![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Аграновский, К. Ю. Основы теории радиоэлектронных систем морских объектов
.pdfРезультирующая аддитивная составляющая относительной эн
тропийной погрешности анализа |
учитывает как действие помех, так |
|
и ограниченность времени |
анализа. Она может быть представлена |
|
в следующем виде: |
|
|
у |
= А/Г у2 4- у2 |
|
«а |
У |
• а. п 1 'а . м |
В качестве информационного критерия качества анализа случай ного управляющего воздействия будем использовать понятие инфор мационной способности. Определим, следуя [48], информационную способность N как эквивалентное число градаций анализируемой величины Z, определяющее количество информации I, получаемое в результате анализа. В соответствии с определением связь между ин формационной способностью N и количеством информации / может быть представлена в виде следующего соотношения:
N = ехр /. |
(8.28) |
8.2.1. Информационная способность как критерий качества статистического анализа
Информационная способность случайных управляющих воздейст вий представляет собой универсальную характеристику. Она пред назначена для объективного сравнения различных управляющих воз действий в присутствии помехи с учетом ограниченного времени ана лиза. Информационная способность как объективный критерий каче ства статистического анализа дает возможность произвести выбор в информационном смысле характеристики управляющих воздействий.
Из формулы (8.28) следует, что информационная способность N является монотонной функцией количества информации /, получае мой в результате анализа. Количество информации может быть вычис лено в случае сильной помехи (погрешности) по формуле (8.24), а в случае слабой помехи (погрешности) — по формуле (8.16).
Информационная способность при слабой помехе. Выведем фор мулу информационной способности N, ограничившись более простым случаем слабой помехи. При действии на входе анализатора слабой помехи количество информации представляет собой разность между априорной энтропией анализируемой величины Н (Z) и энтропией по мехи (погрешности) Н (Кп). Энтропия Н (Z) определяется априорной плотностью вероятностей значений анализируемой величины Z, а энтропия Н (Кп) — плотностью вероятностей помехи (погрешности).
Любая анализируемая характеристика случайного управляющего воздействия в математическом смысле представляет собой большое множество чисел. В теории информации [76] доказано, что в общем случае наиболее характерным законом распределения вероятностей значений случайной величины для больших множеств является ло- гарифмически-равномерный закон. Основываясь на этом положении и следуя [46], будем считать, что анализируемая величина распреде лена по логарифмически-равномерному закону в пределах от до г2-
250
Плотность вероятностей логарифмически-равномерного закона опи сывается следующим выражением:
p(lnz) = ------ ?------ = —-—1 = const. |
(8.29) |
In z2— In ?! |
ln _Z2_ |
|
4 |
На рис. 8.6 представлен график плотности вероятностей значений случайной величины Z, распределенной по логарифмически-равно-
мерному закону. |
По оси абсцисс величина Z отложена |
в логарифмиче |
|||||||
ском масштабе |
в |
натуральных |
логарифмах. По оси |
ординат отло |
|||||
жены плотности |
вероятностей р (In z). |
|
|
||||||
При переходе |
от логарифмического |
pflnz] |
|
||||||
масштаба |
на оси абсцисс к линейному |
|
|
||||||
масштабу |
логарифмически-равномерный |
|
|
||||||
закон преобразуется в гиперболический |
|
|
|||||||
закон распределения. Действительно, |
|
|
|||||||
при переходе от логарифмического мас |
|
|
|||||||
штаба значений |
Z к линейному |
равные |
|
|
|||||
промежутки на |
оси In Z преобразуются |
|
Zt InZ |
||||||
в промежутки на оси Z. Величина пос |
|
|
|||||||
