![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Коптев, В. В. Вопросы динамики сложных сельскохозяйственных агрегатов
.pdfдаых точек. Всякая п-мерная плотность вероятности должна удовлетворять следующим условиям:
1) условию положительной определенности
fai>аэ •- ., |
. . ., |
^5 |
2) условию нормировки
00 |
00 |
|
J |
. . . j |
й " - - ' вд (1 4 ,1 4 ,• ч ! Аип) d[iHl d p Ha. .. d p Hn = 1; |
— 0 0 — 0 0
П
3) условию симметрии.
fa,, a„..., an ({Ч, 14,..., является симметричной относитель
но своих аргументов, т. е. не изменяется при любой их пере становке;
4) условию согласованности при любых ш <п
оооо
•■«ш(14.••^иш) = J ••• J W•.«п (l4- . . ^Ит P-Hro+l •••
<—оо —оо
. . . [А и п ^ и т -Н ^ п *
В дальнейшем будем предполагать, что все необходимые и достаточные условия существования случайного поля величи ны ри выполняются.
Подобный подход, очевидно, можно распространить и на дру гие величины статистической природы; так, можно говорить о случайных скалярных полях плотности, влажности, о векторных случайных полях сил сопротивления качению и др.
■При этом возможно существование статистических связей между различными полями, предположительно такие связи, на пример, должны быть между случайными скалярными полями плотности и влажности, плотности и ри или плотности, влажно сти и ри. В подобных случаях должны существовать совместные плотности вероятности.
Моменты случайного поля ри. Полное статистическое описа ние случайного поля ри дается множеством многомерных плот ностей вероятностей на всевозможных множествах, простран
29
ственно-временных точек. Получение последних в общем случае вряд ли осуществимо. Целесообразно оперировать другими, бо лее простыми статистическими характеристиками, в качестве которых обычно используются моментные или корреляционные функции. Ценным их свойством является то, что функции более низкого порядка несут большую информацию о случайном поле, чем функции высокого порядка.
Как отмечалось выше, нами рассматривается четырехмерное’ пространственно-временное случайное ноле рн (а).
М о м е н т н о й ф у н к ц и е й 'порядка п поля ри(а) будем называть математическое ожидание произведений значений поля в п точках.
п
(3)
Моментные функции в общем случае определяются для про странственно-временных точек, однако в дальнейшем будут ис пользоваться эти функции только для пространственных точек— пространственные моменты.
Очевидно, моментные функции зависят от 4 в переменных (координат точек). Некоторые из п точек могут быть кратными.
Р а н г о м г м о м е н т н о й ф у н к ц и и будем называть чис ло различных точек в (3).
Таким образом, в случае кратных точек порядок моментной функции больше ранга?
п
i=l
где п — порядок момента;
в—4 — ранг.
Вдальнейшем особую роль будут играть моментные функции второго порядка первого и второго |рангов.
Ц е н т р и р о в а н н о й м о м е н т н о й ф у н к ц и е й поряд ка в ранга г случайного поля р,и(а) будем называть моментную функцию вида1
1 В |
зависимости |
от удобств будеМ использовать два символа осредне |
ния: < |
> или черту |
сверху. |
30
n
пь,г = \ П [^и (*i) — Ии («l)] /• i=l
Определение ранга 'без изменений переносится и на эти функции. Д и с п е р с и е й с л у ч а й н о г о п о л я ри (щ) будем назы вать центрированную моментную функцию второго ■порядка и
первого ранга.
т 2, =о£и< = [Ии ( а ) - ъ , |
(«)]*> |
К о р р е л я ц и о н н о й ф у н к ц и е й |
случайного поля ци (а) |
будем называть моментную функцию второго порядка и второго ранга.
ш22 К22 =
Ц е н т р и р о в а н н о й к о р р е л я ц и о н н о й ' ф у н к ц и е й случайного поля ци (а) будем называть центрированную момент ную функцию второго порядка и второго ранга.
2
m22 = К22= ^ J”J [jiH(а,) — {аи(<Xj)] i=l
Последняя представляет собой корреляционную функцию флук туаций поля ри(а).
Для дальнейшего полезным будет другое представление корреляцинной функции, которое получается, если при веществен ных аргументах рассматривать комплексные значения поля
Р„(а) = и (а) + iv (а),
где и(а) и v(a) — соответственно вещественное и мнимое поля, которые, вообще говоря, могут быть и зависимыми.
Корреляционную функцию представим так, чтобы при ai= « 2 получалось вещественное значение, совпадающее с дисперсией случайного поля.
