
книги из ГПНТБ / Макаров Е.С. Изоморфизм атомов в кристаллах
.pdfдении вопросов изоморфизма использует не разницу величин радиусов Лг, а разницу величин соответствующих межатомных расстояний Ad=(di — d2) : d2. По-видимому, этот способ рас смотрения является наиболее правильным в настоящее время, если стремиться к максимально точному учету размерного фак тора изоморфизма.
Однако для нашего рассмотрения влияния фактора размера атомов на их изоморфную взаимозаместимость не требуется высокая точность, и так как любая из «хороших» систем ра диусов дает удовлетворительное согласие с межатомными рас стояниями, то нас устроит практически любая из этих систем. К тому же понятие атомных и ионных радиусов еще не потеря ло своего смысла и значения и едва ли когда-нибудь потеряет.
Т а б л и ц а 6
Эффективные атомные (металлические и ковалентные) радиусы элементов в кристаллах
|
|
X о < |
|
|
|
|
|
|
|
|
я |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
X |
|
|
|
|
К >Е |
|
|
|
|
|
|
|
|
№ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
h |
з |
|
с |
|
>. |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
ч |
|
|
|
|
|
|
|
|
ффек |
томн; |
|
|
|
К |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
<а |
|
|
|
|
|
(Т) га |
|
|
т са |
|
|
|
а |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
1 |
Н |
0,36 |
24 |
Сг |
1,25 |
47 |
Ag |
1,44 |
70 |
Yb |
1,73 |
|
2 |
Не |
1,22 |
25 |
Мп |
1,30 |
48 |
Cd |
1,48 |
71 |
Lu |
1,74 |
|
3 |
Li |
1,55 |
26 |
Fe |
1,26 |
49 |
In |
1,58 |
72 |
Hf |
1,58 |
|
4 |
Be |
1,11 |
27 |
Co |
1,25 |
50 |
Sn |
1,40 |
73 |
Та |
1,46 |
|
5 |
В |
0,91 |
28 |
Ni |
1,24 |
51 |
Sb |
1,44 |
74 |
W |
1,37 |
|
6 |
С |
0,77 |
29 |
Си |
1,27 |
52 |
Те |
1,44 |
75 |
Re |
1,37 |
|
7 |
N |
0,71 |
ЗО |
Zn |
1,34 |
53 |
I |
1,35 |
76 |
Os |
1,33 |
|
8 |
О |
0,66 |
31 |
Ga |
1,32 |
54 |
Xe |
2,2 |
77 |
Ir |
1,35 |
|
9 |
F |
0,64 |
32 |
Ge |
1,22 |
55 |
Cs |
2,62 |
78 |
Pt |
1,38 |
|
10 |
Ne |
1,60 |
33 |
As |
1,22 |
56 |
Ba |
2,17 |
79 |
Au |
1,44 |
|
11 |
Na |
1,88 |
34 |
Se |
1,16 |
57 |
La |
1,86 |
80 |
Hg |
1,50 |
|
12 |
Mg |
1,60 |
35 |
Br |
1,14 |
58 |
Ce |
1,81 |
81 |
Tl |
1,71 |
|
13 |
Al |
1,43 |
36 |
Kr |
2,00 |
59 |
Pr |
1,82 |
82 |
Pb |
1,75 |
|
14 |
Si |
1,17 |
37 |
Rb |
2,43 |
60 |
Nd |
1,81 |
83 |
Bi |
1,55 |
|
15 |
P |
1,08 |
38 |
Sr |
2,14 |
61 |
Pm |
|
84 |
Po |
1,41 |
|
16 |
S |
1,04 |
39 |
Y |
1,81 |
62 |
Sm |
1,80 |
85 |
At |
|
|
17 |
CI |
0,99 |
40 |
Zr |
1,58 |
63 |
Eu |
2,02 |
86 |
Rn |
2,4 |
|
18 |
Ar |
1,91 |
41 |
Nb |
1,43 |
64 |
Gd |
1,79 |
87 |
Fr |
|
|
19 |
К |
2,36 |
42 |
Mo |
1,36 |
65 |
Tb |
1,77 |
88 |
Ra |
2,23 |
|
20 |
Са |
1,97 |
43 |
Tc |
1,36 |
66 |
Dy |
1,77 |
89 |
Ac |
|
|
21 |
Sc |
1,62 |
44 |
Ru |
1,32 |
67 |
Ho |
1,76 |
90 |
Th |
1,79 |
|
22 |
Ті |
1,46 |
45 |
Rh |
1,34 |
68 |
Er |
1,75 |
91 |
Pa |
1,62 |
|
23 |
V |
1,34 |
46 |
Pd |
1,37 |
69 |
Tm |
1,74 |
92 |
U |
1,53 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
93 |
Np |
1,50 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
94 |
Pu |
1,64 |
о <
о
>. ади
с
В табл. 6 приведены значения эффективных атомных (нейт ральных) радиусов элементов, равных половине ближайших межатомных расстояний в кристаллах простых тел с поправка ми на координационное число (по Гольдшмидту) [4].