ледних возрастает пропорционально те |
Рис. 8.6. Распределение по лога- |
||||||||
кущим значениям г. |
|
|
|
|
рифмически-равномерному за |
||||
При логарифмическом масштабе ве |
|
кону |
|||||||
роятность |
нахождения величины Z на участке значений от zx = 1 до |
||||||||
Z равна |
|
|
Р = р (In z) ln z, |
|
(8.30) |
||||
|
|
|
|
||||||
а при линейном масштабе эта же вероятность равна |
|
||||||||
|
|
|
|
Р = |
f р (z) dz. |
|
(8.31) |
||
|
|
|
|
|
Z , |
|
|
|
|
Подставив |
в (8.30) р (In z) |
из |
(8.29), |
получим |
|
||||
|
|
|
|
Р = |
|
^ |
' |
|
(8.32) |
|
|
|
|
|
In-* |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
гг |
|
|
|
Приравняв правые части выражений (8.31) и (8.32), получим |
|||||||||
|
|
|
Z2 |
|
|
In Z |
|
|
|
|
|
|
f p(z)dz- |
ln — |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
Zl |
|
|
Решая это уравнение относительно р (г), найдем |
|
||||||||
|
|
|
Р (z) = - j - |
? Р (z) dz=-^~ |
ln Z |
|
|||
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
d z |
J |
|
|
dz |
ln |
|
251
После дифференцирования получим выражение для плотности вероят ностей величины Z при линейном масштабе по оси
р(г) = -----Ц - . |
(8.33) |
Zln-^-
Zl
Рассмотрение формулы (8.33) показывает, что плотность вероятно сти р (2) обратно пропорциональна Z. Отсюда следует, что величина Z действительно распределена по гиперболическому закону. Будем считать, что zx и z2 — два крайних значения анализируемой вели чины Z. Вероятность нахождения величины Z вне пределов z x и z2 будем считать равной нулю. Внутри диапазона zx, z2 величина Z рас пределена по гиперболическому закону. Нормируя этот закон рас пределения в пределах zlt z2 ,найдем нормирующий множитель С
Z-2 |
2о |
|
|
^ p(z)dz= j” С |
dz — С In -у- = 1. |
(8.34) |
|
Z\ |
z , |
|
|
Разрешая выражение |
(8.34) относительно С, получим |
|
|
|
1пА |
InD ■ |
|
|
Zl |
|
|
Здесь D = z2/zx — динамический диапазон анализируемой величины Z. С учетом нормирующего множителя С плотность вероятностей значений анализируемой случайной величины Z запишется в следую
щем виде:
Р(г) |
(8.35) |
Z |
In D |
Воспользовавшись формулой (8.35) и в соответствии с методикой, изложенной в [48], найдем априорную энтропию анализируемой ве личины Н (Z)
Н (Z) = - |
J р (г ) 1п р (г ) А = - |
J^ |
1 п ^ |
dz _ |
|||||
|
Z, |
|
|
|
2 , |
|
|
|
|
1 |
1 In — !— dz. |
InD . |
In (Z In D)dz = |
||||||
InD J |
Z |
Z \ n D |
Z |
|
|
||||
Zi |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
^ — |
lnZcfe- |
InD |
J |
z |
In In Ddz- |
|
||
lnD |
J Z |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
Zi |
|
|
|
|
(lnZ+ In InD) |
d z |
|
|
In Z , |
, In In D c d z |
||||
|
InD |
J |
Z |
dz- |
nD |
Г.* . (8.36) |
|||
In D |
|
|
Z |
|
J Z |
z,
252
![](/html/65386/283/html_JtTLjHvIes.uzAT/htmlconvd-BXQdg6254x1.jpg)
Оба интеграла в правой части выражения (8.36) являются табличными интегралами [16]. После интегрирования и подстановки пределов получим
H ( Z ) = |
(1пг2 )2 — ( 1пгд)2 |
I 1П 1П £) = (In z2+ |
In zx) (In z2 — In zx) |
K ’ |
2 In D |
' |
2 In D |
|
In z xz 2 In |
|
|
+ |
lnln D = -------- — + In In D = |
|_ ]n In D = |
|
|
21n-^- |
2 |
|
|
|
Zl |
|
= In У zxz2+ In InD = In (]/~ zxz2\nD) ,
т. e. окончательно
H (Z) = In { y zxz2I n D ) .
Величина H (Z) является первым членом формулы (8.16) для ко личества информации I , получаемой в результате анализа величины Z в случае слабой помехи. Вторым членом формулы (8.16) является энтропия помехи Н (У„), которая выражается через энтропийную по грешность анализа А посредством формулы (8.19).
Общая методика определения информационной способности. В слу
чае аддитивной помехи с относительной энтропийной погрешностью уа = AJ z 2 средняя энтропия помехи равна [48]:
я (Yu) = Н (Уя) = In 2Да = In (2yaz2).
