![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Большанина М.А. Распространение света в анизотропных средах
.pdf- 1 6 - »
Однако в кристаллической решетке такая ориентация осей ани
зотропных молекул вполне допустима и будет приводить к анизотро пии кристалла в целом.
Анизотропия, кристалла монет быть вызвана и другими причина
ми, например, анизотропией связей атомов в решетке- В' решетке монетизмениться и сделаться анизотропной электронная оболочка
атома. |
. |
‘ |
- |
|
Подобно тому,как для анизотропной моленулы дипольный момент |
||||
связан |
с напряженность!) |
электрического, поля при помощи тензора-, |
||
атомной |
прляризуемости, |
макроскопический векторполяризации |
||
(дипольный момент единицы объема) |
Р |
связан с напряяекнос- |
||
тью поля при помощи тензора диэлектрической восприимчивости |
||||
Ж |
(напомним, что |
|
У5 значит ПОЕНО написатьта |
кие выражения для компонент вектора поляризации:
р* 6°
' л
'Х .хх Ех ^ э е х у Е у + dZxz Ех
PL |
ЖухЕх |
TfcyyEy |
3P j(2. Ещ. |
|
в о |
|
|
|
|
Л |
эс ix Ех "* |
^ 2 у Ё у |
|
|
8* |
|
|
|
|
Итак, |
диэлектрическая восприимчивость-• |
- является °ен- |
||
зорои 2-го |
ранга.' Полно доказать, что |
s-то симметричный тензор.- |
9
Так как диэлектрическая проницаемость связана с диэлектри ческой восприимчивость!) соотношением
то и Диэлектрическая проницаемость должна быть тензором. Этот тен
зор устанавливает связь между J& и |
Н |
такого вида ■' ' |
|||
So |
== |
б х х Е х + бху Еу |
+ £ х г |
£ъ |
|
Я). |
бух Ех+ 8ууЕу |
+ 8уг Е; |
|
||
2- |
|
||||
|
Су т Оуг |
|
|
||
, Ъо |
Ь і.х Е х + В гу Е у + 8 і г Е і |
|
|||
Можно доказать , что это - симметричный тензор, |
т.е .^ ч то |
> Е іх — и Т*Д> Тогда тензор диэлектрической прони
цаемости можно записать в виде матрицы
6 XX 8 ху |
£ Х £ |
|
8ух |
б уу |
б у г |
t IX |
Ь іу |
8 I I |
Мы уже упоминали.о том, |
что |
выражение |
для симметричного |
||||
тензора 2 -го ранга можно упростить поворотом осей координат. |
|||||||
Доказательство базируется |
на |
том факте, |
что свободная энергия |
||||
есть |
функция состояния, |
следовательно, |
ее дифференциал есть пол |
||||
ный дифференциал, |
и ее |
вторые |
производные по составляащим напря- |
||||
' |
* |
г |
Р |
г |
• |
------------------......... — |
|
кенности |
не |
зависит от порядка дифиеренцирова- |
|||||
поля L / |
|
|
|
|
|
||
. Г*оя. й 4 |
ЯЯГ» |
основываться-аакне на |
законе сохранения энергии, |
научно -• техниче''кайя библиотека СССР
экземпляр
ЧИТАЛЬНОГО ЗАЛА
- 18 |
- |
|
|
Новно так выбрать оси координат, |
кто патрица для |
б |
превра |
тится в диагональную. Эти оси называются главньши, |
а |
соответству |
ющие составляющие тензора диэлектрической проницаемости называ
ются главньши значениями £ |
. |
СЙозначнм та |
£ л ,8 у* 8 * : |
, |
|
т .к . два значка теперь не нужно, |
Иатркца. для |
<S |
примет |
|
|
|
|
£ л |
• . |
О |
О |
|
|
|
|
|
|
|
О |
|
|
I, |
о |
|
|
|
|
|
|
О |
|
|
0 |
|
. |
|
|
Для |
составляющих вектора |
|
|
получим такие выражения; |
|
|||||
|
|
|
с |
Р |
|
|
|
|
|
|
|
Ъ о |
С X Р х |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
ѣ |
_ |
8 у |
Е у |
|
|
|
(15) |
||
|
S a |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
* |
Ь і |
Е і |
|
|
|
|
|
|
|
Ъ о |
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
Следовательно, |
для получения вектора Ю |