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Т а б л и ц а |
7 |
|
|
Ионные (по Аренсу |
[116]) и орбитальные (по Слэйтеру [119]) |
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
радиусы |
элементов |
|
|
|
|
|
№. |
Эле |
|
|
Ионный |
Орбит. |
№ |
Эле |
|
Ионный |
Орбит, |
|
Ион |
радиус, |
радиус, |
Ион |
радиус, |
радиус, |
||||||
п. п. |
мент |
і |
А |
п. п. |
мент |
і |
|
1 |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
1 |
н |
H + |
|
0,00 |
0,25 |
|
|
Ge*+ |
0,53 |
|
|
|
|
H - |
|
1,53 |
— |
33 |
As |
As3+ |
0,58 |
1,15 |
|
2 |
Не |
— |
|
0,29 |
|
|
Ass+ |
0,46 |
|
— |
|
3 |
L i |
L i + |
0,68 |
1,45 |
34 |
Se |
S e 2 - |
2,00 |
1,15 |
||
4 |
Be |
Be2 + |
0,35 |
1,05 |
|
|
Se*+ |
0,50 |
|
— |
|
5 |
В |
B=>+ |
0,23 |
0,85 |
|
|
Se6 + |
0,42 |
|
— |
|
6 |
С |
C*+ |
0,16 |
0,70 |
35 |
Br |
B r - |
1,96 |
1,15 |
||
7 |
N |
N3+ |
0,16 |
0,65 |
36 |
Кг |
— |
— |
0,80 |
||
|
|
N 5 + |
0,13 |
— |
37 |
Rb |
Rb+ |
1,47 |
2,35 |
||
8 |
О |
0 2 - |
1,40 |
0,60 |
38 |
Sr |
Sr2 + |
1,12 |
2,00 |
||
|
|
O<M- |
0,10 |
— |
39 |
Y |
Y 3 + |
0,92 |
1,85 |
||
9 |
F |
F - |
|
1,36 |
0,50 |
40 |
Zr |
Zr*+ |
0,79 |
1,55 |
|
10 |
Ne |
|
|
— |
0,35 |
41 |
Nb |
Nb*+ |
0,74 |
1,45 |
|
11 |
Na |
Na+ |
0,97 |
1,80 |
|
|
N b 5 + |
0,69 |
|
— |
|
12 |
Mg |
Mg2+ |
0,66 |
1,50 |
42 |
Mo |
Mo»+ |
0,70 |
1,45 |
||
13 |
Al |
A l 3 + |
0,51 |
1,25 |
|
|
M o s + |
0,62 |
|
— |
|
14 |
Si |
SH+ |
0,42 |
1,10 |
43 |
Tc |
Tc 7 + |
0,56 |
1,35 |
||
15 |
P |
р з + |
0,44 |
1,00 |
44 |
Ru |
Ru* + |
0,67 |
1,30 |
||
|
|
p5+ |
0,35 |
|
45 |
Rh |
Rh3 + |
0,68 |
1,35 |
||
16 |
S |
|
|
1,81 |
1,00 |
46 |
Pb |
Pd3 + |
0,80 |
1,40 |
|
|
|
S*+ |
0,37 |
— |
|
|
Td*+ |
0,65 |
|
— |
|
|
|
S6 + |
0,30 |
— |
47 |
Ag |
Ag+ |
1,26 |
|
1,60 |
|
17 |
CI |
c i - |
1,81 |
1,00 |
|
|
Ag2 + |
0,89 |
|
— |
|
18 |
Ar |
|
|
— |
0,69 |
48 |
Cd |
Cd2+ |
0,97 |
|
1,55 |
19 |
К |
K + |
1,33 |
2,20 |
49 |
In |
I n 3 + |
0,81 |
|
1,55 |
|
20 |
Ca |
Ca*+ |
0,99 |
1,80 |
50 |
Sn |
Sn*+ |
0,93 |
|
1,45 |
|
21 |
Sc |
Sc3+ |
0,81 |
1,60 |
|
|
Sn*+ |
0,71 |
|
— |
|
22 |
Ті |
Ti»+ |
0,76 |
1,40 |
51 |
Sb |
Sb3 + |
0,76 |
|
1,45 |
|
|
|
Ti«+ |
0,68 |
|
|
|
Sb5 + |
0,62 |
|
— |
|
23 |
V |
|
|
0,88 |
1,35 |
52 |
Те |
T e 2 - |
2,24 |
|
1,40 |
|
|
V 3 |
+ |
0,74 |
— |
|
|
Te*+ |
0,70 |
|
— |
|
|
|
|
0,63 |
— |
|
|
TeH- |
0,56 |
|
— |
|
|
v 5 |
+ |
0,59 |
|
53 |
I |
I - |
2,20 |
|
1,40 |
24 |
Cr |
Cr3 + |
0,63 |
1,40 |
|
|
15+ |
0,62 |
|
— |
|
|
|
Cr«+ |
0,52 |
|
|
|
— |
0,50 |
|
— |
|
25 |
M n |
Mn2+ |
0,80 |
1,40 |
54 |
Xe |
— |
|
0,99 |
||
|
|