31
R22 = M {[[*и (<*i) — Ри (ai) 1[ М аг) — ^«(«а)]}1-
Приведенная функция обладает свойствами, аналогичными свой ствам корреляционной функции комплексной случайной функции одного вещественного переменного.
Допущения о структуре поля ри(а)- !В целях упрощения по следующих построений введем систему допущений, каждое из которых может быть оправдано в той или иной степени.
С т а ц и о н а р н о с т ь п о ля ри. Реальное случайное поле р и на конкретном участке поверхности подвержено сменным, суточ ным и более длительным цикловым изменениям, которые, воз можно, частично или полностью восстанавливаются при относи тельно стабильных синхронных цикловых изменениях внешних условий.
Под цикловыми изменениями случайного поля ци и внешних условий будем понимать изменения, рассматриваемые на одина ковых временных интервалах с повторяющимися одинаковыми начальными отсчетами.
Наибольшей продолжительностью цикла будем считать пол ную продолжительность одной сельскохозяйственной операции (посев, уборка и т. д.), протекающей при относительно стабиль ных цикловых изменениях внешних условий. Циклы изменения внешних условий содержат в себе циклы рассматриваемых изме нений поля ри. Например, суточные циклы изменения внешних условий содержат сменные циклы.
Таким образом, если в течение какой-то сельскохозяйствен ной операции суточные циклы более или менее стабильны, то и сменные циклы изменения поля ри ,на временном отрезке данной операции имеют стабильный характер. Естественно предполо жить, что сменное (короткоцикловое) изменение поля таково, что все его вероятностные характеристики на временном интер вале, равном смене, изменяются настолько мало, что этими из менениями в первом приближении можно пренебречь.
Таким образом, приходим к стационарному случайному полю значений ри.
Продвигаясь по пути дальнейших упрощений, придем к по нятию «замороженного» случайного поля, значений ци. Послед нее поле принимается неизменным в течение наименьшего рас сматриваемого цикла (смены). Моментом времени, в который фиксируется поле, целесообразно выбрать половину продолжи тельности цикла (смены). Полученная таким образом «конфи гурация» поля распространяется на всю продолжительность цик
1 Означает комплексно-сопряженную величину.
32
ла. Следовательно, |
теперь пространственно-временное поле |
|
ри ( а )= |
ри(Хь Х2, t) |
вырождается в пространственное поле, |
ри ( а )= |
ри (Хь Х2) — в поле на плоскости. |
|
О д н о р о д н о с т ь |
по ля ри. Всякий участок поверхности, |
на котором рассматриваются значения ри, в зависимости от ха рактера предшествующей обработки почвы, обладает большей или меньшей однородностью поверхности в обычном смысле это го слова. Так, однородность поверхности может разниться в за висимости от направления, по которому она определяется, на пример, вдоль и поперек борозд предшествующей обработки. Естественно ожидать, что статистические характеристики значе ний ри на данной реализации случайного, «замороженного» по ля по этим направлениям будут различными. Поэтому можно рассматривать статистическую однородность поля ри в направ лении каждой из координатных осей (Xi или Х2). В тех случаях, когда разницу в таких статистических характеристиках можно считать малой, будем рассматривать однородное случайное поле в двухмерном пространстве. Такой подход, по-видимому, опраздан в большинстве практических случаев.
Дадим теперь строгое определение однородности в широком смысле случайного поля ри.
Математическое ожидание значений поля p„(Xi, Х2) должно быть постоянным во всех точках плоскости:
Ри’ Хь Х2) = const.
Корреляционная функция
R22 = R22.(х,, Х2) = м {[р* (X ,) - riTXi > lk (Х2) - м х 2) ])
зависит от разности векторов
ц = Х2— Xi,
т. е. |
■R22 <Х„ Х2) = R22 (Yl)- |
Сразу же заметим, что для однородного случайного поля зна чений ци(а) существует спектральное разложение, которое по лучается подобно спектральному разложению стационарной слу чайной функции одного переменного. • '
Как известно, спектральное разложение стационарной случай ной функции представляется интегралом Стильтьеса*2
2. Зак. 64 |
.33 |
оо
5(t) = J e,Mtdz (u>),
— CO
где z (со) — комплексная случайная функция с независимыми приращениями. '
M{[z(toi + Acoi)— z(coi)][z( (02 ~f*Аиг)— z (сог)}} = 0.