• и з ,вектора |
: а |
||||||
анизотропной среде требуется три числа |
& *j S yf Si |
. Точно |
|
|||||||
так |
яедля получения составляющих вектора поляризации/Требуется |
|
||||||||
три |
значения диэлектрической |
|
|
syj ry? /Ѵ7 |
|
|||||
восприимчивости |
<*-х} |
с*-г |
|
|||||||
|
Конечно, |
определенному значению и определенному направле |
|
|||||||
нию напряженности |
электрического |
поля |
Е |
соответствуют оп |
||||||
ределенные по величине и направленна векторы |
Ю и |
Р |
, |
|||||||
независящие от выбора осей, координат. Однако, |
их компоненты по |
|
||||||||
осям координат, естественно, |
зависят от выбора осей. |
|
|
- 19 -
Главные оси тензора диэлектрическое проницаемости связаны
с осяии симметрии анизотропного тела. |
• |
|
|
||||
Смещение электрона или смещение электронной оболочки под |
|||||||
действием поля |
Е |
не совпадает по направление с этим полем, |
|||||
так как кваэиупругая |
сипа, возвращающая |
электронную оболочку в |
|||||
нормальное состояние, |
зависит от внутренних сил в анизотропной |
||||||
решетке. |
Макроскопически |
это выражается в том, что направление |
|||||
вектора поляризации |
Р |
, а значит, |
и вектора |
£0 |
, не |
||
совпадает |
с направлением напряженности поля £ |
, что легко |
|||||
видеть из |
(15) |
и из рис. |
4 |
|
|
|
Рис. 4
Приведен таблицу главных значений относительной диэлектри ческой проницаемости [і] для некоторых кристаллов.
Из таблицы видно, что для некоторых кристаллов диэлектри
ческие проницаемости |
могут очень существенно |
зависеть |
от направ |
ления, например, для |
рутила или сернокислого |
свинца. |
Кубические |
/ |
|
|
|
кристаллы изотропны по отношение к диэлектрической проницаемос ти *
|
|
- 20 |
- |
|
|
|
|
|
|
|
|
Таблица I |
|
Кристалл |
1 |
Система |
& |
|
~С Частота |
|
I |
S z |
|||||
|
|
|
Сж |
Гц |
||
Гипс |
! |
Ноноклимиаи |
9,9 |
5,1 |
5,0 |
Э'іФ . |
Арагонит |
' |
Орторомбическая |
9.8 |
7,7 |
6,6 |
4.10е . |
Еварц |
|
Трнговальная . |
**»5 |
4.5 |
4,6 |
50-5 -ІСР |
Исландский |
|
Тржгональваи |
8,5 |
8,5 |
6,0 |
4 .ІО8 |
шпат |
|
|
|
|
|
|
Хлорид цезия |
|
Кубическая |
6У 3 |
6,3 |
6,3 |
2.І05 |
Хлорид натрия |
|
Кубическая |
5,6 |
5,6 |
5,6 |
2-І05 |
|
|
- |
54.6 |
27,5 |
27,3 |
- |
Руткл |
|
Тетрагональаая |
89 |
89 |
173 |
4-ІсР |
В таблице, приведены частоты, щж которых определялись диэлектри
ческіе проницаеыостк.
а'
Обратны вникание на следящее. Вехи за оси коорднпат выбраны
главные оси, то составлявшая вектора электрическое индукции 2 )
по одной из них зависит только от составлявшей напряженности
электрического поля |
Е |
по этой оси (ф.І5) и не зависит от других |
||||||
компонент |
Е |
. Это - единственные три направления; |
где вектор |
|||||
индукции совпадает по направленно |
с вектором поля: |
Во всех других |
||||||
направлениях |
3), |
в |
не совпадают. |
Е |
|
|||
Полно определить днадектрическув проницаемость |
но |
|||||||
данному направленно. |
Е |
|
|
|
|
|||
Пусть задан вектор |
в главных осях. Его направляющие |
|||||||
коринусы пусть будут |
б* / |
Еу, Ег |
|
|
|
|||
Вектор |
2) |
имеет другое направление. Воэьыен его проекция |
||||||
на направление |
в |
(S O » ) |
и назовем диэлектрической проницае- |
|||||
ыостьв в направлении |
Е |
такое |
отношение: |
|
|
~ 21 “
фовѳдвм вычисление этой величины
Юп-Ѳжіх +@у.£у. + 0gtg .
