- •В.Н. Иванов, в.Н. Лиссон, в.П. Шабалин
- •Электростатика и постоянный ток.
- •Магнетизм
- •Предисловие
- •Содержание теоретического курса
- •Оформление контрольных работ
- •Порядок оформления задач
- •Электростатика и постоянный ток
- •1.1. Электрический заряд. Закон сохранения заряда. Закон Кулона. Напряженность поля
- •1.2 Принцип суперпозиции полей
- •1.3. Поток напряжённости. Теорема Гаусса для электростатического поля в вакууме
- •1.4. Потенциал электростатического поля. Работа, совершаемая силами электростатического поля при перемещении в нём электрического заряда
- •1.5. Примеры применения теоремы Гаусса к расчёту электростатических полей
- •. Электрическое поле в диэлектрических средах. Дипольные моменты молекул диэлектрика. Поляризация диэлектрика
- •1.7. Теорема Гаусса для электростатического поля в среде
- •1.8. Условия для электростатического поля на границе раздела изотропных диэлектрических сред
- •1.9. Проводники в электростатическом поле. Электроемкость проводника
- •1.10. Взаимная ёмкость. Конденсаторы
- •1.11. Потенциальная энергия системы точечных зарядов. Энергия заряженного проводника и электрического поля
- •1.12. Постоянный электрический ток. Сила и плотность тока
- •1.13. Законы постоянного тока. Сторонние силы
- •1.14. Правила Кирхгофа
- •Примеры решения задач
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Задачи для самоконтроля
- •Контрольное задание № 3
- •Варианты контрольного задания № 3
- •Магнетизм
- •Сила Лоренца и сила Ампера. Вектор магнитной индукции
- •Закон Био и Савара. Принцип суперпозиции. Магнитное поле прямого и кругового токов
- •2.3. Магнитное взаимодействие проводников с токами. Контур с током в магнитном поле
- •2.4. Циркуляция магнитного поля (закон полного тока) в вакууме. Теорема Гаусса для магнитного поля
- •2.5. Работа перемещения проводника с током в постоянном магнитном поле
- •2.6. Движение заряженных частиц в магнитном и электрическом полях
- •2.7. Магнитные моменты электронов и атомов. Намагниченность вещества
- •2.8. Магнитное поле в веществе. Циркуляция магнитного поля (закон полного тока) в веществе
- •2.9. Условия для магнитного поля на границе раздела изотропных сред
- •2.10. Виды магнетиков
- •2.11. Электромагнитная индукция. Основной закон электромагнитной индукции
- •2.12. Явление самоиндукции
- •2.13. Взаимная электромагнитная индукция
- •2.14. Энергия магнитного поля в неферромагнитной изотропной среде
- •2.15. Система уравнений Максвелла
- •Примеры решения задач
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Задачи для самоконтроля
- •Контрольное задание № 4
- •Варианты контрольного задания № 4
- •Библиографический список
- •Содержание
- •2.8.Магнитное поле в веществе. Циркуляция магнитного поля
Примеры решения задач
1. Квадратная рамка со стороной а=2 см, содержащая 100 витков, подвешена на упругой нити с постоянной крученияС=10 мкНм/град. Плоскость рамки совпадает с направлением линий индукции внешнего магнитного поля. Определить индукцию магнитного поля, если при пропускании по рамке токаI=1А она повернулась на угол=60о.
Решение
Рамка будет находиться в равновесии, когда результирующий момент сил, действующий на рамку, равен нулю, т.е., гдеМ1момент сил, действующих на рамку с током со стороны магнитного поля;М2 момент упругих сил.
М1 = рm B sin ,
где р m = NIS = NIaмагнитный момент рамки;В индукция магнитного поля; угол между вектороми нормалью к плоскости рамки. Как видно из рисунка, угол=90– =30.
М2=С.
Из условия равновесия
Ia2NB sin - С = 0,
откуда
B = С/(Ia2NB sin ).
Подставим числовые значения:
В= 10 -360 / 141000,5 = 30 мТл.
2. Прямой бесконечный проводник имеет круговую петлю радиусом R=80 см. Определить силу тока в проводнике, если известно, что в точке А магнитная индукцияB= 12,5 мкТл.