Причем интервалы (©i, ©i + A©i) и (©2 , ©г + Аюг) не перекры ваются. Очевидным обобщением последнего для стационарного поля будет
ОО |
ОО |
|
М Х > - 7 и = J |
f е1("*М<2>Ф(©). |
(4) |
— оо —оо
Здесь интегрирование производится по двухмерному про странству параметров ©(©ь ©г),
а ©X = ©1X1 ——©2X2
представляет собой скалярное произведение векторов ю и X. Приращения второго порядка случайной функции удовлетво
ряют следующим условиям:
M{d<2>S> (ю)] = 0;
М[б<2)ф* (©)d(2)0 (©')] = б (® — ©') S (©) d©d©', |
(5) |
где б(© — ©') — двухмерная функция Дирака.
|
б (© — ©') = |
б (©1 — ©'l) (©2■— ю'2 ) . |
|
При © = ©' выражение (5) |
переходит в выражение |
|
|
|
М{| dO (©) |2} = S (©) d©, |
|
|
где |
S (© )— двухмерная спектральная_плотность поля ци (X). |
|
|
(5) |
Из последнего следует, |
что .S-(—© )= S (« ) . Формулы (4) |
и |
.показывают, что однородное случайное поле может быть |
с |
:34
любой степенью точности приближено в среднеквадратическом -конечной суммой некоррелированных между собой плоских волн различных длин и ориентаций со случайными амплитудами и фазами.
Из (4) и (5) вытекает возможность спектрального разложе ния корреляционной функции случайного поля ци:
|
00 |
оо |
|
|
R 22 (Yi) |
— j |
J |
el(m7,> S (ш) d со. |
(б) |
|
— СО—оо |
|
||
Здесь интегрирование производится по двухмерному про |
||||
странству параметров |
(соь « 2 ). |
|
|
|
Применяя в (6) два раза обратное преобразование Фурье, |
||||
получим |
|
|
|
|
|
|
ОО |
ОО |
|
S (U,) = |
T i V |
J |
I e,<“^ 2 O l)d T ]. |
(7) |
Следовательно, для однородного случайного поля рн задание корреляционной функции эквивалентно заданию спектральной плотности (верно и обратное).
Э р г о д и ч н о с т ь с л у ч а й н о г о п о л я ри. До сих пор, говоря о случайном поле значений ци, мы предполагаем, что имеем статистический набор реализаций случайного поля на дан ном участке поверхности при ранее описанных условиях. Есте ственно, получение такого достаточно полного статистического набора хотя и принципиально возможно, но потребовало бы дли тельных и трудных в техническом исполнении наблюдений. ■
Поскольку случайное поле однородно на плоскости, можно предположить, что одна реализация случайного однородного «замороженного» поля на достаточно большом участке поверх ности доставляет необходимый материал для получения стати стических характеристик поля. Практически поверхность обыч ного поля севооборота всегда можно считать достаточно боль шой, ибо среднее расстояние между последовательными пересе чениями среднего уровня для функций ци (Xi) и ци(Х2), получа
ющихся в сечении поверхности ри(Х) .плоскостями, параллель ными координатным осям, мало по сравнению с соответствующи ми размерами участка поверхности. Сделанное предположение ^составляет содержание эргодической теоремы,
2* |
35 |
Более строго, случайное поле называется эргодическим, если всякая его вероятностная характеристика, полученная усредне нием по множеству реализаций, с вероятностью, сколь угодно близкой к единице, совпадает с пространственным средним, по лученным по одной реализации поля, рассматриваемого на до статочно. большом участке поверхности.
В дальнейшем поле ри будем считать эргодическим.
Н о р м а л ь н о с т ь п о л я ри. Будем считать, что случайное поле р„ обладает свойством нормальности. Это предположение естественно, поскольку из центральной предельной теоремы Ля пунова следует, что распределение суммы большого числа слу чайных 'величин стремится к нормальному закону. Последнее находится в соответствии с физической картиной формирования значений ри.
И з о т р о п н о с т ь по ля ри. Особым случаем однородного случайного поля ри является изотропное случайное поле. В ре альных условиях работы самоходной машины полями, обладаю щими этим свойством, будут поля значений ри на песчаной поч ве или 'других участках поверхности, имеющих относительно большой слой вспушенной почвы.
Математически изотропность приводит к тому, что корреля ционная функция (6) зависит только от расстояния ц между
двумя точками поля и не зависит от направления вектора гр Последнее приводит к упрощению математических операций
при вычислении спектральной плотности (7).
§3. О некоторых оценках эффективности реализации сцепления
сучетом режимов работы
Ведущее колесо тягача можно рассматривать как устройство, считывающее_значения ри и производящее «сечение» поверхно
сти поля |1 И(X ).
Используя ранее принятые стацинарность, однородность, эр годичность и нормальность случайного поля значений р и, можно установить связь между этими значениями и характером взаимо действия колеса и поверхности. Последний, в свою очередь, опре деляется режимами работы и движения тягача.