M n 3 + |
0,66 |
— |
55 |
Cs |
Cs+ |
1,67 |
|
2,60 |
|
|
|
Mn*+ |
0,60 |
— |
56 |
Ba |
Ba2 + |
1,34 |
|
2,15 |
|
|
|
M n 7 + |
0,46 |
57 |
La |
La3 + |
1,14 |
|
1,95 |
||
26 |
Fe |
|
|
0,74 |
1,40 |
58 |
Ce |
Ce3 + |
1,07 |
; |
1,85 |
|
|
Fe3 + |
0,64 |
— |
|
|
Ce*+ |
0,94 |
|
— |
|
27 |
Co |
Co2 + |
0,72 |
1,35 |
59 |
Pr |
Pr 3 + |
1,06 |
|
1,85 |
|
|
|
Co3 + |
0,63 |
|
|
|
Pr*+ |
0,92 |
|
— |
|
28 |
Ni |
N i 2 + |
0,69 |
1,35 |
60 |
Nd |
Nd 3 + |
1,04 |
|
1,85 |
|
29 |
Cu |
Cu+ |
0,96 |
1,35 |
61 |
Pm |
— |
— |
|
1,85 |
|
|
|
Cu2 + |
0,72 |
— |
62 |
Sm |
Sm3 + |
1,00 |
|
1,85 |
|
30 |
Zn |
Zn 2 + |
0,74 |
1,35 |
63 |
Eu |
Eu 2 + |
1,12 |
|
1,85 |
|
31 |
Ga |
Ga3 + |
0,62 |
1,30 |
|
|
Eu 3 + |
0,98 |
|
— |
|
32 |
Ge |
Ge2 + |
0,73 |
1,25 |
64 |
Gd |
Gd3 + |
0,97 |
|
1,80 |
П р о д о л ж е н и е т а б л . 7
№ |
Эле |
|
Ионный |
Орбит. |
|
Эле |
|
Ионный |
Орбит. |
Ион |
радиус, |
радиус, |
п. п. |
Ион |
радиус, |
радиус, |
|||
п. п. |
мент |
A |
A |
мент |
A |
A |
|||
|
|
|
|
|
|
||||
65 |
т ь |
T b 3 + |
0,93 |
1,75 |
82 |
Pb |
РЬ2+ |
1,20 |
1,80 |
|
Dy |
Ш+ |
0,81 |
|
|
|
Pb*+ |
0,84 |
. |
66 |
Dy3+ |
0,92 |
1,75 |
83 |
Bi |
B i 3 + |
0,96 |
1,60 |
|
67 |
Но |
Ho 3 + |
0,91 |
1,75 |
|
|
ВіИ- |
0,74 |
. |
68 |
Ег |
Er 3 + |
0,89 |
1,75 |
84 |
Ро |
Po6 + |
0,67 |
1,90 |
69 |
Tin |
TmH |
0,87 |
1,75 |
85 |
At |
At"+ |
0,62 |
1,15 |
70 |
Yb |
Y b 3 + |
0,86 |
1,75 |
86 |
Rn |
.—. |
|
1,09 |
71 |
Lu |
L u 3 + |
0,85 |
1,75 |
87 |
Fr |
Fr+ |
1,80 |
2,45 |
72 |
Hf |
Hf*+ |
0,78 |
1,55 |
88 |
Ra |
Ra2+ |
1,43 |
2,15 |
73 |
Та |
Ta5 + |
0,68 |
1,45 |
89 |
Ac |
A c 3 + |
1,18 |
1,95 |
74 |
W |
W*+ |
0,70 |
1,35 |
90 |
Th |
Th*+ |
1,02 |
1,80 |
|
|
W«+ |
0,62 |
— |
91 |
Pa |
Pa3 + |
1,13 |
1,80 |
75 |
Re |
Re*+ |
0,72 |
1,35 |
|
|
Pa4+ |
0,98 |
— |
|
|
Re7 + |
0,56 |
— |
|
|
Pa6 + |
0,89 |
— |
76 |
Os |
Ose + |
0,69 |
1,30 |
92 |
U |
U 4 + |
0,97 |
1,75 |
77 |
Ir |
Ir*+ |
0,68 |
1,35 |
|
|
U 6 + |
0,80 |
—. |
78 |
Pt |
Pt2+ |
0,80 |
1,35 |
93 |
Np |
Np 3 + |
1,10 |
1,75 |
|
|
Pt4+ |
0,65 |
— |
|
|
Np*+ |
0,95 |
— |
79 |
Au |
Au+ |
1,37 |
1,35 |
|
|
Np 7 + |
0,71 |
— |
80 |
|
A u 3 + |
0,85 |
— |
94 |
Pu |
Pu3 + |
1,08 |
1,75 |
Hg |
Hg*+ |
1,10 |
1,50 |
95 |
Am |
Pu«+ |
0,93 |
— |
|
81 |
T l |
T1+ |
1,47 |
1,90 |
A m 3 + |
1,07 |
|||
|
|
T l 3 + |
0,95 |
|
|
|
A m 4 + |
0,92 |
|
Втабл. 7 приведены значения ионных радиусов по Аренсу
[116]и орбитальных радиусов по Слэйтеру [119], которые взяты
нами из книг В. И. Лебедева [4], А. А. Саукова |
[122] и Г. Сми |
та [112]. |
|
Фактор сходства природы межатомной связи |
