- •А. М. Калякин
- •Открытые потоки
- •Саратов 2006
- •Введение
- •1. Вводная часть
- •1.1. Основные определения
- •Прямоугольное сечение Трапецеидальное сечение
- •1.2. Основные расчётные зависимости
- •2. Равномерное движение в открытых каналах
- •3.Задачи расчёта равномерного движения в открытых руслах
- •4. Удельная энергия потока и удельная энергия сечения
- •4.1. Удельная энергия потока
- •4.2. Удельная энергия сечения
- •4.3. Свойства функции (h) и её график
- •5. Критическая глубина. Критический уклон
- •5.1 Критическая глубина
- •5.2 Критический уклон
- •5.3 Параметр кинетичности и число Фруда.
- •6. Неравномерное движение в открытых руслах
- •6.1. Основные понятия
- •6.2 Основное дифференциальное уравнение установившегося неравномерного плавноизменяющегося движения жидкости в открытых руслах
- •6.2.1 Общий случай
- •6.2.2 Неравномерное движение в призматических руслах с прямым уклоном дна.
- •6.2.3 Неравномерное движение в призматических руслах с нулевым и обратным уклоном дна
- •6.3. Анализ кривых свободной поверхности
- •6.3.1 Общие положения
- •6.4 Построение кривых свободной поверхности в открытых руслах
- •6.4.1 Общие положения
- •6.4.2 Метод в.И. Чарномского
- •6.4.3 Метод непосредственного применения уравнения Бернулли
- •7. Гидравлический прыжок
- •7.1. Общие сведения
- •7.2. Основное уравнение гидравлического прыжка в призматическом русле
- •7.3. Свойства прыжковой функции и ее график
- •7.4. Определение сопряженных глубин в прямоугольном русле
- •7.5. Потери энергии в прыжке. Длина прыжка
- •8. Водосливы
- •8.1. Основные определения
- •8.2.Основные элементы водослива
- •8.3. Классификация водосливов
- •8.4.Основная формула расхода водослива
- •8.5. Водосливы с тонкой стенкой (с острым ребром)
- •8.6. Основные задачи гидравлического расчета водосливов
- •8.7.Водослив с широким порогом
- •8.8.Затопленный водослив с широким порогом
- •9. Число Фруда как отношение скоростей.
- •10. Волновые движения жидкости.
- •10.1 Основные понятия и определения.
- •10.2 Скорость распространения волн на поверхности потока.
- •10.3 Распространение волн на свободной поверхности потока жидкости.
- •11. Обтекание препятствий открытым потоком.
- •11.2 Волны при обтекании препятствий.
- •12. Движение наносов в открытых потоках.
- •12.1 Основные определения.
- •12.2 Задачи расчетов взвесенесущих потоков.
- •12.3 Движение наносов.
- •13. Распределение скоростей в открытых каналах при равномерном движении.
- •14. Гидравлический расчет открытых каналов замкнутого сечения.
- •Дополнительная часть д.1 Дифференциальное уравнение неравномерного движения в призматических руслах.
- •Д.2 Построение кривых свободной поверхности интегрированием уравнения неравномерного движения.
- •Д.3 о расчете водослива.
- •Д.4 Число Фруда. Д.4.1 Число Фруда как параметр подобия потоков.
- •Д.4.2 Число Фруда как безразмерный критерий.
- •Д.5 Спокойные и бурные потоки в каналах переменного сечения.
- •Обтекание потоками боковых стенок с изломами.
- •Пересечение и отражение линий возмущения.
- •Литература
11.2 Волны при обтекании препятствий.
Известно, что при движении тела на большой глубине в идеальной жидкости также как и при обтекании препятствий неограниченным потоком идеальной жидкости результирующая сила, действующая со стороны жидкости на тело или на препятствие равна нулю. Причина этого в том, что механическая энергия движущегося тела или потока в тепло не переходит и не распространяется вдаль от места взаимодействия потока и препятствия (тела).
Совсем иной результат имеет место, если
Тело движется так близко к свободной поверхности, что на ней возникают волны;
Глубина потока со свободной поверхностью такова, что за препятствием образуются волны.
В обоих случаях волны, распространяясь, уносят с собой некоторую часть механической энергии. Поэтому, например, при движении тела под свободной поверхностью (или при движении цилиндра, пересекающего свободную поверхность) необходимо даже в случае идеальной жидкости затрачивать некоторое количество энергии, которая затем перейдет в энергию волн.
Величина энергии в единицу времени, требуемой для движения тела с образованием волн, может быть определена по формуле
,
где – сила сопротивления, действующая на тело,– скорость движения тела.
Сила сопротивления , связанная с образованием волн, имеет в данном случае особый смысл – она существует и в идеальной и в реальной (вязкой) жидкости и называется волновым сопротивлением.
Простейшим примером того, что на образование волн необходима энергия, служит такой: после прохождения судна вдоль берега водоема волны, образованные судном достигают берега и производят работу: по размыву берега, создают весьма ощутимые ударные нагрузки, поднимают со дна песок, выбрасывают плавающие предметы на берег. Вполне понятно, что эта энергия, в конечном счете, получена от двигателя судна.
12. Движение наносов в открытых потоках.
12.1 Основные определения.
Наносами называются твердые частицы грунта, переносимые водными потоками. Условно наносы делят на два типа:
Влекомые по дну или донные.
Взвешенные.
В русло наносы попадают вместе с водой, которая смывает частицы грунта и приносит их в поток. Частично наносы создаются за счет размыва русла на некоторых его участках. Наносы бывают различной величины и формы. Более крупные наносы, благодаря истиранию в процессе перемещения, имеют форму, близкую к шару или эллипсоиду; мелкие наносы, передвигающиеся во взвешенном состоянии, имеют форму пластинок.
Несмотря на различие в размерах и форме, наносы характеризуются значением среднего диаметра. С этой целью наносы делят на фракции; для этого производится просеивание их через сита – таким образом устанавливается геометрическая характеристика наносов. На основе этой характеристики устанавливается гидравлическая характеристика – гидравлическая крупность. Во многих случаях возможно установить связь между размером частицы D и скоростью падения её в покоящейся воде W. Например, рассматривая равномерное падение в воде частиц наносов малого диаметра (при ) получена зависимость
,
где - ускорение силы тяжести,- диаметр частицы,- плотность материала наносов,- плотность воды,- кинематический коэффициент вязкости воды. Опыты подтверждают эту зависимость для частиц смм.
В связи с изучением движения наносов все русла можно разделить на 2 типа:
1. Русла, которые при определенных скоростях воды могут размываться и насыщают поток взвешенными частицами грунта;
2. Русла, совсем не поддающиеся размыву (неразмываемые) – например, бетонированные; в таких руслах может происходить только осаждение наносов из воды и в результате такие русла могут только заиливаться.
Грунты, образующие русло, могут быть:
а) Связными, когда между частицами грунта существуют силы сцепления; примером такого грунта является глина.
б) Несвязные, лишенные сил сцепления; примером такого грунта является песок, гравий и т.д.