25. 2.9. Условия для магнитного поля на границе раздела изотропных сред

На границе раздела магнетиков наблюдается преломление силовых линий, при этом

B_2n=B_1n и _H_2n = ₁H_1n,

где В_nиH_n– проекции векторовина единичный вектор, направленный по нормали к границе раздела сред,₁и₂относительные магнитные проницаемости сред.

В случае отсутствия макротоков, идущих по поверхности раздела сред, из закона полного тока для магнитного поля в среде следует, что

и,

где B_иH_проекции векторовина единичный вектор, направленный по касательной к поверхности раздела сред.

26. 2.10. Виды магнетиков

По степени намагниченности выделяют следующие основные виды магнетиков: диамагнетики, парамагнетики и ферромагнетики.

Диамагнетиками называются вещества, магнитные моменты атомов (молекул), которые в отсутствие внешнего магнитного поля равны нулю, так как магнитные моменты всех электронов атома (молекулы) взаимно скомпенсированы. При помещении диамагнетика в магнитное поле (при включении магнитного поля) атомы приобретают наведенные (индуцированные) магнитные моменты, ориентированные против направления внешнего магнитного поля. Величина индуцированного магнитного момента пропорциональна индукции магнитного поля. Магнитная восприимчивость диамагнетиков отрицательна и много меньше 1 (< 0,= 10 ^-510 ^-6).

Парамагнетикаминазываются вещества, атомы (молекулы) которых в отсутствие внешнего магнитного поля имеют отличный от нуля магнитный момент. При помещении парамагнетика в магнитное поле, последнее оказывает ориентирующее действие на магнитные моменты атомов и молекул и вещество намагничивается. В слабых магнитных полях намагниченность пропорциональна индукции, а в сильных полях наблюдается явление насыщения:JJ_МАКС. Тепловое движение атомов нарушает упорядоченную ориентацию магнитных моментов, поэтому с ростом температуры парамагнетика его намагниченность уменьшается. Магнитная восприимчивость парамагнетиков положительна (>0,=10 ^-310 ^-5).

Ферромагнетиками называются твёрдые вещества (как правило, находящиеся в кристаллическом состоянии), обладающие при не слишком высоких температурах самопроизвольной (спонтанной) намагниченностью.Весь ферромагнетик разбит на пространственные области (домены), в пределах которых магнитные моменты всех атомов домена в результате особого (обменного) взаимодействия устанавливаются параллельно, т.е. в пределах каждого домена ферромагнетик намагничен до насыщения.

Основные магнитные свойства ферромагнетиков

1. Нелинейная зависимость намагниченностиJот напряжённостиHмагнитного поля. ПриН>H_Sнаблюдается магнитное насыщение (рис. 2.14).

2. При H < H_Sзависимость магнитной индукцииВот напряжённостиНнелинейная, а приH > H _Sона становится линейной (рис. 2.15).

3. Зависимость относительной магнитной проницаемости от напряжённостиНимеет сложный характер (рис. 2.16), причём максимальные значенияочень велики,_макс~ (10³^) .

4. Существование магнитного гистерезиса – различия в значениях намагниченности Jферромагнетика при одном и том же значенииНнапряжённости намагничивающего поля в зависимости от значения предварительной намагниченности ферромагнетика (рис. 2.17).

5. У каждого ферромагнитного вещества есть критическая температура Т_К, называемая точкой Кюри, выше которой это вещество теряет свои особые магнитные свойства и ведёт себя как обычный парамагнетик.