|
Все исследователи изоморфизма наблюдали, |
что два или |
несколько веществ могут образовать изоморфную смесь лишь в
том |
случае, если |
природа |
межатомной |
связи |
в них одинакова |
или |
аналогична. |
То есть |
изоморфные |
смеси |
образуют ионные |
кристаллы с ионными, ковалентные с ковалентными, металличе ские с металлическими, вандерваальсовы с вандерваальсовыми. К последним относится весьма ограниченный круг кристаллов элементов нулевой группы периодической системы Менделеева и молекулярных кристаллов органических веществ. Поэтому на
изоморфизме |
кристаллов с чисто вендерваальсовыми связями |
мы не будем |
останавливаться. |
Хотя сущность явления изоморфизма заключается во взаимо заместимости атомов (ионов) разных элементов (или разнозаряженных ионов одного элемента) в кристаллах твердых раст-
воров, не безразлично, в каком химическом окружении нахо дятся атомы и какими силами они связаны в атомной структуре исходных компонентов. Внутрикристаллические ' силовые поля взаимозамещающихся атомов в структурах разных соединений должны быть соизмеримы и совместимы для того, чтобы между ними могла образоваться изоморфная смесь. Поскольку в пре дельных случаях разные виды межатомной связи — ионной, ковалентной и металлической — имеют резко различные механиз мы образования, то их кристаллические поля будут несовмести мы и изоморфизм между соединением разного типа связи не будет наблюдаться.
Между указанными тремя основными видами межатомной связи, согласно современным представлениям физики твердого тела и учения о химической связи, существуют постепенные и
непрерывные переходы |
и |
любые промежуточные |
состояния |
связи. Образно говоря, |
все |
реальное многообразие |
кристаллов |
простых тел и соединений заполняет собой континуум переход ных состояний связи в треугольнике, вершинами которого яв
ляются чисто |
ионная, |
чисто ковалентная и чисто металлическая |
|||
межатомные |
связи. В |
настоящее время отсутствуют какие-либо |
|||
точные, полученные |
из эксперимента |
к о л и ч е с т в е н н ы е |
фи |
||
зико-химические и |
электронные показатели соотношения |
вкла |
|||
дов разных связей |
в |
кристаллах, если |
не считать попыток |
при |
близительной оценки степени ионности (ковалентности) по эф фективным зарядам атомов в некоторых соединениях.
Однако имеется целый ряд эмпирических структурных, фи зических и химических, а также теоретических характеристик разных видов связи и их промежуточных состояний. Эти харак теристики хорошо описаны в курсах кристаллохимии [123].
