- •А. М. Калякин
- •Открытые потоки
- •Саратов 2006
- •Введение
- •1. Вводная часть
- •1.1. Основные определения
- •Прямоугольное сечение Трапецеидальное сечение
- •1.2. Основные расчётные зависимости
- •2. Равномерное движение в открытых каналах
- •3.Задачи расчёта равномерного движения в открытых руслах
- •4. Удельная энергия потока и удельная энергия сечения
- •4.1. Удельная энергия потока
- •4.2. Удельная энергия сечения
- •4.3. Свойства функции (h) и её график
- •5. Критическая глубина. Критический уклон
- •5.1 Критическая глубина
- •5.2 Критический уклон
- •5.3 Параметр кинетичности и число Фруда.
- •6. Неравномерное движение в открытых руслах
- •6.1. Основные понятия
- •6.2 Основное дифференциальное уравнение установившегося неравномерного плавноизменяющегося движения жидкости в открытых руслах
- •6.2.1 Общий случай
- •6.2.2 Неравномерное движение в призматических руслах с прямым уклоном дна.
- •6.2.3 Неравномерное движение в призматических руслах с нулевым и обратным уклоном дна
- •6.3. Анализ кривых свободной поверхности
- •6.3.1 Общие положения
- •6.4 Построение кривых свободной поверхности в открытых руслах
- •6.4.1 Общие положения
- •6.4.2 Метод в.И. Чарномского
- •6.4.3 Метод непосредственного применения уравнения Бернулли
- •7. Гидравлический прыжок
- •7.1. Общие сведения
- •7.2. Основное уравнение гидравлического прыжка в призматическом русле
- •7.3. Свойства прыжковой функции и ее график
- •7.4. Определение сопряженных глубин в прямоугольном русле
- •7.5. Потери энергии в прыжке. Длина прыжка
- •8. Водосливы
- •8.1. Основные определения
- •8.2.Основные элементы водослива
- •8.3. Классификация водосливов
- •8.4.Основная формула расхода водослива
- •8.5. Водосливы с тонкой стенкой (с острым ребром)
- •8.6. Основные задачи гидравлического расчета водосливов
- •8.7.Водослив с широким порогом
- •8.8.Затопленный водослив с широким порогом
- •9. Число Фруда как отношение скоростей.
- •10. Волновые движения жидкости.
- •10.1 Основные понятия и определения.
- •10.2 Скорость распространения волн на поверхности потока.
- •10.3 Распространение волн на свободной поверхности потока жидкости.
- •11. Обтекание препятствий открытым потоком.
- •11.2 Волны при обтекании препятствий.
- •12. Движение наносов в открытых потоках.
- •12.1 Основные определения.
- •12.2 Задачи расчетов взвесенесущих потоков.
- •12.3 Движение наносов.
- •13. Распределение скоростей в открытых каналах при равномерном движении.
- •14. Гидравлический расчет открытых каналов замкнутого сечения.
- •Дополнительная часть д.1 Дифференциальное уравнение неравномерного движения в призматических руслах.
- •Д.2 Построение кривых свободной поверхности интегрированием уравнения неравномерного движения.
- •Д.3 о расчете водослива.
- •Д.4 Число Фруда. Д.4.1 Число Фруда как параметр подобия потоков.
- •Д.4.2 Число Фруда как безразмерный критерий.
- •Д.5 Спокойные и бурные потоки в каналах переменного сечения.
- •Обтекание потоками боковых стенок с изломами.
- •Пересечение и отражение линий возмущения.
- •Литература
5.2 Критический уклон
Допустим, что в призматическом канале с прямым уклоном дна существует спокойное течение с заданным расходом; представим, что уклон канала плавно увеличивается. Вследствие этого глубина равномерного течения будет непрерывно уменьшаться и при некотором уклоне iкр будет равна критической глубине.
Критическим уклоном называется уклон дна, при котором нормальная глубина равна критической.
При равномерном движении справедлива формула Шези, поэтому, подставив в нее вместо глубины критическую глубину, возможно определить критический уклон т.е.
. (5.3)
Для критического уклона можно предложить и другую зависимость, а именно, учитывая, что при критическом уклоне справедливо уравнение (5.2) и формула Шези, подставим вместо расхода в (5.2) его выражение по формуле Шези. Тогда получим
откуда
(5.4)
Если теперь представить течение при фактическом уклоне меньшем, чем iкр, то нормальная глубина будет больше, чем hкр. И наоборот, если фактический уклон дна больше iкр, то h0<hкр.
5.3 Параметр кинетичности и число Фруда.
Знак производной в формуле
,
зависит от величины ,называемой параметром кинетичности .
Величина может быть представлена так
,
где - средняя глубина потока.
Для плоских потоков и русел прямоугольного сечения и параметр кинетичности в этом случае называется числом Фруда
. (5.5)
Таким образом, число Фруда является отношением удвоенной удельной кинетической энергии к удельной потенциальной энергии(к глубине) в данном сечении.
С учётом зависимостей и
выражение для числа Фруда приводится к виду
. (5.6)
Эта формула, в частности, показывает, что при спокойном состоянии потока , при критическом состоянии потока, а при бурном состоянии потока. Это же относится и к параметру кинетичностидля русел произвольной формы сечения.
Наглядное представление о различии спокойных и бурных потоков дает таблица 5.1 , в которой приведены основные величины, характеризующие эти потоки
Характеристики |
Спокойные потоки |
Бурные потоки |
Критическое состояние |
>0 |
<0 |
=0 | |
i0 |
i0 < iкр |
i0 > iкр |
i0= iкр |
Fr |
Fr < 1 |
Fr >1 |
Fr =1 |
h |
h > hкр |
h < hкр |
h = hкр |
6. Неравномерное движение в открытых руслах
При изучении неравномерного плавноизменяющегося течения в открытых каналах основная задача состоит в построении линии свободной поверхности потока для любого конкретного русла и в любых условиях, т.е. задача сводится к нахождению функциональной зависимости
где h – глубина на расстоянии l от некоторого сечения.
6.1. Основные понятия
В параграфе 2 перечислялись условия, при соблюдении которых может существовать равномерное движение в открытых каналах. При несоблюдении хотя бы одного их этих условий движение становится неравномерным – например, при возведении в потоке плотины, рис. 6.1 или при устройстве перепада, рис. 6.2.
h1<h2,
h1>h2,
Кривая подпора
Рис. 6.1
Кривая спада
Рис. 6.2. h1 h0 h2 h0 h1
h2
При этом глубины в зависимости от условий и состояния потока могут вдоль него непрерывно и плавно увеличиваться –кривая подпора, рис. 6.1 или непрерывно и плавно уменьшаться по длине – кривая спада, рис.6.2. Ограничимся рассмотрением такого неравномерного установившегося течения жидкости в открытом канале, которое характеризуется плавными изменениями сечения потока. В этом случае отдельные струйки потока можно представлять почти параллельными между собой и поэтому живое сечение потока будет практически плоским, а давление по глубине будет распределяться по гидростатическому закону.
При неравномерном движении гидравлический уклон потока iг (отношение hw к длине), пьезометрический уклон i (уклон свободной поверхности) и уклон дна потока i0 не равны между собой, т.е. iг i i0. Заметим, что пересечение свободной поверхности продольной вертикальной плоскостью будет криволинейным и называется кривой свободной поверхности.