения намотано 1000 витков провода. Внутренний радиус тороида равен 0,1 см, внешний - 0,2 см. Магнитная проницаемость тороида равна100. По обмотке тороида протекает электрический ток силой 1 À. Определить энергию магнитного поля внутри тороида.
Решение
Решим задачу двумя способами.
1. Энергия магнитного поля – это энергия, запасённая в индуктивности:
,
где L индуктивность,I сила тока, протекающего в индуктивности.
Потокосцепление, согласно определению индуктивности, рассчитывается как
= LI, = NФm,
где Фmмагнитный поток через поперечное сечениеSтороида.
,
где rрасстояние от центра тороида до площадкиdS, на которой определяется величина индукции магнитного поля. Так как тороид квадратного сечения, то высота площадкиh = (r 2 - r 1), а ширинаdr. Поэтому
.
Тогда индуктивность тороида
L ==0N 2 (r2 - r1)ln.
Подставляя выражение для индуктивности в выражение для энергии, получаем
.
Wm= 100410–710610–31ln2 /(4) = 6,9 мДж.
2. Энергия магнитного поля Wmсвязана с плотностью энергииwmсоотношением:
Wm = ,
где w m = 0Н 2/2.
Внутри тороида
Н = NI/l = NI/2r.
Выберем в качестве элемента объема dVобъем цилиндрического слоя радиусомr, высотойh=(r2 - r1)и толщинойdr(в пределах этого слоя величинаНпостоянна). Запишем выражение дляdV=(r2 – r1)2r·drи подставим в выражение для энергииWm. Получаем
W m = 0N 2 I 2(r 2 - r 1)ln.
Подставим числовые значения и получим:
W= 6,9 МДж.
Как видим, оба решения дают одно и то же значение.
Примечание: если в условии задачи величинане задана, а указано, что тороид представляет собой железный, стальной или чугунный сердечник, то величинанаходится по графику зависимостиВ = В(Н)(прил. 1) как
= В/ 0Н.
В качестве величины Нпринять значениеНв центральной точке поперечного сечения тороида.