Итак, фактор сходства природы межатомной связи требует совместимости состояний внутрикристаллических силовых полей взаимозамещающихся атомов в структурах компонентов изо морфной смеси.
Классическим примером отсутствия изоморфной смесимости между изоструктурными соединениями одинакового стехиомет-
рического |
типа |
является |
система |
галит — галенит, |
иначе, |
||||
NaCl — PbS. Различия |
в значениях |
периодов |
кубической |
решет |
|||||
ки галита |
(а = 5,64 А) |
и галенита |
(а = 5,94 А) составляют при |
||||||
мерно 5% |
по отношению к меньшему значению. Орбитальные |
||||||||
радиусы натрия (1,80А) и свинца |
|
(1,80А), |
а |
также |
хлора |
||||
(1,00 А) и |
серы |
(1,00 А) |
одинаковы |
(см. |
табл. |
7). |
Следо |
вательно, размерный фактор является благоприятным. Несме шиваемость этих соединений объясняется большим различием природы химической связи компонентов: NaCl является сущест
венно ионным соединением, |
a PbS — существенно ковалентным. |
|
К тому же в этом случае |
как катионы (если таковым можно |
|
считать условно РЬ2 +), так |
и анионы (условно S2~) |
являются |
химически взаимно не индифферентными: в системе |
Na — Pb |
образуется ряд соединений [74], а сера и хлор образуют соеди нения S2CI2, SC12 и SCU. Следовательно, натрий и свинец, а также сера и хлор из-за отсутствия взаимной химической ин
дифферентности не должны изоморфно взаимозамещаться |
ни в |
|||||
каких соединениях, в том числе |
и в системе |
NaCl — PbS. |
Раз |
|||
ность |
электроотрицательностей |
свинца |
и |
натрия |
|
равна |
175—120 = 55; хлора и серы: 460—275=185 |
ккал/г-атом. |
|
||||
Итак, явление изоморфизма |
(взаимозаместимости |
атомов) |
||||
весьма |
«разборчиво» к разным |
типам межатомной |
связи в |
кристаллах: «не любит» ионную связь, более «терпимо» к гомеополярной и довольно «равнодушно» к чисто металлической свя зи в интерметаллидах.
Поэтому достаточно сильное наложение гетерополярной со ставляющей связи в интерметаллидах, образованных данной парой элементов, исключает изоморфизм этих элементов во всех классах соединений. Подобными интерметаллидами являются соединения, обладающие структурами типа флюорита — анти флюорита, арсенида никеля и его производных, сфалерита — вюртцита, и некоторые другие. (Широкие области однородности
никель-арсенидных |
фаз и их |
«дефектная» структура обязаны |
|||
гетеровалентному |
изоморфизму |
разнозаряженных |
«катионов» |
||
данного переходного металла, |
образующего |
фазу, |
например |
||
Fe2 + и Fe3 + в пирротиновой |
фазе на основе |
FeS. Такого рода |
изоморфизм наблюдается часто в окислах и других соединениях переходных металлов.)
Ряд гомеюполярных молекулярных соединений образуютмежду собой галогены, например ClBr, BrF, BrF3 , но тем не менее широкий, анионный изоморфизм этих элементов наблю
дается во многих галогенидных системах, |
например КВг — К О ; |
||||||||
AgBr — AgCl. Еще |
более |
поразителен |
широкий |
изоморфизм |
|||||
отрицательного |
иона |
водорода Н _ |
и иона |
фтора |
F - |
в системе |
|||
LiH — L i F , если |
учесть, что водород |
и фтор |
образуют |
плавико |
|||||
вую кислоту HF. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Что касается металлической связи в интерметаллидах, то ее |
|||||||||
наличие обычно |
не |
препятствует |
ограниченному |
изоморфизму |
|||||
образующих их элементов |
как в |
их |
собственной |
фазе, часта |
имеющей переменный состав, так и в других системах. Так, К и Na образуют лавесовское соединение KNa2 , но тем не менее
совершенный |
изоморфизм |
ионов этих |
элементов наблюдается |
при высокой |
температуре |
в силикатах |
(полевые шпаты) и гало |
генидных системах. Широкие области однородности для многих интерметаллидов объясняются изоморфизмом — способностью атомов разных элементов взаимозамещаться в структуре соеди нения без ее изменения, но до известного предела. Так, извест ная бертоллидная у _ Ф а з а системы алюминий — магний пред
ставляет собой твердый раствор атомов магния или |
алюминия |
в соединении Mgi7Ali2, как это показано последними |
нейтроно- |
графическими исследованиями структуры этой фазы. |
|
Упорядочивающиеся фазы, образующиеся во многих метал лических и ионных системах при низкой температуре, являются, в сущности, вариантами изоморфизма с упорядоченной атомной структурой, т.е. теми же изоморфными смесями, но с упорядо ченной структурой.