Решение
По принципу суперпозиции индукция магнитного поля в точке А равна векторной сумме индукций магнитных полей, созданных бесконечно длинным проводником с токомI(В1) и круговым током в его центре (В2):
.
Векторы В1иВ2на рисунке в точке А будут направлены в одну сторону перпендикулярно плоскости рисунка от нас, тогда можно записать
,
откуда
.
Подставим числовые значения:
А.
3. Квадратная рамка расположена в одной плоскости с длинным прямым проводником с током I0=5 А. Сторона рамки 8 см. Проходящая через середины противоположных сторон ось рамки параллельна проводу и отстоит от него на расстоянии, которое вn= 1,5 раза больше стороны рамки. Найти поток векторачерез поверхность рамки.
Решение
Прямой проводник с током создает вокруг себя неоднородное магнитное поле с индукцией
,
которая уменьшается с увеличением расстояния от проводника. Направление вектора индукции будет совпадать с направлением нормали к рамке. Так как магнитное поле неоднородное, поверхность, ограниченную рамкой, разобьём на элементарные площадки dS = adr, в пределах которых магнитную индукцию можно считать постоянной величиной (см. рисунок). Тогда поток магнитной индукции (магнитный поток) через элементарную площадку
dФ m = B·dS·cos 0 = Bаdr = 0I0 ·a·dr/(2r).
Полный поток вектора через поверхность рамки
.
Подставим числовые значения:
Фm= 410–750,08(ln2)/2= 5,54510–8Вб.
4. Между полюсами электромагнита требуется создать магнитное поле с индукциейВ=1,4 Тл. Длина железного сердечникаl1=40 см, длина межполюсного пространстваl2=1 см, диаметр сердечникаD=5 см. Какую ЭДС нужно взять для питания обмотки электромагнита, чтобы получить требуемое магнитное поле, используя медную проволоку площадью поперечного сеченияS=1 мм 2? Какая будет при этом наименьшая толщинаbнамотки, если считать, что предельно допустимая плотность токаj=3 МА/м 2?
Решение
Так как силовые линии магнитного поля замкнуты, то магнитный поток и индукция магнитного поля в сердечнике и в воздушном зазоре одинаковы: В1=В2. Для решения задачи воспользуемся теоремой о циркуляции вектора(т.к. циркуляцияопределяется только макротоками и не зависит от наличия или отсутствия магнетика). Выберем замкнутый контур вдоль силовой линии и вычислим циркуляцию вектора напряжённости:
,
где Н1иН2- напряжённости магнитного поля в сердечнике и вне его;l1иl2– длина железного сердечника и межполюсного пространства.
Так как H2 = B2/0 = B1/0, то
H1l1 + B1l2/0 = NI. (1)
Поскольку величина В1известна по условию задачи, то величинуН1найдём из графика зависимостиВ = В(H)(прил. 1):
при В= 1,3Тл,Н= 800 А/м.
Из уравнения (1) определим число ампер-витков электромагнита:
(NI)= 8000,4 + 1,30,01/(43,1410–7) = 1,07104А-вит.
Величину ЭДС вычислим по закону Ома:
= IRпров = Il пров/S = IDN / S = IDN / S.
Подставим числовые значения:
= 1,710–83,140,051,07104/10–6=29В.
Для определения толщины обмотки нужно знать общее число витков Nи число витковN1в одном слое обмотки.
N1 = l1/d,
где l1– длина сердечника;d – диаметр провода обмотки:d=, тогда
N1=l1/= 0.4 /= 354 витка .
Зная число ампер–витков и предельно допустимое значение силы тока (I=jS), определим общее число витковN
N= (NI)/(jS) = 1,0710 4/ (310610–6) = 3567витков.
Число слоёв
k=N/N1= 3567/35410.
Тогда толщина обмотки
b = dk = k = 10 = 11,310 -3 м 11 мм.
5. Квадратная рамка с током I=1 А расположена в одной плоскости с длинным прямым проводником с токомI0=5 А. Сторона рамки 10 см. Ось рамки, проходящая через середины противоположных сторон, параллельна проводу и отстоит от него на расстоянии, которое вn = 1,5 раза больше стороны рамки. Найти:
силу, действующую на рамку;
работу, которую нужно совершить для поворота рамки вокруг её оси на 180, если токи поддерживают неизменными.