Количество информации /, получаемой в результате анализа ве личины Z с гиперболическим законом распределения (8.35) в присутст вии аддитивной помехи, равно
I = Н (Z) —Я ( УП) = In У zxz2In Dj•— In(2yaz2) —
= In — 1 / - 1 In D = In |
In D |
2ya {/ z2 |
2ya Y d ' |
Информационная способность N анализатора случайной величины при аддитивной помехе в соответствии с формулой (8.28) равна
N = exp I = ехр (In |
InD |
|
||
2уа I ' D |
|
|||
или |
|
|
||
|
|
|
||
InD ^ |
1,15lg Д |
(8.37) |
||
2yaD |
уa Y d |
|||
|
Рассмотрение формулы (8.37) показывает, что информационная способность N анализатора случайной величины Z, распределенной по гиперболическому закону в диапазоне значений от zx до z2, при действии на входе аддитивной помехи с относительной энтропийной погрешностью уа прямо пропорциональна логарифму D — z2/zx и
обратно пропорциональна уа и D4\
253
В случае мультипликативной помехи с относительной энтропий ной погрешностью ум = Д/Z, энтропия помехи равна
Н (Yn) — In 2A = In (2yMZ),
т. e. зависит от текущего значения анализирующей величины Z. При распределении величины Z по гиперболическому закону среднее зна чение энтропии помехи равно
z2 |
|
z2 |
|
|
Я (Yп) = j |
р (z) Н (Yп) dz = j* ^ |
In (2TmZ) dz = |
||
Zl |
|
2! |
|
z2 |
|
|
|
|
|
= ? —— (In 2yM+ In Z) dz = - -(2Ym) f — - |
1 P In z dz = |
|||
J 2 In D v |
7 |
In D |
J Z |
In D J Z |
Zy |
|
|
Zi |
Z, |
|
= In (2yM) + |
In Y |
ziz2 • |
|
Количество информации I, получаемое в результате анализа, в этом случае равно
I = Н (Z)—Я (К п) = 1пф/ 21г2 + 1п1пП — 1п(2ум)—In ] / ZiZ2 =
= In In D — In (2yM) = In |
. |
^Ym
Информационная способность N анализатора случайной величины Z при мультипликативной помехе в соответствии с формулой (8.28) равна
N = exp I |
In |
D |
||
2ум |
||||
|
|
|||
ИЛИ |
|
|
|
|
N = |
1,15 In D |
(8.38) |
||
|
Ym |
|
|
Из формулы (8.38) следует, что информационная способность анали затора случайной величины Z, распределенной по гиперболическому закону в диапазоне значений от гг до z2, при действии мультиплика тивной помехи с относительной энтропийной погрешностью ум прямо пропорциональна логарифму D = z j z 1и обратно пропорциональна ум.
Можно показать [48], что при совместном действии аддитивной и мультипликативной помехи информационная способность N ана лизатора случайной величины Z, распределенной по гиперболическому закону, выражается формулой
2ум*а
254
где
|
ха = |
ехр Д /а, |
|
|
BD |
Д/я |
In D |
In (1+ у) dy |
|
У |
|
|
|
в |
— потеря информации при анализе, вызванная присутствием адди тивной составляющей помехи,
в = y j y a.
Таблицы неэлементарной функции
E(Z) = y ^ ± J » d y
о
имеются в [48].
Максимум информационной способности может быть достигнут в предельном случае, когда возникает полное соответствие между формой полосы погрешности анализатора, т. е. распределением раз личимых градаций во всем диапазоне анализа, и формой закона рас пределения вероятностей анализируемой величины. Максимум инфор мационной способности есть разрешающая способность анализатора R, определяемая по формуле
d z _
2Д
2|
В случае аддитивной помехи, когда Д = Ла = const, разрешающая способность R равна
/?==f_*_ = 5L=£i = _ L f i |
-----L) |
|
J 2Да |
2Да 2уа \ |
D ) |
Zl
где
Та= Да/22'. D = zJZy.