Второстепенные факторы изоморфизма
Кроме рассмотренных выше главного критерия и факторов изоморфизма имеется ряд других менее определенных и менее категоричных факторов, влияющих на образование изоморфных смесей. К ним относятся прежде всего фактор сходства кри сталлических структур компонентов и фактор сходства валент ностей компонентов, главным образом в существенно ионных материалах и соединениях.
Для совершенного изовалентного изоморфизма требуется изоструктурность компонентов, в общем случае не строгая, но •обязательно с одинаковым мотивом атомной структуры обоих компонентов. Примером такой нестрогой изоструктурности яв ляются кубическая гранецентрированная Си и тетрагональный
гранецентрированный |
у-Мп, образующие друг с другом непре |
|
рывный |
ряд твердых |
растворов. |
Для |
совершенного |
гетеровалентного изоморфизма различают |
два случая. Первый, когда компоненты изоструктурны и с изме нением состава непрерывного ряда твердых растворов гетеровалентные замещения не вызывают изменения общего числа атомов в элементарной ячейке, например совершенный гетеровалентный изоморфизм Na+ + S i 4 + +± Са2 + + А 1 3 + в плагиоклазах, рассмотренный выше. Второй случай, когда компоненты имеют разную стехиометрию состава и разные, но близкие и выводи мые друг из друга структурные типы и между ними имеет ме сто непрерывный переход путем изменения (внедрения-вычита ния) числа атомов в ячейке с изменением состава непрерывного ряда твердых растворов. Примерами являются рассмотренные выше системы PbF2—BiF3 и СоТе—С0ТЄ2.
Для ограниченного изоморфизма всех степеней от очень ши рокого, широкого, узкого, очень узкого и до исчезающе малого в общем случае не требуется никаких структурных ограничений: компоненты могут обладать любыми (одинаковыми или совер шенно разными) структурными типами.
Случаю широкого ограничения изоморфизма у одного из компонентов отвечает так называемая диадохия — термин, при
нятый |
в немецкой и французской кристаллохимической |
литера |
|
туре и |
иногда употребляющийся и советскими кристаллохими- |
||
ками. |
Хорошо известным примером |
диадохии |
является |
широкая — до 40 мол.% —растворимость |
FeS в ZnS с образова |
нием природных железистых сфалеритов и полная нераствори мость ZnS в FeS. Термин «диадохия» подчеркивает, что, не-
смотря |
на разные |
структурные типы компонентов (ZnS — куби |
|
ческая |
структура |
типа |
сфалерита, FeS — гексагональная |
структура никель-арсенидного типа), один из них способен об разовывать с другим широкий ряд изоморфных смесей.
Очень узкие ( < 1 |
ат.%) области изоморфной смесимости |
у |
одного или у обоих |
компонентов существуют практически |
во |
всех системах как элементарных тел, так и соединений, особен
но при |
повышенной температуре. Следует заметить, что очень |
|
малые |
примеси (10~3 % и меньше), по-видимому, |
в очень малой |
степени |
контролируются всеми рассмотренными |
выше главны |
ми и второстепенными факторами изоморфизма, включая и кри
терии индифферентности, так |
как эти концентрации близки к |
||
теоретическим |
вероятностям |
занятия |
атомами несвойственных |
им структурных |
позиций. |
|
|
Фактор сходства валентностей |
компонентов играет роль |
только при гетеровалентном изоморфизме. Наиболее легко при гетеровалентном изоморфизме взаимозамещаются ионы, валент
ности |
которых различаются |
на |
единицу |
( L i + ^ M g 2 + ; |
||||
Са2 + +± TR3 +; |
Al3+5=± S i 4 + ) . |
Более |
редки случаи, |
когда |
разница |
|||
валентностей |
взаимозамещающихся |
ионов |
равна |
двум |
||||
(Li+3=t Fe3 +). |
|
|
|
|
|
|
||
Чем больше разница в валентностях ионов, тем труднее со |
||||||||
блюдение локального электростатического |
баланса в структур |
|||||||
но-эквивалентных позициях данной правильной |
системы точек, |
|||||||
по которым |
статистически |
распределены |
взаимозамещающиеся |
|||||
ионы, |
и тем |
неустойчивее |
становится |
кристаллическая |
структу |
ра изоморфной смеси. Поэтому изоморфизм ионов с разницей валентностей большей, чем два, маловероятен. В качестве со вершенно экзотического исключения можно указать на изомор
физм |
одновалентного натрия Na+ и шестивалентного |
урана |
U 6 + |
||
в N a ^ O s , |
обладающем кубической структурой |
типа |
NaCl |
||
( G = 4,766A) |
СО статистическим распределением ионов |
натрия и |
|||
урана |
в катионной подрешетке [124]. |
|
|
|
|
|
8. |
ОСНОВЫ КОЛИЧЕСТВЕННОЙ ЭНЕРГЕТИЧЕСКОЙ |
|
||
|
ТЕОРИИ ИЗОМОРФИЗМА* |
|
|
|
|
За |
прошедшие со времени открытия изоморфизма |
полтора |
века были всесторонне изучены качественные особенности этого явления. В результате была создана разветвленная классифи кация разновидностей изоморфизма и сформулирован ряд пра вил изоморфизма. Принцип индифферентности химических эле ментов, взаимозаменяющихся в изоморфных смесях, — одно из этих наиболее общих правил.
