- •В.Н. Иванов, в.Н. Лиссон, в.П. Шабалин
- •Электростатика и постоянный ток.
- •Магнетизм
- •Предисловие
- •Содержание теоретического курса
- •Оформление контрольных работ
- •Порядок оформления задач
- •Электростатика и постоянный ток
- •1.1. Электрический заряд. Закон сохранения заряда. Закон Кулона. Напряженность поля
- •1.2 Принцип суперпозиции полей
- •1.3. Поток напряжённости. Теорема Гаусса для электростатического поля в вакууме
- •1.4. Потенциал электростатического поля. Работа, совершаемая силами электростатического поля при перемещении в нём электрического заряда
- •1.5. Примеры применения теоремы Гаусса к расчёту электростатических полей
- •. Электрическое поле в диэлектрических средах. Дипольные моменты молекул диэлектрика. Поляризация диэлектрика
- •1.7. Теорема Гаусса для электростатического поля в среде
- •1.8. Условия для электростатического поля на границе раздела изотропных диэлектрических сред
- •1.9. Проводники в электростатическом поле. Электроемкость проводника
- •1.10. Взаимная ёмкость. Конденсаторы
- •1.11. Потенциальная энергия системы точечных зарядов. Энергия заряженного проводника и электрического поля
- •1.12. Постоянный электрический ток. Сила и плотность тока
- •1.13. Законы постоянного тока. Сторонние силы
- •1.14. Правила Кирхгофа
- •Примеры решения задач
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Задачи для самоконтроля
- •Контрольное задание № 3
- •Варианты контрольного задания № 3
- •Магнетизм
- •Сила Лоренца и сила Ампера. Вектор магнитной индукции
- •Закон Био и Савара. Принцип суперпозиции. Магнитное поле прямого и кругового токов
- •2.3. Магнитное взаимодействие проводников с токами. Контур с током в магнитном поле
- •2.4. Циркуляция магнитного поля (закон полного тока) в вакууме. Теорема Гаусса для магнитного поля
- •2.5. Работа перемещения проводника с током в постоянном магнитном поле
- •2.6. Движение заряженных частиц в магнитном и электрическом полях
- •2.7. Магнитные моменты электронов и атомов. Намагниченность вещества
- •2.8. Магнитное поле в веществе. Циркуляция магнитного поля (закон полного тока) в веществе
- •2.9. Условия для магнитного поля на границе раздела изотропных сред
- •2.10. Виды магнетиков
- •2.11. Электромагнитная индукция. Основной закон электромагнитной индукции
- •2.12. Явление самоиндукции
- •2.13. Взаимная электромагнитная индукция
- •2.14. Энергия магнитного поля в неферромагнитной изотропной среде
- •2.15. Система уравнений Максвелла
- •Примеры решения задач
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Задачи для самоконтроля
- •Контрольное задание № 4
- •Варианты контрольного задания № 4
- •Библиографический список
- •Содержание
- •2.8.Магнитное поле в веществе. Циркуляция магнитного поля
Решение
1. Прямой длинный проводник с токомI0создаёт вокруг себя неоднородное магнитное поле с индукциейB0=0Io/2r, которая уменьшается с увеличением расстояния от проводника. В таком магнитном поле на каждую сторону квадратной рамки с током будет действовать сила Ампера, направление которой можно определить по правилу левой руки, а величину - по формулеFA=IB0lsin .
Как видно из рисунка (при указанных направлениях силы тока в проводниках), l=a,=90(sin=1), силыипротивоположны по направлению и равны по величине
.
Следовательно, результирующая этих двух сил равна нулю. Силы ипротивоположны по направлению, но не равны по величине:
F1 = I0I0a /2a = 0I0I /2.
F3 = I0Ia /22a = 0I0I /4.
Так как сила F1в два раза больше силыF3, то результирующая этих сил будет совпадать по направлению с силойF1, а по величине
F = F1 – F3 = 0I0I /2 – 0I0I /4 = 0I0I /4.
Подставим числовые значения
F= 410–715/4= 510–7Н = 0,5 мкН.
2. Работу, необходимую для поворота рамки с током Iна 180, можно определить по формуле
А = IФm = I(Ф2m – Ф1m),
где Ф1mиФ2mмагнитные потоки через поверхность рамки в начальном и конечном состояниях. Так как магнитное поле проводника с токомI0неоднородное, сначала определим магнитный поток через элементарную площадкуdS=adr, в пределах которой индукцию магнитного поля можно считать постоянной величиной:
dФm = B0dS cos ,
а полный магнитный поток сквозь рамку в начальном и конечном состояниях
.
.
Так как 1= 0,2= 180, (cos1= 1,cos2= –1), то
Фm = Ф2m – Ф1m = – 0aI0 (ln 2)/2 – 0aI0 (ln 2)/2 = –0aI0 (ln 2)/.
Работа
А = IФm = –0aI0I (ln 2)/.
Подставим числовые значения:
А= –40,1150,6910–7/–1,410–7Дж = –0,14 мкДж .
6. Тонкий металлический стержень длиной l= 1,2 м вращается в однородном магнитном поле вокруг перпендикулярной к стержню оси, отстоящей от одного из его концов на расстоянииа=0,25 м, делаяn=120 об/мин. Вектор магнитной индукции поля параллелен оси вращения и имеет величинуВ=10–3Тл. Найти разность потенциаловU, возникающую между концами стержня.
Решение
Разность потенциалов между концами стержня будет равна по величине ЭДС индукции, возникающей в стержне за счёт вращения
. (1)
Для однородного магнитного поля и плоской поверхности dФm=BdScos,или, подставив в (1), получаем (знак минус опустим, так как необходимо найти только величину ЭДС)
. (2)
По условию задачи cos=1, поэтому из выражения (2) следует
, (3)
d = dt = (2n)dt. (4)
Подставляя (4) в (3), получим:
.
U= 10–322 (1,22+ 21,20,25)/2 = 0,0128 В = 12,8 мВ.
7. Прямой проводник длиной l=10 см помещён в однородное магнитное поле с индукциейВ=1 Тл. Концы проводника замкнуты гибким проводом, находящимся вне поля. Сопротивление внешней цепиR=0,4 Ом. Какая мощность потребуется для того, чтобы двигать проводник перпендикулярно линиям индукции с постоянной скоростью=20 м/с?