Рассмотрим влияние тягового режима на эффективность реа лизации сцепных свойств поверхности. Будем считать, что в каждой точке поверхности по колее может быть построен круг сцепления с радиусом, равным максимальному значению про дольного ри в данной точке. Тогда вдоль колеи получим нор
36
мальное распределение радиусов кругов сцепления — распреде ление располагаемых значений ри.
Потребные значения коэффициента сцепления ц определя ются 'в каждый момент времени действующими значениями 1% которые, £ свою очередь, зависят от характеристик случайного вектора Ркр с продольной Ркр и боковой Ркр составляющими.
Обычно |Ркр I > |Ркр|.
Исследованиям причин и характера изменения модуля слу
чайной составляющей РКр в различных условиях работы и агре гатирования посвящено много исследований. Краткий обзор не которых из них приводится ниже.
Установлено, например [47], что на величину |Ркр| влияет: а) технологический процесс вспашки; б) почвенные неровности;
в) физико-механический состав обрабатываемого слоя; г) относительная влажность почвы.
При изменении влажности почвы от 30—40 до 65—70% от капиллярной влагоемкости удельное сопротивление почвы увели чивается приблизительно в 1,5 раза.
Исследовалось также влияние на величину удельного сопро тивления машин и орудий засоренности поля.
Если принять удельное сопротивление орудия на чистом поле за 400%, то на поле средней засоренности при тех же условиях удельное сопротивление составит 115%, а на сильно засоренном поле— 120%.
Аналогичные результаты были получены [96] при исследова нии усилий, передаваемых деталями трансмиссии колесного трак тора. Объектом исследования являлся трактор МТЗ-5М. Иссле дования проводились на пахоте, культивации, транспортных ра ботах. Были получены следующие результаты: при работе на V передаче плугом П-3-35 и при глубине обработки 20 см уси лие на крюке (путь замера приводимых данных 3 м) составляло 885— 1335 Кг (средняя величина— .1130 кг). Таким образом, крю ковое усилие колебалось от среднего значения на 18—38%. Буксование трактора было значительным — 30%. При работе на VI передаче на культивации величины отклонений ведущих мо ментов на правой и левой полуосях составили соответственно + 27-:— 46% и -[-37ч— 27% при среднем значении ведущего мо мента, равном 375 кГм.
Анализируя многочисленные экспериментальные . данные, проф. Ю. К. К'иртбая пришел к выводу, что из всего спектра частот импульсов тягового усилия, присутствующих в реализа ции, можно выделить определенные гармонические составляю
37
щие. Возможность такого выделения позволяет представить фи зическую картину формирования тягового усилия.
Предлагается выделить три составляющих:
1) микроколебания нагрузки на протяжении до 2 м, которые вызываются характерными особенностями технологического про цесса обработки поля и его микрорельефом;
2)мезоколебания — колебания на расстоянии до 12 м пути, они связаны с периодическим изменением физико-механических свойств почвы и наличием значительных неровностей поля;
3)макроколебания, которые вызываются изменением уклона поля, веса машины и т. д.
Дальнейшие исследования составляющих тягового усилия привели к большей дифференциации частотных составляющих спектра, так как в формировании определенной его частоты участвуют элементы ведущей машины и агрегата. Так, А. А. Бо лотин [11] выделяет 5 составляющих.
Однайо в аналитических исследованиях, связанных с изуче нием влияния характера изменения тяговой нагрузки на показа тели машинно-тракторного агрегата в рамках детерминистиче ской теории, необходимо располагать математическим ее опи санием.
В качестве приближенной зависимости такого рода для мо мента сил сопротивления, по В. Н. Болтянскому [12], может быть использована зависимость вида:
|
|
|
ДРкх, = |
ДРк, Sin mtx,; |
|
|
|
|
|
ДРкх, = |
Д Рк, s ln m t x , , |
|
|
где m = |
2я |
— угловая частота |
колебании; |
|
||
— |
|
|||||
tXl, tx, |
Т — период изменения |
момента сопротивления; |
||||
— доли |
максимально |
возможного периода измене |
||||
|
|
ния момента сопротивления, по истечению кото |
||||
|
|
рых желательно определить искомую величину. |
||||
Всю кривую момента сопротивления предлагается описывать |
||||||
следующим выражением: |
|
|
|
|||
|
|
|
|
i = 5 |
|
|
|
|
М |
= М ср + |
^ |
Д, s in (m iPi t), |
|
|
|
|
|
1 =2 |
|
|
где i — количество |
синусоидальных членов |
(i = 5 — при обыч |
||||
ной |
нагрузке, i = 2 —-при холостом |
ходе); |
38