но
0* = toCxEx - £otx&xE |
|
0* = ІЛ > Е ^ ІЛ * С ? Е |
(16> |
0g —SoSf^Eg — Ео&і &г E
Тогда
^ = ( ь Х + е & + £ Л ) £ < £ 1' )
Теперь легЕО определить £ .- '
• І т= І Л І + £ц.е}+ £ге‘ |
с« > |
||||
В произвольных осях координат Х»| » |
» X j. |
даэлсптрішѳс- |
|||
дую проницаемость в направлении электрического поля |
Е место |
||||
ваписать в таком виде; |
|
|
|
||
р |
о |
= |
^ ік ^ |
к ’ |
( І У > |
где Оі f |
Cx |
- напразлящиѳ косинусы напрямсниоегп елег-трп- |
|||
чѳского поля |
Е в выбранных осях координат. |
|
Диэлектрическая поляр:зация по,вдается объяеіоіглд и по квгл-
товой теории. Вероятность распределения электронного обда::а
с*
вокруг ядра долина изменяться под дэйствпеи ©леаірпсэепого поля,
что поведет к появлению электрического моыинта. В нрнстадлычос-'
кой рѳшэткѳ электронное облако анизотропно. Это ведет к аккоо-
тропии диэлектрической проницаемостя. Подсчета, разумеется ?
достаточно трудны.
-22
§4. Ха£акт^истическэя^оверхность_дизлект£Ической_
проницаемости..
Для наглядного изобразения тензора диэлектрической проница емости пользуются построением двух видов поверхностей: так называ
емой характеристической поверхности и поверхности тензора. |
||||
Рассмотрим сначала характеристическую |
поверхность,. |
|||
Цы вычислили |
значение |
диэлектрической |
проницаемости по нап |
|
равлению |
электрического поля, |
направляющие косинусы которого равны |
||
& , |
и ^ 2 |
(16). Воспользуемся этим выселением для пост |
роения поверхности. Из' начала главных осей координат до предполага
емой поверхности |
проведем радиус вектор 'Z, с направляющими коси |
|
нусами £ х , |
Ez |
. Пока не будем Фиксировать длину этого |
радиуса-вектора. |
Если |
координаты соответствующеіГ точки поверхнос |
ти будут X ~ У } |
2 |
, то |
п _ _Х_ |
р - |
У_ |
|
р - |
J L . |
|||||
t x - |
|
1 > |
|
- 1 ■> ~ z |
£ |
|||||
Подставив эти |
значения в |
|
(18), |
|
получин |
|
||||
X |
^ г + |
: |
_ £ f |
, |
С _ ? 2 |
|||||
>у |
2^2 |
|
6 * |
|
||||||
£ =ё* -j |
|
|
||||||||
или |
|
|
|
|
|
+ &гіа |
||||
£ z z—S*x +8уу |
||||||||||
Если длину радиуса-вектора |
. /2 / |
|
полоэитЬ равной диэлектри |
|||||||
ческой проницаемости |
8 |
|
в направлении радиуса-вектора 'Z , |
|||||||
то получим поверхность третьего |
порядка, |
что, конечно, неудобно . |
||||||||
Поверхность 'получится |
слонная. |
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
/ |
|
|
то б левой части получится |
||
Если |
>;;е полоаить |
Z, — W' |
||||||||
|
вид |
|||||||||
единица, а |
уравнение поверхности примет |
8хХ2 +8уу + 8 |
і z*= і |
(20) |
|
или в канонической форме:
|
|
- |
23 - |
|
|
|
|
|
|
|
( è ) 2 |
|
[^&zJ |
- |
J |
|
С21 > |
|
|||
{'/£») |
г {e |
r |
|
£ |
|
|||||
|
|
ш |
|
|
|
|
||||
Получилось уравнение 2-го порядка. Так как |
О*» О у»Ог |
|
||||||||
положительные величина« то поверхность является эллипсоидом. |
||||||||||
Erex« е с т |
по эадашоцу еэправлению электрического поля |
|||||||||
ш о п а |
|
|
I |
то гѳоыѳтрачвсяоа места |
|
|||||
радиус-вантер длиною ^=г , |
|
|||||||||
концов таких радчус-ввк>ліров для различных направлений будет: |
||||||||||
ЭЛЛИПСОИДОМ. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Тадую поверхность вкоріога порядка наша построить для лю |
||||||||||
бого симметричного тѳнвора второго ранга по методу, |
|
аналогично |
||||||||
му употребленному нами для диэлектрической проницаемости. |
|
|||||||||
Если какая-либо кэ главных составляющих тензора |
охзЕбтея |
|||||||||
отрицательной, то подучитоя гиперболоид. |
|
|
|
|
|
|||||
Такие повѳрхнооп второго порядка, построенные так, что |
||||||||||
|
где Т |
- аначѳние тензора по данному направлению, |
на |
|||||||
веваются характеристическими поверхностями для тензора. |
|
|||||||||
Ее нетрудно построить, .если известны главныэ оси- и глззкпо зна |
||||||||||
ченія тѳнвора. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Построив по опытным дашым <5Х> <£у> |
а езі'ОСЗііі.".; капра- |
|||||||||
влевиям |
главных ооѳй в кристалле характѳрнстичэскяй эллипсоид, |
|||||||||
мн далее молем хм польаоватьоя, чтобы найти £ |
для люЗога задан |
|||||||||
ного направления напряхеныости электрического поля |
Е . |
|
||||||||
Нетрудно написать уравнение характеристического’ эллипсоида |
||||||||||
я протавадьннх осях координат: |
|
|
|
|
|
|
|
|||
Ь Л 1+і пУ -^ „ 2 ,+2 Ш |
+^ Л |
+^ |
і - і |
Для его построения требуется знать шесть составляющих тензора
диэлектрической проницаемости, но тогда не? необходимости
направления главных осей.