В случае мультипликативной помехи, когда Д = yMZ, разрешающая способность равна
Z2 |
Z2 |
_ In z 2 — lnzx _ |
Inz2/zi__ |
In D |
^ _ Г d z |
_ Р d z |
|||
J 2Д |
J 2y u Z |
2 y M |
2yM |
2yM |
2‘ |
2‘ |
|
|
\ |
В случае совместного действия аддитивной и мультипликативной по мех, когда Д = Да + yMZ, разрешающая способность равна
J 2Д |
2 J |
л f ! 7 = 7 “ 11п (А> + УЛ) —In (Да + У М = |
Да + Y m Z Y m |
||
Zl |
2, |
|
255
= — |
l n - a + |
YM22 = — |
In Y a z2 |
~ Ь Y m z2 _ |
V " |
Д а + |
Y m z i V m |
7 a z 2 |
+ Y m z i |
= — In |
^ g |
- |
+ |
i |
|
|
|
|
- U n - ^ ± ± - , |
||
7 m |
7 a z 2 |
+ |
Y m z i |
7м |
В + 1 / D |
|
|
|
|||
где |
B = ya/yM, |
D —zJzx. |
|
||
|
|
При выводе формул для информационной способности статистиче ских характеристик управляющих воздействий положим, что погреш ности анализа являются аддитивными. Будем также считать, что по меха представляет собой стационарную случайную функцию, мгно венные значения которой распределены по нормальному закону. Не стационарное управляющее воздействие отнесем к тому классу слу чайных функций, для которых возможно определять математическое ожидание с помощью оператора текущего среднего по одной реализа ции [52]. Этот класс случайных функций является характерным уп равляющим воздействием в радиоэлектронных системах морских объектов. Закон распределения вероятностей значений анализируемой характеристики будем считать логарифмически равномерным (гипер болическим) .
Общая методика определения информационной способности ста тистической характеристики управляющего воздействия при сделан ных предположениях состоит в следующем.
1. Считаются заданными:
—значения z1 и z2 анализируемой характеристики на концах ин тервала анализа Та, причем z ^ > z x\
—среднее квадратичное значение помехи аа п;
—время анализа Га;
— время усреднения Т (если Та =/= Г);
—интервал корреляции управляющего воздействия тк;
—интервал корреляции помехи тк. п.
2.Определяется абсолютное значение энтропийной погрешности анализа, обусловленное действием аддитивной помехи, равное
^ а . п = |
п* |
Энтропийный коэффициент погрешности анализа К принимается рав ным 2,07 в силу предположения о нормальном законе распределения вероятностей значений помехи. При законах распределения помехи, отличных от нормального, коэффициент К может быть определен по таблице, помещенной в [48], если известны дисперсия и четвертый центральный момент распределения.
3. Определяется относительная энтропийная погрешность анализа, обусловленная действием помехи, по формуле
Д а . п |
Д а . п |
Т а . п |
M [ Z ] ’ |
Z |
где Z — среднее значение анализируемой характеристики; М — знак математического ожидания.
256
4. Определяется относительная энтропийная погрешность мето дического характера уа. м, обусловленная конечным временем усред нения, по формуле
7 а . м = У t J T > ( 8 - 3 9 )
где тм — мертвое время анализа (если 1а ф /).
5. Определяется суммарная относительная энтропийная погреш ность анализа уа по формуле
У * = У 7 1 п + 7 2а . м -
6. Определяется информационная способность анализа статисти ческой характеристики управляющего воздействия по формуле
1’151§~
N = ------ (8.40)
I'/ z„
где гг = z1 (t)\ z2 = z2 (t + Ta).
Из формулы (8.40) следует, что основной задачей при определении информационной способности N является установление относитель ной энтропийной погрешности уа. Мы считаем, что на входе анализа тора действует нормальная помеха. В этом случае энтропийный ко эффициент К известен {К = 2,07). Тогда задача определения уа сво дится к отысканию формулы для относительной средней квадратич ной погрешности 8а [431.
8.2.2.Информационная способность среднего значения
Квадрат погрешности 6а определяется по следующей известной формуле [41]:
8а |
(8.41) |
где тх = М [X (/) ] — математическое ожидание (среднее значение) случайного управляющего воздействия X (t); т*. — оценка матема
тического ожидания; D |Vn*j — дисперсия оценки математического
ожидания.
Оценка математического ожидания нестационарного случайного управляющего воздействия по одной реализации при использовании оператора текущего среднего имеет следующий вид [431:
1 <+f^ x ( f ) d i . |
(8.42) |
- I
Усредняющее устройство, производящее над реализацией опера цию сглаживания (8.42), представляет собой идеальный интегратор. Для определения величины погрешности 8а при действии на реализа-
257
цию х (t) оператора текущего среднего (8.42) рассмотрим действие линейного оператора L на случайную функцию X (t). Оператор те кущего среднего используют для сглаживания реализации нестацио нарной случайной функции, характеризуемой сравнительно медлен ными измерениями статистических характеристик на интервале сгла живания. Поэтому в задаче определения погрешности ба можно при ближенно считать, что на интервале усреднения Т случайная функ ция X (t) является стационарной. Реализация х (t) случайного управ ляющего воздействия X (t) вызывает на выходе линейной системы L реакцию Y (t), как показано на рис. 8.7.