Итак, современный этап развития проблемы изоморфизма характеризуется практическим завершением качественного ана-
* Раздел написан кандидатом химических наук В. С. Урусовым.
лиза этого явления. Поэтому все более настоятельной и более актуальной становится задача построения количественной тео рии изоморфизма, которая имеет своей целью предсказать со
став изоморфной смеси |
(пределы |
изоморфизма) в зависимости |
|
от термодинамических |
параметров |
(состава |
системы, темпера |
туры и давления). |
|
|
|
На пути создания такой теории общий |
термодинамический |
||
подход к построению диаграммы состояния |
оказывается нераз |
рывно и плодотворно связанным, как мы покажем ниже, с со временными представлениями кристаллохимической энергетики. Из общих принципов термодинамики следует, что устойчивое равновесное состояние некоторой системы достигается при ми
нимуме свободной энергии или при |
равенстве |
химических по |
||||||||
тенциалов |
компонентов |
в |
равновесно |
сосуществующих |
друг с |
|||||
другом фазах. Эти условия даются уравнениями: |
|
|
||||||||
|
6G (Х:, |
Т) |
_ |
|
- |
i |
n |
|
|
/їх |
|
д х _ |
= 0 |
|
t |
= |
1, 2, |
. . . . |
те |
(1) |
|
•или |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
м о = м о = . . . = М 0 - |
|
|
|||||||
Здесь Х{ — мольная |
доля |
|
і-то |
компонента; |
цпЦ)—химический |
|||||
потенциал |
t-ro компонента в |
n-фазе. |
В определении |
понятия |
«компонент» есть некоторый произвол в химической термодина мике. В случае термодинамического анализа изоморфной смеси (А, В)Х наиболее логично выбрать в качестве компонентов со единения АХ и ВХ, в соответствии с диаграммой состояния си
стемы АХ—ВХ. Если |
А и В |
изоморфные друг с другом (заме |
||||
щающие друг друга) |
атомы |
или |
группы |
атомов |
(радикалы, |
|
комплексные |
ионы и |
т. д.), то, |
очевидно, |
термодинамическое |
||
определение |
понятия |
компонента |
является |
более |
общим, чем |
традиционное кристаллохимическое и геохимическое представ ление об атомах как об элементарных компонентах изоморф ной смеси. Именно благодаря этому более общему подходу в теоретический анализ оказываются совершенно естественно во влеченными такие понятия химической связи (т. е. понятия, от
носящиеся к «атому в кристалле»), |
как ее ионно-ковалентный |
||
характер, |
межатомные |
расстояния, |
координационное число |
и т. д. |
|
|
|
Такое |
описание всегда |
допускает |
возможность возвратиться |
тс более простой модели и оперировать понятиями, относящи мися скорее к свободному, чем к связанному, атому или иону (радиус, заряд, электроотрицательность и т. д.). Ниже мы по пытаемся сформулировать теорию с использованием в основном этих более привычных для кристаллохимика и геохимика по нятий.