|
- |
24 |
|
|
Рассмотрим второе интереспое свойство характеристической по |
||||
верхности. Оказывается, можно воспользоваться |
этим |
эллипсоидом |
||
для определения направления вектора индукции |
^Е) |
, зная кап - |
||
рапление напряженности•электрического поля |
Е |
|
||
Цы уже |
упоминали, что радиус-вектор _ |
мы |
проводим 6 |
|
направлении |
напряженности |
поля Е , |
|
|
т . е . |
|
^ |
.имее^ |
направлявшие косинусы |
Ех , Е у , |
|
||||||
В точке |
Е ш, |
пересечения |
радиуса-вектора с поверхностью прове |
|||||||||
дем |
касательную плоскость. |
<■ |
|
|||||||||
|
Покажем, |
что |
|
нормаль к |
этой касательной плоскости параллель |
|||||||
на вектору электрической индукции при заданном направлении поля |
|
|||||||||||
по радиусу-вектору. 2^. |
|
|
|
|
||||||||
|
Уравнение |
плоскости, |
касательной к |
эллипсоиду в точке |
, |
|||||||
у ! |
, |
2 , |
|
имеет |
|
вид. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
<5„Х ,х + 8Уу у + &гЕЕ = і |
|
||||||
йдесь |
X I |
' |
У' |
и |
2 / |
- |
координаты |
конца радиуса-вектора |
у |
|||
т . е . |
|
точки |
касания |
ß . |
|
|
|
|||||
|
Очевидно |
X / |
, |
y t |
, |
2 / , «окно выразить через направляю |
||||||
щие косинусы радиуса-вектора ^ f (и одновременно напряженнос |
|
|||||||||||
ти поля |
|
Е |
) |
таким |
образом: |
|
|
- 25 - |
, |
х, = £г,; & = £*%; г,=£г%
Т.ігда можно записать уравненіе касательной плоскости:
* Д 4 х + + г ,іл гг = /
Направляющие косинусы нормали: к касательной плоскости обозначим
чѳра» !ТІХ, ffly * |
Г П ѵ Для них получаем иа уравнения касатель |
||||||||||
ной плоскости соотношеніе |
|
|
|
|
|
|
|||||
|
ПІх:І71^’!Пг = г ,ік6Х’ |
|
’ ^ £ ,4 |
||||||||
Щ |
'/7 2 # ' f f l i - |
&X&X |
• |
<5tf. С-# |
•' |
|
|||||
|
И» (16) |
видно, что 0 /& oимеет направляющие кооиңуоз О* |
|||||||||
ке |
, |
£ 4 |
, |
Таким обравом, |
|
параллельно нормали в точ |
|||||
На рис.5 покавано веданное направление напряженности электри |
|||||||||||
|
|||||||||||
ческого поля |
Е |
»и направление вектора адѳктрпчоокой индукция |
|||||||||
Ю , |
ооответствуюцѳго ваданному |
Е |
%длина радиуса-вектора |
||||||||
^ , |
равна |
|
для данного направления |
Е •Нонадо помнивъ, |
|||||||
что |
£ вданном случае сэевыааэт |
|
Е не |
о |
JD »а о проекци |
||||||
ей jZ)ii |
на направление напряненвоотв едѳктричѳокота поля |
Е (1Я> |
|||||||||
|
$ 5. |
Эллипсоид значений тѳнвора. |
|
|
|
|
|||||
|
Характеристическая поверхность дает возможность определить |
||||||||||
направление вектора 0 |
но эаданноцу направлению; вектора |
Е , |
но не дает возможности определить его величину. Эллипсоид значе ний теввора, который мы сѳйчао построим, дает возможность опреде лять значение отношения 0/Е по равдичнш направлениям в врио- '
талле.
Займемся построением этой поверхности. Зададимся определен ным значением: напряженности поля £ . Дустъ вектор £ вращает-