Линейная система L выполняет операцию усреднения реализации х (t) случайной функции X (t) на интервале анализа Т. Для данной
реализации х (/) |
величина реакции Y (Т) в конце интервала анализа |
||||||||||
Т представляет собой определенное |
число. При усреднении |
другой |
|||||||||
|
|
|
реализации число Y (Т) может принять |
||||||||
X(t) |
|
№ . |
другое значение. Число |
Y (Т) изменяется |
|||||||
|
случайным |
образом |
от одной |
реализации |
|||||||
|
|
|
|||||||||
|
|
|
х (I) к другой около математического ожи |
||||||||
Рис. 8.7. Реакция на выхо |
дания rriy = М |
[Y (!)]. |
|
|
эффекта |
||||||
Величина |
у (Т) |
выходного |
|||||||||
де линейной системы |
усредняющего устройства принимается [43 ] |
||||||||||
за оценку математического ожидания случайной величины Y |
(t), |
т. е. |
|||||||||
|
|
|
У{Т) =tn*y, |
|
|
|
|
|
|
||
где /п |
оценка |
математического |
ожидания |
пгу |
М |
[Y (Т) ' |
слу |
||||
чайной величины Y (Т). |
оператора |
L |
на |
случайную функцию |
X (/) |
||||||
Действие линейного |
|||||||||||
запишем в виде |
[54] |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Y (t) = LX (t). |
|
|
|
|
(8.43) |
Математическое ожидание Y (t) равно
M[Y (t)] = M[LX(t)].
Линейный оператор L действует на аргумент t, в то время как ли нейный оператор математического ожидания М производит усредне ние ординат случайной функции при t = const (в фиксированный момент времени) по всему множеству возможных значений случайной величины X (t — const). Вследствие этого порядок применения опе раторов М и ! можно менять местами и вместо (8.43) записать
M[Y{t)] = LM [X (t)].
Реакция у (t) линейной системы L на воздействие х (t) находится путем операции свертки двух функций х (t) и h (i) [15], где h (t) — импульсная переходная характеристика линейной системы. Отсюда следует, что L представляет собой оператор свертки, т. е.
М [Y (*)] = LM [X (!)] = J F/(t) М [X (Т—т)] dx. |
(8.44) |
о |
|
258
У стационарной случайной функции |
математическое |
ожидание |
|
не зависит от текущего момента времени т, |
т. е. |
|
|
|
М [ Х { Т — т)] = М [Х(Г)]. |
(8.45) |
|
В силу (8.45) выражение (8.44) приобретает вид |
|
||
M[Y(T)\ = J |
h(x)M [X (7)] dx = М [X (Г)] ] h (т) dx. |
(8.46) |
|
о |
|
о |
|
Соотношение (8.46) позволяет выразить оценку т* математического
ожидания случайной величины Y (7) через оценку математического ожидания анализируемой случайной функции X (t).
ш*у= ш*хJ h(x)dx. |
(8.47) |
о |
|
Так как за оценку т* принимается величина у (7), |
то |
y(T) = m*x§ h(x)dx.
о
С учетом формулы (8.47) выражение (8.41) для квадрата погреш ности 8а запишем в виде
82 = |
(8.48) |
2
т х
В формулу (8.48) входит дисперсия D /п*j оценки математического
ожидания случайной величины Y (Т). Найдем ее, воспользовавшись теоремой Винера—Хинчина [54], устанавливающей связь между функ цией корреляции и спектральной погрешностью стационарной энер гетической случайной функции. Согласно этой теореме
00 |
(8.49) |
Ry (т) = 2 j Sy (f) cos 2nfx df, |
|
о |
|
где Ry (t)—функция корреляции случайного процесса Y (t); S y (/) — энергетическая спектральная плотность случайного процесса Y (t).
В данном случае Y (t) —• реакция линейной системы L на случай ное воздействие X (t). Энергетическая спектральная плотность Sy (/) связана с энергетической плотностью входного воздействия Sx (/) известным [54] соотношением
Sy (/) = Sx (/) Кг (/), |
(8.50) |
где К 2 (/) — квадрат модуля амплитудно-фазово-частотной характе ристики линейной системы L.
Подставив (8.50) в (8.49), получим
С О
Ry (т) = 2 J SXK2 if) cos 2nfx df.
о
259