В заключение общих замечаний подчеркнем, что с точки зрения количественной теории изоморфизма понятия «изоморф-
ная смесь» и «твердый |
раствор замещения» становятся полны |
||||
ми синонимами. Это вполне естественно, так как |
определенное |
||||
различие этих терминов |
возникло исторически |
как следствие |
|||
двух |
различных |
подходов |
(геохимического и кристаллохимиче- |
||
ского, |
с одной |
стороны, |
и |
термодинамического и физико-хими |
ческого— с другой) при рассмотрении одного и того же явления. Итак, основой количественной теории изоморфизма является то общее положение, что поведение изоморфной смеси опреде
ляется изменением |
ее свободной энергии Гиббса: |
|
AG = |
АН — TAS = AU + pAV — TAS. |
(2) |
Говоря более точно, поведение изоморфной смеси состава Х\ мольных долей первого компонента и х 2 мольных долей второго компонента управляется так называемыми избыточными тер модинамическими функциями (по отношению к соответствую щим функциям механической смеси чистых компонентов того же состава):
AGC M (хг, |
х2 , Т) |
= AGT B . р (хъ |
х2) |
— xfit — x2 G2 |
=. АЯ С М — TASc M . |
(3) |
|
А#см и |
А 5 С М |
называются |
также |
соответственно теплотой и |
эн |
||
тропией |
смешения. На рис. |
20 |
показаны |
несколько вариантов |
1 |
2 |
1 |
2 |
1 |
2 |
а |
|
|
5 |
|
в |
Рис. 20. Соотношения между |
термодинамическими |
функциями смешения |
и типами диаграмм |
состояния с твердыми |
растворами. |
соотношения отдельных избыточных функций в субсолидусной области и соответствующие им типы диаграмм состояния. Ва
риант а ( Д # с м > 0 , А Я С М < 7 ' А 5 С М и A G C M < 0 |
во всем |
интервале |
концентраций) соответствует непрерывным |
твердым |
растворам |
при повышенной температуре и области несмесимости (куполооб
разная незаштрихованная площадь) при более низкой |
температу |
||
ре. Вариант б (AG C M имеет со-образную форму) соответствует рас |
|||
паду твердых |
растворов |
уже при температуре эвтектики на две |
|
фазы, составы |
которых |
определяются положением |
минимумов |
кривой AG C M . |
Вариант в |
( Д # с м > 0 , А Я С М > Г Д 5 С М и |
A G C M > 0 во |
всем интервале составов) приводит к диаграмме состояния с про стой эвтектикой. Мы рассмотрели здесь только наиболее важные,
типичные для изоморфизма случаи |
с Д # с м > |
0 |
(твердый |
раствор |
образуется с поглощением энергии), так как |
при АНсм<0 |
ситуа |
||
ция значительно более тривиальна |
и ведет, |
очевидно, |
к диа |
грамме состояния с непрерывными твердыми растворами, ус тойчивыми вплоть до очень низкой температуры. Из этих пояс нений легко сделать общий вывод о том, что чем больше поло
жительная |
величина Д # с м , тем меньше взаимная растворимость |
в твердом |
состоянии при той же температуре. |
Основной задачей термодинамического анализа изоморфных смесей является расчет областей несмесимости, т. е. теоретиче
ское |
предсказание пределов |
изоморфизма в зависимости от Т |
|||
(и во |
вторую очередь — от |
р). |
Иными |
словами, требуется по |
|
строить области |
существования |
твердых |
растворов, показанные |
||
на рис. 20, а, б. |
Необходимые для такого расчета термодинами |
||||
ческие функции |
смешения |
могут быть |
найдены тремя путями: |
1) экспериментальным определением прямыми, например кало риметрическими, методами; 2) расчетом из экспериментальных диаграмм состояния; 3) расчетом на основе статистико-термо- динамической и кристаллоэнергетической теории изоморфных смесей. Первые два пути успешно развиваются в последние годы [125, 126]. Однако они отличаются трудоемкостью и огра ниченными возможностями предсказания (второй есть в значи тельной мере решение обратной задачи). Необходимость раз
вития |
последнего пути стала очевидной в последнее |
время |
[127, 128]. Именно этому подходу и посвящен настоящий |
раздел. |
|
Обратимся к тем связям между термодинамическими функ |
||
циями |
смешения и кристаллохимической моделью изоморфной |
|
смеси, |
которые составляют основу рассматриваемой |
теории. |
Наиболее простой представляется трактовка структурного смыс
ла энтропии смешения Д 5 С М . |
Эта |
мера неупорядоченности си |
стемы может быть рассчитана из |
уравнения Больцмана |
|
ASC M |
= In |
(4) |
где W — число способов распределения замещающих друг друга атомов в кристаллической структуре. Если это распределение чисто случайное, то ASCM равна энтропии идеальной смеси, ко-